Воздух, физические параметры

Воздух, физические параметры 23 Воздухоподогреватели 129 [c.355]

Обобщение полученных данных производилось в критериальной форме в виде зависимости Nu = f(Re) по средним значениям коэффициента теплообмена а, которые определялись как отношение теплового по- тока к разности среднеинтегральных значений температур стенки и воздуха. Физические параметры относились к средней по длине температуре потока. Опытные точки улеглись около прямой, представленной на рис. 3. Там же для сравнения приведена кривая, соответствующая наилучшим результатам, полученным Ермолиным [1] для закрученного потока при несколько меньших значениях числа Re. [c.201]

Физические параметры сухого воздуха и воды берут из таблиц. [c.513]

Физические параметры воздуха а, v) берутся из табл. X приложения при средней температуре пограничного слоя = = 0,5 (/ + ж)- Численные значения критериев Нуссельта, Грасгофа и Прандтля определяются для каждого температурного режима и наносятся на график в логарифмическом масштабе. Через нанесенные точки проводят прямую линию. Уравнение этой прямой имеет вид [c.530]

Физические параметры сухого воздух при давлении 101 320 н1м [c.544]

Остальные особенности теплоотдачи при движении газа с большой скоростью проявляются при сверхзвуковых скоростях. Поля физических параметров газа в пограничном слое начинают заметно влиять на теплоотдачу при М > 1,6. Существенное влияние процессов диссоциации на теплообмен для воздуха начинается с М 10. Влияние ионизации на процесс теплообмена для воздуха проявляется, начиная с температуры 7000° К, т. е. при М >- 25. При М = 20 ионизируется приблизительно 1% молекул и атомов воздуха, что не приводит еще к существенному изменению условий теплообмена. [c.380]

Физические параметры для с п<ого воздуха при давлении 760 мм рт. ст. [c.71]

Решение. По таблицам стандартной атмосферы П71 находим физические параметры воздуха на высоте 3000 м [c.257]

При этой температуре физические параметры воздуха р = =0,844 кг/м Ср = 1,01 кДж/(кг-К) Я,=3,52-10- Вт/(м-К) [c.295]

Физические параметры воздуха берут из табл. П.1.1 приложения. За определяющую принимается температура воздуха вдали от пластины. Затем на логарифмической бумаге строят график зависимости [c.156]

Плотность воздуха рж, кг/м , и другие физические параметры берутся по среднемассовой температуре в данном расчетном сечении канала по табл. П.1.1 приложения. В указанном порядке проводят обработку данных измерений для каждого массового расхода воздуха, а результаты вносят в протокол. По опытным данным строят графики изменения температуры поверхности и местного коэффициента теплоотдачи по длине канала. [c.175]

Таблица 4. Физические параметры сухого воздуха при нормальном давлении

Решение. Физические параметры воздуха при температуре / 20 Q 15] V = 15,06. 10" mV = 2,59 10" Вт/(м К) Рг = 0,703. При = = 50 °С давление насыщенного пара = 12 355 Па, скрытая теплота парообразования т= 2382,5 кДж/кг. [c.228]

В связи с переменностью а закон Ньютона теряет свое значение как закон, с помощью которого можно непосредственно определить в различных случаях тепловой поток от поверхности заданного твердого тела с температурой к столь же определенной окружающей среде с температурой /. Значение а не может быть определено, например, только по признаку стальная труба омыв-ается воздухом . Необходимо знать значительно большее число особенностей, характерных для данного частного случая, как, например, скорость потока, направление потока по отношению к трубке, диаметр трубы, длина трубы, физические параметры жидкости и еще ряд значений других величин. [c.308]

В приложениях 9... 12 приведены значения физических параметров воздуха, газообразных продуктов сгорания, водяного пара и воды на линии насыщения. [c.343]

Физические параметры для сухого воздуха при нормальном атмосферном давлении (Р(,==Ю1,325 к1Ь [c.431]

Физические параметры воздуха X, р к v берутся из таблиц ПО его температуре в модели. [c.390]

Для оценки плотности материала часто используют фазовый проходной метод в диапазоне радиоволн СВЧ. Этот метод базируется на взаимосвязи между контролируемым физическим параметром среды и ее диэлектрической проницаемостью. Если волна распространяется через изделие конечных размеров, то имеет место явление интерференции волн, претерпевших многократное отражение на границах раздела изделие — воздух. Вследствие этого изменение фазы 6 является осциллирующей функцией (е, I), где I — путь. При нормальном падении волны на слой диэлектрика величина осцилляции будет равна [c.246]

Аналогичные расчеты для газа (воздуха) с учетом переменности всех физических параметров показывают, что поля температур и скоростей изменяются слабо. Отличие дает только расчет для высоких температур стенки и больших температурных напоров. При этом распределение скоростей в случае нагревания газа будет качественно подобным кривой 2 (рис. 7-3,а), так как коэффициенты вязкости капельных жидкостей и газов по-разному зависят от температуры (см. рис. 4-1 и 4-2). [c.186]

Физические параметры сухого воздуха при постоянном давлении 980 гПа — см. также рис, 28, 29 [c.69]

В выражение для Re должен входить характерный линейный размер. Лучше, если бы им был диаметр капли. Но капли поли-дисперсны, и учет размера каждой капли усложняет методику расчета. В то же время средний диаметр капель зависит от физических параметров сред, скорости истечения жидкости (или, что то же, — от давления жидкости перед форсунками при их одинаковой конструкции) и, главное, — от диаметра соплового отверстия, который мoл нo принять за характерный линейный размер. Скорость истечения жидкости, плотность и вязкость газа и диаметр форсунки войдут в качестве переменных в выражение для Re. Вязкость жидкости не влияет на относительную скорость капли в воздухе. Изменение скорости в самой капле можно не учитывать. [c.110]

Физические параметры сухого воздуха при р = I кГ[см. (коэффициенты вязкости и теплопроводность, приняты по данным ВТИ) [II] [c.212]

По формуле (3.15) можно определять значения коэффициентов массоотдачи при известном гранулометрическом составе капель, а также заданных физических параметрах воды и воздуха. Коэффициенты теплоотдачи lav определяются из теоретического соотношения, вытекающего из аналогии процессов тепло- и массообмена. [c.69]

Физические параметры паровоздушного потока (индекс пг ), пара ( п ), воздуха ( г ) определялись по состоянию на входе в пучок (индекс 0) физические свойства конденсата ( ж ), а также теплота фазового перехода г отнесены к состоянию насыщения ( и ), определенному по парциальному давлению [c.138]

При исследовании теплообмена и гидравлического сопротивления в шариковом слое в качестве теплоносителя использовался воздух. Принималось, что на границе соприкосновения газа с поверхностью шара имеется безотрывное движение. Пренебрегался лучистый теплообмен в шариковом слое. Физические параметры теплоносителя теплоемкость коэффициент теплопроводности X и коэффициент [c.52]

Физические параметры воздуха берутся по средней температуре пограничного слоя или по сред- [c.161]

В Л. 295] использована определяющая концентрация вдуваемого газа для оценки физических свойств смеси, равная 0,4 его концентрации на стенке. Физические параметры смеси определены при температуре 790 °С. Большинство результатов расчета хорошо согласовалось с опытом. Заметные расхождения оказались по коэффициентам теплоотдачи и восстановления температуры при вдуве гелия в воздух. [c.338]

Воздух сухой, физические параметры 291 Воздухоподогреватели 357, [c.719]

С целью определения влияния физических параметров жидкости и направления теплового потока теплоотдача пучков экспериментально исследовалась в потоках воздуха, воды и трансформаторного масла как при нагревании, так и при охлаждении жидкости и при различных температурных напорах. Влияние конфигурации пучка на теплоотдачу было [c.425]

Исследованиями установлено, что критическая скорость воздуха не зависит от величины удельной нагрузки зерна, а определяется в основном размерами зерна, его плотностью и физическими параметрами продуваемого воздуха. Не обнаружено также влияния влажности зерна на величину критической скорости воздуха. Установлено, что начальная стадия кипения наступает при числе псевдоожижения W=l,32, а наиболее интенсивное перемешивание слоя зерна достигается при числе псевдоожижения W=l,95. [c.64]

Количество тепла, которое переходит от воздуха на поверхность (или обратно) при температурной разности между воздухом и поверхностью, равной 1 град, характеризуется, как уже указывалось, коэффициентом теплоотдачи конвекцией (в икал м час град). Величина определяется эмпирически она зависит от многих факторов, а именно скорости воздуха и характера его движения температуры воздуха температуры стенки физических параметров воздуха (теплопроводности, вязкости, плотности, теплоемкости) конфигурации и геометрических размеров тела и пр. [c.14]

ПРИЛОЖЕНИЕ I Физические параметры сухого воздуха при р = 1 к.г/см [c.318]

Основными характеристиками воздуха являются его физические параметры давление, температура и плотность. От величины этих параметров зависят такие, например, свойства воздуха, как вязкость, сжимаемость, упругость, влажность, скорость распространения звука и др. [c.5]

Физические параметры воздуха [c.5]

Для численного определения используются аналитические выражения или табулированные значения С И J избыточных температур, соответствующие временной функции облученности, а также известные температурные зависимости значений физических параметров воздуха и материалов радиометра. [c.658]

Рассмотрим турбулентное течение воздуха с частицами углерода диаметром 5 и 50 мк при колшатной температуре и атмосферном давлении. Исходные физические параметры имеют следующие значения V = 0,157 см сек, р = 1,18-10 г см , Рр = 2,25 г см , что дает для частиц меньшего и большего размеров соответственно а = 7,52-10 и а = 7,52-10 сек- р = 0,00079. Лауфер 14701 показал, что при полностью развитом турбулентном течении воздуха в трубе диаметром 254 мм и Не == 5-10 турбулентность на оси трубы практически изотропна и ее интенсивность равна 85,5 см сек, что соответствует примерно 2,8% скорости на оси, или 80% скорости трения. На фиг. 2.7,а представлены данные работы [4701 по энергетическому спектру турбулентности. Включение этих данных в используемую здесь лагранжеву систему осуществлено по методу Майкельсона [24, 537]. На фиг. 2.1,а приведены две кривые, характеризующие изменение в зависи- [c.55]

Обработка опытных данных по среднему коэффициенту теплоотдачи между воздухом и сферой в условиях вынужденного движения, выполненная Каванау в соответствии с формулой (11.29), позволила получить ф = 2,63. Опыты проводились в потоке газа при М = = 0,1 — 0,69 и Re = 1,75— 124. При обработке опытных данных коэффициент теплопроводности определялся по адиабатной температуре стенки, а остальные физические параметры — по термодинамической температуре потока. Определяющий размер — диаметр сферы. [c.402]

Индекс ж показывает, что физические параметры для воздуха берутся из табл. П.1.1 йриложения по температуре набегающего потока х — координата закладки термопар. Найденные значения чисел Рейнольдса позволяют установить режим движения воздуха в пограничном слое у поверхности пластины (Кежкр ЮЗ). По опытным данным следует построить графическую зависимость Ыи=/(Кеа ) на логарифмической бумаге. На этом же графике для сравнения по литературным данным (см. п. 1.4.3) строят ту же зависимость при ламинарном и турбулентном режимах т-е-чения. [c.160]

Основываясь на изложенном, естественно предположить, что профиль кривых распределения температур в вертикально расположенном факеле должен быть симметричным относительно его оси (см. рис. 59). Это одинаково справедливо как для случая горения готовой горючей смеси, так и для случая горения газа в атмосфере воздуха. Уровень температур в пламени, очевидно, будет зависеть от теплотворности горючего газа, а также от физических параметров газа и воздуха и, конечно, от количества первичного воздуха в горючей смеси. При прочих равных условиях пламя предварительно подоготовленной горючей смеси будет наименьщих размеров и температура его будет наивысшей. По мере уменьшения содержания в смеси первичного воздуха объем и светимость пламени, а т кже его теплоотдача в окружающее пространство будут возрастать и, как следствие, будет снижаться температурный уровень факела. Профиль кривой распределения температур в поперечном сечении факела зависит от характера пламени (ламинарное и турбулентное). На рис. 67 показано распределение температур в простейшем случае (ламинарный факел) при сжигании готовой смеси. Кривая температур в этом случае в известной степени напоминает эпюру скоростей в ламинарном потоке. Профили температур для случаев горения в воздухе смеси газа с недостаточным количеством воздуха, а также при турбулентном характере струй будут носить более сложный характер. [c.129]

Диаграмма Iq — д,н состояния воздуха. Зависимость между физическими параметрами воздуха (температурой /т, относительной влажностью фн, энтальпией Iq, влагосодерлонпем йн, парциальным давлением ф водяных паров, характеризующими состояние влажного воздуха при постоянном давленпн), графи- [c.84]

На этом же рис. 4 справа дана кривая зависимости от расхода воздуха в плоском потоке для усл0В Н0 выделенной активной зоны , участвующей в теплообмене. Расчет величины в этом случае проведен по известным формулам при одних и тех же физических параметрах, [c.304]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...