Теплоемкость отрицательная

Смысл отрицательной теплоемкости можно объяснить, например, следующим образом работа, которую совершает газ при расширении, больше, чем подведенная теплота при этом нз уравнения первого закона термодинамики = + / следует, что часть работы I—q совершается за счет уменьшения внутренней энергии газа Аи = и —и , а уменьшение Aw приводит к снижению температуры. В рассмотренном случае теплоемкость отрицательна, [c.52]

На любой из линий, проходящих между адиабатой и изотермой (что соответствует заштрихованной области на рис. 1.18), AQ и М имеют противоположные знаки, т. е. теплоемкость отрицательна. Это очевидно, так как теплоемкость процесса во всех точках обратимой адиабаты равна нулю. Теплоемкость во всех точках обратимой изотермы имеет бесконечно большое значение (положительное при подводе теплоты и отрицательное при ее отводе). Поэтому область отрицательных теплоемкостей процесса, т. е. значений, заключенных между нулем и отрицательной бесконечностью (—оо < Сх < 0), должна быть ограничена этими двумя линиями и расположена между обратимой адиабатой и изотермой. [c.53]

На любой из линий, проходящих между адиабатой и изотермой (в заштрихованной на рис. 2-13 области), dQ и dT имеют противоположные знаки, а теплоемкость отрицательна. Этот результат достаточно очевиден, так как теплоемкость процесса во всех точках обратимой адиабаты равняется нулю, а во всех точках обратимой изотермы имеет бесконечно большое значение (положительное при подводе тепла и отрицательное при отводе его). Поэтому область отрицательных теплоемкостей процесса, т. е. значений Сх, заключенных между нулем и отрицательной бесконечностью (—< < j <0), должна быть ограничена этими двумя линиями и лежит между обратимыми адиабатой и изотермой. [c.54]

Интересно отметить, что, как видно из (7-101), при 1 к /с теплоемкость отрицательна. В этих процессах при расширении газ производит работу, значительно превышающую то количество тепла, которое подводится к газу в процессе расширения. В этом случае на производство работы, помимо тепла, подведенного к газу, расходуется и некоторое количество его внутренней энергии. Хотя к газу и подводится тепло, но оно целиком превращается в работу, а убыль внутренней энергии газа ведет к снижению его телшературы. Таким образом, в данном случае мы имеем дело с весьма своеобразным процессом тепло к системе подводится, но температура системы уменьшается. В соответствии с общим определением теплоемкости [c.235]

Так как теплоемкость отрицательна и приращение температуры, как было показано, тоже отрицательно, следовательно, приращение внутренней энергии [c.75]

Далее график показывает, что на участке политропных процессов, расположенных между изотермой и адиабатой, значение теплоемкости отрицательно. Это объясняется тем, что на указанном участке числитель и знаменатель выражения [c.49]

В зависимости от показателя политропы, принимающего значения от —оо до +00, меняется и вид кривой, характеризующей политропный процесс. На рис. 79 изображена совокупность проходящих через одну точку политроп с различными значениями показателей. Политропы для п = оо и п = О представляют собой прямые линии, для оо g> п О — гиперболы (изотерма, адиабата) для политроп с показателями й i> п i> 1 теплоемкость отрицательна. Политропа, построенная в координатах р, V, тем круче, чем больше значение ее показателя и. [c.114]

Как видно из графика, при значениях показателя политропы с п < к, т. е. в процессах, расположенных между изотермой и адиабатой (рис. 59), теплоемкость отрицательна. Это означает, что при подводе теплоты температура газа уменьшается или же [c.111]

Теплоемкость отрицательна это показывает, что в данном процессе при повышении температуры воздуха теплота от него отводится [c.64]

Для политропы с показателями п, лежащими в интервале <п<к теплоемкость отрицательна. Так как по определению с=ад/с1Т, то отрицательная теплоемкость означает, что дц и с1Т имеют разные знаки. Физически это возможно либо при снижении Т несмотря на тепло-подвод, либо при повышении Т несмотря на теплоотвод. Оба эти случая встречаются в процессах расширения и сжатия рабочего тела в тепловых машинах. [c.72]

Процессы, расположенные между адиабатой и изотермой, имеют отрицательную теплоемкость, так как bq и du (а следовательно, и dT), имеют в этой области противоположные знаки. В таких процессах 1/ > (71, поэтому на производство работы при расширении тратится не только подводимая теплота, но и часть внутренней энергии рабочего тела. [c.34]

Передача тепла в пограничной пристенной зоне к стенке канала в основном осуществляется теплопроводностью. На основе выше изложенного следует предположить, что уменьшение термического сопротивления этой зоны и, следовательно, интенсификация всего процесса происходит за счет растущего с увеличением р проникновения в нее твердых частиц, увеличения объемной теплоемкости и уменьшения толщины зоны и изменением ее структуры. Разумеется, что предполагаемое соотношение термических сопротивлений основных зон потока при определенных критических условиях изменяется, так как с ростом концентрации р нарастают и отрицательные для теплообмена явления (гл. 7, 8). Поэтому указанные предпосылки и далее приводимые зависимости верны лишь при р<Ркр, м-< Акр [Л. 80, 98, 99]. [c.182]

Теплоемкость политропного процесса может принимать самые разнообразные положительные и отрицательные значения от + оо до —оо. [c.98]

Тогда из выражения для теплоемкости с = видно, что она действительно будет отрицательна. Практически это означает, что при подводе теплоты в этих процессах температура будет уменьшаться, а при отводе теплоты увеличиваться. [c.102]

В каких политропных процессах и почему теплоемкость будет отрицательной Что это означает [c.103]

При дросселировании газа давление всегда уменьшается dp имеет отрицательный знак (ф<0) теплоемкость с,, величина положительная. Поэтому знак дифференциального эффекта, а следовательно, и знак dT зависит от знака выражения — v и всегда ему противоположен. Тогда [c.222]

Плотность ситаллов 2,5 — 3 кгс/дм , теплоемкость 0,2 кал/(кг-°С), теплопроводность 2 — 4 кал/(м-ч °С). Модуль нормальной упругости 7000— 15 000 кгс/мм . Микротвердость 700-1200 кгс/мм . Коэффициент линейного расширения в зависимости от химического состава и строения ситалла колеблется от 30-Ю до 0. Таким образом, имеется возможность изготовлять изделия, не меняющие линейных размеров с изменением температуры и, следовательно, не подверженные тепловым напряжениям. Есть ситаллы с отрицательным коэффициентом линейного удлинения до —8-10 , размеры которых уменьшаются с повышением температуры. [c.191]

Увеличение теплопроводности к равносильно одновременному уменьшению мощности источника и скорости сварки при постоянной погонной энергии q/v. Увеличение теплоемкости ср влияет так же, как возрастание скорости сварки, т. е. зоны сужаются, но распределение температуры по отрицательной полуоси остается постоянным. [c.208]

На плоскости с координатными осями V, р (рис. 6) через некоторую точку А проведены изотерма Т и адиабата S идеального газа. Показать, что политропные процессы (кривые DAD и ЕЛЕ ) происходят при отрицательной и положительной теплоемкости соответственно. [c.47]

Таким образом, при политропном процессе AD, когда мы переходим от низшей адиабаты к высшей и от высшей изотермы к низшей, 2>0, d7 <0 и, следовательно, при таком процессе теплоемкость С = 52/d Г отрицательна. При процессе D A или AD теплоемкость также отрицательна, так как при этом 5Q<0, а dT>0. При процессах с отрицательной теплоемкостью работа, совершаемая системой, больше количества получаемой ею теплоты (52 > О, dT<0) или, наоборот, работа над системой больше отдаваемого количества теплоты (52 < О, dr>0). [c.302]

В этих процессах теплоемкость имеет отрицательное значение и меняется от О до —оо, что видно из уравнения (5.13) [c.61]

Отрицательное значение теплоемкости в этих процессах вполне объяснимо. Действительно, теплоемкость процесса определяет количество теплоты, которое необходимо подвести к газу в процессе для повышения его температуры на Г но нагрев можно произвести не только подводом теплоты, но и в процессе сжатия газа. [c.62]

В политропных процессах, расположенных между изотермой и адиабатой, при расширении газа работа производится частично за счет внутренней энергии, и температура газа падает, но остальная, необходимая для работы теплота подводится из окружающей среды. Таким образом, при расширении, несмотря на подвод теплоты, газ охлаждается, что возможно только при отрицательном значении теплоемкости. Это видно из уравнения [c.62]

Такое же явление происходит и при сжатии газа работа сжатия превраш,ается в теплоту, но часть этой теплоты отводится в окружающую среду и только часть ее идет на нагрев газа. Следовательно, температура газа повышается при отводе теплоты и в приведенном уравнении dq <. О и dT > О, что возможно только при отрицательном значении теплоемкости. [c.62]

Политропные процессы расширения при показателе политропы расположены между изотермой и адиабатой, в участке диаграммы 2-0-3. В этих процессах работа газа положительна. Температура газа понижается и внутренняя энергия его уменьшается в то же время из окружающей среды подводится к газу теплота это видно из р — и-диаграммы, где эти процессы идут выше адиабаты, и из Т — s-диаграммы, где эти процессы идут с увеличением энтропии. Следовательно, в этих процессах работа газа производится за счет теплоты, подводимой извне, и убыли внутренней энергии газа. Теплоемкость этих процессов отрицательна. [c.86]

Рис. 2.9. Области положительных и отрицательных значений теплоемкости сх

Таким образом, теплоемкость Су любого тела всегда положительна, а адиабатическая сжимаемость всегда отрицательна. [c.114]

Так как а" <г//,то—с"> с. Теплоемкость с "насыщенного пара противоположна по знаку теплоемкости с находящейся в равновесии с насыщенным паром жидкости, т. е. отрицательна и по абсолютной величине меньше с с приближением к критической точке теплоемкости с и с" изменяются как 1/]/ Т — Т. [c.269]

Таким образом, у всех веществ теплоемкость насыщенного пара в критической точке отрицательна и бесконечно велика. [c.269]

Отрицательный знак теплоемкости насыщенного пара означает, что при нагревании пара, т. е. при повышении его температуры, теплота будет не поглощаться, а выделяться. Причина этого будет ясна, если учесть, что для того, чтобы пар при нагревании остался насыщенным, объем его должен уменьшаться, т. е. пар при нагревании должен быть подвергнут сжатию, что сопряжено с затратой внешней работы. Если работа сжатия пара, производимая внешним источником работы при нагревании, будет больше возрастания внутренней энергии пара, то для нагревания пара затраты теплоты извне не только не потребуется, но, напротив, некоторая часть работы сжатия сама выделится в виде теплоты. [c.269]

В зависимости от температуры 7 и степени сухости х пара величина может быть как положительна, так и отрицательна. Так как теплоемкость с находящейся в равновесии с насыщенным паром жидкости положительна, то при малых степенях сухости с . будет иметь положительный знак. [c.272]

Следовательно, адиабатическое охлаждение влажного пара в области, где теплоемкость положительна, сопровождается испарением, а в области, где отрицательна, — конденсацией пара. [c.282]

Как видно из уравнения (8.73), изоэнтропическое расширение влажного пара сопровождается испарением жидкой фазы, если теплоемкость влажного пара положительна, и конденсацией пара, если отрицательна. [c.282]

В частности, вблизи критической точки, где теплоемкость насыщенного пара с" отрицательна, адиабатическое расширение насыщенного пара приводит к конденсации пара а адиабатическое сжатие переводит насыщенный пар в перегретое состояние. [c.282]

При О °С удельная энтальпия жидкости равна нулю (ti, o = 0), а удельная энтальпия льда с учетом теплоты фазового перехода жидкость — лед будет величиной отрицательной и равной удельной теплоте плавления льда ( ло = — пл = —335 кДж/кг. При значениях температуры льда ниже О °С его энтальпия понижается на величину, равную pJ = 2,И, где Ср.,, = 2,1 кДж/(кг-К) — удельная изобарная теплоемкость льда. Следовательно, можно записать [c.147]

Как видно из графика, при значениях показателя политропы 1 < п < к, т. е. в процессах, расположенных между изотермой и адиабатой (фиг. 71), теплоемкость отрицательна. Это означает, что при подводе тепла температура газа уменьшается или же нри отводе тепла повышается, т. е. в этих процессах знаки тепла и приращения температуры различны. Такими значениями теплоемкости характеризуются процессы, в результате которых по причине производимой рабочим телом работы его внутренняя энергпя падает на величину большую чем она могла бы возрасти за счет подводимого тепла. Или процессы, где отводимое от рабочего тела тепло по своей величине меньше работы, затрачиваемой на его сжатие. Последние процессы являются типичными для компрессоров. [c.142]

Это условие требует, чтобы Су > 0. Таким образом, состояние равновесия устойчиво к тепловым флуктуациям,, потому что теплоемкость при по-< шоянном объеме положительна. В противном случае, т. е. если теплоемкость отрицательна, система не находится в устойчивом равновесии. [c.295]

Процессы, расположенные между адиабатой и изотермой, имеют отрицательную теплоемкость, так как знак dq и du в этих процессах различный. Поскольку du = dT, следовйтельно, знак у du соответствует знаку у df (da > О, dT O и du < О, dT <0). [c.102]

Аналогия между (3.6) и (3.10) не должна восприниматься как близость понятий мольных и парциальных мольных величин. Эти величины равны друг другу лишь в частном случае однокомпонентной фазы. Мольные свойства имеют очевидный физический смысл, в то время как парциальные мольные вво- дятся в термодинамике формально и обозначают не более как скорость приращения экстенсивного свойства с изменением количества одного из составляющих веществ. Так, парциальный мольный o6ii0M или парциальная мольная теплоемкость могут иметь отрицательные значения, что принципиально невозможно для аналогичных мольных свойств. Но парциальные мольные функции часто более доступны для прямого экспериментального изучения, чем мольные свойства, и могут использоваться для их нахождения. [c.31]

Температура тела в процессе, или, что то же самое, вдоль линии процесса может как возрастать, так и убывать. В случае дУ1дТ)р >0 чем выше на плоскости лежит изотерма, тем больше ее температура. Вдоль линии 1—3, лежащей правее изотермы d, температура возрастает от 1 до 3, т. е. Тз > Т , а вдоль линии 1—2, которая проходит ниже изотермы d, температура убывает, т. е. Ез < Т3. При изменении состояния тела вдоль линии 1—2 dQ <С0 и dT теплоемкость процесса. /—2 имеет положительный знак тот же знак оказывается у теплоемкости на линии 1—3, где dQ > 0 и dT > 0. Если производная дУ1дТ)р имеет отрицательное значение, все выводы изменяются на противоположные [c.43]

Часто процесс адиабатического изменения состояния идеального газа при наличии сил трения рассматриваьэт как политропический процесс. Из-за действия сил трения этот процесс будет необратимым, сопровождающимся ростом энтропии. Поэтому линия процесса будет располагаться всегда правее изоэнтропы, проведенной из начальной точки. Ясно, что в случае адиабатического сжатия (рис. 5.17, а), когда линия действительного процесса 1—2 составляет тупой угол с изотермой 1а, показатель политропы п будет больше к, т. е. О Срку, а теплоемкость будет иметь положительный знак. При адиабатическом расширении (рис. 5.17, б) кривая процесса заключена между изотермой и изоэнтропой,, и поэтому имеет отрицательный знак, а значение п заключено между 1 и й, т. е. 1 < я < й. [c.180]

Так как с" — непрерглвная функция температуры, то отсюда следует, что и вблизи критической точки, т. е. при Т 7 , теплоемкость насыщенного пара любого вещества будет иметь отрицательное значение. [c.269]

С уменьшением температуры от Т = теплоемкость насыщенного пара с", оставаясь отрицательной, уменьшается по абсолютной величине. При некоторой температуре с" может достичь значения, равного нулю, а затем стать положительной. Такое изменение теплоемкости с" обнаруживается, например, у дифенилокснда (рис. 8.33) и некоторых углеводородов. У воды и ряда других жидкостей с" вплоть до крайнего состояния равновесия жидкой и паровой фаз (определяемого температурой Т р тройной точки) имеет отрицательное значение. [c.270]

Смотреть страницы где упоминается термин Теплоемкость отрицательная : [c.83] [c.53] [c.31] [c.42] [c.163] [c.185] [c.281]

Термодинамика (1970) -- [ c.275 , c.277 ]

ПОИСК

Отрицательные

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...