Уравнение адиабаты для общего случая

Уравнение адиабаты для общего случая [c.34]

Уравнение (8,10) есть уравнение адиабаты в независимых переменных т и 1/ для общего случая. [c.34]

Из уравнения (2,17) и (2,48) можно получить урав нение адиабаты для общего случая, выраженное через независимые переменные Г и V [c.58]

Совместное решение уравнений (2,49) и (2,50) приводит к выражению адиабаты для общего случая в переменных р и У [c.58]

Будем считать, что в анизотропной среде С Ф 0) отсутствует какая-нибудь одна из компонент начальной деформации сдвига (С/х = О или 1/2 = 0). Построение ударной адиабаты и эволюционных участков на ней в применении к этому частному случаю можно вести двумя способами. Первый путь состоит в том, что в построенном выше решении для общего случая устремим к нулю компоненту [ 2 (или С/1) и получим частный вид решения предельным переходом. Другой способ предполагает положить сразу С/2 (или соответственно С/1) равным нулю непосредственно в уравнениях на разрыве (4.13) и далее вести отыскание эволюционных отрезков по общим правилам ( 1.6). Увидим, что результат окажется разным, и это будет предметом обсуждения. [c.212]

Последние два уравнения по форме совпадают с уравнением Бернулли для струйки газа при адиабатическом процессе. Но следует иметь в виду, что эти уравнения являются несколько более общими, нежели упомянутое уравнение Бернулли. Они относятся не только к случаю, когда процесс адиабатический на всем протяжении струйки, но и к рассматриваемому случаю, когда процесс можно считать адиабатическим по обе стороны от поверхности скачка уплотнения, однако для каждой из сторон может иметь место своя адиабата. [c.418]

Изотермический процесс предполагает идеальный теплообмен с окружающей средой. В адиабатном процессе теплообмен с окружающей средой полностью отсутствует. В действительности оба предельных случая не могут быть полностью достигнуты. Для процессов, происходящих В цилиндрах наших машин, мы будем чаще всего получать кривые, лежащие между адиабатой и изотермой. В связи с этим вводят более общий, так называемый политропный процесс, используя для этой цели уравнение [c.48]

Политропные процессы. Рассмотренные выше и приведенные иа рнс. 3.5, а основные процессы характерны тем, что в каждом из них один из параметров состояния р, у, Г и s) оставался неизменным. Очевидно, что каждый из этих процессов поэтому является частным случаем из неограниченного множества возможных процессов, в которых изменяются все параметры состояния. Ясно, например, что, если расширение газа, т. е. переход газа из состояния с объемом У (точка 1) в состояние с большим объемом, возможно по направлениям 1—26 (изобара), /—2а (адиабата) и 1—2т (изотерма), то эти направления не исчерпывают всех возможных процессов расширения. Практически вся полуплоскость вправо от изохоры Зх—/— 2х представляет собой поле, в котором могут проходить процессы расширения газа из состояния 1 (р, oi). Такие процессы называются пслитропными (их кривые показаны на рис. 3.5, а штрихпунктиром). Все они подчиняются общему уравнению политропных процессов [c.48]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...