Движение струи свободной

Рассмотрим два характерных случая движение струи свободно падающих частиц сыпучего матерела и потока частиц в плоском канале. [c.152]

Выше были рассмотрены основные аспекты движения свободных затопленных струй, т. е. таких струй, движение и рассеивание которых происходит в неограниченном объеме. Движение струй в ограниченном объеме существенно отличается от движения свободных струй. [c.338]

Сила действия свободной струи на преграду определяется изменением секундного количества движения струи, происходящим в результате ее отклонения преградой. При этом влиянием веса м идкости можно в большинстве случаев пренебречь, получая для динамической реакции струн на преграду (рис. жение [c.361]

Движение струи в ограниченном пространстве существенно отличается от движения свободной струи. [c.265]

Несвободная струя, в отличие от свободной, приводит в движение частицы окружающей среды, образуя два противоположно направленных потока внутренний поток (или собственно струю) и внешний встречный поток. Схематически движение струи в ограниченном пространстве, вытекающей в тупик, показано на рис. 144. Струя развивается по закону свободной только в непосредственной близости от начала, где ее сечения малы по сравнению с размерами самого пространства. Затем струя изменяет свой характер замедляется приращение площади ее поперечного сечения и расхода. Активная часть струи увеличивается, пока не займет примерно 40% площади поперечного сечения самого пространства. После этого струя начинает угасать умень- [c.265]

Напорное и безнапорное движения жидкости, свободные струи. Представим на рис. 3-19, а и б две схемы поперечного сечения потока. [c.93]

На рис. 12 показано поле скоростей при движении струи в спутном (б) и встречном (в) равномерных потоках по сравнению со свободной струей (а). Естественно, что наибольшей дальнобойностью отличается струя в спутном потоке и наименьшей — во встречном. [c.43]

Таким образом, удельная величина силы удара свободной струи о стенку равняется удвоенной величине скоростного напора. По мере растекания струи по стенке давление будет уменьшаться постепенно, так как на стенку будет оказываться давление за счет составляющей центробежной силы от движения струи па повороте при растекании (рис. 21). Так как скорости в струе распределяются неравномерно, то и местное давление на стенку не равно среднему максимум давления на стенку будет, очевидно, по оси струи. [c.54]

Уравнение движения для свободно падающей струи при принятых в 7-2 условиях запишется в виде [c.189]

Используя найденные в работе [1] асимптотические решения, можно исследовать путем непосредственного численного интегрирования свойства уравнения невязкого возмущающего движения. Этот прием может быть применен для полуограниченной струи (свободный пограничный [c.111]

Рассматриваемые в настоящем и следующем параграфах случаи турбулентной струи и турбулентного следа за телом являются иллюстрациями общих методов теории свободной турбулентности. В задачи этой теории входит, наряду с перечисленными выше, изучение турбулентных движений в свободной атмосфере, воздушных и морских течений, различных вентиляционных потоков и др. [c.654]

Наблюдения показывают, что такая свободная струя, вытекающая через отверстие в стенке в достаточно большое пространство, наполненное неподвижной жидкостью, расширяется так, что за исключением ближайшей окрестности отверстия ширина струи увеличивается весьма точно пропорционально расстоянию от отверстия. Скорость струи при ее расширении уменьшается по мере удаления от отверстия, но давление во всей струе остается приблизительно таким же, как и в окружающем ее пространстве . Следовательно, уменьшение скорости с удалением от отверстия обусловливается исключительно вязкими напряжениями, причем закон уменьшения отнюдь не таков, что соблюдается равенство расхода во всех поперечных сечениях струи. Такого равенства и не может быть, так как по мере расширения струи она вовлекает в себя все новые и новые массы неподвижной жидкости. Но зато вследствие постоянного давления количество движения струи, равное [c.168]

Следует отметить еще один вид движения свободную струю. Свободной струей называется поток, не ограниченный твердыми стенками. Примером может служить движе ние жидкости из пожарного брандспойта, гидромонитора, водопроводного крана, из отверстия резервуара и т. п. В этом случае движение жидкости происходит по инер ции (т. е. за счет начальной скорости) и под действием силы тяжести [c.64]

При слиянии параллельных струй из отдельных отверстий, например ири подаче воды в отстойник через дырчатую перегородку, подток жидкости к отдельным струям свободный поэтому количество движения в них остается практически постоянным и при наложении смежных струй квадрат скорости в какой-то точке суммарного потока равен сумме квадратов скоростей (в этой же точке) наложенных потоков. [c.171]

Наиболее важным для печной техники является движение струй при двух последних условиях. Однако такое движение мало изучено, поэтому при рассмотрении вопросов, связанных с движением газов в печах, ио пользуют законы движения свободной струи, вводя необходимые поправки. [c.24]

Литниковые каналы должны выполняться криволинейными, изогнутыми в сторону, противоположную вращению (см. рис. VI.21). Теоретическая форма канала должна соответствовать траектории относительного движения капли, свободно скользящей по вращающейся горизонтальной плоскости. При правильно подобранной кривизне металл по каналам движется, не испытывая ускорения Кориолиса. Его окружная скорость остается неизменной, что предопределяет и постоянную скорость течения вдоль канала, равн)то скорости поступления металла из металлоприемника. При таком течении предотвращаются разрывы струи, окисление металла и захват газов. [c.527]

При рассмотрении вопросов распространения тепла играет роль не только характер движения жидкости, но и причины, вызвавшие это движение. Различают два случая. Если движение осуществляется внешней побудительной силой (вентилятор, насос), такое движение называется вынужденным. Но движение может происходить за счет разности плотностей жидкости около какой-либо нагретой поверхности, например воздуха около горячей батареи легкий нагретый воздух поднимается вверх, а на его место подходят холодные струи. Такое движение называется свободным естественная конвекция). [c.53]

Свободными называют такие струи, которые находятся в безграничной среде, заполненной той же жидкостью. В живом сечении струй происходит интенсивный обмен импульсами количеств движения, поэтому режим поступательного движения струй является турбулентным. Свободные турбулентные струи могут быть двух основных типов расходящиеся струи, которые входят через какое-либо отверстие в однородную с ними среду и растекаются в ней за счет собственной кинетической энергии сходящиеся струи, которые формируются в той же среде и выходят из нее через отверстия за счет потенциальной энергии жидкости (рис. 15). [c.50]

При движении струи газа вдоль плоскости в результате меньшего взаимодействия струи с окружающей средой затухание скоростей в струе происходит медленнее, чем в свободной струе струя обладает большей дальнобойностью (явление настильности> струи). [c.324]

В струе свободно падающих частиц, как и при движении сыпучего материала по наклонной поверхности, наблюдается экспоненциальное распределение частиц (см., например, работу В.П. Павлова [74]). [c.152]

Показано, что динамика воздушных течений в струе свободно падаюш,их частиц может быть описана уравнением пограничного слоя, причем динамика не-суш,его (твердого) компонента в силу большой массы частиц практически не зависит от гидродинамического поля, что отличает эти потоки от газовых струй, не-суш,их твердые примеси. Основными силами, вызываюш,ими формирование струйных течений воздуха в потоке свободно падающих частиц, являются объемные силы межкомпонентного взаимодействия и силы турбулентной вязкости (4.67) и (4.68). Из-за действия сил межкомпонентного взаимодействия количество движения эжектируемой струи увеличивается (4.74), что отличает эти струи от свободных газовых струй. [c.388]

Напорное и безнапорное движения жидкости, свободные струи. [c.74]

В высокотемпературных камерных печах с большим свободным объемом рабочего пространства (плавильные отражательные и мартеновские печи, нагревательные колодцы и др.) тепло передается нагреваемой поверхности в основном лучеиспусканием газов и кладки. Температура газа в объеме различна наиболее низка она у пристенного слоя газа в непосредственной близости к нагреваемой поверхности, но чем дальше от них отстоят слои газа, тем выше температура газа. На температурное поле оказывают большое влияние процессы горения, движение струй газа и конвективный теплообмен. Сложная картина теплообмена очень трудна для математического моделирования и поэтому пользуются приближенными решениями. Наиболее простой способ учета теплообмена имеет место, если формулу для расчета количества тепла, переданного поверхности нагреваемого материала привести к классическому закону Стефана-Больцмана [c.24]

В активных турбинах используется только кинетическая энергия струи, свободно вытекающей из сопла (рис. 177) и действующей только на часть лопастей (ковшей) рабочего колеса давления при входе и выходе из рабочего колеса одинаковы и равны атмосферному. Поток, проходящий через турбину, не имеет избытка давления над атмосферным, скорости при входе на лопасти (ковши) и при сходе с них практически одинаковы. Следовательно, поток оказывает на лопасти (ковши) только активное давление, обусловливаемое изменением направления движения (в ковшовых турбинах Пельтона до 180°, см. 57), что и является причиной вращения рабочего вала. Активные турбины иногда называются свободноструйными. [c.277]

Сила действия свободной струи на симметричную криволинейную стенку, которая поступательно перемещается в направлении движения струи с постоянной переносной скоростью и (рис. XIII-8), [c.384]

Таким образом, постоянство среднего значения количества движения струи в каждом поперечном сечении означает, что свободная струя не совершает работы противодавления, т. е. что давление в каждом сечении одно и то же (р == onst) и равно давлению в окружающей среде. Однако экспериментальные данные указывают на некоторое уменьшение давления от периферии к центру струи, что, очевидно, может быть, если для [c.34]

Наибольшего значения сила удара свободной струи о стенку достигает в тех случаях, когда после удара поток беспре-пятстве1НН0 поворачивает вдоль стенок, изменяет направление на 180° и движется далее, как бы охватывая исходный поток. Этот случай соответствует движению струи в цилиндре, закрытом с одного торца (рис. 22). [c.54]

Теория Рейхарда. Эта теория была разработана для турбулентных свободных струй. Суть ее сводится к следующему. Отметив, что распределение полной продольной скорости в поперечных сечениях зоны смешения струи следует кривой Гаусса, Рейхард предположил, что процесс турбулентного переноса является статистическим и в точности аналогичен процессу молекулярного переноса. Следовательно, дифференциальное уравнение, описывающее изменение oj должно быть идентично уравнению молекулярной диффузии. Зтачит, надо преобразовать уравнение движения так, чтобы получить уравнение диффузии. Так, при условии пренебрежения членами, содержащими давление, и членами, содержащими вязкость, проекцию уравнения движения на направление движения струи напишем в виде уравнения [c.63]

Максимальная скорость радиальной струи обратно пропорциональна радиусу г, а ширина струи прямо пропорциональна г. Поскольку турбулентная вязкость любого свободного турбулентного потока пропорциональна произведению характерной скорости на характерную длину, турбулентная вязкость радиальной турбулентной струи будет постоянной. Тогда можно полагать, что теория ламинарного потока в своих основных чертах может быть применена также и к турбулентному потоку при условии, что кинематическая вязкость заменяется турбулентной. Турбулентная вязкость зависит от количества движения струи, причем можно ожидать, что угловая ширина турбулентной струи и величина Ь для данного угла струи 6о будут постоянными. Если, например, поверхность полумаксимальной скорости образует с направлением струи углы в 0,1 рад, то й = 8,8. Изучение потока в турбулентной радиальной струе находится еще в стадии эксперимента. [c.56]

В случае вынужденного обтекания призматического стержня типа резца струей среды теплообмен определяется главным образом критерием Рейнольдса или скоростью обтекания струей СОЖ поверхностей резца. Механтжа движения струй сжимаемых СОЖ подчиняется законам свободных турбулентных струй. Постоянные коэффициенты и показатели степени критериального уравнения теплообмена для сжимаемых струй (рис. 70) представлены в табл. 17. Здесь, как и при естественной теплоотдаче, теплообмен в воздушной среде при точении по сравнению с обычны.ми условиями также увеличивается, но в несколько меньшее число раз. Для струй размером меньше ширины резца (ограниченные струи [c.156]

Соединитёльная арматура 301 Стабилизация скорости движения 316—320 Струи свободные 109 [c.376]

Гипотеза постоянства коэффициента турбулентного перемешивания неоднократно применялась в задачах турбулентного движения в свободной атмосфере, в океанах и реках. Для случая турбулентного движения жидкости в аэродинамическом и тепловом следе та же гипотеза была отчетливо сформулирована еще в 1938 г. Б. Я. Труб-чиковым, 1 принявшим А за постоянную величину, не зависящую ни от л ни от у. Как далее будет показано, такое допущение действительно верно для турбулентного следа, но непригодно, например, для струи. Формула, аналогичная (104), была предложена в 1942 г. Л. Прандтлем, исходившим из соображений, отличных от использованной нами гипотезы подобия. Первые применения новой формулы Прандтля были выполнены Гертлером. [c.656]

Выражение (12.45) для Ьр также получено С. Л. Трескуновым и на основании принятия другой исходной гипотезы. Считается, так же как и ранее, что ширина струи пренебрежимо мала по сравнению с радиусом кривизны оси струи. При этом условии принимается, что для каждой из струй при их встрече сохраняется то же количество движения, что и в выходном сечении соответствующего канала, из которого вытекает струя. Такое предположение, справедливое для свободных турбулентных затопленных струй, применительно к рассматриваемой схеме течения, представляется условным (оно использовалось и в других случаях, когда исследовалось движение струй со слабо искривленной осью [91]). Согласно принятой гипотезе количество движения результирующей струи в сечении 2—2 (рис. 12.7, а) [c.140]

При истечении жидкости из отверстия задача сводится к определению скорости истечения и расхода жидкости. Оэставим уравнение Бернулли для сечений I—/ и сс (сжатое сечение струи на рис. 1.39). За плоскость сравнения примем плоскость пп, проходящую через центры отверстия и сжатого сечения. Обозначая скорость движения на свободной поверхности через ио и считая, что давление на свободной поверхности и в центре тяжести сжатого сечения равно атмосферному, получим [c.49]

Первые факты, установленные Гагеном. Уже в первой своей работе о движении воды в цилиндрических трубах (1839) Гаген o6pan ieT внимание на то, что исследованная им форма течения перестает сунтествовать, как только при более высоких давлениях скорость становится больше некоторого предельного значения. Он наблюдал, как струя, свободно вытекающая со скоростью, меньшей этого значения, имеет НМД твердого стеклянного стержня после же перехода скорости за это значение струп начинает колебаться, и истечение происходит уже не pHiHONiepHO, а толчками. [c.38]

На пылевоздушную струю, вытекающую из прямой цилиндрической горелки в печь, с известными допущениями могут быть распространены геометрические параметры несжимаемой струи, вытекающей из цилиндрического канала в свободное пространство (рис. 7.6). На участке замедляющегося движения струи — от устья горелки до места встречи со стенкалш печи — ядро потока, в котором скорость движения сохраняется первоначальной, распространяется на длину /, определяемую углом сужения ядра р, равным [c.263]

При наплавке порошка с более крупными средними размерами частиц мундштука горелки необходимо удалять на большее расстояние, что приводит к снижению производительности процесса, если не применять источники дополнительного предварительного подогрева подложки. Скорость полета частиц в пламени прдчи-няется закономерностям движения в свободных газовых струях и не превышает в среднем 15 м/с. Коэффициент теплоотдачи пламени к частице достигает 0,5 кал/см -с-X для частиц размером 50 мкм. [c.185]

Струи жидкости движутся либо внутри жидкости, либо В газовой среде, т. е. они со всех сторон ограничены жидкостью или газом и по существу со всех сторон имеют свободную поверхность. Движение струй происходит по инерции под влиянием начальной скорости, созданной давлением или силой тяже1сти. Примером струи является жидкость, вы-такающая из отверстия или брандспойта. [c.62]

Струи газов в зависимости от условий движения могут быть нескольких видов струя свободная затоплеиная, свободная незатопленная, несвободная и состоящая из нескольких потоков. [c.24]

Циклоны. При больших количествах пыли, выбрасываемой в атмосферу вместе с извлекаемым воздухом, применяется предварительная очистка его перед выпуском с целью избавить от заражения воздух, окружающий здание. Это может производиться в осадочных камерах и фильтрах с помощью промывки, а также путем применения циклонов. По очистительному эффекту циклоны стоят ниже промывки, но имеют перед последней преимущество в том, что уловленная пыль не портится водой, не забивается в фильтрах, а ссыпается в бункер, откуда ее можно свободно извлекать, что является преимуществом для пыли, представляющей ценность. Принцип действия циклона состоит в следующем пыльная струя вовдуха вводится по касательной внутрь цилиндра у верхней крышки его. При дальнейшем движении струя воздуха навивается изнутри на цилиндрическую поверхность, образуя как бы внутреннюю винтовую линию, опускающуюся к нижнему краю внутренней цилиндрич. поверхности, переходящей в конус. При прохождении вместе с воздухом этого пути пылинки, увлекаемые им как более тяжелые, продвигаются постепенно к цилиндрич. поверхности, спускаются по ней к конусу и по поверхности последнего ссыпаются в нижнее отверстие его. Освобожденный от пыли воздух удаляется в выхлопную трубу, проходящую сквозь верхнюю крышку цилиндра. Степень очистки воздуха в циклоне в значительной степени определяется скоростью в выхлопной трубе. При скорости, равной 1 м/ск, получается очистка б. или м. удовлетворительная. При скорости < 1 л /ск осаждае-мость увеличивается, но все же найдутся частицы еще более мелкие, к-рые взлетят в выхлопную трубу. Между тем даже при V = = 1 м.1ск циклоны получаются достаточно громоздкими. Поэтому рассчитывать на полное пылеосаждение в циклоне ни в коем случае не приходится. [c.268]

С повышением нагрузки на сооружение, т. е. с увеличением скорости прохождения воды между кусками коКса или с увеличением скорости истечения из отверстий, содержание остающейся СО2 в воде увеличивается. Наоборот, при разбрызгивании воды через сопла, при движении струи воды снизу вверх и увеличении скорости истечения свободная СОз выделяется в большей степени, так как при этом саморазбрызгивание идет интенсивнее, увеличивается высота струи, а следовательно и время пребывания частиц в воздухе, [c.356]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...