Законы сохранения локальные

Закон действующих масс 148 Законы сохранения локальные 165 [c.290]

Так как подобласть Qj — произвольна, то из равенства (1.85) следует локальная форма закона сохранения массы в эйлеровых переменных [c.21]

Подставляя зависимость (1.94) в (1.92) и пользуясь произвольностью области Qi (<о). получим закон сохранения массы в лагранжевых переменных в локальной форме [c.22]

Локальная форма закона сохранения массы k-x комнонентов в эйлеровых переменных [c.24]

Условия на поверхностях сильного разрыва в многокомпонентных средах можно получить из общих законов сохранения в интегральной форме. Следуя Л. И. Седову и Г. А. Тирскому, рассмотрим в сплошной среде некоторую кусочно-гладкую поверхность разрыва S, которая, вообще говоря, может быть подвижной. Пусть эта поверхность заключена в объеме V, совпадающем в данный момент времени с субстанциональным объемом V, но движущемся вместе с поверхностью S со скоростью D, нормальной к поверхности S. В локальной системе координат, связанной с точкой на [c.25]

В рассматриваемых условиях распределение локального потенциала деформации носит несимметричный характер (хотя средний интеграл его по объему равен нулю согласно закону сохранения заряда) в ограниченной области расши- [c.102]

В табл. 1-2 приведены разные формы записи уравнения переноса энергии. Такие записи уравнения переноса энергии вытекают из физической сущности энергии. По закону сохранения энергии энергия не создается и не исчезает, а лишь переходит из одной формы в другую. Поэтому если уравнение переноса записано для полной энергии е, то источников или стоков в уравнении переноса быть. не может. Тогда уравнение переноса энергии формулируется так локальное изменение по времени объемной концентрации энергии равно дивергенции от плотности потока энергии. Уравнение (1-4-15) является [c.29]

Установим основные законы сохранения материи, импульса углового момента и энергии для случая неоднородных систем в так называемой локальной форме, т. е. с физическими величинами, которые представляют собой переменные поля, являющиеся непрерывными функциями координат пространства и времени. [c.6]

Теория. Сказанное обосновывает необходимость установления количественных связей локальных характеристик течения в массообменной установке с условиями на ее входе и выходе. Для этого необходимо знать физические законы сохранения и особенности течения жидкостей относительно друг друга в данной установке. В результате получаем два типа соотношений 1) алгебраические уравнения, связывающие характеристики в объемах фаз различных потоков (как вблизи концов установки, так и в промежуточных секциях) 2) дифференциальные уравнения, связывающие локальные скорости пространственного изменения свойств жидкости с локальными проводимостями и движущими силами. [c.282]

Этому движению препятствуют вязкие силы k T wJP и силы 1, следующие из закона сохранения количества движения. Поэтому для одной локальной частицы эти силы [c.34]

После преобразования второго слагаемого в правой части (4.2.3) согласно принципу локальности следует формулировка закона сохранения количества движения [c.182]

Локальная формулировка закона сохранения энергии имеет вид [c.183]

Деформируемое тело в процессе обработки металла давлением можно рассматривать как незамкнутую термодинамическую систему, в которой протекает неравновесный и необратимый термодинамический процесс. Однако принципы локального равновесного состояния и аддитивности в термодинамике необратимых процессов позволяют воспользоваться законом сохранения энергии движущихся систем [c.148]

Законам сохранения, записанным в интегральной фор- е для произвольного объема сплощной среды, соответствуют локальные законы сохранения — уравнения. Тождественно- выполняющиеся в каждой точке области, заполненной сплощной средой. [c.122]

С учетом формулы (III.73), определяющей полную производную от интеграла по времени, запишем после некоторых преобразований закон сохранения массы в локальной форме [c.123]

Запись закона сохранения количества движения в локальной форме приводит к дифференциальному уравнению движения сплошной среды [c.123]

Запись закона сохранения в локальной форме сводится к закону парности касательных напряжений [c.126]

По теореме Остроградского — Гаусса в силу произвольности области D из уравнения (5.1), как обычно (см., например, Р ]), вытекает локальный закон сохранения энергии [c.221]

Уравнение (5.2) выполняется в каждой точке сплошной среды, не лежащей на L. Заметим, что если предположить справедливость локального закона сохранения энергии (5.2), то из уравнения (5.1) будут вытекать уравнения движения (5.3). [c.221]

Приведенный расчет выполнен для диффузионного механизма записи решетки пространственного заряда. Однако он может быть модифицирован также на случай записи во внешнем электрическом поле соответствующей заменой выражений для / (3.172) и для закона сохранения фаз (3.174). При этом вид решения (3.177) не изменится, т.е. экспоненциальный рост интенсивности слабого пучка при таком взаимодействии оказьшается возможным также и для локального исходного механизма записи решетки. Это важно в связи с открывающейся возможностью увеличения коэффициента усиления при использовании внешних полей, превышающих диффузионное поле, ограничиваемое условием синхронизма (3.168). [c.123]

Уравнения такого типа прекрасно известны из физики сплошных сред это не что иное, как уравнение локального баланса. Интерпретация его членов хорошо известна. При = О уравнение (12.1.19) превращается в уравнение, выражающее закон сохранения величины В. В самом деле, интегрируя оба этих члена по объему произвольной пространственной области, получаем на основе теоремы Гаусса, что скорость изменения величины В в данном объеме равна потоку В через поверхность этой области. В данном случае величина В не может ни возникать, ни поглощаться внутри объема она может изменяться в силу лишь притока либо оттока из любого заданного объема — каков бы ни был механизм такого изменения. Если же источник а в отличен от нуля, то он описывает возникновение или поглощение В только внутри указанного объема без учета потока через границы. [c.54]

В случае центральных сил взаимодействия между молекулами закон сохранения момента импульса — следствие локального закона сохранения имнульса, поэтому плотность момента импульса не является независимой динамической переменной. [c.92]

Преобразуя последний интеграл по формуле Гаусса— Остроградского и используя произвольность области Qi, найдем уравнение закона сохранения импульса в локальной форме (которое называется также законом движения, или уравнением движения [c.22]

РТГ исходит из строгого выполнения законов сохранения энергии-импульса и момента количества движения вещества и гравитационного поля (что с необходимостью приводит к псевдоевклидову миру Минковского) и из представления о гравитационном поле как физическом поле, источником которого является тензор энергии-импульса всей материи (вещество и гравитационное поле) и которое, в принципе, даже локально не может быть уничтожено выбором системы отсчета. [c.160]

Прерывные системы состоят из конечного числа однородных областей, соединенных друг с другом с помощью устройства, которое предназначено для регулирования интенсивности взаимодействия между подсистемами. В общем случае такое устройство называется вентилем. В качестве вентиля могут быть использованы малые отверстия, капилляры, системы капилляров, пористые перегородки, сплошные мембраны, селективно проницаемые для компонентов, границы раздела фаз, например жидкости и пара, либо двух несмешивающихся жидкостей. Гомогенные части прерывной системы находятся во внутреннем тепловом и механическом равновесии при постоянном локальном составе, а при переходе через вентиль параметры состояния изменяются скачко.м. В прерывных системах протекают неравновесные процессы обмена теплотой, веществом, энергией (например, электрической). Естественно, вид законов сохранения, записанных для непрерывных и прерывных систем, различен. [c.195]

В рассматриваемых условиях распределение локального потенциала деформации носит несимметричный характер (хотя средний интеграл его по объему равен нулю согласно закону сохранения заряда) в ограниченной области расширенной решетки около скопления дислокаций его величина имеет порядок (140), тогда как в остальной области недеформированного кристалла вследствие ее значительно большего размера уход компенсирующих электронов оказывает незначительное влияние на электронную мотность и вызывает пренебрежимо малое изменение потенциала. [c.100]

На основании закона сохранения энерпии сумма обобщенных локальных коэффициентов облучения от точки М на все зоны излучающей системы равна единице (так называемое свойство замыкаемости или замкнутости) [c.236]

Для определения локальных характеристик движения и теплообмена жидкостей и газов используются уравнения, следующие из основных физических законов сохранения массы, количества движения, энергии в сочетании с обобщенным законом вязкого течения Ньютона и законом теплопроводности Фурье. Это приводит к уравнениям неразрывности, движения и энергии, которые дополняются функциями свойств жидкости от температуры и давления. При отсутствии турбулентности в химически однородных однофазных изотропных средах полученная система уравнений является замкнутой. Эти уравнения справедливы и для описания мгновенных характеристик течения в пределах микромасщтаба турбулентного потока. [c.230]

Предложены зависимости, построенные на основании простой модели и закона сохранения импульса. При этом относительное проскальзывание S является функцией локального весового расхода для течения в коротких встав1 ах S-1 в самом узком сечении струп и для течения в длинных вставках. Расчетные значения изменепия давления за сужениями и расшпрениями, полученные из этих зависимостей, хорошо согласуются с экспериментальными данными. [c.168]

На o ifOBe закона сохранения массы вещества локальная производная объ-, [c.398]

Иными словами, каждой сохраняющейся величине F отвечает локальный четырёхмерный ток F (x), удовлетворяющий дифференц. закону сохранения 3 / (а )=0. [c.544]

ЛОКАЛЬНАЯ СИММЕТРИЯ — инвариантность относительно таких преобразований над переменными, описывающими физ. систему, при к-рых параметры преобразований зависят от точки пространства-времени, где задана соответствующая дипамич, переменная. (Подробнее см. в ст. Внутренняя симметрия. Пространственно-временная симметрия.) В теории поля Л. с. обычно реализуются при введении калибровочных полей. Требование Л. с. жёстко фиксирует характер взаимодействия в физ. системе, но с Л. с. не связаны нено-средственно к.-л. законы сохранения. Примеры Л. с.— калибровочная инвариантность в квантовой электродинамике, инвариантность относительно преобразований Лоренца в общей теории относительности, цветовая 5 С/(З)-симметрия в квантовой хромодинамике. [c.605]

В классич. термодинамике изучают состояния теплового равновесия и равновесные (протекающие бесконечно медленно) процессы. Время явно не входит в осн. ур-ния термодинамики. Впоследствии (начиная с 30-х гг. 20 в.) была создана термодинамика неравновесных процессов. Состояние в этой теории определяется через плотность, давление, темп-ру, энтропию и др. величины (локальные тер-модинамич. параметры), рассматриваемые как ф-ции координат и времени. Для них записываются ур-ния переноса массы, энергии, импульса, описывающие эволюцию состояния системы с течением времени (ур-ния диффузии и теплопроводности, Навье — Стокса уравнения). Эти ур-ния выражают локальные (т. е. справедливые для данного бесконечно малого элемента объёма) законы сохранения указанных физ. величин. [c.315]

Массоперенос относится к одной из тех наук, которые непосредственно исходят из взаимодействия законов сохранения и переноса. Рассматриваемый здесь закон сохранения вещества основан на справедливом для большинства практических задач представлении о неуничтожимо-сти химического атома. Важную роль играет также первый закон термодинамики, выражающий сохранение энергии. Для процессов переноса принимается в качестве основного закон диффузии Фика, связывающий скорость диффузии вещества с локальным градиентом его концентрации. Видное место принадлежит также закону теплопроводности Фурье. Оба эти закона переноса связаны некоторым образом со вторым законом термодинамики. [c.27]

Построение дивергентных, консервативных разностных схем [45, 97, 161, 175, 192], аппроксимирующих на разностной сетке законы сохранения полностью консервативных схем [46, 47, 162, 173] схем, обладающих свойством локальной консервативности [101, 197]. Для этого этапа характерно моделирование сред и элементов конструкций дискретными ячейками, широкое использование лагранжевых сеток [11—17, 51, 52, 56, 82, 86, 175—179], эйлерово-лагранжевых [21, 61, 186] и сеток переменной структуры на основе построения ячеек Дирихле [117, 132]. [c.85]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...