Температура высокая гомологическая —

Сверхпластичностью называют способность металлов к большим пластическим деформациям без нарушения сплошности, проявляющуюся при высоких гомологических температурах под влиянием напряжений, величина которых очень мала и зависит от скорости деформации. [c.235]

Разработанные методы экспериментального определения свободной поверхностной энергии разнообразны. Однако сложность проведения эксперимента, связанная либо с нагревом исследуемого вещества до весьма высокой гомологической температуры, либо, наоборот, с его глубоким охлаждением, затрудняет их практическое использование. [c.45]

Для многих из этих материалов типичны, с одной стороны, экстремально высокие значения кажущейся энергии активации Q, зависящие от темпе-ратуры, а в некоторых случаях и от напряжения (по крайней мере, при относительно высоких гомологических температурах), и с другой стороны, - высокие значения параметра чувствительности скорости ползучести к приложенному напряжению т [определяемому уравнением (4.1)], который, сверх [c.55]

Взаимодействие Фишера могло бы быть значительным при относительно низких гомологических температурах. Твердые растворы, которые при относительно низких температурах имеют упорядочение ближнего порядка, при высоких гомологических температурах проявляют тенденцию к статистическому упорядочению. То же имеет место и для твердых растворов с упорядочением дальнего порядка. [c.154]

В условиях ползучести частицы второй фазы могут быть эффективными препятствиями даже при очень высоких гомологических температурах, если выполняются, по крайней мере, следующие предположения [c.155]

Обсудим прежде всего, опираясь на данные работы [250], случай,, когда трехмерная дислокационная сетка существует, т. в. когда в дисперсно упрочненной матрице существуют дислокационные сегменты, средняя длина которых намного больше среднего расстояния между частицами (рис, 11,1, а). Такие сегменты могут служить источниками Франка - Рида. Затем допустим, что напряжение изменяется в интервале от значений, достаточных для активаций источников Франка - Рида (в предположении, что дисперсные частицы отсутствуют), до величин, достаточно высоких для продавливания дислокаций между частицами. При достаточно высоких гомологических температурах деформация будет происходить потому, что дислокации могут преодолевать частицы переползанием (рис. 11,1,5, в). [c.157]

До недавнего времени существовало всеобщее мнение, что диффузионная ползучесть в значительной мере развивается только при высоких гомологических температурах (выше 0,85) и очень низких напряжениях (ниже [c.171]

При относительно высоких гомологических температурах вклад неустановившейся ползучести часто намного превышает упругую деформацию ст /Со Это подтверждается результатами, приведенными в работе [305] [c.196]

Из всех возможных механизмов пластической деформации металлических материалов в дальнейшем будут рассмотрены только механизмы, которые реализуются в области более высоких гомологических температур и низких нормированных напряжений. При этом целесообразно рассмотреть по отдельности однофазные металлические материалы (чистые металлы и твердые растворы) и многофазные (дисперсионно и дисперсно упрочненные) системы. Для каждой из этих групп металлических материалов прежде всего приведем основные уравнения, на базе которых строится деформационная карта, даже если они уже приводились в предыдущих главах (иногда в несколько иной форме). [c.199]

Интенсивность процессов, приводящих к образованию и развитию локальных изменений в материалах, зависит от свойств материала и условий испытания или эксплуатации При длительных испытаниях материала при повышенных температурах, т. е. в условиях высоких гомологических температур (0,3 и выше), а для некоторых материалов с низкой температурой плавления и при нормальной температуре интенсивность процессов локализации велика, поэтому замедленное разрушение удается воспроизвести даже при исходно однородном напряженном состоянии. [c.153]

Понятия естественное и искусственное старение характеризуют условия его проведения, но однозначно не определяют характер структурных изменений в пересыщенном твердом растворе. Если исключить из рассмотрения легкоплавкие сплавы, у которых естественное старение протекает при высокой гомологической температуре (для свинцовых сплавов — около 0.5 7 пл) и приводит к далеко зашедшему распаду, то можно считать, что у большинства сплавов при естественном старении образуются только кластеры. В то же время при искусственном старении в зависимости от его температуры и продолжительности распад раствора останавливается или на зонной стадии, или на стадии выделения промежуточных фаз либо доходит до коагуляции выделений стабильной фазы. [c.328]

Как мы уже отмечали, сопротивление деформации металлов представляет собой величину деформирующих напряжений, зависящую от величины и скорости деформации К - 7 (7,е, ). При достаточно высоких относительных (гомологических) температурах деформации Т/Т > 0,4 в металлах активно протекают диффузионные процессы, снимающие деформационное упрочнение. Микромеханизмами, контролирующими разупрочнение металла, во время горячей деформации являются отдых, полигонизация и рекристаллизация. Для интегральной оценки результата их воздействия на величину деформирующих напряжений используют термин [c.149]

Гомологические рабочие температуры никелевых сплавов выше, чем у других систем легирования и в двигателях с высокими техническими характеристиками их доля превышает 50 %. Суперсплавы имеют сложный химический состав, насчитывающий до 10-12 компонентов. [c.578]

Неизвестно, возникли ли малые отклонения, наблюдаемые при более высоких сходственных (гомологических) температурах вследствие того, что свыше 200°С, т. е. выше чем Т /Т =0,57, техника эксперимента должна была быть модифицирована способом, описанным выше, для того чтобы кварцевый кристалл можно было подсоединить к образцу. Экспериментальные значения, полученные при Т /Т < 0,5, были в явно хорошем соответствии с моими более поздними предсказаниями. На рис. 3.109 значение Е, вычисленное при помощи формулы для изотропных материалов, а именно [c.485]

Коэффициент Пуассона предполагается не зависящим от температуры. При более высоких сходственных (гомологических) температурах Т/Тпл >0,57 возможно малое отклонение поведения материала от линейного закона (1.76). [c.66]

Как указано выше (см, табл, П),,в присутствии меди алюминиевые сплавы имеют более высокие показатели СП, чем при легировании магнием. Можно предполагать, что одна из причин различия уровней СП — неодинаковое воздействие легирующих элементов на процессы ЗГП, лежащие в основе механизма СП. В рассматриваемом случае природа влияния меди и магния, находящихся в растворе, может быть связана с действием двух факторов. При равных атомных содержаниях медь сильнее, чем магний, понижает температуру начала плавления и, таким образом, при одинаковых температурах испытания 500 °С гомологическая температура у сплава А1—Си—Zr оказывается заметно выше, чем у сплава AI—Mg—Zr. Так, у двойных сплавов алюминия с 2 % (ат.) Си и 2%, (ат.) Mg температура 500 С отвечает соответственно 0,92 и 0,85 Гцд. Следствием этого должна быть большая скорость диссоциации захваченных дислокаций и релаксации дефектов в границах. [c.168]

Помимо указанного фактора, вероятно, сказывается и особенность влияния атомов меди и магния на структуру границ зерен (см. разд. 2). Об этом свидетельствует и то, что и при примерно равных гомологических температурах (0,85 Т л) у сплава А1 4,1 % Си—0,5 % Zr обнаружена повышенная интенсивность диссоциации захваченных границами решеточных дислокаций и соответственно более высокие показатели СП течения, чем у сплава А1—Mg—Zr (см. табл. 11 для сплава А1—Си—Zr данные при 450 С, а для А1—Mg—Zr при 500 С). [c.168]

Согласно зонной теории твердого тела, если имеется достаточное число электронов для заполнения всех разрешенных энергетических состояний одной или нескольких зон и последняя заполненная зона не соприкасается и не перекрывается со следующей зоной, то при абсолютном нуле совершенный кристалл такого вещества является изолятором. При этом отсутствует перекрытие кривых зависимости плотности состояний от энергии (см. фиг, 2). Энергетический разрыв между самыми высокими занятыми состояниями и самыми низкими незанятыми называется областью запрещенных значений энергии или запрещенной зоной. При этом уровень Ферми проходит посредине запрещенной зоны. Если ширина запрещенной зоны мала, то при повышении температуры электроны из занятой зоны будут переходить на незанятые энергетические состояния следующей зоны. В этом случае приложение разности потенциалов приведет к появлению проводимости, поскольку имеется достаточно большое число незанятых состояний, по которым эти электроны могут свободно двигаться. Такие вещества известны под названием собственных полупроводников. Если ширина запрещенной зоны достаточно велика, то тепловая энергия, необходимая для активации электронов в зону проводимости, может оказаться настолько высокой, что это вызовет смещение и миграцию атомов или даже пробой твердого тела. Такое положение характерно для некоторых изоляторов при обычнЫх температурах. Значение ширины запрещенной зоны для гомологических рядов веществ является мерой прочности связи между атомами в кристалле. [c.262]

Степень завершения гомогенизации при сварке зависит от 7 тах, диффузионной ПОДВИЖНОСТИ элементов, времени пребывания при температурах гомогенизации и исходной макро- и микрохимической неоднородности. Максимальная степень гомогенизации соответствует участкам ОШЗ, нагреваемым до Тс, учитывая, что коэффициенты диффузии элементов увеличиваются с повышением температуры в экспоненциальной зависимости. С наибольшей скоростью гомогенизация происходит по С, с меньшей — по S, Р, Сг, Мо, Мп, Ni, W в приведенной последовательности (коэффициенты диффузии в железе при 1373 К составляют для С 10 " и для остальных элементов 10 ...10 м / ). Время пребывания при температурах гомогенизации зависит от теплового режима сварки, а также от класса применяемых сварочных материалов. Последнее связано с дополнительным нагревом ОШЗ выделяющейся теплотой затвердевания шва (аналогично их влиянию на степень оплавления ОШЗ). Степень влияния металла шва определяется Гс.мш.Чем она выше, тем при более высоких гомологических температурах происходит дополнительный нагрев ОШЗ. При переходе от сравнительно тугоплавких ферритно-перлитных сварочных материалов к более легкоплавким аусте-нитным время пребывания ОШЗ свыше 1370 К уменьшается примерно в 1,5 раза. Весьма существенно влияет исходное состояние стали. Наличие труднорастворимых крупных скоагули-рованных частиц легированного цементита и специальных карбидов, например после отжига стали на зернистый перлит, заметно снижает степень гомогенизации. [c.515]

Текучести температура 3—295 Текучесть по Рашнгу 3—295 Теллур, физнч, свойства 3—34, 35 Температура (высокая и низкая), влияние на ме-ханнч. свойства 2 —182 — 192, 38 ---гомологическая — см. Температура сходственная [c.522]

При относительно высоких гомологических температурах и низких напряжениях сразу после приложения нагрузки (не вызывающей мгноветной деформации Ед) может наступить стадия установившейся ползучести. [c.11]

Если гомологическая температура, при которой происходит деформация, выше - 0,4, на первый план выступает динамический возврат, который при низких гомологических температурах (а также при высоких скоростях деформации) играет незначителЫ1ую роль. Динамический возврат в значительной мере компенсирует зависимости от температуры и скорости деформации) деформационное упрочнение. Возврат при пластической деформации может осуществляться разными механизмами. Основными из них, по-видимому, являются некоисервативное движение (переползание) и аннигиляция краевых дислокаций, зависящие от диффузии, которая может происходить либо в объеме (высокие гомологические температуры), либо вдоль ядер дислокаций (низкие гомологические температуры) Аннигиляция винтовых дислокаций происходит путем поперечного скольжения. По современным представлениям, поперечное скольжение определяет скорость возврата при скольжении (гл. 2). Неконсервативное движеще краевых дислокаций само может вызвать плас- [c.15]

П И1 таких гомологических температурах, когда возлит практически не происходит, скорость скольжения можно измерить в процессе деформирования каким-либо способом хорошо отожженных монокристаллов. Первыми такие измерения провели Джонсон и Гилман [39] на монокристаллах фторида лития, а позже Стейн и Лоу [40] на монокристаллах твердого раствора Fe - 3Si. Методика измерений, примененная этими авторами, не может быть использована при высоких гомологических температурах, главным образом, потому, что при таких температурах дислокации могут перемещаться не только скольжением, но и переползанием. Методы высоковольтной просвечивающей электронной микроскопии позволяют наблюдать движение дислокаций непосредственно в процессе ползучести (in situ) при гомологических температурах выше 0,5, что в принципе дает возможность измерить скорость перемещения дислокаций при скольжении, В опубликованных до сих пор работах (например, [41, 42]) не удалось, однако, отличить дислокации, движущиеся скольжением, от дислокаций, перемещающихся переползанием. Следовательно, даже эта методика не дает надежной возможности измерения скорости скользящих дислокаций при ползучести. [c.28]

Ползучесть при высоких гомологических температурах й низких Нормированных напряжениях имеет признаки, характерные для диффузионной ползучести (зависимость скорости ползучести от напряжения в первой степени) и Одновременно п жзнаки, противоречащие представлению о том, что ползучесть контролируется направленной полем напряжений диффузией или испусканием и поглощением вакансий границами зерен независимость скорости. ползучести от среднего размера зерен) - гл. 12. Ползучесть этого типа известна как ползучесть Харпера - Дорна [212], которые первыми ее наблюдали на алюминии. [c.129]

Нет прямых экспериментальных доказательств того, что при ползучести некоторых твердых растворов решаюш ую роль играло взаимодействие Судзуки (химическое) или Фишера (геометрическое). В отличие от взаимодействия Фишера, взаимодействие Судзуки могло, бы быть эффективным до относительно высоких гомологических температур. Однако химическое взаимодействие часто комбинируется с упругим (взаимодействием атомов примеси с частичными дислокациями Шокли). Взаимодействия этих типов очень трудно разделить, Ьсли это вообще на сегодня возможно. Поэтому юаммодействие Судзуки отдельно не обсуждалось. [c.153]

В отличие от Анселла и Виртмана [250] Броун и Хэм [258], рассмотревшие частицы кубической формы, предположили, что переползание локализовано на частицах, т. е. переползает не целиком вся дислокация, а только тот ее сегмент, который непосредственно встречается с частицами. Остальные участки дислокации остаются в исходной плоскости скольжения (рис. 11.4, а), В работах [259, 260] подобный анализ был проведен для частиц сферической формы. Оба эти анализа основаны на предположении, что при высоких гомологических температурах существование предела текучести обусловлено шер-гией, необходимой для увеличения длины дислокационной линии в процессе преодоления частиц переползанием. Анализ [260] привел к очень важному заключению, что скорость движения дислокаций может увеличиваться экспонен- [c.162]

Многие авторы считают, что деформационным механизмом, доминирующим при ползучести композитов в условиях высоких гомологических температур и относительно низких напряжений является проскальзывание по границам зерен. Такой механизм характерен, в частности, для ползучести композита Ni--2Th02 [97]. Исследование закономерностей ползучести композита А1-А120д в зависимости от структуры и тот факт, что в процессе ползучести плотность дислокаций заметно не изменяется, привели к аналогичным выводам. Позднее анализ [7 , 254] данных по ползучести [271] на основе представлений об обратных напряжениях подтвердил эти заключения. [c.169]

Как будет показано в дальнейшем (гл. 12 и 14), для того, чтобы на границах зерен не образовывались полости , проскальзывание по их границам должно аккомодироваться деформацией зерен. Такая аккомодация может быть осуществлена либо дислокационной ползучестью при низких гомологических температурах и высоких напряжениях, либо диффузионной ползучестью при высоких гомологических температурах и низких напряжениях. Уже упомянутый анализ [76, 254] данных по ползучести композита А1-А12О3, а также деформационные карты этого композита подтверждают представление, что аккомодационным процессом является диффузионная ползучесть [274], [c.169]

В условиях высокотемпературной деформации перемещение дислокаций происходит под действием одновременно внешних напряжений и температурного воздействия (в отличие от возврата при отжиге после деформации). Здесь дислокации, в том числе краевые и смешанные, а также расщепленные, не привязаны так жестко к своей плоскости скольжения, как при низкотемпературной деформации, и могут легко переходить из одной плоскости в другую, выбирая себе самый легкий путь. Это можно рассматривать как появление дополнительной степени свободы у дислокаций. При таком внешне произвольном и неупорядоченном движении дислокаций увеличивается вероятность их встреч и поэтому растет, с одной стороны, число случаев их аннигиляции (из-за этого уменьшается плотность дислокаций), а с другой — склонность к образованию регулярных дислокационных структур, для которых характерно объединение большинства дислокаций в малоугловые границы. Такая полиго-низованная структура с хорошо сформированными суб-зеренными границами наблюдается после деформации алюминия, например, уже при комнатной температуре, которая для него равна 0,31 Тал (см. рис. 23,д). Подобные структуры легко возникают также при относительно низких температурах у металлов с о. ц. к. решеткой, чему способствует высокая энергия дефекта упаковки. В металлах с сильно растянутыми дислокациями требуются более высокие гомологические температуры для получения таких структур при пластической деформации. [c.64]

Замечено, что прямолинейная зависимость (175) в координатах Os—Ige удовлетворительно согласуется с опытами в области низких гомологических температур (например, алюминий при комнатной температуре). При более высоких температурах экспериментальные графики в этих координатах уже не представляются прямыми линиями, а изгибаются вверх. Эти графики спрямляются в логарифмических координатах Ig as—Ig е, т. е. закон изменения сопротивления деформации будет справедлив в виде (173) и (174). Такие зависимости (см. рис. 242, б) получены многими исследователями, в частности в работах Н. П. Агеева, М. А. Зайкова, Л. Д. Соколова и др. [c.458]

Анализ многочисленных экспериментальных данных различных исследователей показывает, что линейная зависимость Ig 0S—п Ig в удовлетворительно выполняется для одного значения п при сравнительно низких 0 = = (0,3- 0,55) и для другого значения п при высоких 0== = (0,55-ь0,8) гомологических температурах и для любых степеней деформации. Таким образом, на диаграмме Igas—Ige наблюдаются два участка 1) участок с большим коэффициентом i, соответствующий параллельному протеканию процессов рекристаллизации и упрочнения 2) участок с малым значением коэффициента П2, соответствующий одновременному протеканию упрочнения и динамической полигонизации. Для каждого ме- [c.458]

Суперсплавы на никелевой основе — наиболее сложные нх шире всего применяют для изготовления деталей, работающих при самых высоких температурах. Для многих металлургов никелевые суперсплавы — самые привлекательные. Их гомологические ра эчне температуры выше, чем у любой из распространенных систем, а в двигателях с повышенными техническими характеристиками их весовая доля превышает 50 %. Металлофизика этих сплавов сложна, неоднозначна и подчас опирается на интуитивные решения. Тем не менее, зависимость их свойств от структуры изучена лучше, чем у любых материалов, предназначенных для использования в диапазоне 650—1100 °С. [c.128]

Особое механическое поведение материалов с кубической структурой типа алмаза обусловлено наличием в них высокой степени направленности ковалентной связи. Именно эта структурная особенность межатомной связи обусловливает высокое сопротивление решетки скольжению дислокаций во всех системах скольжения, включая основную систему 111J 110). В данном случае вплоть до температуры 0,5 оказывается энергетически более выгодным диссипировать подводимую энергию путем разрыва межатомной связи, чем путем пластического течения. Эти структурные особенности кристаллического строения обусловливают и другие следствия, а именно энергия образования и движения точечных дефектов очень велика, так что при заданной гомологической температуре диффузионные процессы также более заторможены, чем в других классах сплавов более низкого уровня неравновесности структуры. Таким образом, даже при температурах больше 0,6 Tj в случае, например, кремния и германия деформация ползучести, контролируемая диффузией, очень ограниченна. Поэтому элементы и сплавы с алмазоподобной структурой образуют отдельный класс материалов с высоким значением zJG при всех гомологических температурах. [c.261]

По теплопроводности К газообразных углеводородов гомологического ряда н-парафинов накоплено достаточное количество экспериментальных данных [1, 21. Однако эти данные охватывают низшие члены ряда и в основном область невысоких температур. Исключение составляет работа [3], где приводятся результаты измерения К для некоторых тяжелых углеводородов. Данные по теплопроводности углеводородов олефинового ряда в литературе почти отсутствуют. Только в [4, 5] приводятся результаты измерения X первых членов этого ряда (гексен-1, гептен-1, октен-1) в зависимости от температуры. Данные по X высших олефиновых углеводородов при высоких температурах совершенно отсутствуют. [c.82]

Рис. 3.119. Опыты Кёстера (1948) зависимость модуля Е от сходственной (гомологической) температуры для элементов, имеющих высокую температуру плавления Г — текущее значение температуры образца в К- Г/я — температура плавления материала образца в Kf Я модуль упругости в кгс/мм I — точка, соответствующая 20°С.

В условиях высокой плотности дислокаций и формирования ячеистой структуры приобретают значение новые механизмы развития деформаций поворотные моды [103], термически активируемые процессы [57 ], переползание дислокаций. Определяющим становится взаимодействие не отдельных дислокаций, а дислокационных ансамблей. Недислокационные процессы деформации и разрушения доминируют также при низких гомологических температурах. Естественно, пластичность материалов в таких условиях мала. К примеру, в карбиде и нитриде титана заметную подвижность дислокации приобретают при температурах около 1000° С и важным параметром, определяющим прочностные свойства материалов, оказывается прочность границ зерен и их насыщенность дефектами строения. Большое влияние на подвижность дислокаций оказывает наличие примесей, стехиометрия соединений, число электронов в связных и антисвязных состояниях. [c.6]

Пример такой карты показан на рис. 1.2 [261. Карта построена в полулогарифмических координатах приведенное напряжение т/С - гомологическая температура Т/Т для данного среднего размера зерен. Карта деформации сверху ограничена теоретической (идеальной) пpoi нo тью (нормированная теоретическая прочность равна примерно 5- Ю ). При напряжениях, несколько меньших теоретической прочности, деформация происходит дислокационным скольжением без участия возврата (область А на рис. 1.2). Как указывалось выше, в случае деформации, протекающей при низких температурах и высоких напряжениях, процессы возврата не играют значительной роли. [c.17]

До сих пор мы принимали образование субструктуры как экспериментально установленный факт и не задавались вопросом, почему структура субзерен или субструктура вообще возникаете Можно также задать вопрос, почему в процессе пластической деформации при низких гомологических температурах возникает ячеистая структура. Иными словами, почему дислокации, образовавшиеся при пластической деформации, не распределены равномерно. Ответ на Этот Вопрос дал Холт [140]. Он показал/ что статистически равномерное распределение винтовых дислокаций является неустойчивым, так как связанная с ним упругая энергия высока. Поэтому такое распределение дислокаций переходит в неоднородное с модулированной дислокационной плотностью. Процесс образования модулированной дислокационной структуры ана- [c.73]

Уравнение (9.63) должно, однако, содержать и другие физические параметры. Исследования [190, 207] показывают, что рассматриваемое уравнение с м =5 имеет физический смысл, если диффузия происходит вдоль ядер дислокаций. Действительно, для чистых металлов при гомологических температурах г] > 0,6 п изменяется от 4,5 до 5,5 й /1 = 10 . При относительно низких температурах, когда доминирует диффузия вдоль ядер дислокаций, структурный фактор влияет в гораздо большей степени, чем при температурах, характерных для преобладания объемной диффузии. При относительно низких температурах такие металлы, как А1, Си, N1, ведут себя совершенно по-иному, чем при относительно высоких температурах. В условиях, когда существенна как объемная, так и трубчатая диффузия, концепция эффектив-ного коэффициента диффузии плохо согласуется с имеющимися к настоящему времени экспериментальными данными. [c.128]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...