Вихрь присоединенный

Внутри закручивающего устройства турбулентные вихри осуществляют пульсации главным образом в радиальном окружном направлении. На выходе образуется крупный вихрь с закруткой в продольном сечении, который располагается в месте прохождения траектории ПВЯ. При малых числах Рейнольдса этот вихрь присоединенный, но при увеличении числа Рейнольдса такие вихри начинают попеременно срываться с разных сторон закручивающего устройства при прохождении ПВЯ. [c.145]

Создание общей теории воздействия плоского потока идеальной жидкости на помещенный в него крыловой профиль является заслугой великого русского ученого Н. Е. Жуковского, опубликовавшего свою известную теорему о подъемной силе крыла в 1906 г. в классическом мемуаре О присоединенных вихрях . Н. Е. Жуковский первый установил вихревую природу сил, действующих со стороны потока на крыло, и указал на наличие простой пропорциональности между этой силой и интенсивностью вихря, присоединенного к обтекаемому телу. [c.277]

Одна из моделей образования основана на концепции клиньев турбулентности, образующихся при разрушении системы присоединенных вихрей. Присоединенные вихри образуются из-за возмущенной в потоке, например шероховатости поверхности, разрушения поверхности и др. Область возмущения представляет конус Маха. Вдоль вершины конуса образуются дополнительные продольные вихри, которые приводят к возмущению давления. Возмущение от вторичных вихрей распространяется в конусах Маха. Рельефная сетка возникает в результате пересечений конусов Маха. [c.363]

Н. Е. Жуковский (1847— 1921) является основателем одной из важнейших областей механики — аэродинамики. Кроме того, он написал большое число выдающихся работ по гидромеханике, гидравлике и динамике твердого тела. Работа Н. Е. Жуковского О присоединенных вихрях послужила теоретической основой для определения подъемной силы крыла самолета. [c.6]

Так как при конформном преобразовании циркуляции по соответствующим контурам неизменна, то формула (165.51) определяет циркуляцию по крыловому профилю. Соответствующий вихрь называется присоединенным. Таким образом, кинематическая картина обтекания крылового профиля полностью решается, если известно его конформное преобразование на окружность. [c.268]

Противоречащий наблюдениям результат об отсутствии воздействия потока на движущееся s нем тело объясняется тем, что благодаря силам вязкости (которые в рассматриваемых схемах течения отсутствовали) будет срыв потока с поверхности н образование за телом вихрей (рис. 16.14), а ие плавное обтекание, как это изображено на рис. 16.13. Присоединенный вихрь, определяемый постулатом Жуковского — Чаплыгина, представляет своеобразный учет вязкости при изучении движения крылового профиля в идеальной жидкости. [c.273]

В тех лопаточных машинах, венцы которых работают в практически безграничном потоке (воздушные и водяные винты, ветряки), с концов их лопаток, так же как и в единичном крыле конечного удлинения, сбегают присоединенные вихри. В результате возникает дополнительное индуктивное сопротивление, вычисление которого по сравнению с единичным крылом осложняется наличием взаимной интерференции между сбегающими с конца каждой лопасти вихревыми усами ). [c.102]

Из других выдающихся работ Н, Е. Жуковского получили всемирное признание и распространение видоизменение метода Кирхгофа для решения задач струйного обтекания тел, гидродинамическая теория фильтрации, решение задач гидродинамической теории смазки, теорема о подъемной силе и теория присоединенных вихрей, гидродинамическая теория гребного винта, теория решеток и ряд других исследований. [c.200]

Чтобы получить направление силы Р , следует вектор скорости щ повернуть на угол л/2 в направлении, противоположном циркуляции. Эта сила называется подъемной или поперечной силой Жуковского. Она является результатом того перераспределения давлений по поверхности цилиндра, которое вызвано действием присоединенного к потенциальному потоку вихря. Определяемую формулой (7.41) поперечную силу можно получить и опытным путем, создав условия обтекания цилиндра, близкие к теоретическим. Этого можно достигнуть, если круглый цилиндр, обтекаемый потоком реальной жидкости, вращать вокруг своей оси. Тогда наблюдается картина обтекания, показанная на рис. 7.12, весьма сходная с теоретической (см. рис. 7.10), и возникает поперечная сила Жуковского (эффект Магнуса). Это позволяет предполагать, что не только для частного случая обтекания круглого цилиндра, но и для случаев обтекания тел других форм можно, внося в потенциальный поток некоторую систему вихрей, получать такие течения, которые близки к наблюдаемым и в которых действуют гидродинамические силы, совпадающие с измеряемыми в опытах. [c.229]

Теорема Жуковского, опубликованная им в 1906 г., сыграла важную роль в развитии теории крыла, которая явилась основой теории летательных аппаратов. Эта теорема получила также широкое применение в теории гребных винтов кораблей, теории лопастных гидравлических, паровых и газовых турбомашин. Ее значение определяется прежде всего тем, что она вскрывает физическую причину появления подъемной силы такой причиной являются вихри, мерой интенсивности которых служит циркуляция скорости. При этом несущественна причина, порождающая эти вихри. В рамках теории идеальной жидкости, циркуляция может быть порождена только вихрями, которые мы считаем существующими в потоке, однако не можем указать источник их появления (по крайней мере для однородной несжимаемой жидкости). Такие вихри, определяющие подъемную силу, Жуковский называл присоединенными. В реальной жидкости циркуляция порождается действием сил трения, которые развиваются и проявляются в пограничном слое, образующемся у поверхности тела (см. гл. 8 и 9). Таким образом, присоединенные вихри Жуковского являются теоретическим эквивалентом системы вихрей, возникающих в пограничном слое реальной жидкости. Теорема Жуковского указывает на то, что целесообразно изменяя форму профиля обтекаемого цилиндрического тела, т. е. изменяя интенсивность вихрей в пограничном слое, можно соответственно изменять подъемную силу. [c.235]

Идея Жуковского заменить крыло одним или несколькими присоединенными вихрями, неподвижно связанными с крылом и создающими в потоке такую же циркуляцию скорости по любому замкнутому контуру, какую в действительности создает крыло, позволяет решать многие практические задачи гидродинамики крыла бесконечного размаха. [c.161]

Найдите общие соотношения для скоростей, индуцированных нестационарной косой подковообразной вихревой системой, в случае изменения напряженности (циркуляции) присоединенного вихря по гармоническому закону. [c.248]

Выведите общие соотношения для индуцированных скоростей дискретного подковообразного вихря в случае малых чисел Струхаля, т. е. при небольшой частоте колебаний напряженности присоединенного вихря (р =рЬ/Уос 0). Найдите числовые значения безразмерных функций, определяющих инду- [c.248]

Найдите общие выражения для координат середин элементарных дискретных присоединенных вихрей, их размаха, а также тангенсов углов стреловидности в случае равномерного и неравномерного размещения по сечению ячеек несущей поверхности и расположенных в них вихрей. [c.249]

Для вихревой модели пятиугольного крыла с размерами, показанными на рис. 9.7, определите числовые значения координат контрольных точек (в которых должны удовлетворяться граничные условия) и концов дискретного косого присоединения вихря, а также найдите размах и угол стреловидности при неравномерной схеме размещения по сечению [c.249]

Рассмотрите какую-либо ячейку базовой плоскости крыла (рис. 9.8) и напишите общее выражение для циркуляции дискретного присоединенного вихря, расположенного в этой ячейке, представив ее в виде ряда членов, в которые входят производные циркуляции по кинематическим параметрам. Найдите эти выражения для гармонического закона изменения кинематических параметров, а также следующих частных случаев 1) движение типа мертвая [c.249]

Напишите общее выражение для индуцированной скорости в контрольной точке от присоединенного вихря дискретной подковообразной вихревой системы, а также всех таких вихрей, покрывающих несущую поверхность (рис. 9.8). Представьте эту скорость как функцию производных циркуляций по кинематическим параметрам и учтите особенности симметричного (Q,. = 0) и асимметричного (й,. Ф 0) движений. Рассмотрите случай гармонического изменения кинематических параметров и числовой пример расчета функции, определяющей индуцированную скорость в какой-либо контрольной точке от нескольких дискретных вихрей (по данным задачи 9.38). [c.250]

Согласно закону Био—Савара, скорость в точке М (xq. О, Zo) от присоединенного вихря W = — Го ( os 1 + os аа)/(4яа sin xi). Вводя сюда Го = Г1/ 6, а= а/Ь, №" = W IV , получаем [c.280]

Суммарная безразмерная скорость от присоединенного и свободных вихрей W = + W . Тогда [c.280]

На точку Ai(Xo, 0, Zq) действуют присоединенный вихрь АВ интенсивностью Го(/о). свободные вихри напряженностью ri(Xi, /о) и Га(х2, о), а также вихревая пелена, состоящая из свободных вихрей, сбегающих с присоединенного вихревого шнура [интенсивность пелены определяется напряженностью вихревого слоя dV = = у(х, to)dx, где у х, to) — погонная интенсивность слоя в момент to - [c.281]

Рассмотрим скорость, индуцированную пеленой свободных вихрей, сбегаю ших с присоединенного шнура. В соответствии с рис. 9.6 в точке Л4(хо, Zg) элемен тарная величина индуцированной скорости dV = —[d Г/(4я/г )1 ( os а + os а") Принимая здесь d Г = у(х, tg)dx, h = (xq — х) os у — Zg sin у, переходя к без размерным координатам = х/Ь, = z/b и интегрируя по от 0 до с , получаем [c.282]

В случае нестационарного движения крыла напряженность присоединенного вихря изменяется во времени, т. е. Го = Го(/о)- В соответствии с условием постоянства циркуляции по замкнутому контуру (теорема Томпсона) это изменение напряженности сопровождается сходом свободных вихрей, движущихся со скоростью Уаа и образующих в плоскости крыла вихревую пелену. В. момент времени 0 напряженность вихревого слоя, параллельного присоединенному вихрю и удаленного от него на расстояние х, равна у(х, tg)dx и определяется значением —й Г( 1), т. е. напряженностью присоединенного вихря в момент схода х = tQ — — х/Коо- В соответствии с этим [c.282]

Суммарная скорость, индуцированная нестационарным присоединенным вихрем, свободными вихревыми шнурами и вихревой пеленой, [c.283]

Скорость, индуцированная присоединенным вихрем, в соответствии с (9.62) [c.283]

Рассмотрим гармоническое изменение циркуляции присоединенного вихря по закону синуса, в соответствии с которым [c.285]

Внося (9.90) в (9.73), получаем индуцированную скорость от присоединенного вихря [c.285]

Значения индуцированных скоростей от присоединенного и свободных вихрей, а также вихревой пелены для гармонического изменения Го(0 даны соотношениями (9.93) — (9.96). [c.286]

Вакуумметр жидкостный 25 Ватерлиния 50 Вебера критерий (число) 262 Веймаута формула 288 Вентури водомер 341 Вертушка гидрометрическая 340 Вес удельный 19 Вильямса—Газена формула 204 Вихрь присоединенный 102 Водослив 276 Воронка депрессии 328 Высота метацентрическая 50 [c.353]

Теорема Жуковского, опубликованная им в 1906 г., сыграла выдающуюся роль в развитии теории крыла, которая, в свою очередь, явилась основой теории летательных аппаратов. Эта теорема получила также широкое применение в теории гребных винтов кораблей, теории лопастных гидравлических, паровых и газовых турбомашин. Ее значение определяется прежде всего тем, что она вскрывает физическую причину появления подъемной силы такой причиной являются вихри, мерой интенсивности которых служит циркуляция скорости. При этом несущественна причина, порождающая эти вихри. В рамках теории идеальной жидкости циркуляция может быть порождена только вихрями, которые мы а priori мыслим существующими в потоке, однако не можем указать источник их появления (по крайней мере для несжимаемой жидкости). Такие вихри, определяющие величину подъемной силы, Жуковский называл присоединенными. В реальной жидкости циркуляция порождается действием сил трения, которые развиваются и проявляются в пограничном слое, прилегающем [c.251]

При исследовании установив шегося обтекания несжимаемой жидкостью несущей поверхности сложной формы она заменяется вихревой моделью, представляющей собой бесконечную совокупность распределенных элементарных вихревых систем. Каждая такая система представляет собой косой подковообразный вихрь, состоящий из присоединенного косого вихря и двух отходящих от него свободных вихревых шнуров. Определите скорость, вызванную указанной вихревой системой, в некоторой точке, лежащей в той же плоскости, что и рассматриваемая система. Найдите числовое значение скорости в соответствии с геометрическими размерами вихря и координатами точки, а также заданными скоростью Voo = = 100 м/с и циркуляцией Го = 2 м /с. [c.247]

Определение аэродинамических характеристик несущей поверхности в случае нестационарного движения основано на замене эквивалентной базовой плоскости вихревой системой, состоящей из совокупности дискретнглх косых подковообразных присоединенных вихрей с отходящей от них пеленой нестационарных свободных вихрен. Рассмотрите скорость, индуцированную дискретным подковсобраз- [c.247]

Выведите зависимости для напряженности вихревой пелены и циркуляции боковых свободных вихрей дискрешого подковообразного вихря в ячейке под номером ikk — 1 (рис. 9.8), выраженные в виде рядов через производные циркуляции присоединенного вихря. Примите гармонический закон изменения кине.матических параметров и рассмотрите случай малых чисел Струхаля.Выразите эти зависимости для поступательного симметричного (Qt = 0) движения крыла с постоян ЮЙ скоростью (Йоо= onst), совершающего одновременно колебания в вертикальной п.лос-кости (см. задачу 9.23). [c.250]

Определите скорость в контрольной точке, индуцированную вихревой пе.теной от присоединенного вихря дискретной подковообразной вихревой системы, расположенной в ячейке р/г/г— 1 (рис. 9.8). Рассмотрите гармонический закон изменения циркуляции как функции ее производных по соответствуюигим кинематическим параметрам. Найдите числовые значения функции, опреде-ляющей индуцированную скорость в контрольной точке от ближайшего вихря, а также симметрично расположенного вихря на другой стороне крыла (по условию задачи 9.38). Примите при этом. малые числа Струхаля. [c.251]

Суммарная скорость, индуцированная свободными вихрями Напряженность свободных вихрс вых шнуров 1 и 2 ( Г1 (х, /о) ветствуюш.их точках в некоторый момент времени определяется напряженностью присоединенного вихря в этот же момент времени, т. е. в момент схода таких шнуров. Так как свободный вихрь сбегает с концов присоединенного вихревого шнура со скоростью набегающего потока, то, очевидно, точке А, расположенной на правом вихре, в момент соответствует момент схода о — х —0,5 tg у)1Уос а для точки [c.282]

Теоретическая механика (1976) -- [ c.268 ]

Прикладная газовая динамика. Ч.2 (1991) -- [ c.98 ]

Краткий курс технической гидромеханики (1961) -- [ c.102 ]

Механика жидкости (1971) -- [ c.410 , c.415 ]

Механика жидкости и газа (1978) -- [ c.192 , c.302 ]

Лекции по гидроаэромеханике (1978) -- [ c.236 ]

Аэродинамика (2002) -- [ c.55 , c.60 ]

Отрывные течения Том 3 (1970) -- [ c.28 ]

Введение в теорию концентрированных вихрей (2003) -- [ c.68 ]

Механика сплошной среды Часть2 Общие законы кинематики и динамики (2002) -- [ c.174 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...