Постулат Бора второй

Сравнение результатов таких вычислений с данными непосредственных измерений энергии ионизации приводит к весьма удовлетворительному совпадению. Так как электрон, отделенный от атома, может обладать произвольной кинетической энергией кин. то при его захвате ионом должна освобождаться энергия + кин-Следовательно, согласно второму постулату Бора будет излучаться частота [c.726]

В рамках теории Бора резонансное свечение имеет иное истолкование, чем по классическим представлениям. Поглощение света частоты V соответствует сообщению атому энергии в количестве благодаря чему атом переходит в возбужденное состояние с энергией 2 = - 1 + где 1 — энергия его первоначального состояния. Будучи предоставленным самому себе, он вернется в первоначальное состояние с меньшей энергией и потому более устойчивое, отдав избыток энергии в виде излучения, которое согласно второму постулату Бора и будет иметь частоту V, т. е. будет иметь характер резонансного. То обстоятельство, что резонансное излучение натрия состоит из двух линий, доказывает, что атом натрия может существовать в двух дискретных, близких по энергии возбужденных состояниях (рис. 38.5). [c.728]

We + Wv -Ь Wr Пользуясь вторым постулатом Бора, найдем частоты излучения, испускаемые нашей молекулой, из соотношения [c.746]

ТЕОРИЯ Бора второй постулат при переходе атома из одного стационарного состояния в другое испускается или поглощается один фотон первый постулат существуют [c.284]

Второй постулат Бора определяет условия фотопоглощения света атомом как [c.13]

Однако упомянутые выше следствия из обоих законов требуют пересмотра. Очевидно, что при многофотонной ионизации понятие красной границы отсутствует. Правила отбора во втором постулате Бора также изменяются — переход с изменением четности состояний возможен при поглощении любого нечетного числа фотонов, а при поглощении любого четного числа фотонов четность атомных состояний должна быть одинакова. [c.14]

Второй постулат Бора гласит, что когда электрон в атоме перескакивает с более-отдалённой орбиты на более близкую к ядру, то потерянная атомом энергия переходит в. один квант лучистой энергии, испускаемой атомом, т. е. [c.323]

Второй постулат Бора правило квантования орбит) в стационарном состоянии атома электрон, двигаясь по круговой орбите, должен иметь дискретные, квантованные значения момента импульса (момента количества движения) (1.3.2.2°) [c.443]

Квантовая механика внесла существенные уточнения во второй постулат Бора о квантовании момента импульса (момента количества движения) 1 (1.3.2.2°) электрона в атоме (VI.2.4.4°). [c.447]

Излучение второго рода отмечено Н. Бором в его втором постулате. Излучением же первого рода — вследствие его малости по сравнению с излучением второго рода — Бор пренебрегает при формулировке первого постулата . [c.52]

Г. В квантовой механике первый постулат и правило частот Бора получили теоретическое обоснование. Обоснование второго постулата см. в VI.2.4.4°. Постулат стационарных состояний (VI.2.4.2°) является следствием того, что в стационарном состоянии электрона с энергией Е квадрат амплитуды волны де Бройля (VI. 1.3.3°) не зависит от времени. Энергия электрона в стационарном состоянии остается постоянной. Это означает (VI. 1.3.4°), что вероятность пребывания электрона в состоянии с энергией Е не [c.445]

Таким образом, термы сериальных формул приобретают определенный физический смысл, оказываясь связанными с энергией стационарных состояний атома, а комбинационный принцип Ритца становится естественным следствием второго постулата Бора. [c.723]

Важным следствием второго постулата Бора является правило отбора по четности при фотовозбуждении атома — поглощение фотона возможно лишь на переходах, в которых состояния т и х имеют противоположную четность. [c.14]

Закон Эйнштейна для фотоэффекта и второй постулат Бора являются фундаментальными соотношениями, справедливость которых полностью подтверждена огромным экспериментальным материалом. Однако факт реализации многофотонных процессов (рис. 1.2) прямо противоречит этим законам — процесс многофотонной ионизации реализуется при поглощении в одном элементарном акте многих фотонов (рис. 12а) так же, как и различные процессы, связанные с многофотонным возбуждением атома (рис. 1.26, в, г). Из этого противоречия следует очевидное заключение классическая формулировка законов Эйнгитейна и Бора, приведенная выгие, справедлива лшиь при весьма малой интенсивности света. При большой интенсивности света в обоих случаях формулировки законов должны быть модифицированы — вместо слова фотон в единственном числе надо употреблять это слово во множественном числе фотоны . При этом физический смысл обоих законов остается неизменным, так как с точки зрения выполнения закона сохранения энергии важно, какую энергию поглотил атомный электрон, а не вопрос о том, какими порциями поглощена эта энергия. [c.14]

На первый взгляд, кажется, что имеется еще одно противоречие между фактом существования многофотонных процессов и вторым постулатом Бора. Действительно, согласно второму постулату Бора электрон в атоме может находиться лишь в так называемых реальных (по Бору — стационарных) состояниях г, т (рис. 1.2), составляющих атомный спектр, носящий ангармонический характер. Между тем, спектр состояний электрона, который поглощает ряд монохроматических фотонов, носит гармонический характер. Что же представляют собой состояния электрона х (рис. 1.2) этого гармонического спектра, имеющие энергии Е1 + Кйш1 Ответ на этот вопрос дает квантовая механика таких реальных состояний в атоме нет, это так называемые виртуальные состояния. Время жизни электрона в реальных состояниях определяется вероятностью их спонтанного распада в другие реальные состояния с меньшей энергией. Это — естественное (или радиационное) время жизни реальных состояний, которые на самом деле не стационарны, а лишь квазистационарны. Время жизни электрона в виртуальных состояниях определяется соотношением неопределенности [c.14]

Второй постулат Бора получает простое истолкование, если учесть волновые свойства электрона (VI. 1.1.3°). По аналогии с тем, как ведет себя дебройлевская волна электрона, движущегося в потенциальной яме прямоугольной формы (VI. 1.4.4°), на длине 2яг круговой орбиты электрона в атоме должно уложиться целое число — длин волн [c.443]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...