Течение вязкопластическое

Напомним, что в этом равенстве т — напряжение трения в любой точке сечения трубы, приложенное к площадке, перпендикулярной к радиусу трубы. То — характерное для данной вязкопластической жидкости предельное напряжение, после достижения которого только и начинается течение вязкопластической жидкости р, — динамический коэффициент структурной (пластической) вязкости. [c.388]

Таким образом, в теории подобия течений вязкопластических жидкостей по круглым цилиндрическим трубам имеют место два критерия подобия [c.390]

Постановка вопроса об устойчивости вязкопластического течения принадлежит A.A. Ильюшину [153], который составил дифференциальные уравнения и граничные условия плоскопараллельного течения вязкопластической среды и решил задачу о нахождении течений, близких к плоскому равномерному деформированию полосы и плоскому же деформированию цилиндра, сделав при этом интересные выводы [c.611]

Переходя к решению задачи об устойчивости вязкопластического течения цилиндра, остановимся прежде всего на выводе уравнений пространственного течения вязкопластической среды. Выделим элемент среды в форме малого параллелепипеда, ребра которого ориентированы по главным направлениям тензора напряжений. Примем в качестве первой гипотезы о поведении среды, что главные оси тензора напряжений совпадают с главными осями тензора скоростей деформации в каждой ее точке. [c.623]

Влияние сил инерции на течение вязкопластической среды 367 [c.367]

Таким образом задача о течении вязкопластического тела сводится к интегрированию системы уравнений (70) и (71). [c.136]

Корниенко О. Г. Численный расчет течений вязкопластической среды но цилиндрическим трубам структурным методом.— ВИНИТИ, Л 687—78, Деп. [c.203]

А. А. Ильюшин [56] исследовал течение вязкопластической полосы при малых возмущениях границы в лагранжевых координатах. Позднее А. Ю. Ишлинский [60, 61] выполнил аналогичное исследование в эйлеровых координатах. [c.7]

При быстром приложении к образцу некоторого вязкоупругопластического материала осевой растягивающей силы немедленно появляется мгновенно-упругая и, быть может, мгновенно-пластическая деформация. Этот мгновенный процесс нагружения представлен на рис. 1.1 линий ОА. Если далее напряжение остается в течение некоторого времени t = to постоянным, то за это время могут развиться, как вязкоупругая, так и вязкопластическая деформация, т. е. возникает ползучесть, что изображается на диаграмме горизонтальной линией АВ. Таким образом, полная деформация складывается на четырех составляющих [c.6]

В пространстве напряжений предполагается существование области упругого поведения материала для каждой температуры Т и каждого момента времени. Правила течения материала описываются введением пластических и вязкопластических потенциалов. [c.373]

Сверхпластичные материалы в реологическом отношении могут быть отнесены к классу вязкопластических сред. К этому же классу обычно относятся металлы и сплавы, деформируемые в горячем состоянии, однако в отличие от них сверхпластичные материалы имеют более развитую вязкую компоненту течения. [c.410]

Основная концепция, положенная в основу при объяснении природы порогового напряжения, приводит к необходимости допущения существования так называемого подпирающего или внутреннего напряжения, которое, следуя положениям механики вязкопластического течения, представляет собой напряжение равновесия в чувствительном к скорости (времени) материале как предел при стремлении скорости деформации к нулю. Значения порогового напряжения вместе с данными по температурам испытаний и размеру зерен для некоторых ССП сплавов приведены в табл. 5.7. [c.414]

В чем заключается принцип возможных изменений напряженного состояния Запишите функционал этого принципа применительно к теории вязкопластического течения и деформационной теории пластичности. [c.322]

Рассмотрим установившееся (равномерное) ламинарное движение по цилиндрической трубе кругового сечения вязкопластической жидкости, реологическое уравнение течения которой, согласно помещенному в начале 75 равенству (14), представим в форме (г — текущий радиус точки, а — радиус трубы) [c.388]

ТЕОРИЯ ПЛАСТИЧНОСТИ А. А. ИЛЬЮШИНА. Во многих теориях пластичности, таких как деформационная теория пластичности и теория вязко-пластического течения, между напряжениями, деформациями и скоростями деформаций устанавливаются конечные, функциональные зависимости. Более глубокий анализ свидетельствует о том, что напряженное состояние в исследуемом элементе- объема определяется, вообще говоря, характеристиками всего предшествующего процесса изменения компонент тензора деформации, скорости деформации и внешних физических параметров, а не их текущими значениями. Это означает, что как деформационная теория пластичности, так и теория вязкопластического течения должны вытекать из более общей теории как некоторые упрощенные варианты, справедливые для определенных. классов процессов нагру жения. I [c.131]

Вязкопластическая модель часто используется для описания развивающегося во времени неупругого деформирования твердых тел. Одной из наиболее привлекательных особенностей этой модели является то, что установившееся вязкопластическое течение оказывается альтернативным описанием упругопластического поведения. [c.337]

Из сказанного ясно, что основными свойствами вязкопластической модели среды являются а) пороговый характер течения (течение начинается только тогда, когда напряжения достигнут уровня, определяемого поверхностью текучести) б) пропорциональность скоростей деформаций величине т. е. превышению уровня напряжений над уровнем, определяемым текущей поверхностью текучести. [c.124]

В случае плоского течения вязкопластической среды между максимальным касательным напряжением Хгпах и максимальной скоростью сдвига Углах принимастся зависимость [c.612]

В работе [109] исследовалась аналогичная задача о неизотермическом прямолинейном течении вязкопластической жидкости Шведова— Бингама в круглой трубе, когда предел текучести и пластическая вязкость обратно пропорциональны температуре. [c.280]

Основные работы, посвященные решению задач о наращивании методами теории упругости, приведены в [5241. На основе теории упругоползучего тела в работе [494] исследовано напряженно-деформированное состояние в однородных телах при их наращивании. В более общей постановке эта задача рассматривалась в [171]. Установлению определяющих соотношений и исследованию краевых задач вязкопластических течений "твердых тел посвящены работы [208, 209]. Уравнениям деформирования не вполне упругих и вязкопластических тел посвящены работы [217—220]. Задача термоползучести для неоднородно-стареющего тела исследована в [94, 95]. Плоская задача вязкоупругости для неоднородной среды, а также влияние старения материала на напряженно-деформированное состояние около отверстий исследовались в [429, 430, 474]. [c.27]

В зависимости от рода материала и характера деформационного процесса соотношения между четырьмя перечисленными составляющими полной деформации могут быть весьма различными. Деформации, возникающие в конструкционных металлах при абсолютных температурах, не превышающих примерно 30—40 % температуры плавления, являются главным образом мгновенноупругими и мгновенно-пластическими. При этом сильно развитая мгновенно-пластическая деформация сопровождается, как правило, появлением относительно небольшой вязкопластической составляющей. Возникает так называемая низкотемпературная ползучесть , скорость которой при выдержке под постоянным напряжением затухает в течение 10—20 мин. При описании процессов мгновенно-пластического деформирования вязкопластическую составляющую полной деформации обычно учитывают лишь в сумме с мгновенно-пластической деформацией. При абсолютных температурах, превышающих указанный предел, металлы склонны к интенсивному и продолжительному вязкопластическому деформированию (высокотемпературная ползучесть). Из общей деформации высокотемпературной ползучести металлов иногда выделяется и небольшая вязкоупругая составляющая, но в инженерных расчетах ею обычно пренебрегают. [c.7]

Приготовление модельных масс. Техника приготовления выплавляемых модельных масс заключается в следующем расплавление компонентов, их перемешивание, охлаждение до вязкопластического состояния, запрессовка в прессформу, охлаждение, извлечение отвердевшей модели. Затем по обычной технологии на поверхность модели наносят требуемой толщины формовочную смесь и выдерживают до затвердевания. Выплавление масс после отверждения нанесенной на модель формовочной смеси (оболочки) производят горячей водой (92— 98° С) в течение 10—15 мин. Иногда в воду добавляют 3—5% вес. хлористого аммония для предотвращения ослабления оболочки, если смесь содержала жидкое стекло. Для более теплостойких масс применяется выплавление горячим воздухом (130—150°С). Применяются также различные способы улучшения физико-механических и технологических свойств модельных масс. Так, например, модельные составы перед запрессовкой в прессформу охлаждают до пастообразного состояния и вводят в них двухатомные или многоатомные спирты в количестве 5—15% об. [c.11]

При вьмислении параметров вязкопластического течения используются эффективные напряжения су, Sy, при этом радиусы [c.379]

Еще в работах Генки [15], А. А. Ильюшина [40] и А. Ю. Иш-линского [43] было рассмотрено влияние вязкости на формообразование металлов. В [15] разобраны вращение прокатного валка в пластическом материале, продавливание пластической массы через цилиндрическую полость и локализация деформаций при растяжении стержня. В [40] выведены основные уравнения вязкопластического течения и рассмотрены вращение цилиндра в вязкопластической среде, расширение полого цилиндра под действием внутреннего давления, волочение круглого прутка через жесткую коническую матрицу, движение вязкопластического материала в круглой трубе. В [43] решена задача прокатки и волочения полосы в условиях плоской деформации. При этом в [40 и 43] принято, что максимальное касательное напряжение является линейной функцией максимальной скорости угловой деформации. [c.5]

Вязкопластические уплотняемые тела (9]. Как показывают эксперименты, сопротивление металлических порошковых материалов и пористых тел при повышенных температурах существенно зависит от скорости деформирования [19], что свидетельствует о вязком характере течения. Вместе с тем течение этих материалов носит пороговый характер, т. е. необратимые деформации возникают только после того, как напряжения достигают некоторого уровня. В связи с этим для описания деформации таких материалов предлагается использовать известную модель вязкопластического тела Малверна—Соколовского, обобщенную на случай необратимо уплотняемых сред. При этом достаточно предположить, что функция нагружения зависит от первого инварианта тензора напряжений (ст), [c.122]

Е, А. Леонова [144] рассмотрела затвердевание жидкого металла, вступающего в контакт с движущейся холодной формой. Она использовала уравнения вязкопластического течения. В обзорах [58, 14, 16] можно найти дополнительную библиографию работ по затвердеванию для упругопластической модели материала. Процесс плавления за счет выделения внутреннего тепла рассматривал Брли [15]. [c.162]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...