Стационарного состояния постулат

Стабильные ядра 98 Стационарного состояния постулат 6 Странность 359 Странные частицы 358 Структура нуклонов 366—369 Схема запаздывающих совпадений 343-344 [c.396]

Стационарные орбиты и энергетические уровни. На основании постулатов Бора можно наглядно представить стационарные состояния атома следующим образом. [c.311]

Согласно постулату стационарных состояний энергия Е должна иметь дискретные значения, и задача состоит в их определении. Не зная, однако, законов, управляющих атомными процессами, нельзя установить эти стационарные состояния, ибо обычная механика приводит к любому значению энергии согласно формуле Е = —с /2о, так как диаметр электронной орбиты может принимать любое значение. Можно было бы ввести некоторые специальные дополнительные квантовые условия, ограничивающие значения поперечника орбиты, как сделано в одной из первых работ Бора можно, однако, пойти несколько более общим путем, также указанным Бором. [c.723]

Согласно первому постулату атомная система является устойчивой лишь в определенных (стационарных) состояниях, соответствующих некоторой дискретной или непрерывной последовательности значений энергии Е системы. Любое изменение этой энергии связано со скачкообразным переходом системы из одного стационарного состояния в другое. [c.224]

По второму постулату электромагнитное излучение, связанное с переходом атомной системы из стационарного состояния с энергией Еп в стационарное состояние с энергией Е,,,, является монохроматическим и его частота V определяется соотношением [c.225]

В основе теории Бора лежат два постулата. Именно они придают теории глубокий физический смысл и демонстрируют разрыв с классическими представлениями. Первый постулат вводит понятие дозволенная орбита . Это есть орбита, находясь на которой электрон, вопреки требованиям классической электродинамики, не испускает излучения. Таким орбитам отвечают стационарные состояния атома и определенные уровни энергии атома (см. (3.1.8)). [c.65]

ТЕОРИЯ Бора второй постулат при переходе атома из одного стационарного состояния в другое испускается или поглощается один фотон первый постулат существуют [c.284]

Согласно основным постулатам Бора (справедливость которых сохраняется, несмотря на их элементарный характер), излучение и поглощение излучения с частотой V и энергией Лу происходят при переходе атома из одного стационарного состояния в другие, квантованные энергии которых определяются для водорода выражением [c.332]

Первый постулат Бора (постулат стационарных состояний)-. в атоме существуют стационарные квантовые состояния, не изменяющиеся с течением времени без внешних воздействий на атом. [c.442]

В этих состояниях атом не излучает электромагнитных волн. Каждому стационарному состоянию соответствует определенная энергия атома Стационарным состояниям атома соответствуют стационарные орбиты, по которым движутся электроны. При движении по стационарным орбитам электроны, несмотря на то что они движутся ускоренно, не излучают электромагнитных волн. В первом постулате Бора содержится отказ от выводов электродинамики [c.442]

Второй постулат Бора правило квантования орбит) в стационарном состоянии атома электрон, двигаясь по круговой орбите, должен иметь дискретные, квантованные значения момента импульса (момента количества движения) (1.3.2.2°) [c.443]

Г. В квантовой механике первый постулат и правило частот Бора получили теоретическое обоснование. Обоснование второго постулата см. в VI.2.4.4°. Постулат стационарных состояний (VI.2.4.2°) является следствием того, что в стационарном состоянии электрона с энергией Е квадрат амплитуды волны де Бройля (VI. 1.3.3°) не зависит от времени. Энергия электрона в стационарном состоянии остается постоянной. Это означает (VI. 1.3.4°), что вероятность пребывания электрона в состоянии с энергией Е не [c.445]

Действие этого постулата не ограничивается областью статики. Он приложим также и к динамике, где принцип виртуальных перемещений соответствующим образом обобщается принципом Даламбера. Так как все основные вариационные принципы механики — принципы Эйлера, Лагранжа, Якоби, Гамильтона — являются всего лишь другими математическими формулировками принципа Даламбера, постулат А есть в сущности единственный постулат аналитической механики и поэтому играет фундаментальную роль Принцип виртуальных перемещений приобретает особое значение в важном частном случае, когда приложенная сила Fi моногенная, т. е. когда она получается из одной скалярной функции — силовой. В этом случае виртуальная работа равна вариации силовой функции LJ qi,. .., ( ). Так как силовая функция равна потенциальной энергии, взятой с обратным знаком, то можно сказать, что состояние равновесия механической системы характеризуется стационарностью потенциальной энергии, т. е. условием [c.100]

Гиббс показал, что его постулат о Р. физико-химических систем приводит к теоретически более узким, но практически более ценным формулировкам. 1) Для равновесия данной массы (системы) при данных объеме и 1° необходимо и достаточно, чтобы при всех возможных в указанных условиях изменениях свободная энергия.Р "была стационарна для устойчивого Р. требуется, чтобы она была минимальной. 2) Для равновесия данной массы (системы) при данных давлении и 1° необходимо и достаточно, чтобы при всех возможных в указанных условиях изменениях свободная энергия Z была стационарна для устойчивого равновесия требуется, чтобы она была минимальной. Пятую формулировку постулата Гиббса можно получить, исходя из тепловой функции. Все эти формулировки вытекают из первой, и следовательно они не являются независимыми постулатами. Смысл постулата (в первой формулировке) тот, что данная система может находиться в целом ряде состояний, для которых можно установить значения энергии и энтропии, и тогда максимальное значение энтропии при [c.355]

Этот результат позволяет выразить постулат Бора о стационарных состояниях в такой форме стационарным состояниям атома соответствуют такие орби гы электронов, на которых укладывается целое число длин волн де Бройля. [c.340]

Таким образом, термы сериальных формул приобретают определенный физический смысл, оказываясь связанными с энергией стационарных состояний атома, а комбинационный принцип Ритца становится естественным следствием второго постулата Бора. [c.723]

Согласно изложенному выше, постулаты Бора позволяют вычислить частоты спектральных линий, если известны энергии стационарных состояний атома. Вместе с тем, постулаты Бора оставляют не выясненным вопрос о связи значений энергий стационарных состояний с особенностями внутреннего строения атомов — числом его электронов, их взаимодействием между собой и с ядром и т. д. Этот вопрос нашел свое решение только в квантовой механике, утвердившейся в 20-х годах при последующем развитии квантовых предс тавлений. [c.731]

Постулат Бора, 1. Существуют некоторые стационарные состояния ато.ма, находясь в которых, он не излучает энергии. Стационарным состояниям атома соответствуют стационарные орбиты, по когоры.м движутся электроны. [c.107]

На первый взгляд, кажется, что имеется еще одно противоречие между фактом существования многофотонных процессов и вторым постулатом Бора. Действительно, согласно второму постулату Бора электрон в атоме может находиться лишь в так называемых реальных (по Бору — стационарных) состояниях г, т (рис. 1.2), составляющих атомный спектр, носящий ангармонический характер. Между тем, спектр состояний электрона, который поглощает ряд монохроматических фотонов, носит гармонический характер. Что же представляют собой состояния электрона х (рис. 1.2) этого гармонического спектра, имеющие энергии Е1 + Кйш1 Ответ на этот вопрос дает квантовая механика таких реальных состояний в атоме нет, это так называемые виртуальные состояния. Время жизни электрона в реальных состояниях определяется вероятностью их спонтанного распада в другие реальные состояния с меньшей энергией. Это — естественное (или радиационное) время жизни реальных состояний, которые на самом деле не стационарны, а лишь квазистационарны. Время жизни электрона в виртуальных состояниях определяется соотношением неопределенности [c.14]

Можно ожидать, что многие, если не большинство мыслимых типов нарушений существующих фундаментальных постулатов в области ультрамалых масштабов — введение неоднородности или неизотропности пространства-времени, ограниченной измеримости пространственно-временных событий и т. п. (см. [3 ) — обусловливают лишь приближенную применимость самого понятия стационарного состояния. Соответственно, допуская такие нарушения, мы приходим к возникновению у линий перехода особой сверхширины , зависящей от элементарной длины. [c.152]

Применим методологию эволюционного подхода к процессам деформирования и разрушения материала [146]. Под автономностью будем понимать отсутствие старения материала и других аналогичных временных явлений при деформировании. Кроме того, будем полагать, что механизмы и процессы разрушения материала не изменяются в течение рассматриваемого периода времени, т. е. стационарны. Повреждениями тела (материала) считаем разрыхление, образование пор и микротреш,ин, их рост, а также другие изменения механических и физических свойств материала при воздействии внешних факторов. В эволюционной системе тело-повреждения накопление повреждений (состояние системы) будем характеризовать интерпретируемым как сплошность скаляром О ф являюш,имся единственной переменной состояния q = ф. К управляюш,им параметрам следует отнести те, которые отражают условия нагружения тела тензоры деформаций и напряжений, температуру, внешнюю среду и другие переменные, суш,ественные для процесса накопления повреждений. Учет всех управляюш,их параметров в эволюционном уравнении (1.5.2) представляет весьма сложную задачу. В то же время важно, чтобы управляюш,ие параметры деформирования и разрушения могли быть найдены из достаточно простых экспериментов. Примем следующий постулат в основе процессов деформирования и разрушения материалов (функционирования системы тело-повреждения ) лежат обш,ие закономерности (1.5.2) накопления повреждений, которые в простейшем случае могут быть записаны в виде [c.59]

Согласно основным постулатам квантовой механики, разрешенные стационарные эпергетические состояния молекулы с классической энергией (5.1) являются собственными значениями Еп не зависящего от времени уравнения Шредингера [c.67]

Отдельные типы напряженных элементов конструкций при ограниченном сроке службы могут работать за пределами приспособляемости. В этом случае при стационарном циклическом нагружении конструкций из циклически стабильных (стабилизирующихся) материалов происходит тэстепенная стабилизация цикла изменения напряжений и скоростей деформации. Существование процесса стабилизации, который асимптотически заканчивается переходом к стационарному циклу изменения напряжений и скоростей деформации, в общей форме было доказано Фредериком и Армстронгом [127] на основе постулата Друккера. В цитируемой работе получила обоснование также единственность (независимость от начального состояния) напряжений в стабильном цикле в областях тела, где скорости неупругой деформации в указанном цикле отличны от нуля. Таким образом, соответствующая теорема для условий упругой приспособляемости, приведенная в [10], может рассматриваться как частный случай. [c.34]

Таким образом, дальше будет рассматриваться следуюш,ая система непроводяш,ий диэлектрик или магнетик, ограниченный, может быть, какими-либо твердыми стенками, а вне его — механическая система, некоторые частицы которой несут прикрепленные к ним электрические заряды. Внешние условия будут считаться неизменными, если механическая система движется стационарно, так что в каждой точке пространства все время находится заряд одной и той же величины, движуш,ийся с неизменной скоростью. В этих условиях в термической системе должно в конце концов наступить термодинамическое равновесие, однозначно определяемое состоянием внешней механической системы и энергией. Утверждая последнее, мы, конечно, несколько обобш,аем прежнюю формулировку принципа необратимости (постулат 1 см. 19), но вряд ли нужно на этом останавливаться. [c.148]

В стационарном потоке линии тока совпадают с фазовыми траекториями. Вдоль каждой из этих линий функция Я, а, в силу (3.2), также и функция и> постоянны. Фазовые точки с данным значением Я образуют гиперповерхность, которую мы будем в дальнейшем называть поверхностью энергии. Подобным же образом другое семейство гиперповерхностей, а именно поверхностей вероятности, определяется тем, что лежаш ие на них фазовые точки обладают равными значениями 1а. Каждая фазовая траектория лежит на одной Я-поверхности и на одной ш-поверхности. В соответствии с постулатом Гиббса ([11], стр. 32) поверхности Я=сопв1 и l = onst в состоянии статистического равновесия совпадают, т. е. все фазовые состояния микросистемы, характеризующиеся одним и тем же значением Я, равновероятны. Таким образом, вероятность ш представляет собой некоторую функцию энергии микросистемы [c.33]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...