Составляющие силы параллельные

Составляющие силы, параллельные осям х, у, z [c.32]

X, Y, Z Составляющие силы, параллельные осям д , у, z. [c.246]

Парадокс Даламбера установлен для любой системы тел. При наличии в потоке нескольких тел нельзя утверждать, что составляющая силы воздействия потока, параллельная скорости, для каждого тела в отдельности равна нулю. Подчеркнем, что было доказано равенство нулю только общей суммарной составляющей силы, параллельной одной и той же поступательной скорости системы тел. [c.74]

Эта формула представляет собой фундаментальный результат, ставший основой аэродинамики крыльев самолетов. Формула (8.29) находится в согласии с парадоксом Даламбера, так как из (8.29) следует, что составляющая силы, параллельная скорости, (сопротивление) равна нулю, но подъемная сила в идеальной жидкости может отличаться от нуля, наличие ее тесно связано с циркуляцией Г 0. [c.85]

Р1 — составляющая силы, параллельная хорде профиля [c.365]

Это выражение может быть также интерпретировано и таким образом, что только составляющая силы, параллельная радиусу-вектору скорости (далее — вектор скорости), производит работу. (Следует отметить, что вектор скорости всегда опережает вектор перемещения на 90° по фазе, а составляющая силы, нормальная к вектору скорости, параллельна вектору перемещения). [c.205]

Взяв правую систему неподвижных осей декартовых координат X, у и 2, разложим силу Р по правилу параллелепипеда на три составляющие силы Pj,, Ру и р2, направленные параллельно этим осям (рис, 32). [c.24]

Если рассматриваются силы, лежащие в одной плоскости, то взяв две взаимно перпендикулярные оси л и в этой плоскости, каждую силу Р можно разложить на две составляющие силы Р и направленные параллельно этим осям (рис. 33). [c.25]

Вектор равнодействующей направлен параллельно составляющим силам в сторону положительного отсчета оси у, если и [c.40]

Следовательно, Р =20 Н, а ее линия действия, параллельная составляющим силам, проходит от точки Л, на расстоянии /==0,45 м (рис. 1,47,6). [c.40]

С использованием параллелепипеда сил решается и обратная задача — задача разложения силы на три составляющие по заданным или выбранным направлениям. При решении задач с пространственным относительно друг друга расположением сил обычно оказывается целесообразным разложение силы на три составляющие, направленные параллельно выбранным (заданным) осям координат или непосредственно вдоль осей. [c.57]

На рис. 1.68 показано разложение силы Р АВ на три составляющие силы при условии, что заданы углы а ., а,у и а , образуемые силой р с направлениями составляющих, параллельных осям х, [c.57]

Определив последовательно момент равнодействующей и моменты всех составляющих сил относительно оси х, найдем, что Р ус = =11Р Ук, откуда следует формула для определения ординаты центра параллельных сил [c.69]

Разложим теперь силу Q на составляющие, направленные параллельно координатным осям [c.91]

Продолжим линии действия сил и / 2 до их пересечения в точке О и перенесем Лр Лг в эту точку. Теперь каждую силу Лр Лг разложим по правилу параллелограмма на составляющие силы Р и S, Q и S, параллельные прямой АВ и силам Р и Q. Таким образом, наша система сил свелась к системе сил, приложенных в одной точке О. [c.204]

На практике часто встречается разложение силы на три взаимно перпендикулярные составляющие, направленные параллельно осям координат. [c.38]

Приложим в точках Лий равные по модулю, но противоположные по направлению силы 5 4 5.,, образующие систему сил, эквивалентную нулю. Сложив отдельно силы по правилу параллелограмма в точках Л и В, получим две силы / 1 и R , линии действия которых пересекутся в точке О. После переноса этих сил в точку О разложим каждую из них на две составляющие по направлениям, параллельным силам р1 I] и отрезку прямой А В. Получим составляющие силы, соответственно одинаковые по модулю и направлению силам в точках Л и В до их сложения, т. е. [c.26]

Когда заданы направления составляющих сил, т. е. известны углы Р и у, после построения в масштабе силы Р проводим направления сил из точки А (рис. 17,в). Через точку С проводим линии, параллельные заданным направлениям. В полученном параллелограмме стороны АВ н АО представляют собой силы Р и Р2 в принятом масштабе. [c.21]

Выбрав масштаб для расстояний между силами и масштаб для сил, откладываем от точки О величины АО, ВО и / в принятых масштабах. Через точки А и В проводим штриховыми линиями прямые I и //, параллельные данной силе Р. Через конец вектора силы Р — точку М проводим линию СО, параллельную линии ЛВ. В образовавшемся параллелограмме (на рис. 40 частный случай — прямоугольник) проводим диагональ ВС, которая разделит раскладываемую силу на две части ОК=Р, КМ Р . Зная, что большая сила должна быть расположена ближе к Р, переносим отрезки ОК и КМ на направления I и II и изображаем их как векторы составляющих сил и Ра. [c.37]

Покажем, как задача решается графически. Предположим, нужно разложить силу R (рис. 44) на две параллельные составляюш,ие, направленные в противоположные стороны, если известны линии действия составляющих сил, т. е. даны два расстояния. [c.40]

Разложим данную силу Р на две составляющие Р,, параллельную [c.158]

ИМ параллельна и направлена в ту же сторону. При этом линия действия равнодействующей проходит через точку которая лежит на отрезке 711 2, соединяющем точки приложения составляющих сил и р2, и делит этот отрезок на части, обратно пропорциональные составляющим силам [c.200]

Далее, повернув все силы вокруг точек нх приложения так,-чтобы они были параллельны осп Ох, приравняем выражения для момента равнодействующей н суммы моментов составляющих сил относптельно осп Oz [c.129]

Отметим, что силу Р можно представить как равнодействующую двух составляющих сил и Р ,, параллельных осям координат (рис. 2.3). Составляющие Р и Р , и проекции и Ру принципиально отличны друг от друга, так как составляющая есть величина векторная, а проекция — величина алгебраическая но проекции силы на две взаимно перпендикулярные оси X и у и модули составляющих той же силы соответственно численно равны, когда сила раскладывается по двум взаимно перпендикулярным направлениям, параллельным осям хку. [c.24]

Из произвольной точки В в некотором масштабе откладываем заданную силу R. Выбрав масштаб расстояний, откладываем от точки В отрезки BD и АВ. Через точки А ы D проводим линии действия составляющих сил параллельно линии действия раскладываемой силы R. На рис. 44 эти линии действия обозначены римскими цифрами I я II. Через конец силы R (точку С) проводим прямую СМ параллельно АВ. В образовавшемся параллелограмме ADEM проводим диагональ АЕ, которую продолжаем до пересечения с линией действия силы R в точке L. [c.40]

Ответ. Составляющая силы Р, нормальная плоскости опюрстия, Pi 85,3 Н, а параллельная плоскости отверстия P. = 68,7 II. [c.66]

Значит, вращающий эффект относительно какой-либо оси создает та составляющая силы р, которая лежит в плоскости, перпендикулярной этой оси. Но составляющая силы р, параллельная плоскости, равна проекции силы Р на ту же плоскость (рис. 1.73). Поэтому, обозначив момент силы р относительно осей Мх (Р),Му(Р)иМАР), можем записать [c.62]

Пусть дана система сил, расположенных в одной плоскости и параллельных друг другу. Возьмем на этой плоскости произвольную точку А. Если = система может либо находиться в равновесии, либо быть приведенной к равнодействующей, проходящей через точку А параллельно линиям действия составляющих сил. Возьмем yMAiy моментов всех сил относительно какой-либо точки В, выбрав эту точку так, чтобы прямая АВ не была параллельна силам системы. Если сумма моментов относительно этой точки равна нулю, то система находится в равновесии, потому что равнодействующая не может проходить через точки А и В, так как должна быть, параллельной силам системы. Поэтому равенства [c.84]

Предположим, что все параллельные силы повернулись в какую-либо сторону на некоторый угол. Очевидно, что тогда и равнодействующая jRi2 двух первых сил повернется в ту же сторону и на тот же угол, так как равнодействующая параллельных сил параллельна своим составляющим. Точка останется на прежнем месте, так как модули сил F, и F я их точки приложения А и В не изменились, а следовательно, не изменилась и пропорция (11). Не изменится также и модуль равнодействующей, равный, как известно, сумме модулей составляющих сил. Но если величина и точка приложения силы не изменились, а сила повернулась, став парал- [c.105]

Теперь перенесем составляющие сил Р , полученные в результате их разложения по направлениям лучей, на стороны многоугольника Вариньона. Этим самым будет осуществлено физическое разложение сил Р . Легко заметить, что составляющие сил Р,-, приложенные вдоль внутренних сторон многоугольника Вариньона, параллельных в рассматриваемом примере лучам 01 и 02, уравновешиваются. Остается система двух сходящихся сил, действующих вдоль крайних сторон многоугольника Вариньона, параллельных в данном случае лучам 10 и 04. Точкой приложения равнодействую- [c.267]

Наконец, сделаем еще следуюн1 ее замечание. Здесь, как и везде, говоря о крыле, мы подразумеваем, что оно расположе1Ю своими кромками перпендикулярно к движению. Обобщение на случай любого угла у между направлением движения и кромкой угол скольжения) вполне очевидно. Ясно, что силы, действующие на бесконечное крыло постоянного сечения, зависят только от нормальной к его кромкам составляющей скорости натекающего потока в невязкой жидкости составляющая скорости, параллельная кромкам, не вызывает никаких сил. Поэтому силы, действующие на крыло со скольх<ением в потоке с числом Mi,— такие же, какие действовали бы на то же крыло без скольжения в потоке с числом Мь равным Mi sin у. В частности, если Mi > 1, но М] sin Y < 1, то специфическое для сверхзвукового обтекания волновое сопротивление будет отсутствовать. [c.654]

Разложение силы по двум заданным направлениям. Пусть, например, требуется разложить на две сходящиеся силы силу Р, модуль и направление которой заданы. Возьмем два произвольных направления ОМ и ОМ м построим вектор О А, изображающий в некотором масштабе данную силу Р. Из точки А проведем прямые АВ и АС, соответственно параллельные прямым ОМ и ОМ (рис. 29). Получается параллелограмм ОВАС, для которого сила Р является диагональю. Векторы ОВ и бС дают в том же масштабе составляющие силы, равнодействующая которых равна Р. [c.44]

Рассмотрим первый случай. Разложим заданную силу Р (рис. 29) на две сходящиеся составляющие силы по направлениям, параллельным данным прямым ON и ОМ (линия действия силы и эти прямые лежат в одной плоскости). Задача сводится к построению такого параллелограмма, у которого диагональ будет изображать силу Р, а стороны будут параллельны прямым ON и ОМ. Для решения задачи проводим через начало и конец вектора силы Р прямые, параллельные ОЛ и ОМ. При этом стороны таким образом построенного параллелограмма ОВ и ОС, направление которых совпадает с заданными направлениями искомых составляющих сил, дадут нам эти искомые состаш ляющие силы в том же масштабе, в каком отложена данная сила Р. [c.45]

Помогает в составлении уравнений моментов сил относительно осей хорошее зна,ние аналитических фэриул. Из = У2 - sY следует, что относительно оси Ох должны создавать моменты все силы, параллельные оси Оз и параллельные оси Оу. Сил, параллельных оси Оу, в рассматриваемой задаче нет, а все силы, параллельные оси Ог, перечислены в уравнении проекций сил на ось Oz. Моменты всех этих сил, кроме проходящей через ось Ох силы 7. , и должш попасть в составляемое уравнение моментов. [c.84]

Рассмотрим абсолютно твердое тело, имеющее закрепленную ось вращения. Его положение относительно данной системы отсчета определяется углом ср (рис. 20). Пусть на тело в точке Р действует сила Р (рис. 42). Разложим ее на три взаимно иерпендикуляр-ные составляющие Р, параллельную оси Рп перпендикулярную [c.60]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...