Тело Генки

Тело Генки представляет частный пример материала с равным нулю углом подобия при постоянном 0 тогда оМ = оМ (Г )> что следует из требования совместности соотношений (4.10.4) [c.673]

Предположим теперь, что одна из масс бесконечно мала. В этом случае будем иметь п тел [(ге—1) планету), координаты которых зависят лишь от 3 —4 аргументов [c.280]

Выражение (12) позволяет заключить, что упор будет испытывать горизонтальное давление тела J (а тело 3 — реакцию RJ только тогда, когда тела ] и 2 движу гея с ускорением ф 0). [c.173]

Так как движение свободного твердого тела в общем случае можно представить как сложное движение, то и скорость, и ускорение какой-либо точки М этог(/ тела можно вычислить соответственно и гео- [c.182]

Рассмотрим теперь краевую задачу для тела, подчиняющегося зависимостям Генки будем рассматривать только задачи статики. [c.284]

Для изотропного тела связь эта дается соотношением О = гЕ, где 8 — постоянная, не зависящая от направления скалярная величина ). Поэтому вектор В совпадает по направлению с вектором Е. В случае анизотропной среды это, вообще говоря, не имеет места. [c.498]

Процессы, происходящие в твердых телах, связанные с колебаниями атомов кристаллической решетки, выглядят особенно просто, если обратиться к одному из самых фундаментальных обобщений квантовой механики. В основе этого обобщения лежит идея французского физика Луи де Бройля о том, что каждой волне с частотой со и волновым вектором к можно сопоставить частицу с энергией E—Htd и импульсом p = ftk. Так, световые (электромагнитные) волны можно рассматривать как квантовые осцилляторы излучения или считать, что они состоят и частиц — квантов, называемых фотонами. Каждый фотон имеет энергию Й.0). Аналогично, если обратиться к формуле (5.70) для энергии квантового осциллятора, то звуковую волну с волновым вектором к и поляризацией s можно рассматривать как совокупность ге(к, s) квантов с энергией Йсо(к, s) каждый и плюс энергия основного состояния /2Й<в(к, s). Эти кванты (или частицы звука) звуковой волны называют фононами. Величина ft. o(k, ь), очевидно, представляет собой наименьшую порцию энергии возбуждения над основным уровнем АЛ (к, s). Так как фонон несет наименьшую энергию, его рассматривают как элементарное возбуждение. Сложное возбуждение есть просто возбуждение, содержащее много фононов. Коллективные движения атомов в кристалле представляют собой звуковые волны, а соответствующие им возбуждения — кванты звука, или фононы. [c.161]

Принцип наследственности, сформулированный Больцманом и получивший значительное математическое развитие в работах Вольтерра, состоит в следующем. Предположим, что некоторый физический или механический процесс определяется воздействием, т. е. заданием некоторой функции ге(—< , i]. Реакция рассматриваемого тела или системы определяется некоторой функцией u(t). В общем случае величина функции u t) в настоящий момент времени t определяется не только значением воздействия в данный момент t, но всей историей изменения функции V в указанном выше промежутке времени. Говорят, что и есть функционал от v и записывают его символически следующим образом [c.575]

Знак минус указывает на то, что удельная внутренняя энергия в процессе уменьшается, т. е. несмотря на подвод теплоты температура рабочего тела падает (тело отдает энергию в ви.ге работы больше, чем получает в виде теплоты). [c.42]

Однако во многих случаях процессы упорядочения оказываются значительно сложнее. Эти процессы чрезвычайно широко распространены в природе. Они происходят как в сплавах металлов, так и в неметаллических телах. Возможны случаи, когда из данного неупорядоченного состояния могут возникать различного типа сверхструктуры и поэтому тип сверхструктур не может быть задан заранее. Существуют сплавы, в которых при понижении температуры наблюдается несколько последовательных переходов к разным сверхструктурам при разных температурах упорядочения (например, сплавы Ге — А1). При этом переходы происходят не только между неупорядоченным и упорядоченным состояниями, но и между двумя упорядоченными состояниями с различной сверхструктурой. [c.169]

Градиент температур. При любом температурном поле в теле всегда имеются точки с одинаковой температурой. Гео- [c.8]

Рассматриваемое тело разбивается на ряд элементарных гео- метрических форм, в пределах которых закон изменения темпера- туры с известной степенью точности может быть принят линейным. [c.219]

Основные положения гидравлического расчета. Для выполнения гидравлических расчетов необходимо знать гео.метрические размеры элементов ПГ, скорости движения сред и особенности их течения в этих элементах. Каждый элемент разбивается на участки, для которых определяются потери напора. Сумма потерь напора (гидравлическое сопротивление) в ПГ и циркуляционном контуре теплоносителя определит выбор напора для насоса теплоносителя. Сумма потерь напора в ПГ по контуру рабочего тела определит необходимое давление на входе в ПГ, если давление на выходе из пароперегревателя рд задано по техническим условиям. [c.180]

Теоретические (расчетные) методы. Для случая образования остаточных напряжений в результате неоднородных пластических деформаций в основу теоретического их определения положена теорема Генки о разгрузке. Остаточные напряжения равны разности между истинными напряжениями в упруго-пластическом теле и теми напряжениями, которые создавались бы в нем при предположении об идеальной упругости материала. [c.211]

У 1 тные ог н т ШИ ели тип ОУ-2 ОУ 5, ОУ 8 служат ля туш ния загоревших я твердых ре в а также э е телей ге а р других т в на [c.87]

Цементация и закалка или т )ль- Конечные делительные ко закалка червяков. Боковы по- пары станков средней точ-верхности витков червяка о( 1за- ности, скоростные пере-тельно шлифуются и полирук гея. дачи регуляторов двига-Червячные колеса нарезаются i 1ли- телей фованными червячными фрез ми. [c.5]

Полученное дифференциальное уравнение Фурье описывает явления передачи теплоты теплопроводностью в самом общем виде. Для того чтобы применить его к конкретному случаю, необходимо знать распределение температур в теле в начальный момент времени или начальные условия. Кроме того, должны быть известны гео-метрическая форма и размеры тела, физические ларамехры-среды, и тела и граничные условия, характеризующие распределение температур на поверхности тела, или взаимодействие изучаемого тела с окружающей средой. Все эти частные особенности совместно с дифференциальным уравнением дают полное описание конкретного процесса теплопроводности и называются условиями однозначности, или краевыми условиями. [c.355]

Приведем примеры связей и их замены силами реакций связей. Если связью для твердого тела (рис. 3, а) являе гея абсолютно гладкая поверхность другого тела, го сила реакции такой поверхности, если соприкосновение происходит в одной точке, направлена по нормали к общей касательной соприкасающихся поверхностей тел независимо от сил, приложенных к рассматриваемому телу (рис. 3,о). Сила реакции связи N направлена в сторону, противоположную направлению, в котором связь препятствует перемещению рассматриваемого тела. Числовое значение силы реакции при равновесии определяется при]юженными к телу силами, которые в отличие от сил реакций связей часто называю активными силами. [c.13]

Те]ю с одной закрепленной точкой имеет три степени свободы. Оно, например, может враниться вокруг каждой из трех осей координат, проходящих через закрепленную точку. Если твердое ге ю с одной закрепленной точкой А, принимаемой за шарнир, освободить от этой связи, то для составляюнщх силы реакций связи Z и приложенных к телу сил [c.92]

Следует заметить, что уравнения (5.6) имеют тот же вид, что и основные уравнения поля линий скольжения в случае плоского течения жестко-идеально-пластических тел (см., например, [36]). Таким образом, стержни оптимальной фермы образуют сетку Генки — П ранд тля численные и графические методы, развитые для построения сеток этого типа, могут использоваться и для данных задач (см., например, книгу Хилла [38] и работу Прагера [39]). Отметим лишь одно из многих замечательных свойств сеток Генки — Прандтля. Касательные к двум произвольным линиям одного и того же семейства линий Генки — Прандтля в точках их пересечения с линией другого семейства образуют друг с другом угол, который не [c.51]

Как отмечалось выше (см. с. 5), в природе нет абсолютного покоя II тела, стремясь под действне.м внешних сил перемещаться в пространстве, сами действуют на препятствующие этому перемещению связи. Например, стул (см. рис. 1.1), находясь под действием силы тяжести, давит на пол, а шар (см. рис. 1.3) натягивает нить. Согласно пятой аксио.ме, одновре.мешю с возникновением действия тела на связь возникает равная по модулю, но направленная в противоположную сторону сила противодействия связи, приложенная к телу. Действие связи на тело называется силой реакции связи или реакцией связи [от латинского ге... (против) + a tio (действие), т. е. ответ на внешнее действие]. [c.12]

Пусть в осях, связанных с твердым телом, вектор угловой скорости тела, движущегося вокруг неподвижной точки, выражается формулой ш = pe + де 2 + ге . Выписать в скалярном виде систему уравнений Пуассона для координат векторов неподвижного репера. Непосредственным дифференцированием проверить сохранение скалярных произведений (эазисных векторов. [c.152]

Приведенное динамическое определение абсолютно твердого тела лежит в основе геометрического исследования действующих на него сил. Важным гео метрическим следствием этого определения является возможность inepeno a сил, действующих на твердое тело, вдоль линии их действия. Докажем это. [c.116]

Метод симметрии. Если каждой частице тела массой pvAKv и радиусом-вектором соответствует частица той же массы и ради-ус-вектор — г , то тело обладает центром материальной симметрии. Для этого тела статический момент массы равен нулю и Ге = 0. Таким образом, центр масс совпадает с центром материальной симметрии тела. Для однородных тел центр масс совпадает с геометрическим центром О бъема тела. Если тело имеет плоскость материальной симметрии, то центр масс находится в этой плоскости. Если тело симметрично относительно оси, то центр масс находится на этой оси. [c.120]

Кориолисово ускорение точки в ее сложполг движепии гео.мет-рически равно удвоенному векторному произведению мгновенной, угловой скорости трехгранника O x y z (тела S) на относительную скорость точки. [c.215]

В настоящее время дли оценки влияния необратимости нспользуют-гй два метода. В основу метода эксергетических по-т о к о в положен подсчет потоков эксергин рабочих тел, входящих в систему, подводимой теплоты и потоков эксергии, покидающих систему. При этом учитываются эксергия потока рабочего тела по уравнению (737), эксергия потоков теплоты по уравнению (7,38), а также подводимая и отводимая организованная энергия / , г. е, работа всех видов. У1,ля определ( ННя эксергии рабочих тел и теплоты удобно использован, эксергетические диаграммы. Если рабочее ге.ло, покидающее систолу, имеет ненулевую эксергию, то она учитывается только и тех случаях, когда рабочее тело предназначено для получения от него работы в каких-либо других установках (например, сжатый воздух от компрессора, предназначенный для привода пневматических машин). При наличии необратимых процессов в системе суммарный поток отводимой эксергии всегда меньше суммарного потока подводимой эксер-гнп на величину эксергетических потерь. Термодинамическое совер-шенпво системы характеризуется эксергетичсским КПД [c.374]

При постоянном отношении угловых скоростей обоих валов ос1ювная форма колес получается в виде простых тел вращения, гео-метрическа я ось которых совпадает с осью соответствующего вала. Круглые колеса работают с постоянным передаточным отношением, а переменное передаточное отношение может быть получено при помощи некруглых (эллиптических, сердцевидной формы и т. п.) колес (рис. 63—65). [c.43]

Здесь член PdV относи гея к изменению объема, не превышающему для пластических деформаций металла порядка сотых долей процента. Следовательно, этим членом можно пренебречь Заметим, что речь идет о внешнем давлении, тогда как внутреннее у (локальное) давление в окрестности дефектов структуры, у равно-/ вешивающееся по объему кристалла, может достигать огромных) величин оно обусловливает деформационное увеличение энталь/ ПИИ кристалла, эквивалентное росту внутренней энергии. Ост-бождение этой энергии при постоянном давлении происходят в количестве, эквивалентном выделившемуся при рекристаллизации количеству епла 6Q = dH, по которому и определяется запас энергии упругих искажений. Если исключить обратимую деформацию тела, то для использования соотношения 6Q = dH в принципе неважно, что послужило причиной увеличения внутренней энергии (при постоянном давлении). Так, например, если каким-либо способом возбудить глубокие электронные оболочки атомов, то может отсутствовать не только макроскопическая деформация тела, но и локальная (возникающая в окрестности дислокации). При соответствующих условиях эта энергия возбуждения рассеивается в виде фононов, т. е. энтальпия переходит в тепло. [c.25]

Это обстоятельство подсказывает, что удобно принять за ла-гранжевы параметры системы вместо 3(и- -1) абсолютных координат ге +1 тел Зд относительных координат п из них относительно центрального тела Pq и абсолютные координаты щ, этого последнего действительно, координаты Eg "О отношению [c.316]

В С1 ге современных представлений развитие трещины коррозионного растрескивания в высокОпрочньхх закаленных сталях может протекать по двум механизмам. Вначале трещина равномерно углубляется вследствие локальной коррозии ее вершины, а затем, в результате смены механизма, развивается дискретно, т. е. трещина начинает с некоторого момента углубляться в тело металла скачками. При коррозионном углублении трещина разветвляется. При скачкообразном механизме ветвление не наблюдается, поскольку, по мнению бодащинства исследователей, определяющим в развитии трещины является водородное охрупчивание [37,40,41]. [c.70]

Всесторонний, глубокий учебник, с подробным исследованием механики твердого тела, проблемы ге-тел и неголоном-ных систем 263 стр. отведены задачам и их решениям. [c.440]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...