Уравнения адиабаты для распределения температуры

Здесь г — коэффициент восстановления термоприемника к — отношение теплое.мкостей газа при постоянном давлении и постоянном объеме (показатель адиабаты) М — число Маха V — скорость газового потока — скорость распространения звука в газе при температуре Т (т). Воспользовавшись взаимосвязью между (х, т) и I, х, т), устанавливаемой приближенное помощью критерия неравномерности распределения температур Р, а также выражением (4.15), и вводя абсолютные значения те.мператур, взамен (4.13) получаем уравнение, содержащее только х, т) [c.62]

Необходимый для вычисления Е /Е профиль энтальпии во взрывной зоне можно получить, интегрируя уравнение адиабаты Y fi ln/i=(y — )dhip вдоль траектории частиц r=rm t, fn) с каким-либо приближенным распределением давления и начальным профилем энтальпии при малом значении М. Одновременно с помощью соотношений (10.3.13) определяется и закон движения ударной волны. Пример такого расчета для наземного сферического взрыва вместе с данными других работ приведен на рис. 10.5. Коэффициент ослабления взрыва E ,fE имеет минимум, соответствующий максимуму функции Z на рис. 1.7. При Ps— Роо отношение E E 0,8, что объясняется сохранением (для иетеплопроводного и неизлучающего газа) высоких температур в центре. [c.249]

В осесимметричном или плоском случаях наличие двух дополнительных уравнений позволяет элементарно разрешить обратную задачу, сводящуюся к задаче Коши. А именно на некоторой кривой (начальном слое г1) = onst), являющейся линией тока, задается какая-либо из компонент скорости или распределение давления (плотности). Тогда из уравнений направления (1.100), движения (1.98), энергии (1.99), релаксационных уравнений и уравнения состояния путем совместного численного интегрирования их по s определяют оставшиеся компоненту скорости (или обе компоненты, 5сли задано распределение давления или плотности), давление, 1лотность, температуру а, и вр. В случае идеального газа с посто-шным показателем адиабаты расчет недостающих параметров на [c.33]

Результаты расчетов представлены на рис. 5 20, 5.21. На рис. 5 20 показано изменение давления и температуры газа вдоль оси сопла. Здесь и далее введены следующие обозначения крестиками и кружочками обозначены результаты расчетов, проведенных с учетом взаимного влияния частиц и газа соответственно для мкм и 5=5 1мкм точки соответствуют случаю, когда влияние частиц на газ учитывается через эффективный показатель адиабаты с 7=7° = 1,13, т. е. принимается, что частицы и газ находятся в равновесии. Важно отметить, что в этом случае из уравнений движения и энергии газа исключаются члены, содержащие параметры частиц. И те и другие результаты получены при одинаковом распределении безразмерной скорости на оси Имеет место [c.218]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...