Изображение в оптической системе Построение

Изобарический процесс 47 Изображение в оптической системе — Построение 231 Изоляционные. материалы — Коэффициент теплопроводности 119 [c.540]

Изобарический процесс 2 — 47 Изображение в оптической системе — Построение 2 — 231 Изображение наглядное в чертежах 4 — [c.425]

Аберрации вогнутых решеток подробно рассмотрены в работах [21, 74] на основе геометрической теории спектральных изображений. Общий подход основан на построении функции оптического пути и применении принципа Ферма для нахождения условий отсутствия тех или иных аберраций. В ряде работ [61, 92] развивается другой подход, эквивалентный методу хода лучей при построении изображений в оптических системах. Направляющие косинусы дифрагированного луча выражаются здесь через косинусы падающего луча и производные функции оптического [c.260]

Плоские зеркала, участвующие в построении изображения в визуальных системах приборов или используемые в точных измерительных приборах (например, интерферометрах), требуют высокой точности изготовления. Как правило, отражающий слой на этих зеркалах наносится на наружной стороне. Это делается для того, чтобы избежать влияния ошибок изготовления зеркала, например клиновидности, на качество оптической системы. Зеркала с задней отражающей поверхностью нельзя устанавливать в сходящихся пучках i. Плоские зеркала невысокой точности имеют широкое применение в неответственных узлах (осветительные устройства, видоискатели фотокамер, рисовальные устройства микроскопов и т. п.). [c.224]

Рис. 2.2. Построение изображения и ход лучей в оптической системе микроскопа при освещении объекта проходящим светом

Рис, 2.3. Построение изображения и ход лучей в оптической системе микроскопа при освещении объекта отраженным светом а — по методу светлого поля I — объект 2 — конденсор 3 — выходной зрачок объектива 4 — пластинка Бека 5 — изображение объекта б — по методу темного поля 1 — объект 2 — объектив 3 — зеркало с асферической повер-х-ностью 4 — плоское кольцевое зеркало 5 — изображение объекта 6 — диафрагма. [c.37]

В этом случае узловые точки совпадают с главными. Узловые точки также могут быть использованы для построения оптических изображений в центрированных системах. [c.80]

Внутренние характеристики основываются на внутренней модели, описываюш,ей физические процессы формирования оптического изображения. Физическим носителем информации в оптических системах является электромагнитное поле, поэтому прежде всего необходимо кратко рассмотреть описание электромагнитного поля, удобное для построения внутренней функциональной модели. [c.31]

Теоретическая разрешающая способность оптической системы определяется на основе дифракционной теории построения изображений. Если две светящиеся точки з и 1 (рис. 4.3) находятся на определенном расстоянии друг от друга, то их изображения, созданные оптической системой, будут иметь вид не точек з и 5/, а дифракционных кружков рассеивания, состоящих из концентрических темных и светлых колец. Распределение облученности в пределах таких -колец схематично показано на рис. 4.3, в, причем в центральной части облученность будет максимальной. Раздельно обнаружить с помощью любой анализирующей системы эти два изображения х и 5/ можно только при условии, что расстояние [c.85]

Тонкая линза как система двух центрированных поверхностей представляет простейшую оптическую систему, дающую довольно несовершенное изображение. В большинстве случаев мы прибегаем к построению более сложных систем, характеризующихся наличием большого числа преломляющих поверхностей и не ограниченных требованием близости этих поверхностей (тонкости линзы). Однако даже простые тонкие линзы имеют очень большое значение на практике, главным образом в качестве очковых стекол. В громадном большинстве случаев очки представляют собой просто тонкие линзы. [c.293]

Построение изображения в центрированной оптической системе. F, F , Н и Н (фиг. 12) фокусы и главные [c.231]

Фиг. 12. Построение изображения в центрированной оптической системе.

Для специалистов по расчету и конструированию оптических Приборов представляет, естественно, большой интерес влияние аберраций на указанный выше закон фильтрования частот. Оказывается, что это влияние ничтожно для очень малых частот (плохой оптический прибор может разрешать периодические структуры с большим периодом), а также для частот, близких к наибольшей частоте (предел разрешения изменяется очень мало), но оно довольно велико для промежуточных частот. Иначе говоря, изображение м<иры с частотой, равной, например, половине предельной частоты, весьма быстро теряет контраст с ростом аберраций. Поэтому правильное заключение о качестве оптической системы можно сделать только путем построения кривой изменения контраста в зависимости от пространственной частоты—этот способ оценки, видимо, начинает развиваться и будет применяться в течение ближайших лет. [c.13]

Оптико-геометрические правила построения оптического изображения, о которых говорилось выше, не дают исчерпывающего ответа на вопросы, относящиеся к формированию изображения. Одним из них является вопрос об ограничении разрешающей способности изображения в идеальной оптической системе. Одним из первых решением этой проблемы занялся немецкий физик Е. Аббе, создавший теорию изображения в микроскопе. Согласно теории Аббе, на структуре предмета происходит дифракция света, вследствие чего в фокальной плоскости объектива микроскопа появляется дифракционная картина. Дифрагированные волны [c.16]

Оно связывает линейные размеры предмета li и изображения 1 , образованного оптической системой. показатели преломления щ и 71о сред, где расположены предмет и изображение, и плоские углы Ui и U2 между оптической осью системы и крайними лучами, участвующими в отображении осевой точки предмета (рис. 1.6). Уравнение (1.4) легко проиллюстрировать на примере построения изображения предмета простой тонкой линзой диаметром D, расположенной в однородной среде (/г = j)- Пусть предмет длины находится па расстоянии а от линзы, а его изображение — на расстоянии Ъ. где а ш Ь связаны известным соотношением для тонкой линзы а ИЪ = 1// (/ — фокусное расстояние линзы). Из построения на рис. 1.6 легко получить соотношение IJl = = h a, определяющее линейное поперечное увеличение линзы. [c.23]

Весьма действенный прием передачи информации о глубине заключается в построении двух стереоскопических изображений одно рассматривается левым глазом и должно быть спроектировано из точки, соответствующей расположению этого глаза второе, аналогичное изображение, строится для правого глаза (рис. 12.8, 12.9). Для представления каждому глазу соответствующих изображений можно использовать оптические системы. Альтернативным реше- [c.247]

Монография заканчивается приложением, в котором изложены идеи и прогнозы применения дефектоскопических устройств в автоматизированных системах управления технологическими процессами. Особого внимания здесь заслуживают описания метода построения автоматизированных систем обработки результатов дефектоскопии, устройств оптической связи и видеомонитора, обеспечивающего одновременное наблюдение (можно в цветном изображении) структуры исследуемого сварного соединения и динамики сварочного процесса в соответствующих точках исследуемого шва. Помимо решения задач дефектоскопии, использование видеомонитора открывает новые возможности - для осуществления управления и оптимизации сварочных процессов. [c.8]

Геометрический метод определения хода лучей в особенности полезен в тех случаях, когда наперед известно, где должны быть установлены диафрагмы оптической системы и где должны лежать их изображения, которые выполняют роль зрачков и люков оптической системы. В этом случае достаточно воспользоваться одним лучом построения, который проходит через центр линзы без преломления. [c.10]

В общем случае оптическая система характеризуется своими фокальными и главными плоскостями. Изображение предмета О можно получить с помощью геометрического построения, иллюстрируемого на рис. 2.33 и 2.34. Соответствующая лучевая матрица записывается в виде [c.140]

Ход лучей и построение изображения в сложных оптических системах, как, например, в фотографических объективах или объективах микроскопа, в принципе ничем не отличается от хода лучей и построения изображения в простой линзе. [c.54]

Изображение предмета, т. е. возмущений в исследуемом потоке газа,. должно быть сфокусировано на фотопленку регистрирующего устройства, которым в нашем случае является камера СФР. Для построения на пленке изображения предмета, находящегося в поле зрения прибора ИАБ-451, необходимо поместить перед входным объективом камеры СФР специальную оптическую систему из двух объективов — длиннофокусного и короткофокусного. Обоснование необходимости применения этой системы и расчет ее содержатся в работе [2]. Наша оптическая схема построена в соответствии с положениями этой работы с той, однако, разницей, что мы стремились получить на пленке изображение не всего поля зрения прибора ИАБ-451, а лишь части этого поля зрения, в которой сосредоточены интересующие нас явления. В связи с этим нами использовались три различные комбинации объективов дополнительной оптической системы, перечисленные в табл. 1. [c.128]

Если оптическая система разделяет среды с разными показателями преломления, то согласно формуле (193) она имеет отличные по абсолютной величине переднее и заднее фокусные расстояния. Варианты построения изображения отрезка, в которых используется свойство прохождения луча через главные точки без изменения направления (углы ы) и Ш1 равны, см, рис. 49), в этом случае реализованы быть не могут. [c.109]

При построении изображения использована так называемая главная точка схода I, лежащая в задней фокальной плоскости оптической системы и являющаяся точкой пересечения луча Т А с этой плоскостью (рис. 60, б). [c.119]

Для получения зависимостей, по которым определяют положения изображений точек, лежащих на оптической оси, рассмотрим выполненное на рис. 22 построение положения точки А, являющейся изображением осевой точки А, образуемым идеальной оптической системой, заданной кардинальными элементами. Предмет (отрезок у), перпендикулярный к оптической оси, имеет основанием точку А. Изображение точки В, представляющей собой размер предмета у, получается в точке В пересечения двух лучей в пространстве изображений, сопряженных с лучами в пространстве предметов и проходящих через точку В. [c.30]

Три варианта построения изображения точки при действии оптической системы, находяш,ейся в однородной среде, показаны на рис. 26. [c.35]

Построение изображений принято показывать для бесконечно тонкой оптической системы. Это оправдывается тем, что во многих случаях размер по направлению оптической оси простейших оптических систем (отдельной линзы или компонента, под которым понимают систему из нескольких склеенных линз) мал по сравнению с радиусами преломляющих поверхностей. Поправка на расстояние между предметом и изображением учитывается в значении расстояния между главными плоскостями. [c.37]

На рис. 31 представлены примеры построения изображений у отрезка у положительными (рис. 31, а, б) и отрицательными, т. е. при / < О (рис. 31, в—д), бесконечно тонкими системами при различных положениях отрезка у. Предмет у на рис. 31, 6 и д мнимый. Этот случай возможен, если предмет рассматривать как изображение, полученное в результате действия предшествующей оптической системы, не показанной на рисунке. [c.38]

В общем случае в оптических системах формирования изображения имеется диафрагма, которая регулирует способность системы собирать свет. Эта апертурная диафрагма, нередко помещаемая между различными линзовыми элементами систем, неизбежно приводит к возникновению дифракции. Со стороны объекта (т. е. источника) эта апертура называется входным зрачком, а со стороны изображения-выхос)ньш зрачком. На языке инструментальной (приборной) оптики зрачки являются, таким образом, изображениями апертурной диафрагмы, построенными в пространствах объекта и изображения. А определенная уже в разд. 2.2 апертурная функция, представленная в координатной системе пространства изображения, называется выходной) функцией зрачка. [c.35]

Рассмотрим графическое решение задачи определения положения и размера изображения, образуемого оптической системой, заданной главными плоскостями и фокусными расстояниями и на-ходяш,ейся в однородной среде. Графическое построение изображений является наглядным и во многих случаях обеспечивает при изменении условий задачи простое получение оптимального решения. [c.35]

Прямая линия, на которой расположены центры всех поверхностей системы, называется главной оптической осью. Центрированная оптическая система обладает свойством сохранять гомоцентрич-пость параксиального пучка, т. е. в центрированной оптической системе гомоцентрический параксиальный пучок остается гомоцентрическим независимо от числа преломляющих (или отражающих) поверхностей. В этом легко убедиться, если произвести построение парак- Д спальными пучками, причем изображение от каждой предыдуи1,ей поверхности считать предметом для после-дующе ]. V [c.179]

Теория идеальной оптической системы (система называется идеальной, если в пей сохраняется гомоцентричиость пучков и изображение геометрически гюдобгю предмету) еще в 1841 г. была разработана Гауссам. Согласно Гауссу, никакое ограничение па расстояния между поверхностями не накладывается, а построение производится параксиальными лучами. Эта теория в дальнейшем была усовершенствована т )удами многих ученых. [c.183]

Продольное и угловое увеличения. До сих пор при построении изображения мы считали, что предметы расположены перпендикулярно оптической оси системы и на конечном от нее расстоянии. Исходя из этого, для характеристики оптической системы нам было достаточно пользоваться понятием поперечного увеличения (р). Однако в действительности предметы обладают определенными объемами, в результате чего отдельные tix точки лежат на разных расстояниях от главной плоскости. Поэтому наряду с поперечным-увеличением возникает необходимость ввести также продольное увеличешш (а), измеряемое обратным значением отношения длины расноложенного вдоль главной оптической оси системы малого отрезка (AxJ предмета к длине изображения (Дл этого участка, т. е. [c.185]

Приемная оптическая система ОЭП преобразует излучение от объектов наблюдения, фонов, организованных оптических помех, которое проходит через слой пространства и посгупает в ее входной зрачок. Изображение, построенное огггической системой, модулируется подвижным или неподвижным растром. В результате модуляции на чувствительную площадку приемника излучения падает переменный во времени поток излучения. Приемник излучения преобразует электромагнитное излучение в электрический ток или изменение напряжения. [c.4]

Построение изображения в центриро-санной оптической системе. F, F, Н [c.321]

Качество формирования электронного пучка удобно оценивать с помощью фазового параллелофамма, построенного по результатам траекторного анализа электронно-оптической системы с учетом степени компенсаци1 [ пространственного заряда пучка в различных ступенях этой системы. Фазовый параллелограмм строится на основе фазовой характеристики пучка (зависимости угла наклона траек торий г от их радиальной координаты г для каждого характерного поперечного сечения пучка) таким образом, чтобы при минимуме площади включить всю фазовую характеристику (рис. 1.3). Минимальная площадь параллелограмма / i, охватывающего фазовую характеристику на фазовой плоскости г /г, может рассматриваться как площадь изображения пучка в фазовой плоскости [c.330]

Оптические схемы фотоэлектрических устройств для контроля размеров в целом аналогичны оптическим схемам проекционных измерительных приборов (проекторов), но несколько отличаются от них [13]. Это обусловлено различием свойств фотоэлемента и глаза, являющихся чувствительными органами этих систем. Фотоэлемент в отличие от глаза реагирует лишь на изменение величины светового потока вне зависимости (в первом приближении) от его распределения по поверхности фотокатода. Поэтому оптическая система фотоэлектрического устройства должна удовлетворять лишь требованию наибольшего изменения светового потока, падающего на фотоэлемент при изменении контролируемого размера изделия, и может не обеспечивать резкость и неискаженность даваемых ею изображений. Это обстоятельство облегчает построение оптической системы, во многих случаях позволяя применять в фотоэлектрических устройствах простые линзы, не исправленные в отношении аберраций, дисторсии и других недостатков. С другой стороны, оптическая система фотоэлектрического устройства должна быть построена так, чтобы световой поток возможно меньше зависел от изменений неконтролируемых размеров изделия и возможно более равномерно распределялся по катоду фотоэлемента. [c.138]

В работе [64] рассмотрено построение двухканальной волоконно-оптической системы связи, основанной на передаче по одномодовому волокну двух независимых каналов с длинами волн 1,3 и 1,55 мкм. Для селекции каналов на выходе волокна использовалась голографическая дифракционная решетка. Для этих же целей помимо дифракционных реихеток могут применяться спектральные дифракционные элементы, согласованные с несколькими длинами волн [66, 67]. В работе [65] предложена система прямой передачи изображений по оптическому волокну с использованием разложения белого света по спектральным компонентам. Селекция компонент в [65 осуществляется с помощью сегментированного голографического оптического элемента, каждый сегмент которого согласован с определенным диапазоном спектра. [c.456]

Этот результат получается как следствие выражения (4.15.7), теорем Парсеваля и свойств свертки. Знаменатель здесь равен площади апертуры. Для систем без аберравд1й интеграл в числителе связан с площадью перекрытия двух функций зрачка Р, сдвинутых относительно друг друга на а и /3 вдоль осей хну соответственно. Можно показать, что наличие аберраций уменьшает ОПФ, хотя при = /3 = 0 ОПФ всегда равна единице. Поскольку Т является фурье-образом вещественной функции, ее вещественная часть Т является четной, а мнимая — нечетной функцией величин а и 0, Модуль функции Т называют модуляционной передаточной функцией (МПФ). Следует заметить, что ОПФ можно определить также для фотоэмульсий, телевизионных камер и других электрооптических приборов. Это особенно важно при конструировании сложных электрооптических систем формирования изображения. Если любую из компонент оптической системы можно описать соответствующей ей ОПФ, то создание сложной электрооптической системы возможно по принципу построения каскада электронных усилителей. [c.327]

Применение такого диска позволяет с успехом использовать точечные лампы тлеющего разряда Р путем помещения их за конденсорной линзой Ь, размеры которой покрывают все изображение. Хотя количество света, попадаюп1 е0 на каждое отверстие диска, вообще будет невелико, но общая яркость изображения мо кет быть увеличена соответствующим повышением мощности ламп. Такое повышение мощности легче достигается в лампах точечного типа, чем в лампах с плоскими электродами, и поэтому при применении ламп точечного типа вся система является более рационально построенной в оптическом отношении. [c.366]

Эвклид создавал свои труды в Александрии в начале III в. до н. э. В своем первом математическом трактате он подвел итог предшествующему развитию древнегреческой математики. Создатель геометрической системы (евклидовой геометрии), на которой зэтем основывалась вся классическая физика. В трактатах Эвклида Оптика и Катоптрика изложены результаты его оптических исследований. Его геометрические построения теней и изображений в плоских зеркалах указывают на понимание прямолинейности световых лучей и равенства углов падения и отражения. Он исследовал отражение светового луча системой нескольких плоских зеркал. В своих трудах рассмотрел отражения света от плоских и сферических зеркал, привел теорему о равенстве углов издания и ртряжения, о симметричности предмета и изображения в плоском зеркале, о положении изо-бражения на одной прямой с предметом в сферических зеркалах и т. п. Все это дает основание считать Эвклида основоположником геометрической оптики. [c.13]

В предыдущих разделах описан порядок построения и анализа изображений в идеальных оптических системах. При этом использовался ряд ограничений, например параксиальности пучков, добиться выполнения которых в реальных системах практически невозможно, Поэтому важно упомянуть о погрешностях аберрациях), возникаюитх в реальных оптических системах, исправлением которых занимается прикладная оптика. [c.73]

Если использовать двумерную решетку в качестве предмета 5 для построения изображения с помощью оптической системы Ls, то в нлискис1и ее фурье-об-раза РТ (в задней фокальной плоскости линзы) будет наблюдаться описанная выше дифракционная картина, а в сопряженной плоскости — результат обратного пространственного преобразования Фурье, то есть изображение исходной решетки. 9. Разместив в фурье-плоскости маску в виде вертикальной щели, можно наблюдать исчезновение вертикальных штрихов и сохранение системы горизонтальных линий. Обратньп результат получается, если использовать горизонтальную щель (маска М2). [c.159]

На рис. 49 показано построение положения точки А, явл 1ющейся изображением осевой точки А, образуемым идеальной оптической системой, заданной главными плоскостями. Предмет I, перпендикулярный оптической оси, имеет основанием точку А. Изображение точки В, представляющей собой вершину предмета I (точка В ), получается в точке пересечения двух лучей в пространстве изображений, сопряженных лучами в пространстве предметов, проходящих через точку В. Первый луч в пространстве предметов параллелен оптической оси на задней [c.102]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...