Показатель адиабаты (изоэнтропы)

Показатель адиабаты (изоэнтропы) k V f dv р с др )т Р / др р 1 P г I z o [c.110]

В табл. 1 даны значения критических параметров для показателей адиабаты (изоэнтропы) k = 1,41 1,30 и 1,135. [c.53]

Рассматривая реальный газ и реальную жидкость как однородную двухфазную смесь сжимаемой (идеальный газ) и несжимаемой частей можно применить к ним полученное ранее автором общее уравнение показателя адиабаты (изоэнтропы) одно-, двух- и многокомпонентных смесей любых химически не реагирующих веществ. [c.49]

В термодинамике показателем адиабаты (изоэнтропы) называют соотношение двух элементарных работ работы, затраченной на изменение кинетической энергии элемента среды (—vdp), и работы расширения этого элемента pdv) [см. 1-45)] [c.73]

Таблица 2.5. Теплоемкости н показатель адиабаты (изоэнтропы) газов по молекулярно-кинетической теории

Показатель адиабаты (изоэнтропы) 121 [c.550]

Не останавливаясь на детальном анализе зависимости (3.2) (достаточно подробно он выполнен в [55]), заметим лишь, что представление показателя адиабаты в виде отношения Ср/су, строго говоря, не справедливо уже для реального газа, тем более для двухфазной смеси. Строгое аналитическое выражение для показателя изоэнтропы, которое получено в термодинамике с помощью молекулярно-кинетической теории, существует лишь для идеального газа. Однако значение показателя изоэнтропы реального газа значительно отличается от идеального при низких температурах и высоких давлениях. Так, например, для водяного пара, если рассматривать его как идеальный газ, к есть величина постоянная, равная 9/7 1,239 в то же время к в реальном водяном паре при давлении 50 МПа и температуре Т = 373 К равен 52,4 [42]. Что касается рассмотрения реальных жидкостей, то их принято считать несжимаемыми и [c.51]

Таким образом, можно сделать вывод, что в диапазоне объемных газосодержаний от О до 0,25 одноатомные газы в отличие от всех других газов не образуют гомогенных смесей (растворов) с несжимаемой жидкостью, а могут образовывать только гетерогенные смеси. Что касается реальных жидкостей, то все они обладают хотя и очень большими, но конечными значениями показателя изоэнтропы, т.е. их можно считать гомогенной смесью несжимаемой жидкости и собственного газа (пара). Объемное содержание сжимаемой фазы в реальной жидкости нетрудно определить при помощи (3.17). Когда в реальной жидкости растворяется газ, то сжимаемый компонент представляет собой смесь собственного пара и растворенного газа, показатель адиабаты такой смеси = = [см. зависимость (3.18)]. Если объемная доля пара [c.67]

Для обратимых равновесных потоков показатель изоэнтропы дает возможность определить соотношение между давлением и плотностью, скорость потока, термодинамическую скорость звука и ряд других газодинамических характеристик. Однако большинство встречающихся на практике процессов течения двухфазных сред происходит неравновесно. Степень неравновесности зависит от многих факторов градиентов скоростей фаз, дисперсности среды, времени процесса, начальных и граничных условий и т. п. Причем в зависимости от размеров и структуры жидкой фракции в процессе расширения двухфазной смеси возможны не только конденсация, но и испарение — подсушка среды. Кроме того, скорости фаз в потоках, как правило, различаются, что приводит к дополнительным потерям на трение, выделение тепла и соответственно рост энтропии, Очевидно, что в этих условиях использовать термодинамический показатель k нельзя и речь может идти лишь о показателе адиабаты, учитываюшем степень неравновесности и необратимости процесса. Если исключить из анализа явления, характерные и для однофазных сред потери в пограничном слое, потери от неравномерности поля скоростей в вязких средах и др., то основными причинами необратимости процессов в двухфазных потоках можно считать потери от механического взаимодействия теплообмена и массообмена при конечной скорости обменных процессов между фазами. [c.73]

Подставив (3-131) в (3-130), получим выражение для показателя адиабаты влажного пара через показатель изоэнтропы равновесного процесса [c.74]

Таким образом, из предыдущего анализа следует, что показатель изоэнтропы влажного пара является весьма ограниченным и частным параметром среды, не распространяющимся на чрезвычайно важную для энергетических устройств область неравновесных состояний, за исключением границ этой области. В области неравновесных состояний двухфазной среды на смену показателю изоэнтропы приходит показатель адиабаты, который может быть подсчитан по формуле (3-132). [c.77]

Т. е. показатель адиабаты равен показателю изоэнтропы перегретого пара ki на линии насыщения со стороны однофазной области. [c.16]

В 1.9 было отмечено, что эффективный показатель адиабаты у практически постоянен вдоль изоэнтропы, что дает возможность использовать и в этом случае адиабату Пуассона. Но та же величина входит и в формулу (2.3.11), поэтому формулы, приведенные ниже для простоты записи лишь для совершенного газа, приближенно сохраняют силу (при замене у на у ) и для реального газа. [c.61]

В каком отношении между собой находятся показатель изоэнтропы п з и показатель адиабаты к [c.74]

Обратим внимание на то, что к. п. д. расширения учитывает также возврат части химической энергии при рекомбинации продуктов сгорания в сопле. Учет этого явления, отличающего теоретический цикл от идеального, производится путем замены показателя адиабаты процесса расширения, от которого зависит величина Tf) , показателем изоэнтропы Пиз. [c.108]

Уравнение (8-24) позволяет определить величину а по известным значениям давления р, удельного объема среды v и показателя изоэнтропы (адиабаты) к. [c.276]

Процесс расширения слабо перегретого пара удобно рассмотреть в диаграмме Т—v (рис. 6-11). Можно отметить четыре важных участка на диаграмме. Участок I соответствует области изоэнтропийного течения перегретого пара с показателем изоэнтропы п=l,3. Участок II отвечает области начала конденсации, где зарождаются практически все ядра конденсации [точнее, основная часть ядер конденсации зарождается в весьма узком интервале v вблизи и (22)]. Тепловой эффект начавшейся конденсации останавливает рост переохлаждения степень переохлаждения достигает своего максимума. Вместе с тем температура пара и в особенности статическое давление еще сравнительно мало отличаются от температуры и давления, рассчитанных по адиабате Пуассона. [c.149]

Рис. 2.5. Процесс сжатия газа в ступени осевого компрессора по параметрам торможения и при движущемся потоке газа в Т, 5-диаграмме (л — показатель политропы к — показатель изоэнтропы (адиабаты)

В связи с изложенным представляется целесообразным именно с этой скоростью звука (кривая5) сопоставить критическую скорость истечения. Для этого прежде всего необходимо уметь определять критические параметры двухфазной смеси по известным параметрам заторможенного потока. В однофазном адиабатном потоке эта задача однозначно решается с помощью показателя адиабаты (изоэнтропы). Рассматривая двухфазную смесь как гомогенную смесь идеального газа и несжимаемой жидкости, полагаем, что в основе механизма обмена количеством движения лежит не вязкое трение, а упругое столкновение молекул газа с частицами конденсированной фазы. Таким образом, разгон жидкой фазы, так же как увеличение скорости газа, осуществляется за счет уменьшения энергии молекул газа. [c.172]

Изложенные идеи совместно с известными положениями механики сплошной среды, прил1ененные к анализу критического режима истечения двухфазной смеси через адиабатный канал, приводят к следующему трансцендентному выражению для показателя адиабаты (изоэнтропы) двухфазной гомогенной смеси [c.173]

Как видно из анализа уравнения (3.17), объемное газосодержание является функцией показателя изознтропы двухфазной смеси к и показателя изоэнтропы сжимаемого компонента kj, (критическое отношение давлений е является однозначной функцией к). Для конкретного реального газа объемное газосодержание идеального газа в реальном будет зависеть только от показателя изоэнтропы последнего. Используя значения к для водяного пара в закритической области состояния [42] с помощью зависимости (3.17), рассчитали значения /3 для водяного пара. При этом удалось убедиться, что всем минимальным значениям скорости звука отвечает значение /3 = 0,5 (рис. 3.7). При 0 = 0,5 зависимость (3.17) дает значение к = 2,0 (для трехатомного идеального газа f p = 9/7), т.е. при всех значениях put, при которых а = /( )р имеет минимум, показатель адиабаты реального трехатомного газа должен быть равен 2, что находится в полном соответствии с данными рабо- [c.59]

При незначительном изменении давления-вдоль изоэнтропы можно пренебречь переменностью показателя адиабаты влажного пара и принять его равным некоторому среднему значению в рассматриваемом интервале состояний. Полагая к = onst и проинтегрировав вы-dp [c.172]

Переходим к изображению политропных процессов идеального газа. Начинаются все процессы в произвольной точке а (рис. 1.17). Изотермы — горизонтальные, а обратимые адиабаты, т. е. изоэнтропы, — вертикальные линии. Изохоры и изобары, согласно уравнениям (1.132) и (1.134),—логарифмические кривые. Ввиду того что Ср > с , изменение энтропии между заданными температурами в изобарном процессе больше, чем в изохорном. Поэтому изобары идут более полого, чем изохоры. На рис. 1.17 изображена также политропа с показателем О <1. [c.54]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...