Сечение струи сжатое

Задача V—4. При испытании на воде модели насадка, выходной диаметр которого = 30 мм, под статическим напором = 50 м получены расход Q 18 л/с и средняя скорость в сжатом сечении струи = 30 м/с. [c.112]

При установившемся истечении жидкости из большого открытого резервуара через круглое отверстие, размер которого мал по сравнению с его заглублением под уровнем жидкости (малое отверстие, рис. VI—1), средняя скорость в сжатом сечении струи равна по уравнению Бернулли [c.121]

При истечении под уровень (рис. VI—4) скорость жидкости в сжатом сечении струи и расход определяются 110 формулам (VI — 1) и (VI—6), в которых напор истечения Н представляет разность гидростатических напоров (выражаемую разностью пьезо.метрических уровней) а резервуарах [c.124]

Задача IV—1, Определить коэффициенты расхода, скорости, сжатия и сопротивления при истечении воды в атмосферу через отверстие диаметром й 10 мм иод напором Я — 2 м, если расход Q = 0,294 л/с, а координаты центра одного из сечений струи л 3 м и у = 1,2 м. [c.133]

Струя на выходе претерпевает сжатие, обусловленное поворотом периферийных ее частиц на 90 и появлением при этом центробежных сил. Поэтому сечение струи /с меньше площади отверстия [c.98]

Составив уравнение Бернулли для сечений А—А и В—В (рис. 10-1) относительно горизонтальной плоскости, проведенной через центр тяжести сжатого сечения струи, получим [c.97]

При близком расположении отверстия к стенкам или дну уменьшается кривизна траекторий частиц вблизи отверстия и по сравнению с совершенным сжатием уменьшается сжатие струи с соответствующей стороны (сечение струи увеличивается). В этом случае сжатие называется несовершенным. [c.98]

Второй способ основан на измерении траектории струи при истечении из отверстия в вертикальной стенке за сжатым сечением. При помощи прибора, показанного на рис. 10-3, для заданного расстояния х от сжатого сечения с — с до центра тяжести некоторого сечения струи Ь — Ь всегда может быть измерена разность у высот расположения центров тяжести этих сечений. [c.100]

При скорости в сжатом сечении струи, равной V, имеем по закону свободного падения [c.100]

Измерения распределения скорости в сжатом сечении струи позволяют считать их почти одинаковыми по сечению и, следовательно, полагать а= 1. [c.100]

Наличие пониженного давления в области сжатого сечения струи должно привести к увеличению скорости движения жидкости в этом сечении по сравнению со случаем истечения из отверстия в тонкой стенке. Однако наличие трубки приведет к некоторым потерям энергии как вследствие трения по длине трубки, так и вследствие расширения струи в трубке. Это обстоятельство должно, наоборот, вызвать замедление движения жидкости. [c.102]

Несвободное истечение происходит при образовании подпертого прыжка, когда в сжатом сечении струи создается глубина (рис. 26-2)/г.д [c.271]

Для насадка характерно, что давле ние в сжатом сечении струи внутри насадка меньше атмосферного. Действительно, [c.293]

Pi — давление в сосуде на уровне центра отверстия Рч — давление в сжатом сечении струи [c.66]

Определить коэффициенты расхода, скорости, сжатия и сопротивления при истечении воды в атмосферу через отверстие диаметром t = 80 мм под напором Н =-- 3 м, если расход воды равен Q = 23,6 дм /сек, а координаты центра одного из сечений струи X = 3,34 м ш у = 990 мм. [c.71]

Рассмотрим сначала истечение в атмосферу через отверстие с острой кромкой (рис. 6.32). Как и при входе в трубу, наблюдается сжатие струи за отверстием. Причиной этого является инерционность жидких частиц, двигающихся к отверстию из резервуара по радиальным направлениям. Они, стремясь по инерции сохранить направление движения, огибают кромки отверстия и образуют поверхность струи на участке сжатия. За сжатым сечением струя незначительно расширяется, а при достаточно большой скорости истечения может распадаться на отдельные капли. Если отверстие не круглое, а, например, квадратное или треугольное, то наблюдается явление инверсии струи, т. е. изменение формы ее поперечного сечения по длине. Например, струя, вытекающая из квадратного отверстия, приобретает на некотором расстоянии крестообразную форму, что объясняется действием поверхностного натяжения и инерции. [c.176]

Для вывода формул истечения применим уравнение Бернулли к сечениям а-а (свободная поверхность жидкости в резервуаре) и с-с (сжатое сечение струи). Последнее выбирают на расстоянии от плоскости отверстия, приблизительно равном его диаметру. При этом будем считать скорость опускания уровня в резервуаре весьма малой, что справедливо при площади свободной поверхности, намного большей площади отверстия эта скорость равна нулю, если имеет место приток жидкости, компенсирующей истечение. Тогда, при выборе плоскости сравнения, проходящей через центр отверстия, уравнение Бернулли имеет вид [c.176]

Рассмотрим вначале истечение в атмосферу через отверстие с острой кромкой (рис. 87). Здесь, как и в случае входа в трубу, наблюдается сжатие струи за отверстием. Причиной этого является инерционность частиц, двигающихся к отверстию изнутри резервуара по радиальным направлениям. Наиболее существенна инерционность частиц, двигающихся к отверстию вдоль стенки резервуара. Они, стремясь по инерции сохранить направление движения, огибают край отверстия и образуют поверхность струи на участке сжатия. За сжатым сечением струя практически не [c.189]

Отношение поперечного сечения струи в сжатом сечении к площади отверстия называется коэффициентом сжатия струи [c.61]

При вытекании из отверстия движение частиц жидкости до сжатого сечения С—С (см. рис. 6.1) происходит по криволинейным траекториям, поэтому к этому участку струи неприменимо уравнение Бернулли. Напротив, в сжатом сечении струи линии тока практически параллельны друг другу, эпюра скоростей здесь близка к треугольнику, поэтому к сжатому сечению применимо уравнение Бернулли. [c.74]

Уместно отметить, что расстояние от сжатого сечения струи до внутренней поверхности стенки резервуара невелико. Например, для круглого отверстия оно составляет половину его диаметра. В свободно падающей струе за сжатым сечением наблюдается плавно изменяющееся движение. В сжатом сечении струи гидродинамическое давление принимают равным атмосферному. [c.74]

Малые отверстия в тонкой стенке. При вытекании жидкости из отверстий задача сводится к определению скорости истечения и расхода жидкости. Составим уравнение Бернулли для сечений 1—1 и С—С (сжатое сечение струи на рис. 6.1). За плоскость сравнения примем плоскость С—С, проходящую через центр сжатого сечения. Обозначая скорость течения на свободной поверхности через Оо и считая, что давление на свободной поверхности и в центре сжатого сечения равно атмосферному, получим [c.74]

Явление сжатия струи характеризуется коэффициентом сжатия а, представляющим собой отношение площади сжатого сечения струи /дж к площади сечения отверстия /. [c.187]

Переходя к определению расхода жидкости с учетом сжатия струи, в уравнении (5.4) вместо теоретической скорости следует поставить действительную скорость Уд = фу , а вместо площади отверстия f — площадь сжатого сечения струи = а/. При этом расход определяется следующим образом [c.188]

В этом случае струя жидкости после выхода из сосуда и входа в насадок подвергается некоторому сжатию (d . 0,8d), затем постепенно расширяется и заполняет все поперечное сечение насадка. Сжатие струи здесь происходит только внутри насадка (внутреннее сжатие), выходное же сечение насадка работает полностью, и поэтому коэффициент сжатия, отнесенный к выходному сечению, будет а = 1. [c.199]

Незатопленное отверстие (рис. 5.3). 3 есь можно считать, что напор во всех точках сжатого сечения струи одинаков. [c.127]

С — коэффициент сопротивления, учитывающий потери напора от сечения 1—1 до сечения С—С (потери сосредоточены главным образом в районе отверстия). Здесь мы полагаем возможным ввиду малости сечения струи считать давление в сжатом сечении С—С равным атмосферному, [c.128]

Толщина струи h , измеряемая в этом сечении, называется сжатой глубиной. Глубина всегда меньше критической. Следовательно, поток здесь находится в бурном состоянии и обладает большой кинетической энергией. [c.255]

Так, например, наибольший вакуум р , возникающий рнутри цилиндрического насадка в сжатом сечении струи, (.пределяется из выражения [c.130]

Наиболее близко расиоложениое к отверстию сечение струи В—В, в котором движение приобретает почти параллельно-струйный характер, называется сжатым сечением . [c.97]

Пример. 3 Истечение жидкости под давлением через отверстие в стенке резервуара. Пусть несжимаемая жидкость вытекает из резервуара, в котором она находится под давлением Ро. в среду с давлением Pi через круглое отверстие диаметром (рис. 5.11). Перепгд давления Др = Po — Pi примем достаточно большим, чтобы можно было не учитывать силу тяжести. Наблюдения показывают, что из-за инерционности частиц жидкости, подходящих к отверстию изнутри резервуара, площадь сечения струи после выхода из отверстия меньше площади отверстия. Иными словами, происходит сжатие струи. Учтем далее, что размер отверстия (1q может влиять на скорость истечения, поскольку через него определяется число Рейнольдса, характеризующее влияние сил вязкости. При этом определяющими параметрами являются d , v, р. Ар и (А. Два возможных я-параметра [c.132]

На некотором достаточно близком расстоянии от стенки обра зуется так называемое сжатое сечение С—С (рис. 5.1) в котором заканчивается резкое сжатие струи, причем мы полу чаем в этом сечении практически параллельноструйное течение Далее струя падает под действием силы тяжести. Поперечное се чение струи в дальнейшем изменяет свою форму (в частности, бла годаря действию сил поверхностного натяйсения). Это явление носит название инверсии струи. Так, например, поперечное сечение струи жидкости, вытекаюш,ей из треугольного отверстия, принимает форму треугольной звезды, а поперечное сечение струи, вытекаюш,ей из круглого отверстия,— форму эллипса. [c.126]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...