Сток (источник) в пространстве

Непрерывное распределение источников в пространстве. Предположим, что внутри некоторого объема т непрерывно распределены источники (стоки) так, что на единицу объема приходится мощность <7-Величина представляющая функцию координат точек в объеме х, играет роль объемной плотности распределения источников (д > 0) или стоков ( < 0). Элементу объема йх, находящемуся в некоторой точке А объема т, будет соответствовать источник мощности д йх, и потенциал скоростей этого элементарного источника в любой точке М пространства, заполненного жидкостью как внутри, так и вне объема т будет равен [c.354]

Источник (сток) в пространстве создает поток, скорости которого в каждой точке направлены по нормалям к поверхности сферы. Расход такого потока [c.276]

В случае, когда частицы движутся в пространстве симметрично относительно неподвижного центра, причем скорость каждой такой частицы направлена либо от центра, либо к нему, параметры потока являются функцией только расстояния г от центра (пространственные источник или сток). Таким образом, в уравнении неразрывности в сферических координатах (2.61) производные параметров по углам 0 и 7 равны нулю и уравнение принимает вид 5р/5/ + (1/г2) (д/дг) (рУ г ) = 0. [c.55]

Описанное движение можно еще трактовать как непрерывное вытекание или втекание в каждую точку прямой, нормальной к плоскости чертежа, и поэтому его также называют линейным источником (стоком). Если представить, что поток вытекает или втекает в точку О в пространственных условиях, движение называют источником (стоком ) в пространстве. [c.76]

Как МЫ уже упоминали в 82, столкновения между молекулами газа приводят к скачкообразному изменению проекций скорости при неизменных координатах и, следовательно, к скачкообразному перемещению изображающих точек в / -пространстве. В этом приближении изображающие точки гибнут в одних частях / -пространства и рождаются в других, не пересекая границ выделенного в / -пространстве объема. Это значит, что приближение мгновенных столкновений вынуждает нас ввести в правой части уравнения непрерывности источники и стоки молекул данной скорости в данной точке пространства. Поэтому уравнение (85.2) заменится уравнением [c.468]

Схематизируем подвод жидкости из отверстия в дне чаши, поместив в точку S (0 = 0) источник с секундным объемным расходом и приняв, что сток происходит из круговой ш ели (0 = 0 ) на верхнем краю чаши в пространство с абсолютным давлением р . Уравнение (202) переписывается в виде [c.426]

Источник (или сток) в пространстве. Поле скоростей в этом потоке определяется формулой (7) [c.170]

Источник (или сток) в пространстве (с центром в начале координат). Q 4 rep V. N [c.171]

Диполь в пространстве. Рассмотрим теперь поток, который получается из пространственного источника и пространственного стока равных расходов Q в пределе, когда Q— o, а расстояние между центрами источника и стока 2з—>0. [c.197]

Сферическая геометрия электродов. Рассмотрим коронный разряд между сферическими электродами с радиусами го и ri го < гi). Пусть сфера г = го является гидродинамическим источником (стоком), создающим в окружающем пространстве распределение скорости [c.652]

Наряду с источниками массы естественно допустить в среде переменной массы наличие источников импульса и энергии. Источники (стоки) могут быть распределены по среде или в пространстве непрерывным образом либо быть дискретными. В случае непрерывного распределения будем обозначать их объемные интенсивности как д(г. Г), у 1, г) и б(1, г) — массы, импульса и энергии соответственно, В случае, когда источники сосредоточены в точках Гр Г2, г , будем считать, что эти функции заданы в виде дельта-функций Дирака, например [c.336]

Процесс образования холодных трещин при сварке. С термодинамических позиций процесс разрушения металла принято рассматривать как результат взаимодействия источников и стоков энергии. Анализ этого взаимодействия в сварном соединении непосредственно после сварки представляет собой весьма трудную задачу в связи со сложным характером распределения энергии источников и стоков в пространстве и времени. [c.240]

Источники и стоки. Источниками и стоками называются воображаемые особые точки пространства, расположенные изолированно в жидкости, которые либо всасывают поток жидкости (стоки), либо выбрасывают его (источники). Каждый источник и каждый сток характеризуется определенным секундным расходом жидкости р. Движение, возбуждаемое источником или стоком, должно быть симметрично относительно точки возбуждения (рис. ХХ.9). Если представить себе в пространстве некоторую сферу радиусом г, расположенную около источника или стока, то в зависимости от направления скорости будем получать условия движения к источнику или стоку, характеризуемые уравнением [c.413]

Потенциал скоростей сложного движения, как это доказано в гидромеханике, получается методом наложения по принципу независимости действия сил. Поэтому если в пространстве имеется группа источников или стоков, расположенных в точках Ши. тг, тз и т. д., то значение функции потенциала скоростей, возбуждающего эту систему источников и стоков, равняется алгебраической сумме потенциалов от каждого источника или стока в отдельности [c.414]

Для характеристики источников в уравнении (2.1) рассмотрим более подробно их специфику. Наиболее простой тип источника-точечный моно-поль (пульсирующая сфера R k). Физический механизм излучения-концентрации в малом пространстве пульсирующего объема (притока или стока) массы. Для излучателя точечного размера в свободном пространстве волновое уравнение приобретает вид [c.43]

Плотность характеристических точек в пространстве Г не меняется со временем. Диффузией в пространстве Г пренебрегаем. Учитывая соотношение (6.87), произвольность объема соо и предполагая, что в фазовом пространстве нет источников и стоков, получим закон изменения фазовой плотности с течением времени в пространстве Г в виде [c.172]

Рис. 8. Течения от точечных источника и стока в пространстве.

Единственный рассматриваемый нами случай, когда локально-равновесное распределение отлично от однородного равновесного распределения (13.1) (с постоянными Т и ц),— это измерение теплопроводности, при котором путем соответствующего подключения источников и (или) стоков тепла мы устанавливаем изменяющуюся в пространстве температуру Т (г). В этом случае, поскольку плотность электронов п должна оставаться постоянной ( для сохранения электрической нейтральности), химический потенциал также должен зависеть от пространственных координат, чтобы выполнялось условие ц (г) = (гед (п, Т (г)). Вообще говоря, локальная температура и химический потенциал могут зависеть не только от координат, но и от времени. См., например, задачу 4 в конце этой главы и задачу 1, п. б в гл. 16. [c.246]

Так как ь х, 1) является функцией распределения по состоянию системы с фиксированным числом частиц ЛГ, т.е. в нашем случае в пространстве х нет ни стоков, ни источников, и для любого момента [c.26]

Представим себе пространство неограниченной пористой среды, поровый объем которой заполнен некоторой жидкостью или газом. Представим далее, что в пористой среде находится точечный сток или источник. Поток жидкости в данном случае будет сферически-радиальным направления векторов скоростей фильтрации во всех точках среды сходятся в стоке или в источнике (см. 3 и 4 главы IV). [c.214]

Скважину конечной длины в неограниченном пористом пространстве можно моделировать отрезком прямой, который представляет собой непрерывную совокупность множества точечных стоков (источников). Если концами такого линейного стока служат точечные стоки с расстояниями их от некоторой точки пласта г = и г = Tj, потенциальная функция в этой точке определится на основании (Х.9) по методу суперпозиции [c.214]

Если жидкость, наоборот, притекает из неограниченного пространства в точку, где непрерывно исчезает, течение называется пространственным стоком. В случае, если течение происходит в одной плоскости, имеем плоские источники (рис. 48, а) и сток (рис. 48, б). [c.84]

Подобно термодинамически равновесным распределениям С. н. р. обращают в нуль интеграл столкновений, однако они существуют только при наличии потока к.-п. сохраняющейся величины в импульсном пространстве, поддерживаемом источником и стоком. Начиная со слаботурбулентных С. н. р. (КС) волн, полученных В. В. Вахтовым (1965), идея об эстафетной передаче по масштабы интегралов движения (сохраняющихся величин) была широко использована при рассмотрении турбулентности в плазме, твёрдом теле, жидкости были получены изотропные и анизотропные С. и. р. (КС), соответствующие переносу постоянных в импульсном пространстве (или пространстве волновых чисел) потоков энергии, имНульса, числа частиц, волнового действия. [c.678]

Расчетная схема замораживающей колонки будет представлена рядом изолированных тепловых цепочек (по числу участков) порода, межтрубное пространство, питающая труба, соединенных между собой термическими сопротивлениями Rl и В каждом блоке схемы расположен источник (сток) с интенсивностью, определяемой уравнением (13). Теплоемкости блоков в силу введенной предпосылки не учитываются. [c.396]

Метод электрического моделирования задач нестационарной теплопроводности с помощью сеток омических сопротивлений (/ -сеток), предложенный в работах 1, 2], в отличие от метода моделирования на сетках сопротивлений и емкостей — С-сетки) позволяет прерывать процесс решения, изменять временной и пространственный интервалы во время решения, определять температурные поля с учетом изменения теплофизических констант материала в зависимости от температуры.. Метод -сеток дает возможность решать задачи нестационарной теплопроводности с источниками (стоками) тепла, когда интенсивности источников (стоков) переменны во времени и пространстве. [c.401]

Точечный источник представляет собой бесконечно малую область пространства, из которой жидкость вытекает радиально во всех направлениях. В диаметрально противоположных случаях, при которых жидкость стекает в точку, система называется стоком. Точечные источники и стоки являются абстракциями, которые не могут быть реализованы в природе, хотя их можно моделировать в той или иной степени приближения. [c.127]

Непрерывное распределение источников в пространстве. Предположим, что внутри некоторого объема т (рис. 135) непрерывно распределены источники (стоки) так, что на единицу объема приходится мощность д. Величина д, представляющая Функцию координат точек в объеме т , играет роль объемной, плотности распределения источников д > 0) или сто-> ов (д < 0). Элементу объема йт, находя- Демуся в некоторой точке А объема т, будет соответствовать источник мощно- [c.395]

Для решения этой задачи Б. И. Сегал рассматривает сначала потенциал скорости группы N источников и стоков с интенсивно- стями помещенных в основном параллелепипеде с ребрами а, Р, V, в точках ( , Т1 , Эта группа источников и стоков повторяется в параллелепипедах, заполняющих все пространство, координаты вершин которых суть l a,, l y, где l , I2, I3 — целые числа, изменяющиеся от — оо до + оо. Потенциал скорости такой пространственной решетки выражается рядом [c.320]

Источник (или сток) в пространстве. Потенциал скоростей для источника моииюсти q, помещенного в начале координат, будет [c.512]

Исследования тепловых режимов радиоэлектронных устройств выдвинули также новые проблемы в области теории теплопроводности. С позиции теплофизики радиоэлектронный аппарат представляет собой систему многих тел с источниками и стоками энергии, сложным образом распределенных в пространстве и во времени. В редких случаях температурное поле такой системы можно описать с помощью простейших математических моделей однородных тел (цилиндр, шар, пластина, полупространство и т. д.), которые хорошо изучены в теории теплопроводности. Поэтому лицам, занимающимся исследованием тепловых режимов РЭА, приходится решать не только конкретные инженерные задачи, но и искать общие закономерности, управляющие пространственно-временным изменением температурного поля в сложной системе тел. Определение таких закономерностей имеет не только научное, но и практическое значение в системах многих тел с источниками и стоками энергии количество комбинаций размеров, форм, свойств тел и т. п. настолько велико, что эмпирические поиски приемлемого варианта конструкции становятся экономически неоправданными. Заметим, что сложные системы тел встречаются не только в радиоэлектро- [c.3]

Если среда диссипативна, то существование в ней незатухающих волновых движений возможно лишь при условии, что траты волновой энергии компенсируются внешним источником. Во многих случаях (например, при возбуждении гравитационных волн на поверхности воды ветром [36]) энергия вкладывается в систему взаимодействующих волн и затем отбирается от нее за счет диссипации в существенно отдаленных друг от друга в спектральном пространстве областях (рис. 20.11). Поток энергии из области источника в область стока энергии осуществляется через инерционный интервал (спектральную область, где и источники, и стоки энергии отсутствуют) за счет взаимодействия волн различных масштабов друг с другом. Если фазы волн в результате взаимодействия хаотизируются, то такой ансамбль волн со случайными фазами в диссипативной среде, поддерживаемый внешними источниками энергии, называют слабой волновой турбулентностью [36-38]. [c.436]

Определим поле скоростей жидкости в пространстве, задаваемое N вихревыми полунитями. В отсутствие источников и стоков из разложения Гельмгольца получим [c.37]

При решении уравнения (3.22) относительно 9 обращается только матрица размером (j + 1) X (jV + I) (т. е. размер матрицы определяется исключительно числом граничных элементов N и совершенно не зависит от числа внутренних дискретных элементов уИ, используемых внутри тела). Это, как будет установлено ниже, остается справедливым в случае любых заданных источников и стоков, а также вообще для всех объемных сил при произвольной размерности пространства. Тот факт, что для получения решений при других значениях р не требуется повторения операции обращения, будет играть главную роль в следующих главах, где учет нелинейных эффектов, подобных возникающим, например, в упругопластичности, будет осуществляться путем введения псевдообъемных сил. [c.64]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...