Основные постулаты квантовой механики

Книга адресована читателю, серьезно изучающему молекулярную спектроскопию, и хотя предполагается, что он знаком с основными постулатами квантовой механики, теория групп рассматривается здесь из первых принципов. Идея группы молекулярной симметрии вводится в начале книги (гл. 2) после определения понятия группы, основанного на использовании перестановок. Далее следует рассмотрение точечных групп и групп вращения. Определение представлений групп и общие соображения об использовании представлений для классификации состояний молекул даны в гл. 4 и 5. В гл. 6 рассматривается симметрия точного гамильтониана молекул и подчеркивается роль перестановок тождественных ядер и вращения молекулы как целого. Чтобы классифицировать состояния молекул, необходимо выбрать подходящие приближенные волновые функции п понять, как они преобразуются под действием операций симметрии. Преобразование волновых функций и координат, от которых волновые функции зависят, особенно углов Эйлера и нормальных координат, под действием операций симметрии подробно описывается в гл. 7, 8 и 10. В гл. 9 рассматриваются определение группы молекулярной симметрии и применение этой группы к различным системам. В гл. 11 определяется приближенная симметрия и описывается применение групп приближенной симметрии (таких, как точечная группа молекул), а также групп точной симметрии (таких, как группа молекулярной симметрии) для классификации уровней энергии, исследования возмущений, при выводе правил отбора для оптических [c.9]

Допустим, что имеются два электрона, которые, как известно, совершенно идентичны. Оба они обладают собственным моментом количества движения — спином. Однако направление их вращения обнаружить невозможно. Поместим теперь их во внешнее магнитное поле. Согласно основным постулатам квантовой механики ось вращения каждой частицы может занимать только строго определенные положения относительно этого внешнего поля. Спиновая ось у частиц со спином равным 7г й может быть ориентирована либо вдоль, либо навстречу направлению поля (рис. 19). Частица с моментом 5 может иметь (2 5-1-1) состояний у электрона, у которого 5 = 72, имеется 2 состояния. Значение проекций спина может быть Sz= + l l —7г- Это приводит к тому, что частицы в магнитном поле могут иметь теперь разные энергии и появляется возможность отличать их одну от другой. Отсюда видно, что состояние электрона благодаря его магнитным свойствам является дублетным. [c.72]

Уравнения, подобные уравнению (1.15), можно непосредственно применять к случаю упругого взаимодействия быстрых электронов (с энергиями, превышающими 20 кэВ) с веществом, поскольку длины таких электронных волн меньше 10 и, таким образом, значительно меньше размеров атомов. Такие уравнения можно использовать и в случае рассеяния рентгеновских лучей или тепловых нейтронов (длины соответствующих волн порядка 1 А) на частицах вещества, которые по своим размерам значительно больше длины волны, т.е. в экспериментах по малоугловому рассеянию. Однако эти уравнения нельзя использовать в случаях рассеяния рентгеновских лучей на электронах или рассеяния нейтронов на ядрах. В таких случаях следует опираться на теорию рассеяния, которая соответствует несколько иным выводам из волнового уравнения электромагнитной теории или из основных постулатов квантовой механики. [c.23]

Основные постулаты квантовой механики [c.66]

S 2. ОСНОВНЫЕ ПОСТУЛАТЫ КВАНТОВОЙ МЕХАНИКИ 71 [c.71]

ОСНОВНЫЕ ПОСТУЛАТЫ КВАНТОВОЙ МЕХАНИКИ 73 [c.73]

ОСНОВНЫЕ ПОСТУЛАТЫ КВАНТОВОЙ МЕХАНИКИ 75 [c.75]

НЕКОТОРЫЕ ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ И ПОСТУЛАТЫ КВАНТОВОЙ МЕХАНИКИ [c.13]

Приведем теперь основные постулаты квантовой статистической механики. [c.206]

В нашем изложении мы не будем стремиться полноте об-тора всех квантовомеханических работ, посвященных рассматриваемому вопросу. Будут изложены лишь основные идеи квантовых теорий, а их детали будут приводиться только в той мере, какой они необходимы для наших выводов. Нашей целью будет выяснение вопроса о том, в какой мере эти квантовые работы способны решить задачу обоснования статистики, или, говоря более обще, выяснение вопроса о связи принципов статистической механики с квантовой механикой, в частности, выяснение поставленного Шредингером в 1925 г. вопроса [30] о роли и необходимости усреднений и дополнительных постулатов, которые могли бы обеспечить переход от квантовой механики к статистической, а также определение совместимости этих дополнительных постулатов с квантовой механикой. [c.137]

Утверждение (38) можно использовать (что иногда и делают) вместо (37) в качестве основного постулата статистической интерпретации квантовой механики. [c.361]

Согласно основным постулатам квантовой механики, разрешенные стационарные эпергетические состояния молекулы с классической энергией (5.1) являются собственными значениями Еп не зависящего от времени уравнения Шредингера [c.67]

Наиболее фундаментальный подход к анализу таких явлений должен был бы основываться на квантовой электродинамике (КЭД). Мы должны были бы проквантовать электромагнитные поля и проанализировать следствия, вытекающие из основных постулатов квантовой механики, в плане задачи о регистрации. Такой наиболее общий подход весьма труден, поскольку требует детального знакомства с аппаратом квантовой механики и мало согласуется с нашей интуицией. [c.437]

В квантовой механике можно говорить лишь о вероятности того или иного значения динамической переменной и о среднем значении динамической переменной, а не об ее определенном числовом значении в данный момент времени и изменении этого значения со временем. Поэтому классическое описание движения частицы и выражение динамических переменных в виде функций времени теряют смысл. Основные положения квантовой механики аксиоматически могут быть сформулированы в виде следующих четырех постулатов (более общая формулировка этих постулатов дана в 23). [c.110]

Целесообразно сформулировав ь основные положения квантовой механики для наиболее простого случая переля-гивистскою движения отдельной частицы в ОД1ЮМ измерении. Обобщение этих положений на случай мтюгих частиц и многих измерений будет обсуждено в конце параграфа. Постулаты квантовой механики могут быть сформулированы в виде следующих четырех положений. [c.151]

Связь с физикой. Физическое содержание этого формализма устанавливается постулатами квантовой механики, ставяш,ими в соответствие классическим параметрам объекта наблюдения а, р, / (д, р),.. . операторы q, р, / q, р),.. . Основную роль играет постулат измерения (2.1.15), связываюш,ий результаты многократных измерений величины / в системах с идентичной историей с матричным элементом оператора /, вычисленным с помош ью волновой функции о]) (gi) при этом в случае д-представления оператор канонического импульса р принимается в виде (6), а действие оператора координаты q сводится к умножению на число д. В силу свойства инвариантности (21) средние величины можно рассчитывать в любом представлении, в том числе — в собственном [c.54]

Присоединение к представлениям о фотонах законов квантовой механики (в форме Бора) позволяет в простейших случаях подойти и к формальному объяснению явлений диффрак-циц. Пусть на диффракционную решетку с постоянной а падает под углом а фотон Ьу, рассеиваясь под углом р. Ударяясь о решетку, фотон сообщает ей нек-рое количество движения. Решетка с массой М приобретает скорость V. В соответствии с основным постулатом Бора (см. Кванты) момент количества движения системы, имеющей периодич. структуру с периодом а (диффракционная решетка), должен подчиняться квантовому условию [c.148]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...