Течение жидкости вращательное Рейнольдса

Далее особенности гидродинамики спиральных течений рассмотрены на примере цилиндрических щелей. Задача об устойчивости ламинарного вращательного течения жидкости в таких щелях при трехмерных возмущениях решена теоретически Дж. Тэйлором. Результаты решения подтверждены экспериментально. В общем случае устойчивость ламинарного потока в щели с вращением определяется двумя критериями числом Рейнольдса для окружного течения Re ) = югй/v и отношением h/r. В важном для практики случае, когда радиальный зазор щели мал h/r 1, а практически при h/r < 0,1) устойчивость течения определяется одним критерием — числом Тэйлора [c.378]

По-видимому, она может быть объяснена следующим образом. При малых числах Рейнольдса циркуляция вследствие вязкой диффузии от вихревой нити занимает всю область течения. При этом генерируются вторичные течения, стремящиеся осуществить конвекцию циркуляции обратно к вихревой нити. Вторичные течения черпают свою энергию из энергии вращательного движения жидкости. С ростом числа Рейнольдса перекачка энергии прогрессивно нарастает. Поступление энергии из бесконечности и от вихревой нити происходит медленнее, чем ее трансформация в энергию вторичных течений. Эти соображения в известной мере подтверждаются результатами решения задачи при малых Re. В конце концов возникает ситуация, когда энергия вращения вовсе иссякает. При Re = 5,53 происходит коллапс вращения, в то время как во внешней части остаются вторичные течения, поддерживаемые неисчезающим градиентом давления. Как видим, в данной проблеме условия прилипания на плоскости оказывают более сильное влияние на течение жидкости, чем условия движения на [c.55]

Заключение. Для достаточно больших чисел Рейнольдса предложен критерий устойчивости вязких нестационарных вращательных осесимметричных течений жидкости (3.7), обобщающий критерий устойчивости Рэлея. Полученные численные результаты исследования эволюции малых возмущений, вносимых в поток, качественно подтверждают справедливость обобщенного критерия устойчивости Рэлея [c.60]

Изложены основы флуктуационной теории П. Пригожина, которая позволяет единообразно формулировать критерии потери устойчивости ( кризиса ) для макроскопических процессов, режимов или структур в областях, далеких от состояния равновесия. Рассмотрены критическая точка жидкости, возникновение пульсаций при одномерном и вращательно-поступательном течениях несжимаемой жидкости, кризис течения газа по трубе, переход ламинарного течения в турбулентное. Для последнего процесса даны оценки числа Рейнольдса в случаях обтекания плоской пластины и течения в цилиндрической трубе, согласующиеся с опытом. [c.119]

Заключение. Экспериментально изучено движение изотермической жидкости в полости квадратного сечения, совершающей вращательные вибрации вокруг оси симметрии. Показано, что структура течения определяется двумя безразмерными параметрами, пульсационным числом Рейнольдса Ке = фц и частотой (О = Оа /у. (Здесь фр, 2 - амплитуда и частота колебаний, а - характерный размер полости, V - кинематическая вязкость.) В пределе высоких частот, со > 5000, при умеренных Ке , возбуждается [c.31]

Здесь, чтобы сделать решение автомодельной задачи о течении между двумя бесконечными пористыми дисками обозримым и доступным для анализа в целом, рассмотрим только задачу о течении жидкости между вращающимся пористым диском и неподвижной плоскостью. Эта задача качественно моделирует течение под телом на воздушной подушке и поэтому может быть интересна с практической точки зрения. Течение определяется двумя параметрами числом Рейнольдса Re = FA/v, построенным по скорости вдува или отсоса, и параметром крутки К = UhjV, где h — расстояние между дисками, i2 — угловая скорость пористого диска. Выбор параметра К, вместо традиционно используемого вращательного числа Рейнольдса Reo, = QhP-jv или числа Экмана Ек = 1/Rem применительно к диску на воздушной подушке с вращением, более удобен, поскольку К характеризует только геометрию устройства, закручивающего поток 37]. В общем случае необходимы еще два параметра отношение угловых скоростей дисков и отношение скоростей вдува или отсоса. [c.229]

Твердая частица может приобрести вращательное движение под действием градиента скорости в жидкости, например в погра-нично.м слое у стенки. При малых числах Рейнольдса к вращающейся частице присоединяется. масса жидкости, что приводит к увеличению скорости течения на одной ее стороне и уменьгпению на другой. Явление, известное как эффект Магнуса, принуждает частицу пере.мещаться в область с бо.льшей скоростью [279]. [c.40]

В реальных жидкостях циркуляционное течение может быть индуцировано вращением цилиндра. Возникающий при этом пограничный слой будет вызывать вращательное движение в жидкости, которое, накладываясь на поступательное двин<ение цилиндра, будет создавать подъемную силу, пропорциональную циркуляции и поступательной скорости. Это так называед1ый эффект Магнуса. Степень его проявления будет зависеть от числа Рейнольдса, а также от поступательной и вращательной скоростей цилиндра. В реальных жидкостях лобовое сопротивление отлично от нуля и обусловливается обеими составляющими, связаняы.мн с трением и давлением, [c.411]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...