Момент гидродинамических сил, действующих на тело

Обозначим еще через 50 и ЗКо суммарные моменты гидродинамических сил, действующих на тело, относительно точек 0 и О. Наряду с равенством (16.4), очевидно, имеет место равенство [c.202]

Эта формула дает искомое выражение для вектора момента гидродинамических сил, действующих на тело. В эту формулу для О можно подставить его выражение из (16.3), а для Ж — на основании (15.3) следующее выражение [c.203]

Момент гидродинамических сил, действующих на тело 64, 200, 203, 205 [c.564]

Если в какую-либо разреженную область жидкости подавать воздух или иной газ, то возникает явление, называемое искусственной кавитацией (вентиляцией). Искусственную кавитацию можно создавать на телах различных форм на крыльях, телах враш,ения, гребных винтах. Вследствие образования искусственных каверн (воздушных полостей) изменяются поле давления на теле и гидродинамические силы, действующие на тело. Например, при вдувании воздуха на поверхности крыла изменяются его подъемная сила, момент, лобовое сопротивление. [c.9]

Проведем из точки О как из центра сферу радиусом , охватывающую все внутренние тела, и будем рассматривать содержимое в этой сфере как свободную систему, присоединив к ее поверхности соответствующие силы гидродинамического давления. Для такой системы можем написать, что сумма моментов всех действующих сил относительно оси О х равна производной по времени от суммы моментов относительно той же оси количеств движения всех материальных точек системы. Сумма моментов сил, действующих на взятую нами систему, сложится из суммы моментов внешних сил, действующих на погруженные тела, и суммы моментов сил, имеющих силовую функцию V и действующих на частицы жидкости, потому что силы гидродинамического давления, приложенные к поверхности сферы, пересекают ось О х и не имеют относительно ев моментов. [c.440]

S. Совокупность сил гидродинамического давления, действующих на S при неподвижности тела в жидкости, приводится к главному вектору R и главному моменту М [c.253]

Из формул (10.2) и (10.3) следует, что для вычисления главного вектора и главного момента сил, действующих на обтекаемое тело, надо определить законы распределения по его поверхности гидродинамического давления р и касательного напряжения т,, т. е. решить [c.389]

Для случаев, когда применимы квазистационарные уравнения движения Стокса, гидродинамическая сила и момент (относительно произвольного центра О), действующие на твердую частицу произвольной формы при ее поступательном и вращательном движении в жидкости, покоящейся на бесконечности, зависят от трех фундаментальных тензоров второго ранга (диадиков), связанных с геометрическими свойствами тела [c.185]

При движении тела в вязкой жидкости под действием внешней силы на него действует, вообще говоря, гидродинамический момент. В общем случае невозможно выбрать точку приложения силы так, чтобы момент относительно нее был равен нулю, и тем самым предотвратить тело от вращения при его поступательном движении ). Однако для тел, для которых Сд = О, такой точкой будет центр реакции. Действительно, как видно из (5.4.176), на такое тело, движущееся поступательно, при любой его ориентации не будет действовать гидродинамический момент относительно R. Следовательно, если линия действия массовых сил (например, силы тяжести), действующих на частицу, проходит через R, то внешний момент относительно этой точки будет равен нулю и при этом частица не будет стремиться повернуться относительно R. Возможные типы поведения таких частиц существенно проще типов движения любого другого класса частиц. [c.223]

При нормальных условиях в начале входа в контакте с жидкостью находится только носовая часть тела. Поэтому все гидродинамические силы приложены только к ней. Характер приложенной к носовой части силы влияет на движение тела относительно центра тяжести и его траекторию. Обычно эта сила действует не вдоль оси симметрии тела, поэтому вместе с замедлением она создает опрокидывающий момент. [c.661]

Обтекание осесимметричных тел. Формулы для определения лобового сопротивления, подъемной силы, гидродинамического момента и угла атаки. Пусть тело обладает осью симметрии. Тогда в случае движения, в процессе которого ось симметрии не покидает заданной плоскости, согласно теоремам статики абсолютно твердого тела, система гидродинамических сил воздействия жидкости на тело может быть приведена к равнодействующей [5]. Как принято [3], точка пересечения оси симметрии с линией действия этой равнодействующей называется центром давления. Центр давления, вообще говоря, не совпадает с центром масс тела. [c.28]

Аналогичные дополнения должны быть сделаны к формуле для крутящего момента, так как при принятом определении давления уравнение (2.3.3) дает только гидродинамический момент. Выталкивающий момент необходимо в общем случае прибавлять для того, чтобы получить полный момент, действующий на тело со сто роны окружающей жидкости. Еслигоб есть радиус-вектор, направленный из О к центру В действия на тело выталкивающей силы, то выталкивающий момент, с которым жидкость воздействует на толо, равен [c.47]

Если при изменении скорости учитывают только составляющие скорости в одном совершенно определенном направлении, то получают, очевидно, только компоненты каждой силы, действующие в указанном или противоположном направлении. Представим далее, что в данной точке названные составляющие скорости рассматриваются как тангенциальные и учитывается не масса твердого тела, а масса жидкости, циркулирующей в-, замкнутом объеме, что имеет место в меридиональном сечении рабочей полости гидродинамической муфты. В этом случае целесообразно рассматривать не силы в зависимости от изменения момента количества движения, а крутящий момент, получающийся умножением силы на ее илечо или ее расстояние от,-оси системы. [c.31]

Кроме приведенной выше силы, на тело действует также гидродинамический момецт относительно начала координат. Этот момент можно получить из (3.2.45). Запишем его в виде [c.247]

Движение твердого тела около неподвижной точки является классической проблемой теоретической механики, но известные случаи Эйлера, Лагранжа и Ковалевской исследованы при весьма существенных ограничениях, налагаемых на действующие силы. Практическая гироскопия наших дней потребовала развития теории движения гироскопа при наличии сил сухого и гидродинамического трения, потребовала учета масс и моментов инерции механизмов подвески, вычисления реальных уходов осей симметрии гироскопов и создания теории сложных гироскопических систем. Мы сошлемся на монографию академика А. Ю. Ишлинского , содержание которой в значительной мере обусловлено новыми задачами гироскопии в связи с разработкой систем управления движущихся объектов (ракет, самолетов, судов и т. п.). [c.32]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...