Воздух, вязкость теплопроводность

При полете тела с большой скоростью (М > 10) воздух перед его головной частью имеет очень высокую температуру, при этом происходят Явления диссоциации и ионизации, изменяются физические свойства и состав воздуха. Суш ественно изменяются вязкость, теплопроводность, испускание , электропроводность и сжимаемость. [c.350]

Вопрос об определении и вычислении коэффициентов вязкости, теплопроводности и диффузии для воздуха подробно рассмотрен в работах [Л. 3 и 4J. Что касается скорости изменения концентрации вследствие химических реакций Кь то ее можно представить в виде [c.90]

Предложена методика расчета коэффициентов переноса с учетом особенностей процесса, характерных для многокомпонентных газовых смесей в области ионизации. При анализе расхождений между результатами настоящей работы и данными других источников выявлены возможные причины этих несоответствий по вязкости, теплопроводности, электропроводности и критерию Прандтля воздуха в области термической ионизации. Библиографий 21. Иллюстраций 5. [c.406]

Если скорость снаряда превышает М 5 (для высот ниже 90 вж), за ударной волной происходит возбуждение внутренних степеней свободы молекул воздуха. Это возбуждение изменяет физические свойства воздуха. Например, возбуждаются колебательные степени свободы молекул воздуха. При еще более высоких скоростях, например при числе Маха больше примерно 10, молекулы начинают диссоциировать, а при числе Маха примерно выше 12 происходит ионизация. Следовательно, начинает проявляться влияние таких явлений, как диффузия, вязкость, теплопроводность, электропроводность и излучение. [c.461]

Точное определение величины ак при естественной конвекции является сложной задачей. Величина ак зависит от разности температур воздуха и поверхности А , линейного размера поверхности в направлении движения воздуха /, коэффициента теплопроводности воздуха у поверхности ограждения X, коэффициента кинематической вязкости воздуха V, коэффициента температуропроводности воздуха. Величины К, V и а зависят от средних температур воздуха и поверхности ограждения. Все перечисленные величины объединяются в следующие безразмерные комплексы (критерии подобия) критерий Нуссельта Ыи = [c.37]

Температура воздуха. При увеличении температуры воздуха меняются его вязкость, теплопроводность и плотность. Скорость теплопередачи к капле возрастает за счет роста градиента температур и испаряемость увеличивается. Увеличение температуры воздуха оказывает существенно меньшее влияние на испаряемость, чем такое же [c.232]

Большие перепады значений скорости у фронта ударной волны приводят к большим потерям энергии за счет вязкости. Резкое сжатие, сопровождающееся значительным нагревом воздуха, вызывает большие потери энергии за счет теплопроводности. Поэтому потери энергии в ударной волне весьма велики и при распространении она довольно быстро ослабевает. При этом становятся бесконечно малыми скачок давления Рр и скачок плотности Рр. Это приводит к тому, что первое выражение (63.8) переходит в формулу для скорости звуковой волны. [c.241]

Рис. 1.29. Кривые теплопроводности (а) и динамической вязкости (б) воздуха

Соответствующая (1.6.24) — (1.6.26) зависимость для декремента затухания из-за вязкости жидкости и из-за теплопроводности газа от размера пузырька углекислого газа, воздуха и гелия в воде приведена на рис. 1.6.2. Видно, что при Яо > [c.119]

Однако рассмотренная аналогия не позволяет получить достаточно достоверных количественных характеристик обтекания тел плоским потоком реального газа. Основные причины этого различия величин показателя изэнтропы воздуха или газа и его аналога отсутствие учета влияния вязкости и теплопроводности несоответствие между гидравлическим прыжком и скачком уплотнения пренебрежение вертикальными составляющими скоростей и ускорений пренебрежение капиллярными волнами. [c.480]

Система уравнений (11.121), (11.122), (11.123) при обтекании передней критической точки воздухом и азотом [для заданных зависимостей от температуры полной теплопроводности K = f T) (рис. 11.19) вязкости д, = /(Г) (рис. 11.20) числа Прандтля Рг ф = = f(T) (рис. 11.21)] решена в работе [56] результат имеет вид [c.235]

По температурам but получают теплопроводность Я,, вязкость V и число Прандтля Рг, которые необходимы для расчета коэффициентов теплоотдачи а и Для газа и воздуха значения X, V и Рг берут по данным табл. 27, а для пара — из литературных источников. Необходимо помнить, что для перегревателей котлов СКД, а также экономайзеров и испарительных поверхностей нагрева (фестонов, переходных зон) независимо от давления рабочего тела в них 1/<х, < 1/ai, и в расчетах принимают 1/оа О, т. е. А,, V и Рг по рабочему телу не определяют. [c.211]

При решении вопроса о выборе жидкометаллического теплоносителя необходимо учитывать его температуру плавления и кипения, изменение объема при плавлении, способность поглощать и рассеивать нейтроны, степень активации в нейтронном потоке (характер и энергия наведенной активности), теплопроводность, теплоемкость, плотность и вязкость, химическую активность (в частности интенсивность взаимодействия с водой и воздухом), агрессивность по отношению к конструкционным материалам, токсичность и стоимость. [c.21]

Физические параметры сухого воздуха при р = I кГ[см. (коэффициенты вязкости и теплопроводность, приняты по данным ВТИ) [II] [c.212]

Сложнее решается вопрос о значении собственной температуры на главной части поверхности, омываемой быстродвижущимся потоком газа. В пограничном слое, будь то ламинарном или турбулентном, происходит торможение элементов потока из-за действия соответствующих сил трения и, следовательно, имеет место внутреннее тепловыделение. Поскольку в направлении к стенке тепло, по условию, передаваться не может, тепловыделению вследствие трения противостоит теплопроводность (молекулярная или турбулентная) в направлении менее разогретой области, т. е. прочь от стенки. В стационарном состоянии оба взаимно противоположных эффекта компенсируют друг друга в каждой точке поля, обусловливая установление некоторого стабильного профиля температур по внешней нормали к стенке. Чем интенсивнее будет теплопроводность при фиксированной мощности местного тепловыделения, тем меньшей окажется равновесная температура на данном удалении от стенки и, следовательно, на самой стенке. Это рассуждение, как, разумеется, и основное уравнение энергии (4-22), указывает на роль числа Прандтля (отношение коэффициентов кинематической вязкости и температуропроводности) при решении задачи о собственной температуре стенки. На рис. 5-6 приведена для примера расчетная эпюра температур по нормали к продольно обтекаемой воздухом пластине при ламинарном пограничном [c.139]

Коэффициент теплопроводности газов вообще и воздуха в частности увеличивается с температурой, поскольку коэффициент вязкости и удельная теплоемкость газа, определяющие теплопроводность, увеличиваются с ростом температуры, за исключением одноатомных газов, у которых удельная теплоемкость остается постоянной. [c.58]

Выше отмечалось, что для унификации основного оборудования (компрессоров, парогазовых турбин, холодильников-конденсаторов, водяных насосов и др.) в ПГТУ, работаюш,их по закрытой тепловой схеме с высокотемпературным ядерным реактором, в качестве сухого газа целесообразно применить азот (yN ) или окись углерода. Последние по своим теплофизическим свойствам — молекулярному весу (газовой постоянной), показателю адиабаты расширения (сжатия), теплоемкости, теплопроводности, вязкости и т. п.— близки к продуктам сгорания (воздуху). Следовательно, в ПГТУ с закрытой тепловой схемой рабочим телом может служить смесь азота или окись углерода с водяным паром. Это позволяет рассматривать одни и те же уравнения парогазовых смесей в ПГТУ как с открытой, так и с закрытой тепловыми схемами. [c.32]

Р, Я, V — коэффициенты объемного расширения, теплопроводности и кинематической вязкости воздуха. [c.64]

Символы Т —абсолютная температура, °K(T = 273 + Q и Гв — соответственно температура воздуха и температура адиабатического насыщения (температура мокрого термометра) — температура радиационной поверхности и и — соответственно влагосодержание и критическое влагосодержание пористого тела Ср —удельная изобарная теплоемкость влажного воздуха (парогазовой смеси) р — плотность влажного воздуха v — коэффициент кинематической вязкости а — коэффициент температуропроводности —коэффициент теплопроводности влажного воздуха — коэффициент взаимной диффузии — относительное парциальное давление пара, равное отношению парциального давления пара к общему давлению парогазовой смеси w — скорость движения воздуха р о — относительная концентрация г-ком-понента в смеси, равная отношению объемной концентрации р,- к плотности смеси р(р,о =рУр) Рю—относительная концентрация пара во влажном воздухе <р — влажность воздуха (< = pj/pj ре — давление насыщенного пара — химический потенциал г-го компонента М,-— молекулярный вес г-го компонента Л,-—удельная энтальпия г-го компонента R — универсальная газовая постоянная г—удельная теплота испарения жидкости. [c.25]

Основной задачей теории массопереноса является нахождение величины т" при определенном сочетании условий, включающих обычно геометрию поверхности раздела, скорость течения в рассматриваемой области, термодинамические характеристики течения и вещества соседней фазы и коэффициенты переноса. К примеру, чтобы вычислить интенсивность испарения капли воды (шар), движущейся в воздухе, нужно знать скорость ее движения, давление, температуру и влагосодер-жание, а также вязкость и теплопроводность окружающей паровоздушной смеси. [c.34]

Количество тепла, которое переходит от воздуха на поверхность (или обратно) при температурной разности между воздухом и поверхностью, равной 1 град, характеризуется, как уже указывалось, коэффициентом теплоотдачи конвекцией (в икал м час град). Величина определяется эмпирически она зависит от многих факторов, а именно скорости воздуха и характера его движения температуры воздуха температуры стенки физических параметров воздуха (теплопроводности, вязкости, плотности, теплоемкости) конфигурации и геометрических размеров тела и пр. [c.14]

Здесь Vb — кинематическая вязкость, м /с Лв — теплопроводность воздуха, Вт(м-°С) d и / — диаметр и длина припаянной термопары, м. Зависимость (4-20) получена из уравнения (4-19) [c.266]

Литейная способность — условное понятие, определяющее способность литейного шликера заполнять форму с длинным,вертикальным каналом диаметром 4 мм при температуре шликера 65 °С, температуре формы 20 °С и давлении воздуха на шликер в 0,2 Па. Высота подъема шликера, т. е. условная литейная способность, зависит от вязкости шликера, температуры его затвердевания и скорости охлаждения, обусловленной его теплопроводностью. Меняя температуру шликера (а следовательно, его вязкость) или давление, можно изменять высоту подъема шликера, по каналу или стенкам формы. Этим приемом пользуются на практике, устанавливая режим литья для конкретного вида изделий. [c.58]

Вязкость, теплопроводность, электропроводность и критерий Прандтля воздуха в области термической ионизации. Кулик П. П., Ермохин И. В. В кн. Теплофизические свойства жидкостей и газов при высоких температурах и плазмы . М., Изд-во стандартов, 1969. [c.406]

И при М==10 превосходит температуру набегаюьцего потока более чем в двадцать раз (при 7=1,4). Появление области с очень высокой температурой при гиперзвуковом обтекании тел воздухом и другими газами приводит ко второй особенности таких течений (первая выражена неравенством (23.1), а именно — к проявлению эффектов, связанных с поведением реальных газов при высокой температуре. Для учета этих эффектов вместо модели совершенного газа для воздуха или других смесей газов вводятся более сложные модели модели термодинамически равновесного газа с учетом протекания в нем физико-химических процессов — возбуждения внутренних степеней свободы молекул и атомов, диссоциации молекул, химических реакций между компонентами смеси, ионизации атомов и молекул модели, в которых учитывается конечная скорость протекания названных физико-химических процессов (модели термодинамически неравновесного или релаксируюихего газа) модели с учетом процессов молекулярного переноса в газе—вязкости, теплопроводности, диффузии, а также с учетом излучения. В последних моделях нужно принимать во внимание и то, что при высокой температуре обтекающего тела газа поверхностный слой тела может разрушаться, в результате чего поток вблизи тела будет содержать газообразные (а иногда — и испаряющиеся твердые и жидкие) продукты разрушения тела. [c.400]

Фултона [18], Шспера [19] и Ван-Демтсра [20] ). Строгое теоретическое рассмотрение сложного турбулентного течения газа, которое имеет место в вихревой трубе, является чрезвычайно трудной задачей, особенно в связи с тем, что профиль скоростей потока внутри трубы экспериментально пока еще не определен. Однако качественно эффект охлаждения можно объяснить следую-п им образом. Вращающийся поток воздуха внутри трубы создает в радиальном направлении градиент давления, возрастающий от оси к стенке трубы. Влияние турбулентности на такое ноле давлений выражается в адиабатическом перемешивании. Это приводит к созданию адиабатического распределения температур, при котором более холодный газ оказывается в области, расположенной вблизи оси трубы. Однако вследствие теплопроводности, приводящей к уменьшению градиента температур в радиальном направлении а также непостоянства значений угловой скорости в разных местах трубы адиабатическое распределение полностью осуществлено быть не может. Ван-Демтор описывает последний эффект следующим образом Если угловая скорость непостоянна, то вступает п действие другой механизм, приводящий к возникновению потока механической энергии в радиальном направлении наружу. Вследствие турбулентного трения (вихревой вязкости) внутренние слои жидкости или газа стремятся заставить внешние слои двигаться с той [c.13]

Коаффициснт кинематической вязкости v, коэффициент теплопроводности X и критерий Праидтля Рг для воздуха и дымовых газов среднего состава (И% HjO и 13% СО2) [c.154]

Поскольку в данном примере содержание пара в смеси с газом невелико, теплопроводность п вязкость смеси определяем по линеаризованным зависимостям для сухого воздуха в интервале температур, характерных для данного примера, в том числе теплопроводность смеси при (ж )ьсм. ж=0,0244+0,OOOOTi. Коэффициент диффузии для воздуха и водяного пара при и Р Д = 0,216 X [c.188]

Чтобы определить параметры плазмы, представляющей собой высокотемпературную равновесно реагирующую газовую смесь, прежде всего необходимо найти ее состав. Очевидно, что точность расчета состава будет определяться не только погрешностью вычислительного процесса, но в первую очередь — полнотой учета физических и химических эффектов, имеющих место в реагирующей смеси. Однако полный учет этих явлений затруднен. В то же время для получения результатов с достаточной для инженерных расчетов точностью можно принять следующие допущения в реакции горения участвует все топливо воздух состоит только из азота и кислорода смесь газов, составляющих продукты сгорания, является идеальным газом в исследуемом диапазоне температур и давлений полностью отсутствует термическая ионизация газовых компонент рассматривается однокомпонентпая легкоионизируемая присадка ее влияние на термодинамические параметры газовой смеси учитывается в приближенной форме введением соответствующих поправочных коэффициентов влияние присадки на вязкость и теплопроводность не учитывается а электропроводность рассчитывается методом малых возмущений. [c.109]

Рассмотрим сначала гипотетический газ, физические свойства которого определяются следующими соотношениями = onst Pr = onst р 1/Г. Эти зависимости близки к реальным для воздуха при комнатной температуре, хотя вязкость и теплопроводность воздуха зависят от температуры несколько сильнее. Указанные соотношения хорошо аппроксимируют также физические свойства водяного пара и аммиака (ННз) при низком давлении. [c.319]

Для того чтобы наметить пути аналитического рассмотрения вопроса, остановимся на некоторых опытных данных теплопроводности и вязкости газов. Эти данные Л. 19, 121 ] для воздуха изображены кривыми 1 и 2 на рис. 5-4, на котором кривой 3 показаны также значения длин свободного пробега Л и кривой 4 — величина газокинетичеекого диаметра о молекул. Аналогичный вид имеют кривые и для других газов, температура которых превышает критическую когда влияние сил Ван-дер-Ваальса не очень велико. [c.166]

Рис. 5-4. Зависимость длины свободного пробега молекул, коэффициен-, тов теплопроводности и вязкости воздуха и коэффициента самодиффу-зии кислорода от давления.

В свободном виде — пластичный, очень мягкий серебристо-белый метал.11, быстро тускнеет на воздухе вследствие образования плёнки оксида и нитрида. При нормальной темп-ре устойчива модификация Л. с объёмно-центрированной кубич. решёткой с параметром а= = 0,35023 нйг, при темп-ре —195 С она переходит в модификацию, обладающую гексагональной решёткой. Плотность 0,539 кг/дм (наименьшая среди всех металлов). пл = 180,5 С, гкип = 1336,6 °С теплоёмкость — 24,85 Дж/(иоль-К), теплота плавления 3,0 кДж/моль, теплота испарения 133,7 кДш/моль. Характеристич. темп-ра 370 К. Вязкость жидкого Л. 0,5915 (при темп-ре 183,4 С) и 0,4548 мПа-с (при 285,5 Х), Газообразный Л. состоит из двухатомных молекул Li , межъ-ядерное расстояние в к-рых 0,2672 нм, энергия диссоциации 99,0 кДж/моль (О К). Коэф. теплопроводности 71 Вт/(мХ К) 0—100 С). Уд. сонротивление 0,0855 мкОм м (при О °С) ср. температурный коэф. сопротивлепия 4,5-10 . Л. парамагаитен, магн. восприимчивость +2,04-10 (при 20 °С). Тв. по Моосу0,6, по Бринеллю 5 МПа. Модуль упругости 5 ГПа, предел прочности при растяжении 115 МПа. [c.598]

Лит. см. при ст. Собственные функции. Л. О. Чехов. СОВЕРШЕННЫЙ ГАЗ в гидроаэромеханике — газ, параметры к-рого удовлетворяют Клайпе-рояа ур-нию Р — р/р(Р,Т) (Р — давление, р — плотность, R — газовая постоянная, р. — молярная масса). С. г. имеет постоянные уд. теплоёмкости при постоянном объёме давлевий (соотв.,Су и Ср). В термодинамике такой газ ваз. идеальным газом, в гидроаэромеханике и газовой динамике под идеальным газом понимают газ, в к-ром отсутствует вязкость и теплопроводность (см. Идеальная жидкость). Модель С. г. удовлетворительно описывает поведение реальных газов и газовых смесей (напр., воздуха) в ограниченном диапазоне изменения Р и Т я широко используется при расчётно-теоретич. исследованиях течения газов. [c.569]

X — коэффициент теплопроводности при средней температуре соответственно перегретого пара, дымовых газов и воздуха, ккал м час ° С у — коэффициент кинематической вязкости при средней температуре соответственно перегретого пара, газов и воздуха, м 1сек [c.442]

Re ) = l./f.io + 1,1 t.IO е = 6,38 + 2 ,13 г/сек. Данные эксперименты показали,, что при принятии в качестве определяющей среднекалориметрической температуры потока в данном сечении в условиях охлаждения газа (при Y = 0,14 + I) к парогазовой смеси (при Y = 0,6 + I) температурный фактор не оказывает влияния ни на местные и средние значения коэффициентов теплоотдачи, ни на коэффициент гидравлического сопротивления. Более подробно опыты с сухим воздухом описаны в [2]. Длн вычисления коэффициентов теплопроводности и динамической вязкости смеси использовались соответственно данные [ 3] и [. [c.316]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...