Уравнения адиабаты при переменной

Полученное таким образом уравнение адиабаты при переменных теплоемкостях включает три параметра состояния рабочего тела р, V и Т. [c.120]

Уравнение адиабаты при переменной теплоемкости (Су = + ЬТ с = -4- [c.48]

Уравнения адиабаты при переменной теплоемкости 48 [c.555]

Уравнение адиабаты при переменной теплоемкости (с , = о, + 7" = р + Ь) [c.75]

Приведённые соотношения параметров в адиабатном процессе имеют место при условии, что теплоёмкости Ср и с , не зависят от температуры. У реальных газов они переменны, переменно и к. Уравнение адиабаты при переменных теплоёмкостях см. ниже, [c.537]

При изоэнтропном расширении водорода от начального давления 1,2 МПа и начальной температуры 1760 К температура понижается до 500 К. Получить уравнение адиабаты в переменных Т, р и найти конечное давление расширения, если зависимость изобарной теплоемкости [c.38]

Остаточная температура в работе [23] вычислялась точнее, чем это дает формула (11.43), с учетом небольшого изменения коэффициента Грюнайзена при изменении объема для этого интегрировалось точное уравнение адиабаты с переменным Г (У). [c.561]

Формулу (2.115) для температурного эффекта при процессе Джоуля интересно сравнить с изменением температуры при обратимом адиабатическом расширении. Для этого преобразуем относящуюся к адиабатическому обратимому процессу формулу (2.104) к тем же переменным р и Т, которые входят в формулу (2.115) для процесса Джоуля. Проще всего это сделать заново, получив уравнение адиабаты в переменных р и Т. Из [c.80]

Таким образом, уравнение теплового баланса при опорожнении полости как при переменном, так и при постоянном ее объеме совпадает с уравнением адиабаты. [c.175]

Сл1 —теплоемкость при постоянном магнитном моменте М Уравнение (9) есть уравнение адиабаты в независимых переменных т и М. [c.40]

Все полученные уравнения справедливы при постоянных теплоемкостях идеальных газов. При переменных теплоемкостях уравнение адиабаты идеальных газов более сложно и здесь не рассматривается. [c.39]

Интересным является тот факт, что в учебнике Брандта были приведены первые попытки исследования адиабатного процесса при переменной теплоемкости, но при выводе уравнений адиабаты не были использованы дифференциальные соотношения между теплоемкостями Ср и Су действительных газов, а, кроме того, более точные уравнения состояния. [c.196]

Температура и относительный объем за фронтом волны Ту, tii связаны между собой уравнением ударной адиабаты (в переменных температура — объем), которое при учете давления и энергии излучения было выведено в 10 гл. III (формула (3.76)). Перепишем его здесь в виде [c.421]

Это уравнение содержит три переменные 2, 1 вместо п + 1 переменных, имевшихся в исходных уравнениях для dQ и йЬ, Уменьшение числа переменных в выражениях для dQ и Ь, а именно переход от я + 1 всего лишь к трем переменным, оказалось возможным благодаря использованию второго начала термодинамики. Более того, эти три переменные зависят друг от друга, так что независимых переменных всего две. На это указывает уже тот факт, что в правой части выражения для (10 находятся два, а не три дифференциала, а именно 2 и сИ, В этом же можно убедиться и из следующих соображений. При адиабатическом процессе (10 = О, поэтому уравнение адиабаты имеет вид 2 — Ыt = Допустим, что переменные [c.28]

Четыре уравнения связывают пять величин Ох, ау, р, р, зависящих от переменных X, у, г, I. Для замыкания системы уравнений следует добавить еще одно уравнение, характеризующее процесс, связанный с движением газа. Наиболее часто встречающимся процессом является баротропный процесс, при котором давление есть функция только плотности, т. е. р = / (р). Типичным баротропным процессом является адиабатический процесс, при котором р = Ср , где С — константа, а и = Ср/Св — показатель адиабаты, зависящий от теплоемкостей газа при постоянных давлении Су н объеме Су. [c.559]

При движении дефлаграции от закрытого конца трубы дополнительным условием, с помощью которого можно исключить одну из переменных в уравнении (9.3), служит условие равенства нулю скорости продуктов сгорания относительно стенки трубы. С учетом этого условия получают кривую EN для до критических режимов. В точке N наступает критический режим и дальнейшее увеличение скорости дефлаграции по частицам (давления в ударной волне) приводит к движению точки, описывающей состояние продуктов сгорания, вверх по -кривой. Варьируя начальные условия, можно заполнить кривыми, описывающими состояние продуктов сгорания, всю область, лежащую между адиабатой Гюгоньо и -кривой. Прямая например, соответствует условию истечения продуктов сго- [c.412]

Как видим, условие di/ = 0 дало нам возможность определить работу / следовательно, это условие устанавливает характер кривой процесса—адиабаты в системе / о, т. е. связь между переменными р и V. Найдем эту зависимость мы имеем нз основного уравнения при <7 —О [c.83]

Для случая, когда т < О, исследование действующей ударной адиабаты может быть проведено аналогично, если ввести новую независимую переменную г]так, чтобы в уравнении (1.59) коэффициенты при первой и второй производной имели одинаковые знаки. При этом уравнение будет по-прежнему описывать движение точки при наличии трения под действием силы —Е и). [c.95]

Упругие свойства материала входят в уравнение (4.16) только через коэффициент G. При G ф О можно перейти к новым переменным u = U /y/G, в результате чего коэффициент при последнем слагаемом станет единицей, и уравнение ударной адиабаты примет универсальный для всех сред вид [c.187]

Приведённые соотношения параметров в адиабатном процессе имеют место при условии, что теплоёмкости Ср и с не зависят от температуры. У реальных газов они переменны, переменно и к. Уравнение адиабаты при переменных теплоёмкостях см. ниже, стр. 462. Обычно расчёты ведут по приведённым соотношениям, но показатель к принимают равным среднему арифметическому значению его между значениями при предельных температурах процесса. Для двухатомных газов при температурах, близких к 0 С, принимают k = 1,4, по Шюле в пределах О—2ооО С k = 1,40 —0,5-10- t. [c.461]

В практических расчетах, величину холодопроизводи-тельности детандера Д/ определяет по диаграмме s—T, при этом одновременно учитывается реальность газа. Уравнения (147), (148) и (149) целесообразно использовать только в случае отсутствия диаграмм . Уравнения (147), (148) и (149) можно уточнить путем введения уравнения адиабаты для реального газа, но и в этом случае результат будет приближенным, поскольку в действительном детандере происходят процессы с переменным количеством рабочего тела. Подробно этот вопрос рассмотрен профессором А. Головинцовым . [c.111]

Проволочка входила в мостовую схему, питание осуществлялось переменным током. Сигнал разбаланса усиливался и подавался на осциллограф. На осциллограммах после резкого падения температуры (в результате расширения) наблюдается горизонтальная площадка. Затем температура релаксирует до первоначального значения. Ширина площадки Хх уменьшается с ростом 8. При е = 1,2 Гх 1 сек, а при 8 1,40 горизонтальный участок исчезает. Сравнение наблюдаемого понижения температуры при быстром (20 жек) и медленном (200 мсек) расширении с рачетом по уравнению адиабаты показывает, что для 8 < 1,50 процесс можно считать адиабатическим. В опытах Фольмера и Флуда [57] расширение камеры происходило медленно (за время около 0,1 сек) ). Слой жидкости выше поршня был толщиной 2—3 см. При сравнении экспериментальных данных с теорией гомогенной нуклеации предполагалось, что наблюдаемая граница конденсации соответствует условию [c.153]

Затем излагается вопрос об интегрируемости выражений для приращения внутренней теплоты, внутренней работы и о неинтегри-ргемостн их для внешпей теплоты и внешней работы И дальше Элементарная работа, производимая внутренними силами при бесконечно малом изменении состояния тела, есть полный дифференциал независимых переменных, определяющих собой состояние тела, между тем как элементарная работа внешних сил при бесконечно малом измеие[1ии состояния тела не есть полный дифференциал относительно независимых переменных, определяющих состояние тела . После этого выводятся дифференциальные уравнения термодинамики, основанные на ее первом законе, и показывается, что dQ и йЬ не являются полными дифференциалами. Вслед за этим рассматриваются изотермический и адиабатный процессы с выводом соответствующих аналитических соотношений уравнений этих процессов, их формул соотношения параметров и работы. Метод вывода уравнения адиабаты, принятый в учебнике Вышнеградского, будет приведен в 8-1. [c.53]

Во второй части учебника Применепие законов термодинамики к специальному исследованию газообразных тел рассматриваются основные газовые законы, уравнение состояния Клапейрона и выводится формула Майера. Затем даются формулы энтропии. Построение этого раздела довольно сложное, так как выводы осуществляются на основе общих дифференциальных уравненть Затем полученные общие соотнощения применяются для идеального газа. После этого рассматриваются основные процессы. При этом вывод уравнения адиабаты осуществляется следующим образом. Из формулы энтропии при независи.мых переменных v и Т и ds = Q получается соот- ошение [c.147]

У влажного пара так называемый показатель адиабаты является существенно переменной величиной, зависящей от местных значений давления и удельного объема [Л. 34]. Заметим, что выражение ро = onst при k, постоянном для данного процесса, не согласуется с уравнением Клапейрона—Клаузиуса их сопоставление приводит к неверной зависимости между давлениями и температурами насыщения. [c.66]

Пусть политропный газ с уравнением состояния р = (р — давление, р — плотность, 7 — ноказатель адиабаты, о = onst) в начальный момент времени t = О покоится внутри некоторого двугранного угла, образованного двумя пересекающимися плоскостями Pi и Р2, угол а между которыми удовлетворяет соотношению О < а тг/2. Будем рассматривать задачу о нахождении нестационарных плоских течений, возникающих в газе, когда плоскости Pi и Р2, играющие роль поршней, в момент t = О начинают выдвигаться из газа с постоянными скоростями, равными соответственно Vi и V2. Возникающие течения будут двумерными автомодельными, так что подлежащие определению компоненты вектора скорости ui и U2 и скорость звука с будут зависеть от двух независимых автомодельных переменных = xi/t, 2 = X2jt, где х и Х2 — плоские декартовы координаты. При этом будем предполагать, что в течениях не образуются ударные волны [c.99]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...