Газ двухатомный

Газы двухатомные — Теплоёмкость 1 (1-я) — [c.44]

Процесс Одноатомные газы Двухатомные газы Трехатомные газы [c.48]

Здесь Ср — удельная теплоемкость при постоянном давлении, обусловленная поступательным и вращательным движением молекул (Ср = для газа одноатомных молекул, = для газа двухатомных молекул, Ср = 4Л для газа из многоатомных молекул), а Скол (Т) — удельная молярная теплоемкость, обусловленная молекулярными колебаниями [lim Скол (Т) = 0]. [c.172]

Система осцилляторов (неподвижных, случайно распределенных в пространстве) может служить моделью газа двухатомных молекул, колебаний решетки и т. п. в особых предельных условиях. В электрическое слагаемое силы Лоренца в (17) нужно включить величину —П (х —Хо) (восстанавливающая сила), где П — собственная частота осциллятора, с последующим усреднением по положению центра осциллятора хо- В невозмущенной среде скорость равна нулю, а плотность определяется волновой функцией основного состояния осциллятора. Ответ имеет вид (см. также [5]) [c.241]

Но так как все три газа двухатомные, то их молярные теплоемкости су равны между собой. Поэтому для Ь получаем [c.195]

Характеристика газа Одноатомные газы Двухатомные газы Трехатомные газы [c.48]

Молекула одноатомного газа имеет три степени свободы соответственно трем составляющим в направлении координатных осей, на которые может быть разложено поступательное движение. Молекула двухатомного газа имеет пять степеней свободы, так как помимо поступательного движения она может вращаться около двух осей, перпендикулярных линии, соединяющей атомы (энергия вращения вокруг оси, соединяющей атомы, равна нулю, если атомы считать точками). Молекула трехатомного и вообще многоатомного газа имеет щесть степеней свободы три поступательных и три вращательных. [c.16]

Здесь t — температура, °С, с г — средняя в диапазоне температур О — / °С теплоемкость продуктов сгорания при постоянном давлении, отнесенная к единице их объема в нормальных условиях, Дж/(м -К). Энтальпия Hr измеряется в Дж/кг или Дж/м . Удельная (отнесенная к 1 в нормальных условиях) теплоемкость дымовых газов чуть больше, чем воздуха, поскольку вместо двухатомного кислорода в них появляются более теплоемкие трехатомные Oj и НаО, однако разница не превышает 5—10%. Как и у всех газов, теплоемкость продуктов сгорания заметно возрастает с температурой. Для более точных расчетов ее можно найти по составу смеси газов [c.128]

Для всех других веществ теплоемкость изменяется в некоторых пределах с температурой. Характер изменения зависит от агрегатного состояния вещества и сложности молекулы. В среднем интервале температур у большинства жидкостей и твердых тел, а также у некоторых двухатомных идеальных газов теплоемкость возрастает линейно с температурой согласно соотношению [c.49]

Пример 3. Определить теплоемкость окиси углерода при 300, 1000, 1500 и 2000 °К как идеального газа при давлении 1 атм. Окись углерода является двухатомной молекулой, имеющей три поступательных степени свободы. Поступательная составляющая [c.125]

Окись углерода и азот представляют собой два двухатомных газа с одинаковым молекулярным весом, равным 28. При 300 °К и 1 атм они имеют [c.148]

Одноатомный газ имеет только три степени свободы поступательного движения (t = 3). Молекула двухатомного газа, кроме поступательного движения, может совершать и вращательное движение вокруг общего центра тяжести, который находится на линии, соединяющей оба атома. Такая молекула двухатомного газа имеет пять степеней свободы (t = 5), из них три степени свободы поступательного движения и две степени свободы вращательного движения. [c.73]

Для двухатомного газа, считая, что на каждую степень свободы движения расходуется количество энергии, как и для одной степени свободы поступательного движения одноатомного газа, находим [c.75]

Пример 7-4. 2 кг воздуха при начальном абсолютном давлении 10 бар и температуре 600° К расширяются по адиабате до конечного давления 1 бар. Определить конечный объем, конечную температуру, работу расширения. Показатель адиабаты для двухатомных газов fe = 1,4. [c.104]

Для двухатомных газов и воздуха эти формулы упрощаются и принимают следующий вид [c.436]

Излучение газообразных тел резко отличается от излучения твердых тел. Одноатомные и двухатомные газы обладают ничтожно малой излучательной и поглощательной способностью. Эти газы считаются прозрачными для тепловых лучей. Газы трехатомные (СО2 и НаО и др.) и многоатомные уже обладают значительной излучательной, а следовательно, и поглощательной способностью. При высокой температуре излучение трехатомных газов, образующихся при сгорании топлив, имеет большое значение для работы теплообменных устройств. Спектры излучения трехатомных газов, в отличие от излучения серых тел, имеют резко выраженный селективный (избирательный) характер. Этн газы поглощают и излучают лучистую энергию только в определенных интервалах длин волн, расположенных в различных частях спектра (рис. 29-6). Для лучей с другими длинами волн эти газы прозрачны. Когда луч встречает [c.472]

Условия работы вихревых труб таковы, что оптимальное значение плошади соплового ввода зависит от многих входных и геометрических параметров, определяющих режим работы, в первую очередь, от степени расширения в вихревой трубе. Ю.Б. Чижиков на основе теории подобия получил приведенную ранее зависимость (2.19), из которой F для двухатомных газов и воздуха можно определить как F = 0,327/TtJ . Рекомендации достаточно упрощены, так как не учитывают всей совокупности совместного воздействия всех управляющих параметров. Очевидно, [c.71]

Для двухатомного газа к= 1,4. Тогда предельно возможное падение давления составит (Д/ г)пр ,4. Иначе, давление перед дросселем в свободном вихре будет связано с давлением в сопловом сечении соотношением [c.210]

Если принять теплоемкость величиной постоянной, то на основании данных табл. 3 получаем для одноатомных газов к = 1,67 для двухатомных газов к = 1,4 для трех- и многоатомных газов к — 1,29. [c.38]

По табл. 3 для двухатомных газов [c.41]

Следовательно, для кислорода (и любого двухатомного газа) [c.41]

Для двухатомных газов, считая теплоемкость величиной постоянной, имеем [c.46]

В этой теории часто используют допущение, что газ является одноатомным, и, таким образом, не учитывают внутренней структуры молекул. В рамках такого дoпyщeн я молекулу заменяют эквивалентным по массе шаром, который, как известно из классической механики, может иметь три поступательные степени свободы. Если газ двухатомный, то его молекулу можно схематически представить в виде гантели . В этом случае молекула имеет пять степеней свободы (три поступательные и две вращательные — за счет вращения относительно двух взаимно ортогональных осей, проходящих через центр масс). [c.6]

Здесь [Me]— концентрация любой составляющей металлической фазы, способной взаимодействовать с газом например, примесь кальция в натрии, которая могла бы взаимодействовать с азотом. Когда рассматривается реакция газа с основным металлом, то [Me] является постоянной величиной и концентрация растворенного химического соединения с одним атомом газа в молекуле (например, в случае КН и LiaN) должна быть пропорциональна корню квадратному из парциального давления этого газа (двухатомного) в газовой фазе, а вообще пропорциональна давлению в степени г//2. [c.44]

Менее интенсивно излучение горящего кокса и раскаленных частиц золы, наиболее слабым оказывается излучение трехатомных газов. Двухатомные газы практически не излучают теплоты. По интенсивности излучения в видимой области спектра различают светящийся, полусветящийся и несветящийся факелы. [c.184]

Я Трехатоивые газы Двухатомные газы Водяные пары Избыточный воздух в 1 [c.214]

Стил и Тодос [178] обобщили уравнение (10.5.1), предположив, что / (р) зависит только от Т , Рс, Мир. Методом анализа размерностей они получили корреляцию между Я—Я°, Z , Г и р -, где Г — величина, определяемая уравнением (10.3.15). По данным для 20 неполярных веществ, включая инертные газы, двухатомные газы, СО. и углеводороды, они вывели корреляцию, представленную на рис, 10.14. Приближенные аналитические выражения для этой кривой имеют вид [c.436]

Различные газы обладают различной способностью излучать и поглощать энергию. Одно- и двухатомные газы (кислород, азот и др.) практически прозрачны для те[ лового излучения. Значительной способностью излучать и погло-пхать энергию излучения обладают мно-1оатомные газы диоксид углерода СО2 и серы SO2, водяной пар Н2О, аммиак ЫНз и др. Наибольший интерес представляют сведения об излучении диоксида углерода и водяного пара, образуюш,их-ся при сгорании топлив. Интенсивностью их излучения в основном определяется теплообмен раскаленных газообразных продуктов сгорания с обогреваемыми телами в топках. [c.96]

Частные случаи йыражения (1-46) а) при термодинамическом равновесии Д(5х.и=0 AQh=0 б) при луче-прозрачной среде (например, двухатомные газы, сухой воздух без 02)AQh=0, т. е. в этом случае перенос лучистой энергии через элемент дисперсного потока АУц и изменение за счет его общей энергии может происходить лишь путем лучистого взаимодействия дискгретных частиц. [c.43]

Однако для сравнительно высоких температур получается значительное несоответствие приведенных значений темплоемкостей двухатомных газов с экспериментальными данными. Еще большее расхождение получается для трех- и многоатомных газов. Это расхождение объясняется тем, что в сложных молекулах необходимо учитывать не только поступательное и вращательное движение, но [c.75]

Если считать = onst, то из табл. 6-1 получаем для одноатомного газа k = 1, 66 для двухатомного газа А = 1,4 для трех-и многоатомных газов k = 1,33. [c.78]

Направление теплового потока учитывается отношением (РГж/РГст) . Для воздуха и двухатомных газов критерий Прандт-ля практически не зависит от температуры, а поэтому [c.430]

Так, для трубы диаметром d = 24,14 мм при входной температуре Г, = 293,15 К, для воздуха Л = 287 ДжДкг К), для двухатомного газа Л = 1,4 в [223] получен радиальный градиент температуры [c.152]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...