Теплопроводность

В неравенстве (4-4.10) первый член представляет собой скорость возрастания энергии в рассматриваемом элементе материала. Член, заключенный в квадратные скобки, можно рассматривать как скорость возрастания энтропии внешней среды, окружающей элемент материала действительно, V- q/T) есть поток энтропии из элемента вследствие теплопроводности, а —Q/T есть отток энтропии вследствие радиации. Неравенство (4-4.10) можно рассматривать как формализованную запись утверждения, что для любого процесса полная скорость возрастания энтропии неотрицательна. [c.151]

Теплота может передаваться либо при непосредственном контакте между телами (теплопроводностью, конвекцией), либо на расстоянии (излучением), причем во всех случаях этот процесс возможен только при наличии разности температур между телами. [c.14]

Во всех веществах теплота передается теплопроводностью за счет переноса энергии микрочастицами. Молекулы, атомы, электроны и другие микрочастицы, из которых состоит вещество, движутся со скоростями, пропорциональными их температуре. За счет взаимодействия друг с другом быстродвижущиеся микрочастицы отдают свою энергию более медленным, перенося таким образом теплоту из зоны с высокой в зону с более низкой температурой. В теории теплообмена, как и в гидромеханике, термином жидкость обозначается любая сплошная среда, обладающая свойством текучести. Подразделение на капельную жидкость и газ используется только в случае, когда агрегатное состояние ве- [c.69]

Глава восьмая ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ [c.70]

Согласно основному закону теплопроводности — закону Фурье (1822), вектор плотности теплового потока, передаваемого теплопроводностью, пропорционален градиенту температуры [c.71]

Коэффициент теплопроводности неметаллических твердых материалов обычно ниже [c.71]

Рис. 8.1. Интервалы значений коэффициентов теплопроводности различных веществ

По формуле (8.9) можно рассчитать коэффициент теплопроводности материала, если экспериментально замерить тепловой поток и разность температур на поверхностях пластины (стенки) известных размеров. [c.72]

Для уменьшения контактного сопротивления необходимо заполнять зазоры каким-либо материалом с более высокой, чем у воздуха, теплопроводностью, например спаять или хотя бы склеить поверхности. [c.74]

Тела сложной конфигурации. В этом случае приходится рассматривать изменение температуры по двум или трем координатам, интегрирование уравнения теплопроводности сильно усложняется. Получить аналитическое решение часто не удается, тогда используют численные методы решения ( 14.3). [c.76]

С увеличением толщины теплового пограничного слоя при ламинарном течении жидкости у поверхности пластины интенсивность теплоотдачи уменьшается. В переходной зоне общая толщина пограничного слоя продолжает возрастать, однако значение а при этом увеличивается, потому что толщина ламинарного подслоя убывает, а в образующемся турбулентном слое тепло переносится не только теплопроводностью, но и конвекцией вместе с перемещающейся массой, т. е. более интенсивно. В результате сум-.марное термическое сопротивление теплоотдачи убывает. [c.80]

Из формулы (9.11) видно, что коэффициент теплоотдачи к газам, обладающим малой теплопроводностью, будет ниже, чем коэффициент теплоотдачи к капельным жидкостям, а тем более к жидким металлам. [c.80]

Недостатки электронно-лучевой сварки возможность образования песплавлений и полостей в корне шва на металлах с большой теплопроводностью и швах с большим отношением глубины к ширине для создания вакуума в рабочей камере после загрузки изделий требуется длительное время. [c.69]

При использовании рубина в качестве рабочего тела частота повторепия импульсов достигает 60 Гц. Неодимовое стекло способно создать большую выходную мощность в луче, но частота следова-1[ия импульсов меньше — не выше 0,5 Гц, так как теплопроводность этого лгатериала в 17 раз нин№ теплопроводности рубипового монокристалла. 1 оэффициент полезного действия наиболее высок у лазера па С0 , где он составляет около 10% (у рубипового лазера он едва достигает 0,5%). [c.168]

Теплота, выделяемая при сварке, распространяется вследствие теплопроводности в основной металл. Этот процесс характеризуется термическим циклом. В каждой точке околошовной зоны температура вначале нарастает, достигая максимума, а затем снижается. Чем ближе точка расположения к границе сплавления, тем быстрее происходит нагрев металла в данном участке и тем выше максимальная температура, достигаемая в нем. При значительном удалении от нгва нагрев основного металла практически не происходит. [c.211]

Некоторые металлы (медь, магний, алюминий) обладают сравнительно вьгсокими теплопроводностью и удельной теплоемкостью, что способствует б1.1строму охлаждению места сварки, требует применения более мощных источников теплоты при сварке, а в ряде случаев предварительного подогрева детали. [c.340]

В связи с высокой температурой и теплопроводностью, затрудияюЩ1Г ми локальный разогрев, требуются более концентрированные источники нагрева и повышенные режимы сварки. Однако в связи со склонностью меди к росту зерна при сварке многослойных швов металл каждого прохода для измельчения зерна проковывают при температурах 550—800° С. [c.343]

При использовании плавящегося электрода небольшого диа-мет])а (0,8—1,4 мм) достаточно хороню свариваются латупи и медно-никелевые сплавы. В связи с меньшей теплопроводностью этих сплавов предварительный подогрев (до 100—150° С) требуется при толщине лк талла свыше 12 лсдг. [c.347]

Для предупреждепия попадания в металл окисной пленки с обратной стороны кромок сварку следует вести с полным проплав-лепием KpoMOJ , на подкладках из металлов с малой теплопроводностью (обычно из высоколегированной стали). Они также служат и для защиты обратной стороны шва. С этой точки зрения нахлес-точные, угловые и тавровые соединения менее технологичны. [c.351]

В связи с большой величиной коэффициента линейного расширения ы низки.м модулем упругости сплав имеет повышенную склонность к короблению. Поэтому 1Шобходимо прибегать к жесткому закреплению листов с помощью грузов, а такгке ннев-мо- или гидравлических прижимов на специальных стендах для сварки полотнищ и секций из этих сплавов. Ввиду высокой теплопроводности алюминия приспособления следует изготовлять из материалов с низкой теплопроводностью (легированР1ые стали и т. п.). [c.354]

Вследствие высокой теплопроводности алюминия необходимо нрпмене1гие мощных источников теплоты. С этой точки зре-mu[ в ряд(5 с.лучаев желательны подогрев начальных участков шва до температур]. 120—150 С или применение предварительного и сопутствующего подогрева. [c.355]

Следует иметь в виду, что одновременно с конвекцией всегда сосуществует и теплопроводность, однако конвективный перенос в жидкостях обычно является определяющим, поскольку он з-1ачи-тельно интенсивнее теплопроводности. [c.69]

В твердых монолитных телах перемещение макроскопических объемов относительно друг друга невозможно, поэтому теплота переносится в них только теплопроводностью Однако при нагреве, сушке зернистых материалов (геска, зерна и т.д.) очень часто искусственно организуют перемешивание. Процесс теплопереноса при этом резко интенсифицируется и физически становится похожим на конвективный теплопезенос в жидкостях. [c.69]

Коэффициент теплопроводности к в законе Фурье (8.1) характеризует способность данного вещества проводить теплоту. Значения коэффициентов теплопроводности приводятся в справочниках по теплофизическим свойствам веществ. Численно коэффициент теплопроводности l==q/grad t равен плотности теплового потока при градиенте температуры 1 К/м. Понять влияние различных параметров, а иногда и оценить значение X можно на основе рассмотрения механизма переноса теплоты в веществе. Согласно молекулярно-кинетической теории коэффициент теплопроводности в газах зависит в основном от скорости движения молекул, которая в свою очередь возрастает с увеличением температуры [c.71]

В металлах теплопроводность обеспечивается главным образом за счет теплового движения электронов ( электронного газа ), которые более чем в 3000 раз легче молекул самого легкого газа — водорода. Соответственно v теплопроводность металлов много пыше, чем газов. [c.71]

Наибольшим коэффициентом теплопроводности обладают чистые серебро и медь Хж400 Вт/(м К). Для углеродистых сталей >. 50 Вт/(м-К). У жидкостей (неметг-ллов) коэффициент теплопроводности, как правило, меньше I Вт/(М К). Вода является одтм из лучших жидких проводников теплоты, д 1я нее Л =0,6 Вт/(м-К). [c.71]

Пористые материалы — пробка, различные волокнистые наполнители типа ваты — обладают наименьшими коэффициентам) теплопроводности Х<0,25 Вт/(м-К), приСлижа-ющимися при малой плотности нaбивк к коэффициенту теплопроводности воздуха, 1апол-няюш,его поры. [c.71]

Значительное влияние на коэффп циент теплопроводности могут оказывать температура, давление, а у пористых материале в еш,е и влажность. В справочниках всегда приводят условия, при которых определялся коэ( фици- [c.71]

Пример 8.1. Определить тепловой поток через бетонную стену идания толщиной 200 мм, высотой Н = 2,Ъм и длиной 2 м, если температуры на се поверхностях /d=20° , с2=—10°С, а коэффициент теплопроводности X = I Вт/(м- К) [c.73]

Пример 8.2. Определить коэффициент теплопроводности материала стенки толщиной 50 мм, если плогность теплового потока через нее <7 = 100 Bт/м а разность температур на поверхностях Д/ = 20°С q 100-0,05 [c.73]

Распределение температур в пределах каждого слоя — линейное, однако в различных слоях крутизна температурной зависимости различна, поскольку согласно формуле (8.6) dildx)i= —q/Xi. Плотность теплового потока, проходящего через все слои, в стационарном р( жи-ме одинакова, а коэффициент теплопроводности слоев различен, следовательно, более резко температура меняется в слоях с меньшей теплопроводностью. Так, в примере на рис. 8.3 наименьшей теплопроводностью обладает материал второго слоя, а наибольшей — третьего. [c.73]

Закон Ома в дифференциальной форме j=—agradf аналогичен закону Фурье (8.1). Соответственно аналогичными получаются и решения задач теплопроводности и электропроводности для тел одинаковой формы. Каждому тепловому параметру в этих решениях соответствует вполне определенный электрический аналог плотности теплового потока q — плотность тока j, тепловому потоку Q — сила тока /, температуре t — электрический потенциал , теплопроводности X — электропроводность а. [c.76]

Теория сварочных процессов (1988) -- [ c.57 ]

Теоретическая физика. Т.4. Гидродинамика (1986) -- [ c.271 ]

Физика низких температур (1956) -- [ c.11 , c.153 , c.155 , c.156 , c.218 , c.224 , c.227 , c.242 , c.262 , c.265 , c.280 , c.424 , c.451 , c.660 ]

Физические величины (1990) -- [ c.86 , c.95 ]

Техническая термодинамика. Теплопередача (1988) -- [ c.172 ]

Физическая газодинамика реагирующих сред (1985) -- [ c.99 ]

Техническая термодинамика и теплопередача (1986) -- [ c.259 , c.262 ]

Техническая термодинамика и теплопередача (1990) -- [ c.148 , c.165 , c.167 , c.169 , c.177 ]

Теплотехника (1986) -- [ c.79 ]

Теплопередача Изд.3 (1975) -- [ c.5 , c.10 , c.12 ]

Единицы физических величин и их размерности Изд.3 (1988) -- [ c.201 , c.367 , c.384 ]

Основы конструирования Справочно-методическое пособие Кн.3 Изд.2 (1977) -- [ c.2 ]

Справочник машиностроителя Том 2 (1955) -- [ c.114 , c.115 ]

Справочник машиностроителя Том 2 Изд.3 (1963) -- [ c.182 , c.198 ]

Справочник строителя тепловых сетей (1967) -- [ c.13 ]

Введение в термодинамику необратимых процессов (2001) -- [ c.51 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы (1987) -- [ c.206 ]

Теплотехнический справочник (0) -- [ c.55 , c.262 , c.265 , c.279 ]

Теплофикационные паровые турбины и турбоустановки (2002) -- [ c.63 ]

Теоретические основы теплотехники Теплотехнический эксперимент Книга2 (2001) -- [ c.166 , c.168 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы Книга1 (2000) -- [ c.226 ]

Металлургия и материаловедение (1982) -- [ c.141 ]

Промышленные полимерные композиционные материалы (1980) -- [ c.284 , c.296 , c.303 , c.307 ]

Металловедение и термическая обработка стали Т1 (1983) -- [ c.281 ]

Механика жидкости (1971) -- [ c.69 ]

Конструкционные материалы Энциклопедия (1965) -- [ c.3 , c.300 ]

Инструментальные стали и их термическая обработка Справочник (1982) -- [ c.61 ]

Металловедение и термическая обработка стали Справочник Том1 Изд4 (1991) -- [ c.2 , c.54 , c.55 ]

Теплотехнический справочник том 2 издание 2 (1976) -- [ c.0 ]

Равновесная и неравновесная статистическая механика Т.2 (1978) -- [ c.71 , c.104 , c.332 ]

Физическое металловедение Вып II (1968) -- [ c.426 , c.429 ]

Справочник по электротехническим материалам Т1 (1986) -- [ c.39 , c.72 ]

Краткий справочник машиностроителя (1966) -- [ c.81 ]

Динамика вязкой несжимаемой жидкости (1955) -- [ c.33 ]

Молекулярное течение газов (1960) -- [ c.121 ]

Теплотехнический справочник Том 1 (1957) -- [ c.55 , c.262 , c.265 , c.279 ]

Электротехнические материалы Издание 6 (1958) -- [ c.23 ]

Химия и радиоматериалы (1970) -- [ c.109 ]

Термодинамика (1970) -- [ c.48 ]

Динамические задачи термоупругости (1970) -- [ c.17 ]

Механика сплошной среды Часть2 Общие законы кинематики и динамики (2002) -- [ c.369 ]

Температура и её измерение (1960) -- [ c.82 , c.110 , c.115 , c.116 , c.129 , c.166 , c.186 , c.264 , c.337 ]

Материалы в радиоэлектронике (1961) -- [ c.113 , c.124 , c.244 ]

Электротехнические материалы Издание 3 (1955) -- [ c.101 , c.103 , c.126 , c.262 , c.271 ]

Справочник рабочего-сварщика (1960) -- [ c.30 ]

Резание металлов (1985) -- [ c.19 , c.120 ]

Справочник по специальным работам (1962) -- [ c.16 , c.17 ]

Краткий справочник прокатчика (1955) -- [ c.347 ]

Общая технология силикатов Издание 4 (1987) -- [ c.385 ]

Основные термины в области температурных измерений (1992) -- [ c.0 ]

Ковочно-штамповочное производство (1987) -- [ c.113 ]

Теплопередача (1965) -- [ c.9 , c.15 ]

Справочник по электрическим материалам Том 1 (1974) -- [ c.55 , c.102 ]

Справочник рабочего литейщика Издание 3 (1961) -- [ c.75 ]

Тепломассообмен (1972) -- [ c.94 , c.394 , c.401 ]

Краткий справочник металлиста (0) -- [ c.176 ]

Металловедение и технология металлов (1988) -- [ c.279 , c.420 ]

Справочник машиностроителя Том 6 Издание 2 (0) -- [ c.2 , c.114 , c.115 ]

Подшипники скольжения расчет проектирование смазка (1964) -- [ c.291 ]

Сварка Резка Контроль Справочник Том1 (2004) -- [ c.14 ]

Материаловедение Технология конструкционных материалов Изд2 (2006) -- [ c.389 ]

Справочник энергетика промышленных предприятий Том 3 (1965) -- [ c.29 ]

Справочник механика заводов цветной металлургии (1981) -- [ c.19 , c.21 , c.27 , c.91 , c.92 ]

Справочник рабочего кузнечно-штамповочного производства (1961) -- [ c.33 ]

Справочник технолога машиностроителя Том 2 Издание 2 (1963) -- [ c.872 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.574 ]

Внедрение Международной системы единиц (1986) -- [ c.51 , c.78 , c.129 , c.141 , c.205 , c.217 ]

Основы теории металлов (1987) -- [ c.42 ]

Волны в жидкостях (0) -- [ c.14 , c.20 , c.105 ]

Механика сплошной среды Т.1 (1970) -- [ c.219 , c.262 ]

Краткий справочник по физике (2002) -- [ c.66 ]

Статистическая механика (0) -- [ c.389 , c.395 , c.399 , c.404 , c.405 , c.427 , c.429 , c.434 , c.436 ]

Справочник азотчика том №2 (1969) -- [ c.0 ]

Основы конструирования Книга2 Изд3 (1988) -- [ c.354 ]

Справочник по элементарной физике (1960) -- [ c.54 ]

Основы теплопередачи в авиационной и ракетно-космической технике (1992) -- [ c.10 ]

Пористые проницаемые материалы (1987) -- [ c.46 , c.115 , c.135 , c.174 , c.202 , c.230 , c.269 ]

Теплотехника (1985) -- [ c.209 ]

Накопители энергии (1991) -- [ c.0 ]

Современная термодинамика (2002) -- [ c.103 , c.118 ]

Свойства газов и жидкостей Издание 3 (1982) -- [ c.0 ]

Ультразвук и его применение в науке и технике Изд.2 (1957) -- [ c.273 , c.329 ]

Справочник по Международной системе единиц Изд.3 (1980) -- [ c.35 ]

Машиностроение Энциклопедический справочник Раздел 2 Том 4 (1947) -- [ c.205 ]

Машиностроение Энциклопедический справочник Раздел 1 Том 1 (1947) -- [ c.0 , c.48 , c.114 , c.115 , c.484 , c.486 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...