Фокусное расстояние заднее

Удаление передней главной точки Удаление задней главной точки Удаление переднего фокуса Удаление заднего фокуса Переднее фокусное расстояние Заднее фокусное расстояние Удаление входного зрачка [c.303]

Рис. 45. Фокусное расстояние задний фокальной отрезок s p

Фокусное расстояние заднее 28 -- переднее 28 [c.446]

Величины / U f называют передним и задним фокусными расстояниями. Как видно, они полностью определяются значениями показателей преломления п и п и кривизной поверхности, на которой происходит преломление световых лучей. Соответствующие точки F к будут передним и задним фокусами этой по верхности. Очевидно, что / // = —п/п. [c.279]

Величины /х и 2 суть постоянные длины, характеризующие преломляющую поверхность. Они называются ее фокусными расстояниями-, /х — переднее фокусное расстояние (точка — передний фокус) — заднее фокусное расстояние (точка — задний фокус) (рис. 12.11). [c.282]

Для классификации очковых стекол обычно применяется понятие оптической силы линзы. Оптической силой называется величина, обратная заднему фокусному расстоянию линзы. Если фокусное расстояние измерять в метрах, то оптическую силу принято выражать в диоптриях, считая ее положительной или отрицательной в зависимости от того, собирательная линза или рассеивающая. Так, например, рассеивающая линза с фокусным расстоянием 20 см (/ = — 1/5 м) имеет оптическую силу в — 5 диоптрий. [c.293]

Заднее фокусное расстояние / — расстояние от задней главной точки до заднего фокуса. [c.199]

В системе из двух компонентов, имеющих фокусные расстояния f ч fy и /2 и расстояние между задним фокусом первого компонента и передним фокусом заднего компонента, эквивалентные фокусные расстояния равны [c.232]

Расстояние от точки Н до точки F паз. передним фокусным расстоянием (отри цат ел г. мым па рис.), а расстояние от точки Я до точки F — задним фокусны.м расстоянием (положительным на рис.), [c.242]

Роб-Гок. причём Роб = А// об. Гок = 250// ок. где А — расстояние от заднего фокуса объектива до переднего фокуса окуляра (т. н. оптич. длина тубуса), и / о — фокусные расстояния объектива и окуляра. Обычно объективы М. имеют увеличения от 6,3 до 100, а окуляры от 7 до 15 поэтому общее увеличение М. лежит в пределах от 44 до 1500, [c.142]

Форма первого из соотнощений (1.15) аналогична щироко известной в оптике формуле отрезков [44], причем заднее фокусное расстояние ДЛ определяется выражением (1.16) (легко [c.22]

Аналогичное соотношение для СПП найдем, дифференцируя по Я заднее фокусное расстояние f — nr/ n— ) (считаем, что СПП разделяет воздух и среду с показателем преломления п) [c.36]

I. (см. п. 1.2). Остается уточнить значения t/,- для различных типов оптических элементов. Для сферической преломляющей поверхности заднее фокусное расстояние fi = n[rj n. — n y Подставляя это выражение в (6.2), найдем [c.183]

Формула, связывающая межкомпонентное расстояние d с линейным увеличением р прн известных фокусных расстояниях и (имеются в виду задние фокусные расстояния) и расстоянием I между предметом и изображением, может быть получена из формулы [c.294]

При фокусном расстоянии f = 7000 мм, относительном отверстии 1 4,5, угле поля зрения 2wi = ГЗО, расстоянии между зеркалами 1920 мм величине заднего отрезка s =291 мм, радиусах кривизны Г1 = 6600 мм = ЗЙ)0 мм суммы Зейделя имеют следующие значения S, = —0,002 S = —0,01 S , = —0,01 S,v = 0,12 S, = —3,88. [c.382]

После обратного фурье-преобразования отфильтрованного поля второй линзой с фокусным расстоянием f в ее задней фокальной плоскости формируется распределение [c.133]

Эта оптическая система позволяет получить заданные величины увеличения, фокусного расстояния, заднего отрезка и коэффициентов аберраций 3-го порядка рех монохроматиче- iiMx Si, Su, Sm и двух хроматических S , Sif). В результате расчета по заданным величинам / или V, s, d, х, ai, tii, Vi, А = sin Ыт, Si, Su, Sm, Sf , SiP определяются фокусные расстояния компонентов их. относительные диаметры Di/f[, и основные параметры W, Р , J и W, 1, Q. Кроме этих величин вычисляются также коэффициент Петцваля Sjv и положение входного зрачка для последующей- части Xi , так как в начале расчета известно положение выходного зрачка х . [c.97]

Фокусное расстояние, мм Относительное отверстие Угол поля зрения, градус Фотографическая разрешающая способность в центре, пар линнй/мм Задний фокальный отрезок, мм [c.362]

В телескопической системе Кеплера объектив и окуляр—положительные, в системе Галилея — окуляр отрицательный. Система Галилея дает прямое мнимое изображение, система Кеплера — перевернутое действительное, и для получения в ней прямого изображения необходимо добавлять оборачивающую систгму. Система Кеплера может применяться в измерительных приборах. В этом случае измерительные шкалы или отсчетные индексы ставятся в задней фокальной плоскости объектива или в передней фокальной плоскости окуляра (при отсутствии линзовой оборачивающей системы эти плоскости со-впадз1чТ . Увеличение телескопической системы равно отношению фокусных расстояний объектива и окуляра, взятому с обратным знаком. [c.240]

В системе из двух колшонентов, имеющих фокусные расстояния /, и f[, f, и /п и расстояние Д между задним фокусом первого компонента и передним фокусом второго компонента, эквивалентные фокусные расстояния равны [c.321]

Ф = п Ц = n/f f ж f — заднее и переднее фокусные расстояния системы (см. Кардинальные точки оптической системы). Для системы, находящейся в воздухе (п = п = 1), ф = ijf. О, с. измеряется в диоптриях (м" ), она положительна для собираю1цих систем и отрицательна для рассеивающих. [c.442]

УВЕЛИЧ НИЕ оптическое —отношение линейных или угл. размеров изображения предмета, получаемого с помощью оптич. системы, к соответствующим размерам самого предмета. Характеризуя наиболее употребит, осесимметричные системы, различают линейное, угл. и продольное У. о. Линейное (поперечное) увеличение р — отношение длины / изображения отрезка, перпендикулярного оптич. оси системы, к длине этого отрезка / = 1/1. При р>0 (направления I к 1 совпадают) изображение наз. прямым, при р<0 (/ и / антипараллельны)—обратным или перевёрнутым, при —уменьшенным, при 1Р1> 1—увеличенным. Величину р оптич. системы можно вычислить, используя выражение fjx= —x /f, где /н/ — переднее и заднее фокусные расстояния, ахи х — расстояния от переднего фокуса до предмета и от заднего фокуса до изображения соответственно. В реальных оптич. системах линейное У. о. для сопряжённых плоскостей не остаётся постоянным по всему полю зрения. Это приводит к нарушению геом. подобия между предметом и его изображением, наз. дисторсией (см. Аберрации оптических систем). [c.200]

Значительно меньщая кривизна поля у дублета, силовой элемент которого ДЛ. РЛ в такой системе представляет собой слабый отрицательный мениск [21], а расстояние d между задней главной плоскостью мениска и ДЛ по выражениям (5.1) соизмеримо с фокусным расстоянием дублета или даже больще него. При этих условиях у коэффициентов Fz и D3 одинаковые знаки, причем / з < С >з . Следовательно, дисторсия устраняется только при расположении выходного зрачка вблизи плоскости изображения f s ). Световые диаметры линз в этом случае сильно возрастают, что приводит к увеличению углов падения и преломления лучей на поверхностях мениска (вплоть до полного внутреннего отражения) и к росту аберраций высших порядков. Таким образом, в комбинированном дублете ди-сторсия практически неустранима. [c.162]

Телескопические системы состоят из двух частей — объектива (в расширенном смысле, т. е. системы, образующей изображение далеких объектов это может быть простой двухлиизовый объектив, или объектив с оборачиваюп1ей системой призм, или комбинации объективов и коллективов, создаюп1Нх прямое изображение объектов, или сложные системы с переменным увеличением) и окуляра, через который глаз (или иной приемник аналогичного назначения) рассматривает первичное изображение, создаваемое объективом. Окуляр может быть положительным (т. е. заднее фокусное расстояние его положительное) или отрицательным (в противоположном случае). [c.5]

Пример расчета окуляра Рамсдена для астрономического объектива. Пусть требуется рассчитать окуляр Рамсдена с фокусным расстоянием 15,2 мм для астрономической трубы. Если увеличение всей системы велико — порядка 160, то можно считать, что входной зрачок окуляра находится иа бесконечности, а следовательно, выходной зрачок помещается в задней фокальной плоскости. Можно положить высоту г/ пересечения второго вспомогательного луча со второй линзой в обратном ходе равной единице со знаком минус. Имея в виду для окуляра самостоятельное исправление, примем, что сумма S,,, имеет значение от —0,3 до —0,35. Величину можно брать равной нулю, но еще лучше дать.ей небольшое отрицательное значение в пр.еделах от —0,2 до —0,3, компенсирующее обычно встречающуюся кому объективов. [c.139]

Телеобъектив, как показывает его название, предназначен для съемок с большого расстояния. Но при этом он, как правило, входит в набор сменных объективов, принадлежащих определенной камере, поэтому его задний отрезок должен быть таким же, как -задний отрезок остальных объективов набора, у которых фокусное расстояние значительно меньше. Кроме того, его продольные и поперечные размеры должны быть соизмеримы с размерами камеры другими словами, его длина должна быть малой по сравнению с фокусным расстоянием, а поперечные размеры умеренными, т. е. относительное отверсгне телеобъектива должно быть небольшим, что вытекает также из условия хорошего исправления аберраций. [c.281]

Обозначим через s задний отрезок телеобъектива, через / — его фокусное расстояние н через d — его длину телеувеличением Г назовем отношение длиной телеобъектива t — [c.281]

Интересно отметить, чго в случае, когда сфокусированная голограмма регистрируется без диффузного рассеяния объектного пучка, наблюдение восстановленного изображения при освещении такой голограммы излучением лазера существенно затруднено вследствие точечных размеров источника. Наблюдение всего изображения в этом случае можно обеспечить путем проекции его на зкран, для чего изображение должно быть действительным. Соответствующие условия бьши созданы путем проведения двух последовательных фурье-преобразований светового поля, возникающего в плоскости голограммы, с последующей фильтрацией одного из пучков первого порядка дифракции в фурье-плоскости. При помещении сфокусированной голограммы в переднюю фокальную плоскость линзы с фокусным расстоянием f распределение амплитуд в ее задней фокальной плоскости, как известно (см., например, [92]), описывается выражением [c.25]

Световое поле в задней фокальной плоскости (х/, положительной линзы с фокусным расстоянием / (рис. 71), осуществляющй фурье-преобразо-вание распределения U x, у), представим в виде фурьеч)браза [c.133]

Фильтрация в фу №е-плоскосги. Перейдем теперь к рассмотрению фильтрации восстановленного поля в фурье-плоскости. Пусть восстановленное в Плоскости сфокусированной голограммы изображение переотобража-ется с помощью собирающей линзы с фокусным расстоянием / (рис. 74). Для определенности предполагаем, что голограмма сфокусированного изображения находится на двойном фокусном расстоянии от линзы. В фурье-плоскости, которая в случае плоской освещающей волны совпадает с задней фокальной плоскостью линзы, помещается непрозрачный экран с фильтрующим отверстием. [c.144]

Смотреть страницы где упоминается термин Фокусное расстояние заднее : [c.362] [c.252] [c.128] [c.156] [c.107] [c.231] [c.320] [c.329] [c.700] [c.591] [c.19] [c.23] [c.31] [c.53] [c.158] [c.182] [c.160] [c.259] [c.536] [c.26]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...