Бета-спектры

Энергетический спектр бета-частиц сплошной. Бета-частицы имеют всевозможные энергии, начиная от нуля и до некоторого максимального значения, паь ы-ваемого максимальной энергией бета-спектра. [c.322]

Гамма-излучение, сопровождающее бета-распад, как и в случае альфа-распада, обладает дискретным энергетическим спектром. [c.322]

Прямой метод проверки результатов теории, развитой Бете состоит в изучении спектра солей, содержащих магнитные ионы. Обычно это приходится делать при низких температурах, так как тепловые колебания приводят к расширению спектральных линий. Кроме того, линии поглощения, соответствующие уровням выше основного, при низких температурах исчезают, так что прп этом появляется возможность разделить разные уровни. [c.394]

Бета-излучение представляет собой поток электронов или позитронов. Эмитированные электроны или позитроны имеют различную энергию (сплошной спектр). Обычно в качестве характерной величины данного бета-излучателя указывается максимальная энергия. [c.8]

В работе [7.21] измерялось угловое распределение фотоэлектронов при надпороговой ионизации атома водорода. 4-фотонная и 5-фотонная ионизация наблюдалась для излучения с длиной волны 355 нм. В случае 4-фотонной пороговой ионизации конечное состояние непрерывного спектра — это с1-волна, в то время как в случае 5-фотонной надпороговой ионизации это /-волна. Это объясняется наличием 3-фотонного резонанса со связанным 2р-состоянием при данной длине волны излучения. Согласно правилу Бете конечный переход в континуум представляет собой р-й-переход. Расчеты [7.22], выполненные в рамках теории возмущений задолго до указанного эксперимента, находятся в хорошем согласии с экспериментальными данными. [c.174]

Для описания картины штарковского расщепления уровней атомов переходных элементов и заселенности этих уровней широко используется приближенная теория кристаллического поля, впервые предложенная в 30-х годах Бете. В теоретической модели реальные атомы или молекулы, окружающие центральный парамагнитный атом, заменяются точечными зарядами или диполями. Такие источники полей называют лигандами. Пример расщепления /-уровня в полях лигандов разной симметрии представлен на рис.4.16. Обычно величину расщепления Д определяют из оптических спектров поглощения. [c.143]

Метод Бете составляет ту основу, которая объединяет все главы этой книги. В первой главе изложена техника, использованная в знаменитой статье Бете 1931 г., на примере получения волновых функций и спектра энергии гамильтониана Гейзенберга — Изинга для анизотропной магнитной цепочки. Результаты Бете и Гриффитса об асимптотической локализации корней системы уравнений для спектра позволяют получить классификацию состояний и в гл. 2 изучить термодинамику цепочки при любой температуре. Я использую принцип, примененный Янгом в термодинамике одномерных бозонов, который дает выражение, вероятно правильное, для энтропии и заслуживал бы строгого доказательства. Исследование предельных случаев высокой и низкой температуры, модели Изинга (гл. 3), подтверждает правильность полученных результатов. Главы 4 и 5 [c.9]

Уравнения Бете для спектра 183 [c.183]

Гамма-излучение нри бета-раснаде и бета-спектр. Бета-рас- [c.322]

В настоящее время для обнаружения и идентификации дефектов используется широкий спектр методов неразрушающего контроля (НК). Современная классификация методов НК включает девять видов контроля электрический, магнитный, вихретоковый, радиоволновой, тепловой, визу-ально-измерительный, радиационный, акустический и проникающими веществами. По причинам конструктивного и эксплуатационного характера при диагностировании сварных аппаратов используются, в основном, следующие методы НК магнитный контроль (ГОСТ 24450), капиллярный контроль (ГОСТ 24522), акустический контроль (ультразвуковая дефектоскопия ГОСТ 14782 и толщинометрия, метод акустической эмиссии), радиационные методы (ГОСТ 7512 рентгеновский, гамма- и бета-излучением). При этом следует отметить, что радиационные методы применяются преимущественно на стадии изготовления аппаратов, а использование магнитного метода носит эпизодический харак гер. Руководящие документы по оценке 1екущего состояния [c.175]

Бета-спектрометр — это прибор для измерения энергетических спектров электронов, вылетаюш,их из ядер при р-распаде или при внутренней конверсии. Схема одного из типичных 3-спектрометров [c.526]

Изотопные приборы, основанные на использовании проникающей способности у- (реже р-) излучения, в настоящее время занимают более половины всех поставок радиационной техники. В основу почти всех этих приборов положен один и тот же простой принцип счет в детекторе меняется, если меняется толщина или вид материала между детектором и источником. На основе этого принципа конструируются и выпускаются различные толщиномеры, плотномеры, уровнемеры, счетчики предметов, 7-дефектоскопы и многие другие приборы. На этом принципе основаны многочисленные у-релейные устройства, автоматически контролирующие и регулирующие ход производственных процессов. Бета-излучение сильно поглощается веществом. Из-за непрерывности (З-спектра (см. гл. VI, 4, п. 4) и из-за искривления пути электронов в веществе (см. гл. Vni, 3) разные электроны источника имеют разный пробег, от нулевого до некоторого максимального. Количество прошедших через вещество электронов довольно резко зависит от толщины слоя. Поэтому р-толщиномеры имеют довольно хорошую точность, но могут измерять лишь небольшие толщины. Такие толщиномеры применяются, например, для контроля за толщиной производимой фотопленки. Пленка проходит между источником и детектором. Малейшее отклонение толщины от стандартной изменяет число поглощаемых пленкой электронов, т. е. меняет скорость счета детектора. Для больших толщин используются у-толщино-меры. Интересной разновидностью прибора такого типа является односторонний у-толщиномер, измеряющий толщину определенного материала по величине у-излучения, рассеянного назад. Такие толщиномеры применяют для контроля размеров труб на Московском, нефтезаводе. Приборы, основанные на проникающей способности [c.683]

В рамках проекта создания самолета-амфибии Бе-200 в ЗАО Бета ИР создан отдел Технических публикаций, который кроме работ по созданию ЭД самолета Бе-200, занимается широким спектром вопросов, связанных с техническими руководствами. Одним из таких проектов является создание комплекта эксплуатационной и ремонтной документации для Наземной Автоматизированной Системы Контроля НАСК-200. [c.35]

Экспериментальные методы Конверсионная М. с. Резонансное поглощение у-кван-тов можно фиксировать не только по ослаблению интенсивности проходящего через образец у-излучения (абсорбционная М. с,), но и по изменению интенсивности вылетающих из образца конверсионных электронов (конверсионная М. с., см. Конверсия внутренняя). В конверсионной М. с. достигается более высокое отношение сигнала к шуму, т. к. исследуется не весь образец, а только его небольшой приповерхностный слой, толщина к-рого сравнима с глубиной выхода конверсионных электронов из образца. Конверсионные электроны и их энергетич. спектр регистрируются пропорциональными счётчиками, магн. и др, бета-спектрометрами. Это позволяет выделять электроны раал. энергий и тем самым фиксировать процессы резонансного поглощения у-квантов на разл. глубинах образца. Такая селективная но глубине конверсионная М. с. даёт возможность исследовать слои толщиной от неск. нм до допей мкм. С помощью селек тивной по глубине М, с. изучаются тончайшие магн. [c.106]

П. с. применялся при изучении бета-распада ядер (оценки массы антинейтрино), исследовании тонкой структуры -спектра, изомерных состояний ядер (см. Изомерия ядерная), при обнаружении захвата ядром -электрона (см. Электронный захват), исследовании слабых конверсионных пиков (см. Конверсия внутренняя) и в др. случаях. Он используется также в астро-фиаике, археологии, геологии, медицине и т. д. Нек-рое вром. применение основано на зависимости лавинного разряда от напряжённости поля у анода и чистоты на- [c.149]

СПЕКТРОМЕТР — в широком смысле устройство для измерений функции распределения (спектра) нек-рой фиа. величины / по параметру х. Ф-цию распределения /(т) электронов по скоростям измеряет бета-спектрометр, атомов по массам — масс-спектрометр, гамма-квантов по энергиям — гамма-спектрометр, рентг, фотонов по энергиям, частотам или длинам волн — рентг, спектрометры (см. Рентгеновская спектральная аппаратура). При изучении резонансов — ядерного матнитно-го, электронного парамагнитного и др.— используются радиоспектрометры (см. Радиоспектроскопия). [c.621]

Для У>0, отвечающему ферромагн. осн. состоянию, Бете нашёл собств. ф-ции гамильтониана и определил спектр элементарных возбуждений. Ими оказались спиновые волны и w-частичные спиновые комплексы (связанные состояния т перевёрнутых спинов в ферромагн. цепочке). Однако наиб, успех в Л Д Д -модели достигнут в случае антифер-ромагн. цепочки (7<0), для к-рой этим методом вычислена энергия осн. состояния и найден спектр элементарных возбуждений. [c.151]

Процесс Э. 3. сопровождается испусканием характерис-тич. рентг. излучения атома (Z—1, А), образующегося при заполнении вакансий в его оболочке, а также очень слабого эл.-магн. излучения с непрерывным спектром, верх, граница к-рого определяется разностью и дсс начального и конечного атомов (за вычетом энергии кванта характеристич. излучения). Это излучение наз. внутр. тормозным излучением. Если в результате Э. з. ядро (Z—I, А) оказывается в возбуждённом состоянии, то процесс сопровождается также испусканием у-излучения. Если разность масс атомов (Z, А) и (Z—1, А) превосходит удвоенную массу покоя электрона, то с Э. з. начинает конкурировать бета-распад с испусканием позитрона (Р ). [c.574]

Особую группу среди решеток с регулярной топологией составляют псевдорешетки, не содержащие циклических конфигураций (решетки Бете или деревья Кайлея). Разработаны методы рандомизации решеток, в результате использования которых, варьируя параметр рандомизации, можно получить целый спектр рандомизированных решеток. Широко применяются случайные решетки, представление о которых введено в работах А. Н. Колмогорова 1937 г. по расчету скорости кристаллизации в среде с хаотическим распределением затравки. [c.22]

Для понятия бета-распада объединяют трп вида ядерных превращений электронный (Р ) распад, познтронный (fS ) распад и электронный захват (Я-захват). По характеру кривых распределения энергети ского спектра N ( ) числа N испущенных электронов (позитронов) Р-спектры разделяются на разрешенные (фермиевскне) и запрещенные. Для разрешенных (5-спектров в предположении, что масса нейтрино равна нулю [c.111]

Экспериментальная проверка соотношения (5.7) в щелочных атомах представляет очевидный интерес. Если соотношение (5.7) выполняется, то это означает справедливость одноэлектронного приближения и предположения о водородоподобности щелочных атомов. Действительно, как мы говорили выше, в основе соотношения (5.7) лежит правило Бете, характерное для переходов в спектре атома водорода (см. п. 5.2.5). Надо также иметь в виду, что измерение отношения вероятностей ионизации можно выполнить с несравненно большей точностью, чем измерение абсолютной величины вероятности ионизации. [c.131]

Можно отметить также различные счетчики альфа-, бета- и гамма-излучения, предназначенные для измерения активности жидких препаратов и паров жидкостей, для анализа компонентного состава жидких смесей, для проведения специальных исследований. Например, гамма-счетчики для радиоиммунологического анализа выпускает фирма Бэкман (США). Модель Биогамма этой фирмы одновременно позволяет исследовать 200 образцов, а модель Гамма 310 рассчитана на 300 образцов. Они содержат в качестве измерительного преобразователя трехдюймовый кристалл с эффективной свинцовой защитой для каждого канала обеспечена возможность вычитания фона, выбора энергетического окна, выбора времени счета, отбора образцов с низкой активностью. Прибор содержит универсальный блок для перемещения образцов. Выход регистрируемых параметров — на цифровой индикатор и печатающие устройства. Эта же фирма выпускает высокопроизводительные приборы для жидкостного сцинтилля-ционного счета модели Г5. Система обработки результатов в этих моделях содержит программируемый вычислитель для определения абсолютной радиоактивности образцов, меченных одним или двумя изотопами. Широкий спектр счетчиков ядерных излучений для лабораторных и полевых условий выпускается в Советском Союзе. [c.290]

Левеком [17]. экспериментально исследовалось излучение торможения от стронция-90 с активностью 18,4 0,4% мккюри источник представлял собой диск диаметром 8 мм с толщиной слоя 34 мг см . Излучение торможения получалось путем введения между источником и детектором мишеней со слоем в 1 г1см , что приблизительно соответствовало пробегу бета-лучей иттрия-90, энергия которых 2,18 Мэв. В процессе этой же работы изучались следующие факторы 1) вид спектра излучения торможения 2) выход рентгеновских лучей относительно падающих бета-лучей 3) определение общих коэффициентов поглощения рентгеновских лучей для железа и алюминия. Источник был положен непосредственно на мишень. В качестве, детектора брался кристалл Ыа размером 38,1 X 25,4 мм, алюминиевая оболочка которого имела толщину 172 мг см -. [c.26]

Помимо кО бальта-60, для промышленного просвечивания может быть использован 771г , излучающий бета-частицы с максимальной энергией 0,63 Мэе и гамма-лучи со спектром энергий квацтов от 0,137 до 0,651 Мэе (имеет 16 линий гамма-излучения). [c.208]

Кроме того, в результате внутреннего тор-ложения бета-частиц материалом самого юточника возникает сложный спектр тормоз-юго излучения (см. ниже) с характерными лаксимумами энергии 0,053 0,01 0,002 Мэе. [c.209]

Теоретические предпосылки для анализа кристаллического расщепления термов имеются [10]. Многочисленные теоретические работы, базирующиеся в основном на классической работе Бете (1929), позволяют рассчитывать картину кристаллического расщепления с различной степенью приближения. Однако даже тогда, когда терм идентифицирован вполне надежно, а симметрия локального поля известна вполне достоверно, согласие теории с экспериментальными данными оставляет желать лучшего. По-видимому, лишь в незначительном числе наиболее простых случаев можно говорить об удовлетворительном теоретическом описании наблюдаемой структуры спектров. Как правило, уже число линий в отдельных группах существенно отличается от теоретически ожидаемого. Если структура кристалла не дает оснований для предположения о мно-готипности активаторных центров, для объяснения наблюдаемых в спектрах добавочных линий обычно, без особых оснований, говорят об электронно-колебательном их происхождении. Убедительность такого отождествления, как правило, бывает очень невелика, тем более, что надежные критерии для идентификации электронно-колебательных (вибронных) переходов отсутствуют. Вообще говоря, можно думать, что взаимодействие электронных и колебательных состояний ионов с 4 -электро-нами весьма слабо, хотя в ряде случаев спектроскопические проявления такого взаимодействия несомненны. [c.90]

Первые экспериментальные исследования эффекта Зеемана в спектрах некубических кристаллов солей элементов редких земель были выполнены Жаном Беккерелем [24]. Беккерель описал ряд закономерностей, наблюдавшихся при расщеплении узких линий поглощения в кристаллах [25]. Развивая идеи относительно симметрии внутрикристаллических полей. Бете высказал некоторые положения о теории эффекта Зеемана в кристаллах [26]. Затем эти положения в применении к конкретным типам симметрий развил Гельвеге [27], используя теорию групп. Экспериментальному и теоретическому исследованию эффекта Зеемана в спектрах некубических кристаллов солей редких земель посвящен цикл исследований группы Гельвеге (ФРГ) [28] и группы Дики (США) [29]. Дики с сотрудниками провел также ряд исследований по изучению влияния магнитного поля на спектры излучения и поглощения кристаллов La lg, активированных редкими землями . [c.100]

Экспериментальное исследование собственной люминесценции кристаллов нафталина проводилось в работах Шпака и Шеки [472, 473]. Они показали, что при очень тщательной очистке кристалла от следов молекул бета-метилнафталина появляется в спектре люминесценции полоса с частотой 31 480 см , поляризованная перпендикулярно моноклинной оси. Эта частота близка к частоте 31 476 см максимума полосы поглощения. Поляризация люминес- [c.587]

Из приведенного перехода от уравнений Бете—Солпитера к уравнению переноса излучения (2.51) при определенных допущениях следует ряд важных выводов. Во-первых, выясняется связь понятий теории многократного рассеяния с такими ранее введенными, как лучевая интенсивность, коэффициент ослабления и направленного рассеяния (ненормированной индикатрисы рассеяния). В частности, лучевая интенсивность представляет собой угловой спектр функции когерентности, так как согласно введенным обозначениям [c.63]

В качестве мишеней рассматривались ядра Th-232 и U-238. В первом процессе возникают ядра Th-231 и U-237, которые путем бета-распада переходят в Ра-231 и Np-237. Во втором процессе пол гааются изотопы Ра-233 и Np-239, переходящие в делящиеся вещества U-233 и Ри-239. В третьем процессе на мишени из U-238 образуется целый спектр трансзфановых элементов. [c.257]

Если принять условия согласования Люттингера (6.61), то сразу видно, что предел спектра и состояний цепочки Гейзенберга не совпадает со спектром и состояниями предельного гамильтониана. Предел спектра можно получить, исходя из уравнений Бете (1.32), если искать решение в виде [c.117]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...