Световые Относительная

Эффективность абсолютная световая (абсолютная видность) Эффективность относительная световая (относительная видность) Яркость [c.369]

Эффективность относительная спектральная световая (относительная видность)......... [c.275]

Исследуя взаимное расположение световых лучей относительно плоскости данной фигуры, определяют освещенность проекций этой фигуры. Пример определения собственной тени треугольника AB приведен на черт. 447. Прежде всего через точку D, лежащую внутри контура треугольника, проводят световой луч DK. Далее устанавливают относительное располо- [c.202]

Световой поток относительно небольшой интенсивности может осуществить на поверхности лишь весьма ограниченные изменения экспозицию специальных светочувствительных материалов или выцветание некоторых красок. [c.125]

Поскольку свет разных длин волн при одинаковом световом потоке вызывает различное зрительное ощущение, то так называемые относительные чувствительности глаза будут обратно пропор- [c.15]

Полное внутреннее отражение. В предыдущем параграфе мы получили закон преломления света, согласно которому отношение синуса угла падения к синусу угла преломления равно показателю преломления второй среды относительно первой. Из этого закона следует, что при прохождении световой волны из оптически менее плотной среды в более плотную преломленный луч приближается к нормали. И обратно, когда свет распространяется из оптически более плотной среды в менее плотную, преломленный луч удаляется [c.53]

Конкретно свет от источника S, расположенного в фокусе линзы Л, направляется на поверхность полупрозрачной пластинки СС. Отраженный от этой пластинки световой пучок через линзу л направляется на поверхность воздушного зазора. Отраженные лучи, налагаясь, дают на экране F, расположенном в фокальной плоскости линзы, интерференционную картину. Если исследуемая поверхность такая же гладкая, как и поверхность эталона, то в зависимости от относительного положения этих пластин будет наблюдаться интерференция полос равного наклона [c.104]

Поглощение света с точки зрения классической теории. Под действием электрического поля световой волны с круговой частотой со отрицательно заряженные электроны атомов и молекул смещаются относительно положительно заряженных ядер, совершая гармоническое колебательное движение с частотой, равной частоте действующего поля. Колеблющийся электрон, превращаясь в источник, сам излучает вторичные волны. В результате интерференции /j падающей волны со вторичной в среде возникает волна с амплитудой, отличной от амплитуды вынуждающего поля. Поскольку интенсивность есть величина. Рис. 11.10 прямо пропорциональная квадрату амплитуды, то соответственно изменится и интенсивность излучения, распространяющегося в среде другими словами, не вся поглощенная атомами и молекулами среды энергия возвращается в виде излучения — произойдет поглощение. Поглощенная энергия может превратиться в другие виды энергии. В частности, в результате столкновения атомов и молекул поглощенная энергия может превратиться в энергию хаотического движения — тепловую. [c.279]

Уподобление движения электрона (атома) под действием светового поля гармоническому осциллятору, как это мы делали при рассмотрении явления дисперсии света, имеет место только при относительно малых смещениях г. Так как смешение электрона связано с действующим полем, то такое приближение верно длл слабых полей. При действии сильного светового поля, т. е. при распространении через среду мощного пучка лазерных лучей действующая на электрон сила зависит не только от г, но также от его более высоких степеней, например [c.395]

Одно из таких явлений, которое, как ожидали, по-разному протекает в разных системах отсчета, — это распространение света. Согласно господствовавшей в то время волновой теории, световые волны должны распространяться с определенной скоростью по отношению к некоторой гипотетической среде ( светоносному эфиру ), о природе которой, правда, не было единого мнения. Но какова бы ни была природа этой среды, она не может, конечно, покоиться во всех инерциальных системах сразу. Тем самым выделяется одна из инерциальных систем— абсолютная — та самая, которая неподвижна относительно светоносного эфира . Полагали, что в [c.174]

Далее, представим себе две инерциальные системы отсчета К и К, движущиеся относительно друг друга со скоростью V. Пусть световые часы А В неподвижны в /( -системе и ориентированы перпендикулярно направлению ее движения относительно А -системы (рис. 6.5). Проследим теперь за ходом этих часов в обеих системах отсчета К и К. [c.184]

Этот результат не равен в точности результату (16) предыдущей задачи, но, сравнивая (17) и (19), мы видим, что оба результата можно считать одинаковыми, если ограничиться слагаемыми первого порядка относительно В гл. И мы увидим, что результаты (16) и (19) справедливы и для световых волн в свободном от вещества пространстве, но только с точностью до величин первого порядка относительно V/ . Для звуковых волн уравнения (17) и (19) различаются слагаемыми второго порядка относительно У/изв, так что при распространении звуковых волн мы в состоянии определить экспериментально, движется ли относительно среды источник или приемник. Для звуковых волн среда имеет существенное значение. [c.325]

Рассмотрим сначала световую волну, распространяющуюся от точечного источника. Волновой фронт (поверхность равной фазы) имеет форму сферической поверхности в системе отсчета, относительно которой источник света неподвижен. Но согласно сформулированному нами закону волновой фронт должен быть сферическим также и тогда, когда он наблюдается в системе отсчета, находящейся в равномерном и прямолинейном движении относительно источника иначе на основании формы волнового фронта мы могли бы установить, что источник движется. Для выполнения основного предположения о том, что скорость света не зависит от движения источника, требуется, чтобы по форме волнового фронта нельзя было сказать, находится ли источник в равномерном и прямолинейном движении или нет. [c.343]

Предположим, что в системе отсчета S, относительно которой звезда неподвижна, световой сигнал от этой звезды поступает вдоль оси Z при X = у = О. Система отсчета 5, в которой неподвижна Земля, движется со скоростью из в направлении х. Тогда траектория светового сигнала находится непосредственно из уравнений (14), в которых х = 0 [c.347]

Путь, пройденный светом в системе S, равен 2L. Но путь,, измеренный в системе S, длиннее, потому что за время прохож дения светового сигнала от источника к зеркалу прибор в системе 5 передвинулся относительно S на расстояние V-t J2, а за время прохождения сигнала в обратном направлении прибор-передвинется еще на Здесь f — это время, наблюдаемое [c.358]

Пример. Продольный эффект Доплера. Рассмотрим два световых сигнала, посланных в моменты t = О и = т источником, покоящимся в точке = О системы отсчета 5. Система отсчета S движется со скоростью Vx относительно системы 5. Первый сигнал принимается в точке х = О системы S в момент t = 0. Положение той точки в системе 5, которая в момент i = t совпадает с точкой л = О, определяется из преобразования Лоренца (14) [c.359]

Поперечный эффект Доплера относится к наблюдениям, произведенным под прямым углом к направлению перемещения источника света, которым обычно является атом. В нерелятивистском приближении вообще нет поперечного эффекта Доплера. Теория относительности предсказывает существование этого поперечного эффекта Доплера для световых волн. Отношение частот должно быть обратным отношению интервалов времени в формуле (31), т. е. [c.361]

Хотя понятие одновременности не имеет в теории относительности точного смысла, определения будущего и прошлого имеют определенный инвариантный смысл для всех систем отсчета. Прошлое— это множество всех событий, которые в принципе могли бы оказать воздействие на нас здесь и сейчас. Эти события находятся в световом конусе прошлого. Будущее —это все те события, на которые в принципе может влиять то, что мы делаем здесь и сейчас. Эти события находятся в световом конусе будущего. Все событие [c.367]

Рассмотрим (как это делается в статье Эйнштейна по электродинамике) пакет, или группу, плоских световых волн. Предположим, что пакет обладает энергией е и движется в положительном направлении х в системе отсчета S. По измерениям, произведенным в системе S, движущейся со скоростью Vx относительно S, волновой пакет имеет энергию [c.396]

Теперь рассмотрим тело, неподвижное относительно системы S и имеющее начальную энергию Еа в системе S и д в системе S. Предположим, что это тело испускает световой импульс с энергией е/2 в положительном направлении X и такой же импульс с такой же энергией в противоположном направлении. После этого тело останется в покое относительно S. Обозначим через El и е энергию этого тела после испускания упомянутых двух импульсов соответственно в системах S и S. Тогда вследствие закона сохранения энергии имеем [c.397]

Если световой пучок излучается протяженным светящимся телом, например диском, расположенным симметрично относительно щелей 5х и 5г, то нетрудно предсказать качественный результат обследования пространственной когерентности по сечению этого светового пучка. Очевидно, что пространственная когерентность будет максимальна вблизи центра сечения пучка. Кроме того, номере удаления диска от плоскости экрана со щелями 5х и 5а пространственная когерентность светового пучка будет возрастать. [c.85]

Лазерную обработку применяют для прошивания сквозных и глухих отверстий, разрезки заготовок ка части, вырезания заготовок из листовых материалов, нрорезания пазов. Зтим методом можно обрабатывать заготовки из любых материалов, включая самые твердые и прочные. Например, лазерную обработку отверстий применяют при изготовлении диафрагм для электронно-лучевых установок, дюз для дозирования воздуха или газов, деталей топливной аппаратуры дизелей, сит. Диафрагмы изготовляют из вольфрамовой, танталовой, молибденовой или медной фольги, толщиной 50 мкм при диаметре отверстня 20—30 мкм. С помощью лазерного луча можно выполнять контурную обработку по аналогии с фрезерованием, т. е. обработку поверхностен по сложному периметру. Перемещениями заготовки относительно светового луча управляют системы ЧПУ, что позволяет прорезать в заготовках сложные криволинейный пазы или вырезать из заготовок детали сложной геометрической формы. [c.415]

Создание волновой теории света и усовершествования технологии изготовления оптических линз, стекол и зеркал позволили создать целый ряд разнообразных оптических приборов. Была установлена принципиальная возможность фокусирования светового потока на относительно небольших поверхностях и создания удельных плотностей энергии, достаточных для разогрева и плав- [c.114]

Для устранения этих трудностей Д. Я. Светом был предложен модуляционный рефлектометрический метод измерения коэффициента отражения, который позволяет исключить влияние самоизлучения исследуемой (поверхности. Предварительная модуляция светового потока от вспомогательного источника исключает собственное излучение поверхности покрытия. В работе [130] предложен относительный метод модуляционной рефлектоме-трии, позволяющий измерять коэффициенты диффузионного отражения. [c.163]

Внутриатомное поле удерживает оптический электрон вокруг ядра. Поэтому естественно при изучении взаимодействия света с веществом принять это поле за характерное и всякие сравнения проводить относительно этого поля. Если условиться так, то поле обычных нелазерных световых источников 10 В/см) можно называть слабым, а лазерных с напряженностью поля порядка внутриатомного и больше — сильным. [c.9]

Так же как и в случае диэлектриков, необходимо исследовать отражение и проникновение (в металл) световых волн, падающих на границу раздела диэлектрик—металл. Аналогичное рассмотренне приводит к результатам (угол падения равен углу отражения, отношение синуса угла падения к синусу угла преломления равно относительному показателю преломления второй среды и т. д.), формально идентичным выводам рассмотрения распространения световой волны на границе раздела двух диэлектриков. Остановимся на некоторых характерных вопросах распространения света на границе раздела воздух—металл. [c.61]

Рассмотрим случай нормального падения плоской монохроматической и линейно-поляризованной волны на хорошо отражающую поверхность с относительным показателем преломления п> 1. Поглощением света при распространении пренебрежем. Отра)кен-ная световая волна, когерентная с падающей, будет распространяться в противоположном паправленгпг. В результате произо11дет интерференция двух когерентных волн—. падающей и отраженной. Считая, что в световых явлениях основную роль играет электрический вектор, запишем уравнение падающей световой волны, распространяющейся в положительном направлении оси х, в виде [c.96]

Пусть фронт сферической волны в данный момент времени будет сг. Цуги волн, исходящие из соответствующих точек фронта волны а, приходят в точку В вследствие их спмметричн01 0 расположения относительно линии SB с одинаковой фазой. По мере удаления по поверхности экрана от точки В должно происходить уменьшение когерентности световых колебаний от разных точек поверхности а. В конечном счете дифракционная картина исчезнет. Этот вывод можно пояснить следующими рассуждениями. [c.131]

Влияние ширины щели. Рассмотрим теперь влияние ширины щели на дифракционную картину. Как следует из рис. 6.20, с увеличением ширины щели происходит сближение максимумов и минимумов относительно центра. Поскольку с увеличением ширины щели увеличивается общий световой поток, то интенсивность при сравнительно больших отверстиях должна быть больше. На рис. 6.20 представлен график распределения интенсивности для щелей разной ширины. Как видно из рисунка, с уменьшением ширины щели центральный максимум расплывается. При Ь Я (что соответствует sin ф 1, т. е. ф = л/2) [[.еитральный максимум расплывается в бесконечность, что приводит к равномерному освещению экрана. Дальнейшее уменьшение ишрины щели (Ь < i) приводит к отклонению от теории Френеля — Кирхгофа. Этот случай не имеет смысла с практической точки зрения, так как при этом наблюдается монотонное уменьшение интенсивности прошедшего света. [c.140]

Выражение (9.7) является уравнением эллипса, ориентированного произвольно относительно осей 00 и АА. Следовательно, в рассмотренном намислучае сложения двух взаимно перпендикулярных световых колебаний, распространяющихся вдоль одной прямой, получается световая волна, у которой проекция конца электрического вектора на плоскость, перпендикулярную направлению [c.235]

Во времена Лебедева не удавалось получить высокое разрежение внутри баллона, что сказалось на величине давления. В 1923 г. Герлах, добившись относительно высокого вакуума, получил значение светового давления, совпадающее с теорией с точностью до 2%, [c.351]

С одним из выводов Допплера мы знакомы из курса механики. Остановимся теперь на другом выводе, основанном на применении преобразования Лореитца к оптике движущихся сред, используя при этом инвариантность фазы при переходе из одной системы координат в другую. Инвариантность фазы световой волны Ф = (oi — (kr), где г — трехмерный радиус-вектор, проведенный из начала координат в любую точку фронта волны, относительно преобразования Ло-рентца можно доказать путем непосредственного вычисления (доказательство поручается читателям). [c.422]

Продольный эффект Допплера. Световая волна распространяется вдоль направления относительной скорости движения приемника"ti, т. е. os №f) = 1. Тогда, ona iio (I .2), имеем [c.423]

В /(-системе, относительно которой часы движутся, расстояние между зеркалами также I, ибо поперечные размеры тел одинаковы в разных инерциальпых системах отсчета. Однако путь св( тового импульса в этой системе отсчета будет уже иным — зигзагообразным (рис. 6.5) пока световой импульс распространяется от нижнего зеркала к верхнему, последнее переместится на некоторое расстояние вправо и т. д. Поэтому световой имнульс, чтобы вернуться к нижнему зеркалу, проходит в /(-системе больший путь, причем с той же скоростью с. Значит, свету понадобится на это больше времени — больн1е, чем когда часы неподвижны. Другими словами, период движущихся часов удлинится —с точки зрения /(-системы отсчета они будут идги м е д л е и н е е. [c.184]

Нелинейные оптические процессы могут наблюдаться и при относительно малой интенсивности света, облучающего исследуемую среду. Так, например, открытое еще в долазерный век С. И. Вавиловым и В. Л. Левшиным (1926) уменьшение поглощения уранового стекла при увеличении яркости свечения конденсированной искры положило начало большому циклу работ по просветлению различных материалов, которые имеют большое практическое значение (создание безынерционных световых затворов и др.). Они легко интерпретируются (см. 8. 5) в квантовых представлениях, связанных обеднением ответственного за поглощение нижнего уровня за счет перехода атома на более высокий долгоживущий уровень. Однако значение таких нелинейных процессов полностью проявилось лишь после изобретения лазеров, а дальнейшее развитие нелинейной оптики неотделимо от развития квантовой теории. [c.171]

Просветление оптики. Уже указывалось, что при создании оптических систем с большим числом отражающих поверхностей относительно малый коэффициент отражения на каждой из них (Я 4% для перехода стекло —> воздух при нормальном падении) начинает существенно влиять на общее количество света. Так, например, в сложном объективе, состоящем из нескольких линз,. дегко потерять половину светового потока. Поэтому сведение к минимуму коэффициента отражения на каждой поверхности просветление оптики) становится важной задачей, которая теперь решается путем использования явлений интерференции. [c.217]

Заметим, что отличное совпадение результатов оценки светового давления с данными опыта получается лишь при строго релятивистском описании процесса. Действительно, выражение для импульса фотона /iv/ было получено использованием формул релятивистской механики. Следовате.яьно, при формулировке законов сохранения, описывающих элементарные акты, приводящие к возникновению и уничтожению фотона, нужно учитывать эффекты, предсказываемые теорией относительности. Проиллюстрируем это элементарным изложением теории рассеяния рентгеновского излучения в каком-либо веществе. [c.447]

Скорость света в свободном от вещества пространстве не зависит от того, относительно какой системы отсчета она определяется. Если в результате наблюдения оказалось, что в одной из инерциальных систем отсчета скорость света равна с = = 2,99793-10 ° см/с, то, как показывает опыт, в другой инер-циальной системе отсчета, движущейся параллельно направлению распространения светового сигнала со скоростью V относительно первой системы, скорость света равна с, а не с + V или с— у. [c.311]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...