Антинейтрино

От движения источника не зависит не только скорость распространения электромагнитных волн, т. е. фотонов любые частицы с массой покоя (см. ниже), равной нулю, должны иметь скорость движения с, независимо от движения источника излучения в частности, это справедливо для нейтрино и антинейтрино. Однако мы будем говорить о фотонах, потому что фотоны можно легче обнаружить, чем нейтрино. [c.343]

В шестидесятые годы были открыты резонансы — квазичастицы (короткоживущие образования, возникающие при взаимодействии элементарных частиц), проводится интенсивное их исследование. Было доказано существование двух видов нейтрино и антинейтрино, обнаружена симметрия в свойствах сильно взаимодействующих частиц и резонансов. [c.14]

Энергетическая неустойчивость ядер, сопровождающаяся изменением электрического заряда ядра без изменения его массового числа, связана с превращением в ядре протона в нейтрон (р -> п + - - е + V) или нейтрона в протон (п р + Н- v). При этих превращениях рождаются и выбрасываются во вне электрон е и антинейтрино (v) или позитрон е ) и нейтрино (v). Этот вид неустойчивости проявляется как бета-распад. К бета-распаду относятся Р -распад (электронная радиоактивность), -распад (позитронная радиоактивность) и электронный захват с /С или L электронных оболочек атома. [c.99]

Подобное мы имеем и в процессе р-распада. В самом акте р-рас-пада рождаются электрон (и антинейтрино) или позитрон (и нейтрино) в результате особого (слабого) взаимодействия между нуклонами ядра. Иначе говоря, р-распад следует рассматривать как квантовый переход ядерного нуклона из состояния с одним значе- [c.236]

Многочисленные специальные опыты показывают, что в каждом элементарном акте р-распада происходит испускание одного электрона (или позитрона) и антинейтрино (или нейтрино). В последние годы было высказано предположение, что некоторые ядра (Sn , Zr и др.) могут испытывать двойной р-распад, при котором из ядра одновременно вылетают два электрона (или два позитрона) [c.240]

Если нейтрино v и антинейтрино v являлись бы тождественными частицами, то нейтрино, вылетевшее при распаде одного ядра, могло бы быть поглощено в том же ядре с испусканием второго нейтрона (п р + е h V V -j- п -i- р + е , т. е. общая схема А В + 2е-). [c.240]

Итак, оператор превращения нейтрона в протон и появления Р -частицы и антинейтрино должен иметь вид [c.244]

Вычислим р (й ), входящее в (VI.46), считая, что конечное состояние системы (нуклона в ядре, испытывающего 3-распад) не вырождено и что полная энергия 3-распада So, имеющая постоянное значение, распределяется между 3 -частицей и антинейтрино, т. е. [c.244]

Для получения числа конечных состояний системы dn при условии, что энергия р -частицы лежит в интервале значений и с з + t/(3p, а ее импульс р — в интервале значений р, и р, + + dp , энергия же антинейтрино лежит в интервале значений с и (о- + dS" и импульс — между значениями р- ир-+ф , достаточно умножить число состояний dn на число состояний dn-. [c.244]

Найденное выражение преобразуется, если учесть, что энергии и импульсы Р -частицы и антинейтрино не являются независимыми [c.245]

Из опытов известно, что масса покоя антинейтрино m- или очень мала, или равна нулю поэтому слагаемое с т можно опустить [c.246]

Отрезок ео — 8о определяется массой покоя антинейтрино. Это обстоятельство можно было бы использовать для оценки массы антинейтрино. [c.247]

Закон сохранения лептонного заряда. Лептонный заряд выступает как величина, характеризующая сохранение лептонов. Известно, что при -распаде одновременно с электроном рождается и антинейтрино ( 41). [c.354]

В процессах с рождением v, v необходимо указывать, какое нейтрино и антинейтрино рождается. Несколько примеров приведено в таблице 22. [c.354]

В 22, 26, 27 отмечалось, что взаимодействие частиц друг с другом, проявляющееся в их притяжении или отталкивании, описывается как виртуальный обмен частиц квантами поля, соответствующими данному виду взаимодействия. Такими квантами поля, переносчиками взаимодействия, считаются при сильных взаимодействиях — я-мезоны, при электромагнитных взаимодействиях — фотоны, при слабых взаимодействиях — электроны и антинейтрино (позитроны и нейтрино), при гравитационных взаимодействиях — гравитоны. [c.362]

Третья часть книги посвящена ядерным силам и элементарным частицам. Здесь рассмотрены опыты по нуклон-нуклонным рассеяниям и свойства ядерных сил рассеяние быстрых электронов на ядрах и протоне и структура нуклонов свойства х- и я-мезонов и вопрос об изотопической инвариантности ядерных взаимодействий свойства и систематика странных частиц получение и свойства антинуклонов и других античастиц и свойства нейтрино и антинейтрино цикл вопросов, связанных со свойствами слабого взаимодействия, и, наконец, вопрос о квазичастицах (резонансах). [c.12]

В 1931 г. Паули теоретически предсказал существование еще одной частицы — нейтрино (v). Это нейтральная частица со спидом Л/2 и массой много меньше массы электрона (или равной нулю). Необходимость существования такой частицы вытекает из энергетического рассмотрения процесса р-распада. Она должна испускаться одновременно с электроном (или позитроном), чтобы выполнялись законы сохранения энергии и момента количества движения. По этой же причине распад нейтрона также сопровождается испусканием нейтрино v (точнее говоря, антинейтрино v) и, следовательно, может быть изображен схемой [c.21]

В самые последние, шестидесятые, годы наиболее интересными результатами являются открытие и изучение резонансов (квазичастиц), доказательство существования двух видов нейтрино (и антинейтрино), обнаружение симметрии в свойствах сильновзаимодействующих частиц и резонансов, открытие несохранения комбинированной четности в распаде К -мезонов и синтез элемента 104. [c.24]

Точнее, на электрон, нейтрино и антинейтрино (см. 77). [c.53]

В настоящее время есть основания считать, что масса нейтрино в точности равно нулю. Более детальное рассмотрение свойств нейтрино показывает, что наряду с нейтрино v существует также антинейтрино v, отличающееся от нейтрино характером взаимодействия с веществом. Принято считать, что Р -рас-пад сопровождается испусканием антинейтрино, а р+-распад и е-зах ват — испусканием нейтрино. [c.148]

В последнее время нейтрино и антинейтрино, испускающиеся в процессе р-распада, называют электронными нейтрино и антинейтрино и обозначают Ve и Ve. В соответствии с этим схемы р -распада и е-захвата записываются так [c.148]

Процесс 3-распада в теории Ферми рассматривается как результат взаимодействия нуклона ядра с электронно-нейтринным полем нуклон переходит в другое состояние (из нейтрона в протон или наоборот) и образуются электрон (позитрон) и антинейтрино (нейтрино). Источниками легких частиц являются нуклоны. [c.150]

В отличие от а-спектров р-спектры не дискретны, а непрерывны. Энергия электронов (позитронов), испускаемых в процессе р-распада ядрами одного типа, заключена в интервале О г, < (Т е)макс, где (Т е)макс А р. Чз Сть энергии, равную Д р —Те = Е,, уносит нейтрино (антинейтрино), спускающееся вместе с позитроном (электроном). е-Захват также сопровождается испусканием нейтрино. Нейтрино (антинейтрино) [c.181]

Кроме Процессов распада, слабое взаимодействие может проявляться И в процессах непосредственного взаимодействия, например, в процессе захвата нейтрино (антинейтрино) нуклоном. Однако сечение таких прямых процессов слабого взаимодействия настолько мало см при , 1 Мэе), что при прохождении частиц через вещество с ними, как правило, можно не считаться. [c.203]

Подробно взаимодействие нейтронов со средой (в том числе ядерные реакции под действием нейтронов) будет рассмотрено во второй части книги. Там же будут разобраны ядерные реакции под действием заряженных частиц и у-квантов. Наконец, в части третьей будут рассмотрены некоторые вопросы рассеяния протонов, нейтронов и электронов, особенности взаимодействия со средой нейтрино (и антинейтрино), мезонов (jx, я и /С), гиперонов, антинуклонов, антигиперонов и квазичастиц. [c.203]

Нейтрино и антинейтрино не имеют электрического заряда, их сиин S — /-2, массы и магнитные моменты равны нулю или [c.239]

Наличие сплошного спектра для р-электронов получает сравнительно простое объяснение, исходя из реального существования нейтрино. Энергия (з,,, уносимая (З-электроном и антинейтрино v, ири Р-раснаде является суммой энергии [c.239]

Количественная теория р-распада, с использованием рассмотренных закономерностей, впервые была построена Э. Ферми по аналогии с квантовой теорией испускания света возбужденным атомом. Электрон (позитрон) и антинейтрино (не[ггрнно) в этой теории считаются рождающимися в момент самого акта [5-распада. Нуклоны же рассматриваются как источники только электронно-антинейтринного (позитронно-нейтринного) поля (о существовании мезонов тогда еще ничего не было известно). [c.243]

При 1юстроснии теории р-распада мы должны ввести в рассмотрите некоторое (электронио-нентрингюе) поле, квантом которого и является пара частиц — электрон и антинейтрино, а нуклонам следует приписать некоторый электронно-нейтринный заряд G G 1,4-Ю " эрг-см — постоянная Ферми). Далее можно построить оператор Я, энергии взаимодействия нуклонов с электронно-нейтринным полем из волновых функций -частицы ф, и нейтрино (антинейтрино) ср-. Функции ф,, ф должны удовлетворять уравнению Дирака. Оператор Я превращает волновую функцию протона в волновую функцию нейтрона и наоборот. Это утверждение равносильно предположению о том, что волновая функция начального состояния нуклона, испытывающего р-превращение, зависит не только от п юстранственных н спиновых координат, но и от зарядовой координаты Т, ( 22), которая может принимать только два значения, соответствующие нейтронному или протонному состоянию нуклона. Таким образом, в результате действия оператора [c.243]

Р-переходы, при которых электрон и антинейтрино вылетают в синглетпом состоянии (спины электрона и антинейтрино анти-параллельны), и называются фермиевскими переходами. [c.248]

Нарушение закона сохранения четности нашло свое объяснение в рамках теории нейтрино, обладающего определенной круговой поляризацией (спиральностью). В этой теории принимается, что нейтрино должно отличаться от антинейтриио круговой поляризацией. Для объясне ния экспериментальных данных нужно было предположить, что нейтрино должно напоминать фотон с левой круговой поляризацией, а антинейтрино — фотон с правой кру- [c.248]

В последние годы открыт второй сорт нейтрино, так называемое нейтрино (и антниейтригю) мюонное н которое испускается например, при распаде я-мезонов -> (i" - - v я - [i v. Имеются основания считать, что мюонное нейтрино (v,, и v j и электронное нейтрино (v , vj, о которых шла речь выше, являются разными частицами. Заметим, что электронное нейтрино определяется как частица, испускаемая в процессе р -распада протона р -> п е -f а электронное антинейтрино — частица, испускаемая при р -распаде нейтрона п - р + ё v . [c.340]

Ранее изложенные два закона не запрещают процесса, в котором бы 2р 2п + 2е , но он не наблюдается. Не наблюдается также и аналогичный процесс -> лГ + 2е Факт неуничтожаемости лептонных частиц и вьфажается законом сохранения лептонного заряда. В действительности имеются два сорта лептонных зарядов I и по два сорта нейтрино и антинейтрино v и v v , — электронные и V, V — мюонные. Электронный лептонный заряд + 1 приписывается для ё , v , заряд = — 1 приписывается е , и заряд = О остальным частицам, в том числе и р+, v , Мюон-ный лептонный заряд + 1 приписывается v , а заряд 1= — — для и заряд / = О — остальным частицам. [c.354]

Недавно (d962 г.) было показано, что кроме электронных нейтрино и антинейтрино существуют также ц-мезонные нейтрино (v ) и антинейтрино (v .). Испуоканием этих частиц сопровождается распад я -мезонов [c.148]

Примером слабого взаимодействия является рассмотренный в гл. II (3-раопад. 3-Распад — это специфическое взаимодействие между нуклонами и окружающим их электронно-нейтринным полем, в процессе которого возникают или поглощаются электроны (позитроны) и антинейтрино (нейтрино). Как было показано, (5-распад характеризуется чрезвычайно малой константой взаимодействия g, отсюда и его название — слабое взаимодействие . [c.202]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...