Температуры изменение вдоль адиабат

Изменение температуры вдоль адиабаты можно получить из уравнения (66), заменяя давление с помощью уравнения (Збв) [c.47]

Изменение прочностных свойств меди и свинца вдоль ударной адиабаты объясняется в [6] зависимостью динамического предела текучести от давления и-температуры. В [1] считается, что помимо [c.178]

Вообще зависимость между давлением и плотностью довольно сложная, так как она связана еще и с изменением температуры вдоль трубки тока. Однако во многих случаях, когда частица движется достаточно быстро, можно считать, как показывает опыт, что давление и плотность Связаны законом адиабаты [c.361]

Работа Ь -2, совершаемая над стержнем в процессе его адиабатной деформации, определяется приведенными выше уравнениями (10-62), (10-63) следует, однако, подчеркнуть, что фигурирующие в этих уравнениях интегралы вычисляются вдоль адиабаты (следовательно, при этом необходиг ю учитывать изменение Е с температурой вдоль адиабаты). [c.213]

Исследование кривых намагничивания обеих солей в поле 500 эрстед было произведено в Лейдене (данные находятся в печати). Изменения температуры вдоль адиабат, найденные из этих экспериментов с помощью уравнения (3), изображены в виде кривых на фиг. 4 и 5. Эти результаты весьма убедительны. В слабых магнитных полях изменение температуры АТ пропорционально квадрату напряженности поля Н . Кривые для сильных магнитных полей могут быть легко экстраполированы к начальным значениям напряженности магнитных полей и температур размагничивания, если предположить, что при увеличении магнитного поля Я оно становится пропорциональным температуре Т. Кривизна адиабат для хромометиламиновых квасцов при значениях 5/7 < 0,80 и больших магнитных полях медленно убывает. Для хромокалиевых квасцов это не наблюдается. Такое убывание кривизны, по-видимому, связано с близостью максимума магнитной восприимчивости, который для хромометиламиновых квасцов соответствует более высокому значению энтропии, чем для хромокалиевых квасцов [16, 22]. [c.270]

Результаты расчетов представлены на рис. 5 20, 5.21. На рис. 5 20 показано изменение давления и температуры газа вдоль оси сопла. Здесь и далее введены следующие обозначения крестиками и кружочками обозначены результаты расчетов, проведенных с учетом взаимного влияния частиц и газа соответственно для мкм и 5=5 1мкм точки соответствуют случаю, когда влияние частиц на газ учитывается через эффективный показатель адиабаты с 7=7° = 1,13, т. е. принимается, что частицы и газ находятся в равновесии. Важно отметить, что в этом случае из уравнений движения и энергии газа исключаются члены, содержащие параметры частиц. И те и другие результаты получены при одинаковом распределении безразмерной скорости на оси Имеет место [c.218]

Будем следить за изменением состояния газовой частицы в волне как на диаграмме р, V рис. 8.2, так и на рис. 8.3, а ж б. При очень быстром сжатии газа от точки А до точки В состояние его меняется вдоль замороженной адиабаты II. При этом энтропия не меняется, над газом совершается положительная работа, численно равная площади НАВМ. Температура и давление газа резко возрастают, а колебательная знергия остается неизменной, соответствующей старой, низкой температуре. Затем в течение некоторого времени плотность газа остается неизменной (переход В С). Происходит возбуждение колебаний, часть знергии отбирается от поступательных и вращательных степеней свободы, температура и давление понижаются, энтропия возрастает (см. формулу (8.12) < Т, ёек1й1 > О, > 0). [c.431]

В работе [30] приведено численное исследование сверхзвуко вого обтекания геометрии (рис. 4.21) сверхзвуковым потоком равновесного воздуха. Строгий учет равновесных реакций и приближенный (эффективный показатель адиабаты не меняется вдоль линии тока за отошедшей ударной волной) дает близкие результаты. Отличие наблюдается в областях скачков уплотнения. При увеличении числа Маха влияние реальных физико-химических свойств воздуха становится более заметным. Это влияние особенно заметно по изменению величины плотности и, следовательно, температуры, по изменению значения скорости, отхода ударной волны, но мало сказывается на величине давления на теле. [c.245]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...