Цикл Карно необратимый

Посмотрим теперь, какие изменения произошли в машине после совершения цикла Карно Необратимой машиной было взято от нагревателя количество тепла и такое же количество теплоты С было ему отдано обратимой машиной следовательно, в состоянии нагревателя не произошло никаких изменений. [c.95]

Для необратимого цикла Карно термический к. п. д. будет меньше соответствуюш,его к. п. д. обратимого цикла при одинаковых температурах источника теплоты и холодильника [c.118]

Введем между теплоотдатчиком с температурой Тi и рабочим телом промежуточный источник теплоты с температурой Гг < Ti < < T l- Будем передавать теплоту от теплоотдатчика сначала необратимым путем (при конечной разности температур) промежуточному источнику, а от него при температуре Т рабочему телу, осуществляющему обратимый цикл Карно. [c.124]

Свойство необратимых циклов Карно и второй интеграл Клаузиуса. [c.135]

В рассмотренном выше цикле Карно рабочим телом был идеальный газ. Покажем, что термический к. п. д. обратимого цикла, действующего между нагревателем и охладителем, однозначно опреде ляется температурами и тепловых источников и не зависит от рабочего тела цикла. Более того, можно показать, что термический к. п. д. любого необратимого цикла лГ" , протекающего между теми же тепловыми источниками, меньше термического к. п. д. обратимого цикла [c.69]

В отличие от цикла Карно A-B- -D в произвольном необратимом цикле a-b- -d (рис. 17.1) будут иметь место потери [c.186]

То, что производимая системой работа при необратимом процессе всегда меньше работы обратимого процесса, происходящего между теми же начальными и конечными состояниями и при тех же внешних условиях, вполне очевидно, и может быть проиллюстрировано на следующем примере. Предположим, что имеются два тела с температурами и T a (причем > Та). Рассмотрим процесс переноса теплоты Qi от тела с температурой к телу с температурой Та- Обратимый процесс переноса теплоты между телами разных температур может быть осуществлен с помощью обратимого цикла, в котором тела разной температуры играют роль источников теплоты а рабочее тело совершает обратимый цикл Карно. [c.80]

Из уравнения (19.25) видно, что к. п. д. термоэлемента ни при каких условиях не может стать больше термического к. п. д. цикла Карно в интервале температур —Т - Этот результат очевиден, так как термоэлемент представляет собой тепловой двигатель, в котором подводимая от горячего источника теплота преобразуется в энергию электрического тока. Но для теплового двигателя к. п. д. цикла Карно является верхним пределом, превысить который невозможно. Поэтому к. п. д. термоэлемента всегда (из-за необратимости термоэлектрических процессов) меньше (Т — [c.606]

Таким образом, в рассмотренной паротурбинной установке осуществляется цикл Карно, состоящий из двух изотерм 4—1 и 2—3 и двух адиабат 1—2 и 3—4 (см. рис. 11.2) В силу значительных необратимых потерь, возникающих при сжатии влажного пара в компрессоре, работа, затрачиваемая на привод компрессора, численно сравнима с полезной работой расширения пара в турбине. [c.164]

Работа турбины на влажном паре также характеризуется большими необратимыми потерями энергии на лопатках турбины. Указанные причины уменьшают действительную работу цикла и приводят к снижению к. п.д. цикла Карно. Другим фактором, определяющим весьма низкий к. п. д. цикла Карно, является сравнительно низкая температура насыщенного пара перед турбиной. Перечисленные недостатки делают практическую реализацию цикла Карно в паротурбинных установках нецелесообразной. [c.164]

Сравнение циклов Ренкина и Карно на влажном паре показывает, что термический к. п. д. обратимого цикла Карно будет выше, чем термический к. п. д. цикла Ренкина. Это связано, в частности, с тем, что средняя температура подвода теплоты в цикле Ренкина ниже, чем в цикле Карно линии подвода теплоты соответственно 5—4—1 (см. рис. 11.3) и 4—1 (см. рис. 11.2). С учетом же рассмотренных необратимых потерь в процессе повышения давления рабочего тела реальный цикл Ренкина имеет более высокий к. п.д., чем цикл Карно. [c.166]

Это значит, что в предельном случае с помощью теплового насоса при указанных температурах в отапливаемое помещение может быть передана теплота, примерно в 9 раз превышающая работу, затрачиваемую в этом цикле. В реальных тепловых насосах вследствие необратимых потерь, связанных с передачей теплоты от источника низкой температуры к рабочему телу и от рабочего тела к нагреваемому помещению при конечных разностях температур, необратимых потерь в компрессоре и других значение отопительного коэффициента существенно меньше, чем в цикле Карно. В реальных тепловых насосах еот = Зч-5. [c.182]

Обратимый и необратимый циклы Карно в изолированной системе. В обратимом цикле Карно теплота подводится от источника с высокой температурой к рабочему телу с температурой Т[ в изотермическом процессе а-Ь. Только часть теплоты затрачивается на совершение работы I. Другая часть теплоты [c.66]

В необратимом цикле Карно теплота может быть подведена от источника (Tj) к рабочему телу Т[) при условии а теплота может быть передана от рабочего тела (Т ) к охладителю при условии Т а >Т2 (см. рис. 5.8), [c.67]

На основании сказанного для необратимого цикла Карно можно написать [c.68]

В обратимом и необратимом циклах Карно в работу переходит количество теплоты, равное соответственно [c.70]

Так как термический к. п. д. для необратимого цикла Карно r t меньше, чем для обратимого rj , то из последних соотношений следует, что L < L, т. е. доля теплоты, переведенная в работу (L ) в необратимом цикле, меньше соответствующей доли в обратимом цикле (L). [c.70]

Меньшая экономичность цикла холодильной установки I-2-3-4-1 (рис. 16.9) по сравнению с циклом Карно 1-2-3-4-1 обусловлена необратимостью процесса дросселирования 3-4 (рис. 16.9). [c.155]

Теплонасосная установка, которая служит в зимнее время для отопления курортного зала, использует в качестве источника теплоты морскую воду. При этом температура кипения хладагента в испарителе, обогреваемом морской водой с температурой 10 °С, равна О °С температура конденсации, при которой теплота передается обогреваемому воздуху, имеющему температуру 25 °С, равна 35 °С мощность привода установки 45 кВт. Определить тепловую мощность установки, если действительное значение отопительного коэффициента составляет 4,2. Как изменится тепловая мощность установки, если она будет работать по внутреннему обратимому циклу Карно при тех же температурных напорах в испарителе и конденсаторе Как изменится отопительный коэффициент, если устранить внешнюю необратимость в теплообменниках установки, работающей по обратному циклу Карно [c.156]

Формула (2.7) относится к обратимому циклу Карно. Термический КПД необратимого цикла меньше термического КПД обратимого цикла. Это очевидно, так как в противном случае необратимый цикл ничем не отличался бы от обратимого н при совместном действии двух сопряженных двигателей Карно (необратимого в прямом направлении и обратимого в обратном) в результате цикла не появилось бы никаких остаточных изменений в окружающих телах, что невозможно по самой природе необратимого процесса. [c.69]

Для получения наибольшей эффективности рабочего цикла необходимо, чтобы теоретический цикл был возможно ближе по своей форме к циклу Карно, а рабочие процессы действительного цикла осуществлялись с минимальными потерями на необратимость. [c.523]

В реальных установках с тепловыми насосами коэффициент преобразования всегда меньше теоретического, так как, с одной стороны, цикл теплового насоса может не совпадать с циклом Карно, а с другой стороны, в цикле имеются потери от внутренней необратимости. [c.565]

На уравнения (8.29) видно, что КПД термоэлемента ни при каких условиях не может стать больше термического КПД цикла Карно в интервале температур Т , Т . Этот результат очевиден, так как термоэлемент эквивалентен тепловому двигателю, в котором подводимая от горячего источника теплота преобразуется в энергию электрического тока. Но для теплового двигателя КПД цикла Карно является верхним пределом, превысить который невозможно. Поэтому КПД термоэлемента всегда, из-за необратимости термоэлектрических процессов, меньше (Т — T.j.)/Ti. Приведенные выше формулы относятся к генерации электрической энергии термоэлементом, когда последний используется как термогенератор. Если термоэлектрический элемент работает в режиме холодильной установки, то знаки qi, L меняются на противоположные. [c.580]

Термический КПД необратимого цикла Карно меньше КПД аналогичного обратимого цикла. Будем учитывать лишь внешнюю необратимость при подводе теплоты от горячего источника к рабочему телу и при отводе теплоты. Горячий источник с температурой Г, передает теплоту рабочему телу необратимо, т. е. под действием конечной разности температур АТ (рис. 3.8) максимальная температура в цикле соответствует необратимому изотермическому процессу, условно показанному пунктирной линией аЬ, и равна Т —АТ. С конечной разностью температур проходит и процесс ей отвода теплоты Таким образом, необратимый цикл [c.68]

Таким образом, сумма значений приведенной теплоты необратимого цикла Карно отрицательна. [c.69]

Произвольный необратимый цикл может быть представлен совокупностью необратимых элементарных циклов Карно. Для этого произвольный цикл необходимо покрыть сеткой изотерм и адиабат, причем в Т — з-диа-грамме это прямоугольная координатная сетка. Каждая клетка представляет собой элементарный цикл Карно, а поскольку учитывается только внешняя необратимость (только при теплообмене с внешними горячими и холодными источниками, имеющими различную температуру в различных точках произвольного необратимого цикла), то внутренние клетки можно считать обратимыми элементарными циклами Карно. В этом случае для окаймляющих элементарных циклов Карно имеем (Л9 /7 ) + (Д< 2/Да )<0. а для внутренних элементарных циклов [c.69]

Рис. 1.44. Условное графическое изображение прямого необратимого цикла Карно в координата. Т, s

Кроме того, между теми же источником и приемником теплоты совершается необратимый цикл Карно. Необратимость вызвана в общем случае отсутствием механического и температурного равно-новесия как внутри тела, так и между рабочим телом и окружающей средой. Для такого цикла ti h == 1 — Q2 /Qi- По ранее доказанному, всегда т]со > Лсн, т. е. [c.118]

Во втором издании учебника в изложении второго начала термодинамики Жуковский уже приближается к постановке его, имевшейся в учебнике Ван-дер-Ваальса и Констамма. Им сначала, так же как и в учебнике Ван-дер-Ваальса, излагается метод Карно — Клаузиуса (с рассмотрением обратимого цикла Карно, необратимого цикла Карно, интеграла Клаузиуса, энтропии и математического выражения второго начала), а затем в следующей главе метод обоспо-вания второго начала дается по Каратеодори. [c.344]

Алгебраическая сумма ирнведенных теилот для необратимого цикла Карно меньше нуля она является величиной отрицательной. Для произвольного необратимого цикла, составленного из бесконечно большого количества необратимых элементарных циклов, получаем [c.119]

Таким образом холодильный коэффициент цикла зависит только от отношения давлений pilp . При постоянных температурах окружающей среды и охлаждаемой емкости рассматриваемый цикл является внешне необратимым. Это вызвано тем, что изобарные процессы теплообмена протекают при конечной разности температур, поэтому холодильный коэффициент этого цикла по сравнению с холодильным коэффициентом цикла Карно меньше. [c.181]

Допустим теперь, что цикл аЬсёа необратимый, но такой, что в любой точке цикла температура Т тела, совершающего цикл, имеет определенную величину. Путем проведения обратимых адиабат разобьем этот цикл на элементарные циклы. Так как любая из проведенных адиабат относится к двум соседним элементарным циклам, то она проходится дважды и притом в прямо противоположных направлениях, вследствие чего суммарная работа на каждом из этих адиабатических участков равняется нулю. Поэтому совокупность бесконечно большого числа элементарных циклов будет эквивалентна исходному циклу. Каждый из элементарных циклов представляет собой необратимый цикл Карно. По условию (2.47) для необратимого цикла Карно имеем [c.56]

Регенеративный цикл по сравнению с обычным циклом паросиловой установки при одинаковой средней температуре отвода теплоты имеет более высокую среднюю температур-у подвода теплоты, поэтому обладает более высоким термическим к. п. д., меньшим, однако, термического к. п. д. цикла Карно с максимальной температурой, равной температуре перегретого пара В цикле с регенерацией теплоты потеря работоспособности при теплообмене между горячими газами и рабочим телом будет меньше, так как устраняется необратимый подвод теплоты от теплоотдат-чика на участке 34, а эффективный к. п. д. вследствие этого будет больше, чем в обычном цикле. [c.583]

Термодинамический цикл афсфах называется циклом с подводом теплоты при постоянном объеме, или циклом Отто. Термодинамический цикл a2b ida2 называют циклом с подводом теплоты при постоянном давлении, или циклом Дизеля. Рас- смотренные циклы выполняются в том же диапазоне предельных температур Т —Тг, что и цикл Карно, однако средняя температура подвода теплоты в циклах ниже температуры Т,, а средняя температура отвода теплоты выше, чем Tj. В результате термический к. п.д. рассмотренных циклов меньше, чем термический к.п.д. цикла Карно в интервале температур Ti— Т2. Вместе с тем к. п.д. реальноого цикла ДВС выше к. п.д. реального цикла Карно, что объясняется значительными необратимыми потерями в реальном цикле Карно за счет потерь работы на трение. [c.134]

Подвод теплоты осуществляется на изобаре р — линия 5—4—6—1 (рис. 11.5), причем на участке 5—4 вода нагревается до температуры насыщения, на участке 4—6 происходит процесс парообразования и на участке 6—1 — процесс перегрева пара. Хотя процесс расширения пара осуществляется до того же давления р2, что и при рассмотрении циклов Карно и Ренкина насыщенного пара, точка 2 при расширении перегретого пара расположена блид<е к пограничной линии х = 1, чем в случае расширения до давления насыщенного пара. Это значит, что в конце процесса расширения перегретый пар имеет большую сухость, или, что то же, содержит меньше влаги при прохождении через проточную часть паровой турбины. В результате сокращаются необратимые потери на трение в процессе расширения пара, повышается внутренний относительный к. п. д. турбины. Цикл Ренкина на перегретом паре является основным циклом современных теплоэнергетических установок. [c.166]

Ранее указывались два случая необратимости трение при адиабатном расширении или сжатии и теплооб-Х1ен при конечной разности температур. Исключение этих двух случаев необратимости позволяет получить обратимый цикл Карно. Вообще, обратимый цикл — это цикл, составленный из обратимых процессов. Любой обратимый цикл можно заменить совокупностью элементарных циклов Карно для этого используется сетка изотерм и адиабат. [c.54]

Наличием именно этого элемента (дроссельного вентиля) цикл парокомпресснониой холодильной установки отличается от обратного цикла Карно процесс адиабатного расширения (линия 3—6) заменен необратимым расширением в дроссельном вентиле (линия 3—4). Необратимость дросселирования приводит к уменьшению хладопроизводительности цикла этой установки по сравнению с обратным циклом Карно. Из рис. 9.3 видно, что теплота <72, отбираемая из охлаждаемого объема в рассматриваемом цикле и изображаемая площадью 1—1 —4 —4—1, меньще, чем теплота 2 цикла Карно, изображаемая площадью 1—Г—3 —6—1. [c.224]

Однако, как будет вндно из дальнейшего, действительные двигатели не работают по циклу Карно, так как невозможно из конструктивных соображений осу-шествить в полной мере подвод и отвод тепла при t = onst, и термический к. п. д. для действительно осуществляемых б иклов значительно ниже. Кроме того, в реальных двигателях существует ряд потерь, происходящих как вследствие конструктивных особенностей машины, так и вследствие необратимости отдельных процессов цикла. Поэтому в действительности количество механической энергии, получаемой на валу двигателя, за счет каждой единицы тепла, получаемой из верхнего источника, оказывается значительно ниже, и для napoEibix установок оно в благоприятных условиях достигает 40%, а для двигателей внутреннего сгорания 42% от тепла, полученного рабочим телом в верхнем источнике. [c.98]

Необходимо иметь в виду, что выведенный нами термический к. п. д. цикла Карно относится к обратимому круговому процессу, состоящему из обратимых термодинамических процессов. Необратимость процесса связана с потерей работы, и поэтому термический к. п. д. необрати- [c.61]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...