Тела ферромагнитные — Свойства

При нагревании ферромагнитных тел их магнитные свойства изменяются уменьшаются к, ц, Для каждого ферромагнетика существует такая температура 01 , при которой он утрачивает свои ферромагнитные свойства. Эта температура называется ферромагнитной точкой Кюри. В качестве примера в табл. 11.2 приведены точки Кюри для ряда ферромагнитных тел. Выше 6 ферромагнетики становятся парамагнетиками с характерной для них линейной зависимостью 1/к от Т. Эта зависимость хорошо передается законом Кюри — Вейсса [c.287]

Удельный объем — Определение 13 Тела ферромагнитные — Свойства 334 Телескопические оптические системы [c.551]

Тела ферромагнитные — Свойства 453 Телевизионные микроскопы — Технические характеристики 345 Телевизионные пентоды — см. Пентоды телевизионные Телеобъективы 335 [c.731]

Смешанные способы возбуждения возмущений. В тех случаях, когда требуется получить и сохранить возмущения малой амплитуды, используются электрические и электронные способы возбуждения. В этих способах для приведения в действие преобразователя, превращающего электрическую энергию возбуждающего тока в механическую энергию волны напряжений в теле, используется переменный ток, частота волн при этом лежит между 20 кГц и 50 мГц. С помощью соответствующих контуров можно получать или непрерывный ряд волн, или импульсы, состоящие из коротких серий волн высокой частоты, повторяющихся регулярно с низкой частотой. Для этого используются преобразователи, принцип действия которых основан на магнитострикционном или пьезоэлектрическом эффектах. Материалами для пьезоэлектрических преобразователей кроме кристаллов кварца служат искусственные ферроэлектрические кристаллы (в частности, титанат бария в виде поликристаллической керамики), имеющие по сравнению с естественными кристаллами большую чувствительность и меньшее сопротивление. Однако температура Кюри искусственных кристаллов сравнительно низка (при нагревании выше этой температуры пьезоэлектрические свойства пропадают). Материалами для магнитострикционных преобразователей служат ферромагнитные элементы и сплавы. Максимальные деформации в обоих случаях определяются механическими свойствами материала тела. Для возбуждения слабых импульсов напряжений используют искровой способ, предложенный Кауфманом и Ревером [52]. Преимущество этого способа состоит в том, что искра действует как точечный источник, тогда как пьезоэлектрический преобразователь, благодаря дифракции, дает сложную волновую картину. [c.17]

Для полного моделирования устройств индукционного нагрева необходим расчет взаимосвязанных тепловых и электромагнитных полей. Электромагнитное поле определяет источники тепла, создающие температурное поле. В свою очередь с изменением температуры меняется удельное сопротивление р, а для ферромагнитных тел и магнитная проницаемость р, падающая до единицы в точке Кюри. Поскольку тепловая постоянная времени системы на несколько порядков больше, чем электромагнитная, зависимость р, р = f (Т) можно заменить кусочно-постоянной зависимостью указанных параметров от времени t и решать электромагнитную задачу отдельно от тепловой в каждом из интервалов постоянства свойств. [c.120]

Магнитные и электрические методы дефектоскопии. Магнитные методы контроля качества продукции применяются для обнаружения поверхностных и скрытых дефектов в материалах, обладающих положительной магнитной восприимчивостью. Магнитные методы дефектоскопии основаны на свойстве металла быстро намагничиваться и размагничиваться или создавать разную магнитную индукцию в местах дефекта. Поэтому наиболее успешно эти методы применяются для ферромагнитных материалов с большой магнитной проницаемостью и менее — для парамагнитных тел, так как в этом случае магнитное насыщение наступает в полях чрезвычайно большой напряженности. Материалы с отрицательной магнитной восприимчивостью не подвергаются магнитным методам контроля. [c.258]

Другое, менее традиционное, направление современного материаловедения — придание материалам чужих , совершенно не естественных для них свойств. Мы знаем, например, что стекло прозрачно, металлы электропроводны, железо ферромагнитно, а резина выдерживает колоссальные деформации, не разрушаясь. Так вот, разве плохо иметь прозрачную сталь или электропроводное дерево, металл, который растягивается, как резина, или резину с магнитными свойствами На первый взгляд, это кажется невозможным. Однако такие материалы уже появились. Более того, с помощью сверхвысоких давлений удалось при комнатной температуре превратить чистый кислород и углекислый газ в твердые тела. Из титана и никеля уже получен сплав, в прямом смысле слова обладающий памятью сделанные из него детали можно скручивать, гнуть, бить молотком, но стоит их подогреть, и они принимают прежнюю форму. [c.8]

Фарадея закон 356 Ферромагнитные тела — Свойства 334 Фигуры плоские — Момент инерции 458 [c.555]

Допущение об отсутствии взаимодействия является несостоятельным для ферромагнитных тел. Опыт показывает, что у ферромагнетиков существует спонтанное (самопроизвольное) намагничение в отсутствие внешнего поля и уже в относительно слабых полях намагничение достигает насыщения. Эти свойства указывают на то, что в ферромагнетиках ориентация магнитных моментов вызывается не столько внешним полем, сколько некоторым внутренним ориентирующим полем, более сильным, чем внешнее поле Н, и связанным с взаимодействием магнитных моментов атомов. Такая гипотеза была введена Вейссом, который допустил, что внутреннее поле пропорционально уже имеющемуся намагничению [c.416]

Что же касается процесса намагничивания ферромагнетика, то ожидать синхронности между скоростью его намагничивания и скоростью изменения намагничивающего поля в этом случае нельзя. Магнитные свойства ферромагнитных тел как в процессе намагничивания, так и при постоянной величине внешнего магнитного поля существенно зависят от времени. Объяснение этому следует искать прежде всего в следующем. При намагничивании ферромагнетика импульсным полем, помимо токов Фуко, возникают специфические микроскопические вихревые токи (за счет процессов смещения границ между доменами и процессов вращения векторов намагниченности). Вихревые токи создают дополнительное обратное магнитное поле, тормозящее процесс намагничивания. Наблюдается так называемое магнитное запаздывание. [c.102]

Магнитные свойства вещества определяются спиновым движением электронов в атомах, а явление ферромагнетизма — образованием доменных структур ниже точки Кюри, т. е. таких кристаллических структур, в которых электронные спины оказываются параллельно ориентированными. Характерным свойством ферромагнитного состояния вещества является наличие спонтанной намагниченности без приложения внешнего магнитного поля. Однако магнитный поток такого тела будет равен нулю, так как направления магнитных моментов отдельных доменов получаются самые различные. [c.288]

Представляется полезным введение в теорию индукционного нагрева понятия краевые эффекты . Под ними понимается искажение электромагнитного поля и распределения источников теплоты в зоне концов нагреваемого тела (краевой эффект детали) или обмотки (краевой эф( кт индуктора). Сюда же относится искажение поля в зоне резкого изменения свойств нагреваемого тела, например на стыке ферромагнитной и немагнитной заготовок. Краевые эффекты индуктора и детали во многом определяют качество нагрева и энергетические характеристики устройства. Рассмотрим в качестве примера распределение относительной мощности по длине полубесконечного немагнитного цилиндра, помещенного в многовитковый индуктор (рис. 1.10). Настил мощности Р отнесен к его значению в средней (регулярной) части с (зона равномерного распределения). В зоне конца обмотки кривая Р спадает, причем, как будет показано далее, мощность в торцевой плоскости индуктора (точка а) в 4 раза меньше, чем в зоне Ьс- Наоборот, возле торца цилиндра происходит рост Р, увеличивающийся с возрастанием частоты. Характер распределения Р можно объяснить с помощью картины магнитного поля (рис. 1.10, а). Более подробно краевые эффекты индуктора, цилиндрических и прямоугольных тел будут рассмотрены в главах 3—5. [c.30]

В холодном режиме все тело считается ферромагнитным с примерно постоянной температурой. В горячем режиме все тело или по крайней мере его основная часть принимается немагнитной с постоянными свойствами, характерными для стали при температуре выше точки Кюри. В промежуточном (или нескольких промежуточных) режиме одна часть материала немагнитна, а другая ферромагнитна (двухслойная среда). Если ЭМ-поле не полностью зату- [c.43]

Описанный метод использовался для анализа одномерных полей в ферромагнитных и в частично ферромагнитных телах. Он особенно удобен на предварительной стадии проектирования систем индукционного обогрева, когда за счет изменения толщины и свойств слоев можно получить высокие энергетические показатели устройства. Метод, близкий к рассмотренному, может исполь- [c.70]

В линейных системах, у которых свойства тел и коэффициент теплоотдачи не зависят от напряженности поля и температуры, возможно полное моделирование электротепловых процессов с изменением линейных размеров, свойств, уровней напряженностей и температур [88]. В реальных устройствах всегда имеются нелинейности, ограничивающие возможности полного моделирования. Наиболее существенными нелинейностями являются зависимость тепловых потерь за счет излучения от температуры, а для ферромагнитных тел — еще и зависимости (х = / (Я, Т) и теплоемкости от температуры в области точки Кюри. [c.108]

Кривые рис. 3.13 и 3.14 позволяют рассчитать сопротивление тела прямоугольного сечения в горячем ( х = 1) и полностью ферромагнитном состояниях, если неравномерность температуры не сказывается существенно на и и р. В промежуточном режиме, когда часть сечения потеряла магнитные свойства, электромагнитное поле имеет очень сложную пространственно-двухмерную структуру. Современные методы расчета полей на ЭВМ позволяют рассчитать параметры нагреваемого тела и в этом случае, однако изобразить их в виде обобщенных графиков не представляется возможным. [c.132]

В реальных устройствах сильное искажение электромагнитного поля возникает не только у торцов индуктора и нагреваемого тела, но и в месте резкого изменения свойств, например в зоне стыка магнитной и немагнитной заготовок. Пусть для простоты в нагревателе полунепрерывного действия находятся две заготовки, одна из которых ферромагнитна, а другая потеряла магнитные свойства на глубине, большей 2 б. Примерная картина силовых линий магнитного поля показана на рис. 5.14. Если заготовки достаточно длинные, то напряженности Я, у поверхности заготовок примерно одинаковы и равны настилу тока индуктора. При этом магнитные потоки в заготовках могут сильно отличаться, поэтому часть магнитного потока ферромагнитного цилиндра выходит наружу в зоне стыка и замыкается, охватывая только часть витков индуктора. [c.186]

Электродинамические усилия действуют не только на нагреваемые тела, но и на магнитопроводы, витки обмоток, элементы конструкции. Если на поверхности стального тела имеется окалина, то ее частицы, обладающие ферромагнитными свойствами, могут [c.193]

Магнитострикционный привод использует свойство тел из ферромагнитных материалов. изменять линейные размеры при намагничивании. Принципиальная схема магнитострикционного привода показана на рис. 211. В магнитное поле, создаваемое катушкой, помещен жесткий стержень. Один конец стержня жестко связан с неподвижной базовой деталью, а второй конец стержня закреплен в подвижном узле станка. С увеличением напряженности поля размеры стержня изменяются, что и приводит к перемещению подвижного узла. [c.247]

Методы измерения механических свойств. Ферромагнетизм может быть использован также и для измерения механических свойств структуры сталей, не связанных с ферромагнетизмом, В таких случаях исследование проводится методом из.мерения внутреннего трения, т. е, способности вибрирующего твердого тела превращать свою механическую энергию колебаний в тепло. Наиболее простым проявлением внутреннего трения является затухание или потеря амплитуды свободно колеблющегося тела, характеризующая внутреннюю структуру и смещение атомов в металле при его деформации. Источником затухания могут быть термическая пластичность, ферромагнитные эффекты и внутренние напряжения, связанные с пластической деформацией. [c.65]

Ферромагнитные смеси 4 — 207, 208 Ферромагнитные тела — Свойства 2 — 334 [c.488]

Ферромагнитные тела также проявляют свойства анизотропии, описываемые при помощи энергии анизотропии или магнитокристаллической энергии-, намагниченность стремится ориентироваться вдоль определенных кристаллических осей — так называемых направлений легкого намагничивания. Энергия анизотропии, как считается, появляется на микроскопическом уровне в результате совместного действия, эффектов спин-орби-тальных взаимодействий и частичной потери орбитального момента импульса в неоднородных электрических полях кристалла и за счет обменных орбитальных взаимодействий с соседними атомами. [c.46]

Связь между силой, необходимой для удаления поверхностных атомов тела, с его твердостью Н заставляет предполагать связь между твердостью тела и скрытой теплотой его плавления <3, отнесенной к грамм-атому. Как показывает вычисление, произведенное П. П. Лазаревым, отношение этих величин действительно обладает известной устойчивостью между 1 и 1,23 однако в отдельных случаях возможны резкие отступления как в одну сторону (3,96 А1, 2,40 Pt, 1,58 Рф, так и в другую (0,106 N1, 0,11 Ре) последняя пара исключений вероятно связана с ферромагнитными свойствами. Подобным образом намечаются соотношения между твердостью и тепловым расширением тела, причем эти свойства ид т антидромно чем труднее удалить друг от друга атомы, тем менее увеличивается расстояние между ними при повышении Г. Пример этой антидромности показан в табл. 22 однако необходимо отметить, что указанное правило в ряде случаев оказывается нарушенным, в частности папр. на кар-болитах. Твердость тела существенно связана [c.87]

При низких температурах все спины параллельны, что и обусловливает магнитное насыщение. С увеличением температуры, вследствие возрастания теплового движения атомов и, таким образом, уменьшения степени упорядочения направлений спинов электронов в соседних атомах, напряженность магнитного поля ферромагнетиков, созданного сильным внешним магнитным полем, уменьшается. Таким образом уменьшаются магнитная восприимичи-вость, проницаемость, намагниченность при насыщении. Вблизи точки Кюри ферромагнетизм исчезает вначале медленно, а затем быстро, пока не достигается температура Кюри, и материал становится парамагнитным. Влияние температуры на ферромагнитные свойства железа, никеля и кобальта приведено на рис. 44, где по оси ординат отложено отношение намагниченности при температуре Т к намагниченности при абсолютном нуле, по оси абсцисс — отношение абсолютной температуры к температуре Кюри. Зависимость магнитного насыщения от температуры в указанных координатах описывается одной и той же для рассматриваемых ферромагнитных тел (Fe, Ni, Со) кривой. Температура Кюри равна Тбв"" С для железа, 360° С для никеля, 1150° С для кобальта и 16° С для гадолиния. Температура Кюри в действи- [c.65]

Магнитные свойства и строение вещества. Как известно электрон обладает спиновым и орбитальным магнитными моментами. Геометрически складываясь моменты электронов создают результирующий магнитный момент атома М. Суммарный магнитный момент в единице объема, именуемый намагниченностью J, когда вещество не было намагничено и внешнее поле отсутствует, равняется нулю. Под воздействием магнитного иоля со средней напряженностью внутри тела, равной Н, намагниченность J = %Н, где х— магнитная восприимчивость. Намагниченность определяет величину магнитной индукции В = В + + %Н. Магнитные свойства вещества характеризует также относительная магнитная проницаемость х = 1 -10 гн м — магнитная постоянная вакуума. В зависимости от величины и знака магнитной восприимчивости вещества могут быть диамагнитные (Х<0), парамагнитные и ферромагнитные (х>>0). Рассмотрим две последние группы веществ. В парамагнитных веществах у атомов имеются магнитные моменты, однако иод влиянием теплового движения эти моменты располагаются статистически беспорядочно вдоль магнитного поля удается ориентировать лишь примерно одну десятитысячную процента всех спинов. В результате магнитная восприимчивость X мало отличается от нуля, а магнитная проницаемость парамагнитных материалов немногим больше единицы. К парамагнитным принадлежат некоторые переходные металлы, а также щелочные и щелочно-земельные металлы. Ферромагнитные материалы обладают весьма большой магнитной восприимчивостью, может достигать значений порядка 10 , после снятия поля сохраняется остаточная намагниченность. Ферромагнитные свойства при нагревании наблюдаются лишь до некоторой температуры 0, отвечающей точке Кюри — переходу нз ферромагнитного в парамагнитное состояние. Значение 0 для железа 769° С, для кобальта 1120° С, для никеля 358 С. При температурах Т G в отсутствие внешнего поля ферромагнетик состоит из микроскопических областей — доменов, самопроиз- [c.226]

Магнитные свойства материалов обусловлены внутренними скрытыми формами движения электрических зарядов, представляющими собой элементарные круговые токи. Такими круговыми токами являются вращение электронов вокруг собственных осей — электронные спины и орбитальное вращение электронов в атомах. Явление ферромагнетизма связано с образованием внутри некоторых материалов ниже определенной температуры (точки Кюри) таких кристаллических структур, при которых в пределах макроскопических областей, называемых магнитными доменами, электронные спины оказываются ориентированными параллельно друг другу и одинаково направленными. Таким образом, характерным для ферромагнитного состояния вещества является наличие в нем самопроизвольной (спонтанной) на.магниченности без приложения внешнего магнитного поля. Однако, хотя в ферромагнетике и образуются самопроизвольно намагниченные области, но направления магнитных моментов отдельных доменов получаются самыми различными, как это вытекает из закона о минимуме свободной энергии системы. Магнитный поток такого тела во внешнем пространстве будет равен нулю. Возможные размеры доменов для некоторых материалов составляют около 0,001—10 мм при толщине пограничных слоев между ними в несколько десятков — сотен атомных расстояний. У особо чистых материалов размеры доменов могут быть и больше. Существование доменов удалось показать экспериментально. При очень медленном перемагничивании ферромагнитного образца в телефоне, соединенном через усилитель с катушкой, охватывающей образец, можно различать отдельные щелчки, связанные непосредственно со скачкообразными изменениями индукции. На полированной поверхности намагничиваемого образца ферромагнетика можно обнаружить появление тип1 чных узоров, образующихся с помощью осаждения тончайшего ферромагнитного порошка на границах от- [c.267]

Магнитные свойства ферромагнитных тел. У ферромагнитных тел, типичным представителем которых является железо, и также положительная, но значительно больше, чем у парамагнетиков. Кроме того, к у них зависит от Я. Помимо железа, в эту группу входят никель, кобальт, гадолиний и т. д., а также ряд сплавов. Закономерности намагничивания ферромагнетиков были впервые исследованы Столетовым. На рис. 11.2 показана зависимость от Я намагниченности J , индукции В и восприимчивости к мягкого железа. С увеличением напряженности намагничивающего поля В и растут вначале быстро, з тем рост замедлястся, а начиная с некоторого значений Н ,. памагни- [c.286]

Спиновая природа ферромагнетизма. Для объяснения ферромагнитных свойств твердых тел русский физик Розинг и французский физик Вейсс высказали предположение, что в ферромагнетиках существует внутреннее молекулярное поле, под действием которого они даже в отсутствие внешнего поля намагничиваются до насыщения. Внешне такая с/гонтанная намагниченность не проявляется потому, что тело разбивается на отдельные микроскопические области, в каждой из которых магнитные моменты атомов расположены параллельно друг другу, а сами же области ориентированы друг относительно друга хаотично, вследствие чего результирующий магнитный момент ферромагнетика в целом оказывается равным нулю. Такие области спонтанной намагниченности получили название доменов. В настоящее время существует ряд экспериментальных методов прямого наблюдения доменов и определения направления их намагниченности. [c.293]

Фермит — Свойства 396 Фернико — Коэффициент линейного расширения 17 Ферромагнитные тела — Свойства 453 Ферронихром — Коэффициент линейного расширения 17 [c.736]

ТВЕРДОСТЬ — сопротивление материала местной пластической деформации, возникающей при внедрении в него более твердого тела -наконечника ТЕКСТУРА < — анизотропия свойств вещества, возникающая в процессе его формирования под влиянием механических, тепловых, магнитных или электрических воздействий кристаллическая — преимущественна я ориегттация кристаллических зерен в поликристаллах магнитная — преимущественная пространственная ориентация осей легкого намагничивания в поликристаллических ферромагнитных и ферримагнитных образцах, приводящая их к анизотропии) [c.280]

Магнитные программоносители. Для записи программы часто используется магнитная лента. Запись электрических сигналов на магнитной ленте основана на свойстве ферромагнитного тела намагничиваться при воздействии на него магнитного поля и сохранять остаточное намагничивание при удалении ферромагнитного тела из зоны действия поля. Запись программы на маг-нитой ленте аналогична записи звука на магнитофонах, с той лишь разницей, что записывается не музыка или речь, а исходная информация в виде определенной последовательности импульсов или непрерывных сигналов. [c.79]

В связи с тем что магнитные свойства твердых тел существенно зависят от расстояния между атомами, естественно предположить, что намагниченность насыщения / , температура Кюри Тс и другие параметры ферромагнитного состояния наноматериалов будут меняться по сравнению с обычными крупнокристаллическими объектами. Так, значение для нанокристаллического Ре (Т = 6 нм) на 40 % ниже, чем в случае обычных поликристаллов Ре. Для нанокристаллического N1 это снижение было существенно меньще — всего лищь 5 % при уменьщении размера зерна от 1000 до 10 нм [5]. Трактовка экспериментальных результатов часто затруднительна в связи с ограниченностью сведений о характере и свойствах поверхностей раздела в наноматериалах, содержании примесей и т.д. Вполне возможно, что различие в данных по влиянию размера зерна на связано с неодинаковым характером границ и разным содержанием примесей, что контролировалось недостаточно детально. На примере нанокристаллического никеля, полученного методами интенсивной пластической деформации и импульсного электроосаждения, многими исследователями зафиксировано снижение Гс на 10 —30 К с уменьщением размера кристаллитов. [c.75]

Современный технический прогресс тесно связан с созданием и широким применением новых неорганических материалов со специфическими магнитными, электрическими и оптическими свойствами. Среди этих материалов видное место занимают ферриты — соединения окиси железа с окислами других металлов, обладающие цеииым сочетанием ферромагнитных, полупроводниковых и диэлектрических свойств. Это позволяет применить ферриты там, где использование обычных металлических ферромагнетиков практически невозможно. Речь идет прежде всего о технике высоких и сверхвысоких частот. С увеличением частоты электромагнитных колебаний значительно возрастают потери энергии из-за возникновения вихревых токов. Мощность этих потерь прямо пропорциональна квадрату частоты и размерам тела, но обратно пропорциональна удельному сопротивлению ферромагнетика. Очевидно, что в высокочастотных полях потери энергии могут быть снижены увеличением сопротивления, а оно у ферритов достигает величины порядка 10 —10 ом см. [c.3]

Если ферромагнитное тело подвергнуть многократному циклическому перемагничиванию, при котором максимальная намагниченность циклов плавно убывает от насыщения до нуля, то проницаемость ферромагнетика возрастает (явление аккомодации). Происходящее после магнитной встряски постепенное уменьшение проницаемости во времени получило название магнитной дезаккомодации, при которой изменяются многие свойства ферритов максимальная индукция Вт, остаточная индукция Вг, коэрцитивная сила Не, начальная проницаемость Цн, — кривая, форма петли гистерезиса. Наибольшее практическое значение имеет изменение [c.189]

НОВЫЙ вид таких сред — магнитные жидкости. Это коллоидные системы, состоящие из ферромагнитных металлических частиц или частиц соединений металлов с очень малыми размерами ( 10 нм), введенных в смазочную основу [101]. Магнитные жидкости, кроме тех свойств, которые присущи смазочным материалам с добавками дисперсных металлов, обладают свойством изменять свою плотность, вязкость и другие характеристики в зависимости от интенсивности действующего на них магнитного поля и его неодпородьюсги. Эти жидкости являются магнитоуправляемыми, и, регулируя магнитное поле, а также степень намагниченности смазываемых ими тел, можно резко повысить фрикционные характеристики пар трения, обеспечить доступ смазочного материала к поверхностям трения в самых неблагоприятных условиях работы [101]. Пример реализации пары трения с магнитным смазочным материалом и ее характеристики приведены на рис. 2.22 и 2.23. [c.72]

Намагниченность (интенсивность намагничивания). При помещении какого-либо тела в магнитное поле каждый элемент объема этого тела приобретает магнитный момент. Если тело обладает ферромагнитными свойствами, то намагниченность может остаться и после устранения внещнего источника магнитного поля. Магнитный момент, приходящийся на единицу объема, измеряет намагниченность, или интенсивность Н намагничивания [c.210]

В 1907 г. была создана теория, утверждавшая, что основным характерным свойством ферромагнитного состояния вещества является наличие в нем самопроизвольной (спонтанной) намагниченности, не зависящей от внешнего магнитного поля. Величина этой самопроизвольной намагниченности зависит от температуры существует некоторая температура (точка Кюри), выше которой вещество полностью теряет свои ферромагнитные свойства. Ферромагнитное тело при температуре ниже точки Кюри следует представлять себе как комплекс самостоятельных малых по размерам областей, обладающих каждая своей самопроизвольной намагниченностью. Эти области намагниченности в дальнейшем получили наименование доменов. В отсутствие внешнего магнитного поля направление намагниченности в доменах распределяется такпм образом, что в результате их общий магнитный момент равен нулю. [c.336]

I. п. связана с магнитной восприимчивостью х соот-ношение.ч i 1 -j (в абс- системе единиц СГ(]). Для вакуума, где х — О, i - 1. Для диамагнитных тел (у к-рых X < 0) ц < 1, а для парамагнитных и ферромагнитных (х >0) р > 1. Величина ,i обычно применяется для характеристпкп намагничиван тя ферромагнитных веществ, т. к. результаты измерения пх магнитных свойств в технике принято представлять в виде кривых, выражающих зависимость В от Я (кривые индукции). [c.64]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...