Частота несмещенная

Из формулы (23.15) видно, что в соответствии с изменением дипольного момента молекулы в спектре рассеянного света наряду с несмещенной частотой V будут наблюдаться частоты V—VI и v + Vг. Таким образом, появление в спектре рассеянного света дополнительных частот (спутников) является результатом модуляции дипольного момента молекулы колебаниями ядер. Если учесть высшие члены в разложении (23.13), то в спектре должны наблюдаться обертоны и составные тоны (линии с частотами v 2vi, V (Vг + V/г) и Т. Д., где Уг и Vй — частоты различных внутренних колебаний молекулы). [c.126]

Почему эффект Комптона удается наблюдать лишь в опытах с рентгеновским излучением Почему в рассеянном излучении наблюдается несмещенная частота [c.26]

Динамическая фазовая решетка, записываемая двумя пучками одинаковой частоты в нелинейной среде, является смещенной (несмещенной) относительно световой решетки, если отклик среды содержит (не содержит) нелокальную компоненту. [c.30]

Отметим в связи с этим также то, что несмещенный характер фазовой голограммы отнюдь не означает абсолютной невозможности достижения эффекта усиления на данной динамической среде. Последний просто наблюдается для сигнальных пучков, смещенных по частоте-от частоты пучка накачки на величину Асо [6.12, 6.15, 6.16). [c.110]

Какие физические причины обусловливают присутствие несмещенной частоты в рассеянии [c.297]

Из последнего уравнения видно, что одно из возможных решений этой системы — гармоническое колебание электрона вдоль оси z. Такое колебание происходит с той же частотой ыо, что и при отсутствии магнитного поля Это и понятно, так как при движении вдоль поля сила Лоренца равна нулю. Существование такого решения объясняет несмещенную л-компоненту в эффекте Зеемана. При наблюдении поперек поля л-компонента имеет наибольшую интенсивность (равную половине интенсивности исходной линии) и линейно поляризована вдоль оси z, т. е. вдоль магнитного поля. При наблюдении вдоль поля ее интенсивность обращается в нуль — осциллирующий заряд в этом направлении не излучает. [c.64]

В спектре принимаемого лидарного сигнала всегда присутствуют компоненты на смещенных частотах, обусловленные чисто вращательным и колебательным КР. Если сигналы колебательного КР удалены по спектру от частоты зондирующего излучения Ve довольно значительно, то сигналы чисто вращательного КР от молекул основных газовых компонент азота (N2) и кислорода (О2) расположены вблизи Ve. В [27] показано, что пики в спектрах вращательного комбинационного (Д/ = =Ь2) и молекулярного (Л/ = 0) рассеяния из воздуха (N2-1-02) при Т = 300 К в районе длины волны излучения Хе = 728 нм, отстоят друг от друга примерно на 5 нм, при этом интегральная интенсивность сигналов вращательного КР составляет 3,45 % от интенсивности рэлеевского сигнала на несмещенной частоте Ve. Оптические фильтры с шириной полосы пропускания 1 нм позволяют полностью отсекать сигналы чисто вращательного КР. Если же в приемной антенне лидара используются более широкополосные фильтры, то следует учитывать влияние сигналов вращательного КР. [c.159]

При наблюдении вдоль магнитного поля получается такое же смещение (при одинаковой напряженности магнитного поля), что и в предыдущем случае, но несмещенная компонента отсутствует. Интенсивность каждой компоненты вдвое меньше интенсивности исходной спектральной линии. Обе компоненты поляризованы по кругу в противоположных направлениях (их принято называть также с-компонентами). Если свет распространяется в направлении магнитного поля, то о-компонента с меньшей частотой поляризована по правому, а с большей — по левому кругу. Пру изменении направления магнитного поля на противоположное меняется на противоположную и круговая поляризация обеих компонент. [c.565]

Перейдем теперь к объяснению расщепления спектральных линий в магнитном поле. Колеблющийся электрон излучает электромагнитные волны. Излучение максимально в направлении, перпендикулярном к ускорению электрона, а в направлении ускорения отсутствует. Согласно классической теории, частота излучаемого света совпадает с частотой колебания электрона. Но последняя меняется при включении магнитного поля. Поэтому должна измениться и частота излучаемого света. При наблюдении вдоль магнитного поля колебание в том же направлении излучения не дает. Излучение создается только круговыми вращениями электрона. В результате наблюдаются две 0-компоненты с круговой поляризацией и частотами о -f Q и соо — Q. Если свет идет в направлении вектора В, то поляризация первой линии будет левой, а второй — правой. При изменении направления магнитного поля на противоположное меняется на противоположную и круговая поляризация каждой линии. При наблюдении поперек магнитного поля В колебания электрона, параллельные В, дают максимум излучения. Им соответствует несмещенная п-компонента, в которой электрический вектор параллелен В. Оба круговых движения совершаются в плоско- [c.568]

Здесь введена новая переменная со = со — со , которая отсчитывается от несмещенной частоты (о . Интегральная интенсивность компонент ТОНКОЙ структуры ( 2/мб) есть [c.88]

И получил формулу (5.35). Таким образом, им рассмотрено рассеяние, которое приводит к появлению несмещенной линии с частотой сод в максимуме, как это явствует из (5.34). Найдем теперь распределение интенсивности рассеянного света по частотам для несмещенной линии. Для этого, как и раньше, разложим (5.34) в интеграл Фурье. Совершенно такие же вычисления, как в предшествующем случае, приводят к формуле [c.93]

Как было показано выше, флуктуации А з замерзать не могут, в то время как флуктуации А , по мнению Волькенштейна, непременно замерзают, поскольку переход к стеклу означает прекращение структурных изменений. Флуктуации А5 приведут к рассеянию несмещенной частоты и, следовательно, увеличат интенсивность центральной компоненты. Волькенштейн [496, 497] рассчитал соотношение интенсивности компонент тонкой структуры линии Релея с учетом А5 , но расчет этот не может быть пока доведен до численных результатов, поскольку в него входят такие величины, как — структурная теплоемкость жидкости, и другие величины, которые пока не поддаются измерению или расчету. Однако качественно эта гипотеза позволяет объяснить увеличенную интенсивность в стеклах вообще и интенсивность центральной линии в особенности. [c.335]

Учитывая, что vf<,v, найдем, что поперечный дублет будет внутренним, т. е. более близким к несмещенной частоте, чем продольный дублет. Таким образом, в жидкостях с большой сдвиговой вязкостью и в твердых аморфных телах нужно ожидать не двух компонент Мандельштама — Бриллюэна, как в маловязких жидкостях, а четырех. [c.339]

Эта формула для изменения частоты, полученная Л. И. Мандельштамом, определяет две спектральные линии (так называемый дублет Мандельштама — Брнллюэна). Эти спектральные линии находятся слева и справа от несмещенной центральной спектральной линии ), отличаясь по частоте от нее на А частота несмещенной линии равна частоте падающего света. Все три линии носят название триплета — они образуют так называемую тонкую структуру линий рэлеевского рассеяния ). То, что рэлеевская линия рассеяния должна расщепляться, образуя дублет при рассеянии света на дебаевских волнах, было предсказано Л. И. Мандельштамом. Эффект расщепления был затем обнаружен в опытах Г. С. Ландсберга и Л. И. Мандельштама и в опытах ленинградского физика Е. Ф. Гросса, которые были проведены с кристаллами кварца. Далее Е. Ф. Гроссом была также обнаружена тонкая структура линий рэлеевского рассеяния и в жидкостях. В действительности тонкая структура линий Рэлея оказывается более сложной. Сами линии триплета несколько размыты благодаря наличию затухания дебаевских волн кроме того, имеется световой фон, заполняющий промежутки между линиями, возникающий в ряде случаев благодаря рассеянию, вызываемому [c.302]

При наблюдении перпендикулярно к направлению магнитного поля, например вдоль оси х, спектральный прибор зарегистрирует основную несмещенную линию частоты V, так как при колебании элементарного излучателя вдоль оси 2 максимальное излучение будет в плоскости, перпендикулярной к этой оси. В спектре будут также присутствовать две смещенные компоненты V—kv и г + Ал>, причем их поляризация будет линейной. Это произойдет по той причине, что диполь, совершающий колебания вдоль оси х, не дает излучения в направлении этой оси, но оба колебания в плоскости ху дадут компоненты, поляризовагшые по кругу. Поэтому наблюдатель, который смотрит навстречу оси х, увидит проекции круговых колебаний на ось у, а наблюдатель, который смотрит по оси у, увидит проекции круговых колебаний на ось х. Таким образом, спектр поперечного эффекта Зеемана состоит из трех линейно поляризованных спектральных линий. Линия с частотой V имеет колебания электрического вектора но направлению поля, а линии с частотами V—Av и т + — перпендикулярно к полю. [c.106]

Почему при рассеянии высокознергетических у-квантов несмещенной частоты не наблюдается [c.26]

Обычно численное значение смещенных уровней определяют относительно самого глубокого несмещенного уровня. Тогда смещенные уровни, лежащие выше предела несмещенных уровней, получают отрицательное значение, что. конечно, происходит благодаря условному обозначению предела несмещенных уровней как нулевого. Поэтому полученные численные значения смещенных термов не позволяют, исходя из данной конфигурации, получить работу, затрачиваемую на удаление внешнего электрона на бесконечность. Для того чтобы они давали эту работу, нужно отнести значения термов к их собственному пределу. Для точного определения этого предела в большинстве случаев известно слишком мало последовательных смещенных термов. Однако значения термов, отнесенные к их собственному пределу, можно получать путем прибавления частот головной линии главной серии иона к их относительным значениям. В табл. 46 в третьем столбце даны значения термов ЭрЗр Ро ) [c.179]

Физические причины возникновения временных осцилляций вблизи фронтов импульса связаны с волновой неустойчивостью-новым явлением, называемым распадом оптической волны [22]. Смещенный в длинноволновую область свет вблизи переднего фронта движется быстрее (при Pj > 0) несмещенного света на переднем крае импульса и обгоняет его. Обратное происходит для света, смещенного в коротковолновую область, на заднем фронте импульса. В обоих случаях на переднем и заднем фронтах импульса волны на разных частотах интерферируют. В результате этой интерференции формируются осцилляции вблизи фронтов импульса на рис. 4.9. Это явление можно интерпретировать и как четырехволновой процесс (см. разд. 10.1). Нелинейное смещение двух разных частот со, и oj на краях импульса приводит к генерации новых частот 2 Oi — Oj и loj — со,. Эти новые частотные компоненты формируют крылья на краях спектра [c.91]

Важнейшей особенностью оптических генераторов на основе ФРК является наличие частотного сдвига До) между частотой лазерного пучка накачки и частотой световой волны, возбуждаемой в резонаторе. Впервые экспериментально наличие такого сдвига величиной порядка обратного характерного времени формирования голограммы в ФРК ( Ts ) было обнаружено именно в рассматриваемой нами здесь схеме кольцевого резонатора [6.41, 6.42]. Предложенное в двух последних работах объяснение данного эффекта, основанное на рассогласовании частот опорного и сигнального световых пучков при наиболее эффективном энергообмене в двухволновом взаимодействии на несмещенной решетке, проходит лишь для кристаллов BSO [6.42], в которых запись осуществлялась во внешнем постоянном поле. Наличие же аналогичного эффекта в BaTiOg [6.41], где за счет диффузионного механизма формируется чисто смещенная голограмма и наиболее эффективным образом двухволновой энергообмен наблюдается при равенстве частот (Аы = 0) световых пучков, заставляет предполагать наличие более общей причины, не связанной с конкретным механизмом голографической записи. [c.119]

Тонкая структура линии рэлеевского рассеяния содержит дискретные линии, обусловленные рассеянием на тепловых волнах (рассеяние Мандельштама-Бриллюэна), расположенные симметрично относительно несмещенной компоненты. Рассеяние с изменением частоты связано с тем, что диэлектрическая восприимчивость х (э. также диэлектрическая проницаемость в = 1 + х) изменяется во времени вследствие тепловых акустических волн в веществе, характерная частота этих изменений равна г/д = и/2а, где и и а — скорость звука и постоянная решетки. Модуляция свойств среды приводит к появлению суммарной и разностной частот рассеянного света г/ г/д. Рассеяние с появлением спектральных компонент, смещенных по частоте относительно исходного излучения, является параметрическим процессом. Вероятность появления одного рассеянного фотона при облучении одной частицы (молекулы или атома) пропорциональна плотности потока квантов в пучке падающего света, но коэффициент пропорциональности (сечение рассеяния а) составляет по порядку величины всего лишь 10 ° см /ср. Отсюда получаем, что отношение интенсивности рассеянного света к интенсивности падающего /о составляет /5 / /о = = Аттапк, где п 10 см — концентрация атомов, к — толщина слоя. При прохождении светом расстояния 1 см в однородном прозрачном твердом теле рассеивается в полный телесный угол (4тг стерадиан) примерно 1з/1о 10 падающей интенсивности. [c.50]

Формально ее, появление можно объяснить, если в (48.1) вместо os Qt стоит а ч- os Qt, где а — приблизительно постоянная. Другими словами, наличие несмещенной частоты ю в дифраги-pofsaHH M свете обусловливается оптической характеристикой срсд л, которая не изменяется во времени по гармоническому закону, а является примерно постоянной. Такая постоянная составляющая оптической неоднородности возникает за счет флуктуаций в среде, которые выравниваются за короткие по сравнению с периодом звуковой волны промежутки времени, в частности флуктуаций энтропии, которые выравниваются посредством теплопроводаюсти. [c.298]

Процессы рассеяния света целесообразно также классифицировать но соотношению между частотами падающего и рассеянного фотонов. В том случае, когда эти частоты равны пли когда есть различие, по оно сводится лишь к изменению коптура линии, принято говорить о несмещенном (илн рэ.1еееском) рассеянии света. Еслп частоты различаются сильно, то используется [c.120]

Проведенное здесь рассмотрение спектра жидкостей и газов, состоящих из одноатомных молекул, можно распространить па системы, состоящие из более сложных молекул, если известно приближенное обобщение линеаризованных уравнений гидродинамики (45), которое описывает фурье-компоненты флуктуаций в этом случае. Например, спектр системы сферически симметричных молекул с внутренними степенями свободы можно получить либо путем введения частотной зависимости объемной вязкости [129], либо путем добавления гидродинамического уравнения еще для одной переменной состояния, характеризующей внутреннюю степень свободы [131]. В частности, Маунтейн [129] детально рассмотрел случай, когда переход энергии от внутренних степеней свободы описывается одним временем релаксации. Этот релаксационный процесс приводит не только к изменению ширины и смещению компонент Бриллюэна — Мандельштама, по и к появлению новой несмещенной линии, которая впоследствии экспериментально была обнаружена [85]. При этом отношение интенсивностей компонент уже не подчиняется обычной формуле Ландау — Плачека (38) [129]. Если частота фонона v (к) к велика по сравнению с частотой релаксации внутренней моды, то отношение интенсивности центральной компоненты 1 к интенсивностям компонент Бриллюэна — Мандельштама 2/бм выражается формулой [129, 163] [c.131]

V7 (bg ) = 990. V8 = 707. V9 (bg ) = 1309, VIO = 1146, VII (ej ) = 846, V12 (6jjj) = 3047. 3083 (дублет Ферми в работе [154] приведено значение для несмещенной частоты, равное 3064 см 1), vis = 1482. vi4 = 1037, Vis (egg) = 3056, vie = 1585. 1606 (дублет Ферми в работе [154] приведено значение для несмещенной частоты, равное 1599 см-1), vi = 1178, vis = 608o, vis (с ) = 967, V20 = 398e (частоты V2, vie n V20 получены при исследовании ультрафиолетового спектра [176]). и) аВ = 0,000122 СЛ1-1 (см. [268]) Jis = 0,62 (см. [176]). [c.680]

Однако в принципе, кроме упругого отражения, на несмещен- з s 7 ной частоте можно наблюдать и Рис. 19.3 [c.409]

Рис. 5.4. Спектральная кривая световой волны с А, = 6328 А, рассеянной под прямым углом в воде при комнатной температуре [8]. Несмещенный центральный пик в районе частоты излучения лазера обусловлен главным образом тиндалевским рассеянием на мельчайших частицах, находящихся во взвешенном состоянии в воде. Ширина линии обусловлена шириной щели спектрографа. Спектр был снят с номощью регистрирующего прибора за 5 минут. Частота фонона, определенная из этой спектральной кривой, равнялась (4,33 0,02) 10 Гц. Скорость рассчитывалась из соотношения (5.11) и равнялась (1,457 0,010) 10 см/сек.

Смещение частоты может быть объяснено и чисто кинематически сдвиги частоты происходят из-за доплеровского эффекта при рассеянии света на движущихся решетках флуктуаций плотности. Это так называемый дублет Мандельштама — Бриллюэна-, смещенные спектральные линии находятся слева и справа от несмещенной спектральной линии. Несмещенная линия, теорию происхождения которой дали Л. Д. Ландау и Г. Плачек [181, появляется вследствие флуктуагщи энтропии (для некоторых жидкостей, например для воды, эта линия может отсутствовать). Все три линии, или триплет, образуют так называемую тонкую структуру линии рэлеевского рассеяния. Спектральная линия МБР слева от центральной линии, имеющая частоту / —й, носит название стоксовой компоненты, а справа от/в, имеющая частоту /о+ 2 — антистоксовой компоненты. Эффект МБР был впервые независимо обнаружен в опытах Е. Ф. Гросса [19] и Т. С. Ландсберга и Л. И. Мандель- [c.45]

Чтобы сделать сигнал меньше 0,4 его максимальной величины (что регистрируется по исчезновению побочных линий), в медь добавлялись цинк и сзребро [14]. Кажется довольно странным, что при увеличении концентрации чужеродных атомов симметрия линии меди не нарушается, сама линия не уширяется, а происходит только уменьшение ее амплитуды. На фиг. 42 изображен сигнал от Си в сплаве как функция концентрации чужеродных атомов Zn или Ag. Объяснение упомянутой особенности сводится к тому, что чужеродные атомы либо существенно влияют на резонанс соседних атомов меди, либо их присутствие совсем не сказывается. Если предположить, что градиент электрического поля, создаваемый чужеродным атомом на расстоянии г, пропорционален г" , то сдвиг частоты второго порядка центральной линии ядра меди, вызванный примесным атомом, находящимся на этом расстоянии, будет пропорционален г . в гранецентрированной кубической решетке отношения величин частотных сдвигов, вызванных примесными атомами, находящимися в положениях первых, вторых и третьих ближайших соседей атома меди, будут относиться как 27 3,37 1. Тем самым ясно, что это смещение будет значительно больше дипольной ширины, например, для ближайших соседей и будет значительно меньшим для остальных. Если это так, то все атомы меди, которые не имеют атомов примеси среди своих первых ближайших соседей, будут давать в основном несмещенный сигнал, в то время как другие атомы дают вклад за пределами областинаблю- [c.231]

Условие (5.27) означает, что поглощение упругой волны на пути, равном длине ее волны, мало [138, 139]. Совершенно очевидно, что исследовать экспериментально тонкую структуру можно только в том случае, если выполнено условие (5.27). Это очевидно и чисто качественно, и количественно. Действительно, если полуширина бо) равна интервалу частот между несмещенной линией и максимумом компоненты Мандельштама—Бриллюэна Дсо, то очевидно, что тонкая структура наблюдаться не будет. Для того чтобы тонкая структура наблюдалась, нужно, чтобы Дсо бсомв. Пользуясь формулами (5.9) и (5.20), условие существования тонкой [c.90]

Изобарические флуктуации плотности меняются во времени гораздо медленнее, чем адиабатические флуктуации, и поэтому вплоть до частот Юбсо , отсчитываемых от максимума несмещенной линии, с хорошим приближением можно пользоваться термодинамическим выражением для [c.95]

Согласно Ландау и Плачеку, крыло линии Релея объясняется релаксационными явлениями, причем ширина крыла, грубо говоря, определится обратной величиной времени релаксации дипольного момента. Флуктуации анизотропии и релаксационные явления, вызванные поворотным броуновским движением, феноменологически были рассмотрены Леонтовичем [39]. Они изложены в 6 книги. Гросс [517] предположил, что крыло линии Релея, непосредственно примыкающее к несмещенной линии и имеющее ширину 15—20 слг , вызвано релаксационными явлениями (фон линии Релея), а остальная часть крыла по-прежнему рассматривалась им как результат расплывания линий низкой частоты в крыло, когда кристалл переходит в жидкость. [c.352]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...