Барионы

В природе существует несколько законов сохранения некоторые из них следует считать точными, другие — приближенными. Обычно законы сохранения являются следствием свойств симметрии во Вселенной. Существуют законы сохранения энер ГИИ, импульса, момента импульса, заряда, числа барионов (протонов, нейтронов, и тяжелых элементарных частиц), странности и различных других величин. [c.148]

Частица, распадающаяся за время, соизмеримое с с, вряд ли заслуживает названия частица . Такой промежуток времени потребовался бы для разделения разлетающихся частиц и в том случае, если бы они вовсе не были перед этим связаны в одной частице. Указанный промежуток времени (lO- ) составляет естественный эталон, по сравнению с которым распады можно в известном смысле подразделять на быстрые и медленные. Из приведенной выше таблицы видно, что все указанные там распады (за исключением распадов я°-мезонов и Е°-барионов, сводящихся просто к испусканию фотона) в высшей степени медленны по сравнению с с, причем средние времена жизни находятся в пределах от 17 мин (для нейтрона) до 10 с (для Л- или S -барионов). Обычно, чем выше кинетическая энергия, имеющаяся для образования продуктов распада, тем быстрее распад. По сравнению с промежутком времени, достаточным для лабораторных измерений, даже долгоживущие частицы со средним временем жизни порядка 10 ° с существуют так недолго, что проблема изучения свойств этих нестабильных элементарных частиц требует специальных методов, аппаратуры и большой изобретательности. [c.438]

Многие элементарные частицы вращаются вокруг собственной оси подобно Земле, с той, однако, разницей, что для элементарных частиц это движение описывается квантовой механикой. Мы здесь ограничимся самой краткой формулировкой проистекающего отсюда результата все лептоны и долгоживущие барионы, по-видимому, имеют один и тот же собственный момент импульса тогда как долгоживущие мезоны не имеют его вовсе. [c.439]

II группа — мезоны, частицы по значению своей массы занимающие среднее положение между лептонами и барионами. В данную группу входят я-мезоны (я ", я°, я ), /С-мезоны (К , К , К°, К°)- Все эти частицы обладают целым (нулевым) спином, т. е. являются бозонами. [c.345]

III группа — тяжелые частицы, или барионы. В эту группу входят [c.345]

Закон сохранения ядерного заряда (барионного числа). Совокупность известных экспериментальных фактов (см. табл. 21) показывает, что ядерное вещество (нуклоны), а вообще разность между [c.354]

Странное квантовое число S, барионное число В и число, Q/e = Z, выражающее заряд частицы в элементарных зарядах, связаны соотношением [c.359]

Через указанные значения проекции изотопического спина Т, и барионный заряд В легко выражается электрический заряд Qle частицы в единицах элементарного заряда по следующей формуле [c.363]

Л-гипероны и барионные резонансы со странностью S = — 1 [c.378]

Модель Маркова рассматривает гипероны как возбужденные состояния нуклонов (барионов). В основу ложится некое первичное барионное (нуклонное) поле. Существуют возбужденные состояния нуклона, и каждое из этих состояний ставится в соответствие с определенным видом (сортом) барионов [c.387]

Заряд (число) барионный 354 [c.393]

Введены некоторые новые, более принятые в настоящее время обозначения (например, для заряда античастиц, резонансов, барионного числа). [c.10]

ЗАКОНЫ СОХРАНЕНИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ЗАРЯДА И ЧИСЛА НУКЛОНОВ (БАРИОННОГО ЗАРЯДА) [c.259]

Кроме закона сохранения полной энергии в ядерных реакциях выполняется еще целый ряд законов сохранения законы сохранения электрического заряда и числа нуклонов (т. е. барионного заряда) , законы сохранения импульса, момента количества движения и четности, а также закон сохранения изотопического спина. Последний закон сохранения является следствием зарядовой независимости (изотопической инвариантности ) ядерных сил все три элементарные, чисто ядерные (т. е. без учета электромагнитного) взаимодействия нуклонов тождественны р — р = п — п = п — р), если нуклоны находятся в одинаковых пространственных и спиновых состояниях. [c.282]

Барионный заряд называют также нуклонным или ядерным зарядом. [c.282]

Но электрический и ядерный (барионный) заряды сохраняются во всех видах взаимодействий, в том числе и в сильном. Поэтому сохранение проекции изотопического спина является простым следствием этих законов сохранения и уравнения (70.12) . [c.516]

В настоящее время протон хорошо изучен. Известно, что это стабильная частица с барионным числом В = 1, изотопическим [c.544]

Для определения второго продукта ядерной реакции необходимо использовать тот факт, что при осуществлении ядерных реакций число барионов остается неизменным. Отсюда следует, что сумма протонов в частицах, вступающих л реакцию, должна быть равна сумме протонов в частицах — продуктах реакции, а общее число нуклонов в левой части уравнения равно общему числу нуклонов в правой его части. Число протонов в частицах, вступивших данную ядериую реакцию, равно 3. В ядре гелия Шо только два протона, следовательно, во втором продукте ядерной реакции содержится один протон. Таким образом, второй продукт ядерной реакции является одним из изотопов водорода. Найдем массовое число этого изотопа. Общее число нуклонов в ядрах, представленных в левой части уравнения, равно 7. В ядре гелия Не четыре нуклона, следовательно, на долю второго продукта ядерной реакции приходится три нуклона. Таким образом, BTopoii продукт ядерной реакции является изотопом водорода — тритием /Н. [c.344]

В зависиг 1ости от величины собственной массы lUf, все известные элементарные частицы можно подразделить на три основные группы лептоны, мезоны и барионы. [c.345]

Все барионы обладают полуцельш спином, являясь фермионами. [c.345]

Закон сохранения ядерного заряда (барионного числа) в том, и состоит, что сумма барионных чисел до и после процесса одинакова. Возникает вопрос можно ли экстраполировать этот закон на неисследованную область больших энергий, нельзя ли там ожидать несохранения Я- Б. Зельдович указывает, что здесь на помощь приходит квантовая механика с идеями подбарьерного перехода и принципа неопределенности энергии если бы ядерный заряд не сохранялся при каких-то сверхбольших энергиях, то с малой вероятностью, подбарьерно, он не сохранялся бы и в обычных ядрах. Стабильность атомных ядер косвенно доказывает универсальность закона сохранения барионного (ядерного) заряда. [c.354]

Сильные взаимодействия имеют место между нуклонами, антинуклонами, гиперонами, антигиперонами, между л"--, я -, / -мезонами. Сильные взаимодействия не имеют места для леп-тонов. Сильными взаимодействиями обусловлены связи нуклонов в ядре (почему они и называются ядерными взаимодействиями) и процессы образования гиперонов и мезонов при ядерных столкновениях. Основная часть ядерного взаимодействия (ядерных сил), по-видимому, обусловлена л-мезонным обменом между нуклонами в ядре. Поэтому сильное взаимодействие называется также я-ме-зонным взаимодействием. Эти взаимодействия характеризуются следующими законами сохранения электрического заряда, барион-ного заряда, энергии, импульса, спина (момента количества движения), изотопического спина Т и его проекции странности (вытекает из законов сохранения Т , электрического и барионного зарядов), четности. [c.360]

При зарядовом сопряжении (при переходе от частицы к античастице) следует изменить знаки всех зарядов барионного В, ги-перонного Y и электрического Qle = Т. И- У/2. [c.366]

В наши дни не известно, могут ли другие гипероны, хотя бы на короткое время, замещать нуклоны в атомных ядрах. Во всяком случае ясно, что барионы, кроме р и п, не могут быть строительным материалом стабильных атом1Из1х ядер. [c.371]

По мнению некоторых авторов, на конечных фазах эволюнин звезд существенную роль в их строении могли бы иметь возбужденные состояния барионов (гипероны), это так называемые гиперон-ные звезды. По-видимому, важную роль в эволюции Вселенной могли бы играть и нейтрино. [c.373]

Антинейтрон п—античастица по отношению к нейтрону. Массы спнп, абсолютная величина магнитного момента и время их жизни равны, но знаки у магнитных моментов п и п противоположны. У антинейтронов магнитный момент совпадает с направлением снина. Барионный заряд для нейтрона В =-1- 1, для антинейтрона В — 1. Нейтрон и антинейтрон могут рождаться в паре (пп) и аннигилируют с испусканием я-мезонов. [c.374]

Все силыю взаимодействующие частицы и резонансы называются адронами (крупными частицами). Их число велико. В таблице 27 приведены некоторые барионные адроны, а в таблице 28 приводятся мезонные адроны. В таблицы включены только те адроны, для которых характеристики определены достаточно надежно. Во второй колонке таблиц приводятся старые обозначения адронов, не употребляемые в настоящее время. В первой колонке таблицы приводятся обозначения, предлол<енные в последнее время, исходя из следующей системы обозначений [c.378]

Обобщением идей Э. Ферми и Ч. Янга на странные частицы является модель С. Саката, которая разрабатывалась Л. Маки, Л. Б. Окунем, М. А. Марковым и другими. Согласно этой модели истинно элементарными, сильно взаимодействующими частицами являются только три частицы протон, нейтрон и Л<>-гиперон — вместе с их античастицами. Все остальные барионы, мезоны и резонансы — являются составленными из этих частиц по следующей схеме [c.385]

В более поздних работах (1960) С. Саката с сотрудниками предлагают включить в единую систему также и лептоны. В качестве исходных берутся три лептона v, е , — и некоторый вид материи В". Природа этой материи — поля — в работе не раскрывается. Три основных исходных бариона представляются как комбинации указанных лептонов с полем В" -. [c.386]

Гипотеза кварков. В схеме Саката в качестве исходных фундаментальных частиц принимаются р, п, Л и их античастицы р, п, А. Однако эта схема не приводит к правильному набору барион-ных мультиплетов. [c.389]

Каждая частица, положенная в основу схемы Саката, характеризуется тремя независимыми квантовыми числами барионным числом В, электрическим зарядом Z = Q/e, странностью S (или гиперзарядом Y). Однако в качестве тройки исходных частиц нельзя брать р, п, Л, так как при этом барионное число В любой составной частицы было бы равно 3. [c.389]

Закон сохранения числа нуклонов применительно к рассмотренным простейшим ядерным реакциям означает сохранение в них массового числа А. Поэтому можно ввесхи понятие нуклон-ного (ядерного) заряда, численное значение которого для нейтрона и для протона равно единице, а для атомного ядра совпадает с его массовым числом А. Однако, как мы увидим в 80, нуклонный заряд для всех тяжелых частиц (барионов) также равен единице. Поэтому в настоящее время более принято называть его барионным зарядом и обозначать буквой В(Вп = fip = 1). [c.260]

Из существования сильного ядерного взаимодействия я-ме-зонов с веществом, выражающегося в захвате я -мезона ядром, следует, что с большой вероятностью должен идти также и обратный процесс рождения л-мезонов при ядерных взаимодействиях. В каких ядерных реакциях может происходить такой процесс и какая энергия должна быть у бомбардирующих частиц Для ответа на эти вопросы необходимо рассмотреть процесс рождения л -мезонов с помощью известных нам законов сохранения энергии, импульса, электрического и ядерного (барион-ного) зарядов. [c.567]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...