Методы измерения частиц

МЕТОДЫ ИЗМЕРЕНИЯ ЧАСТИЦ [c.179]

Анализ функции еэ(Тст, Тея, есл) позволяет сделать определенные заключения об области применимости методов измерения лучистого потока, описанных в параграфе 4.2, которые основаны на предположении об аддитивности лучистого и конвективно-кондуктивного потоков. Если средняя концентрация дисперсной среды вблизи поверхности достаточно высока и распределение температуры слабо зависит от радиационных характеристик системы (см. рис. 4.14), предположение об аддитивности будет справедливо. В то же время в разреженном слое профиль температуры вблизи поверхности существенно зависит от степени черноты частиц и стенки. При этом гипотеза об аддитивности радиационного и кондуктивно-конвективного переноса, по-видимому, ошибочна, а основанные на ней методы измерения некорректны. [c.180]

Рассмотренные данные измерений являются иллюстрацией применения типичных методов и основой для обобщений, которые будут изложены позднее. В других исследованиях использованы электростатические [37] и емкостные [142, 546] зонды. Применялись также методы, основанные на регистрации рассеяния света [227, 843]. Микрофонный метод счета частиц [741] был использован при исследовании частиц межпланетной пыли вблизи Земли [529]. [c.197]

Физика прошла долгий путь, прежде чем научилась как следует измерять характеристики микроскопических частиц. В частности, попытки определить массу и размер молекул начались еще в прошлом столетии, когда сам факт существования этих объектов вызывал у многих серьезные сомнения. Собственно говоря, сомнения и рассеивались по мере того, как благодаря изобретению все новых и новых методов измерений атомы и молекулы одевались, так сказать, в плоть и кровь надежных чисел. [c.33]

Прямой метод измерения абсолютной термодинамической температуры дает использование газового термометра. Из уравнения состояния идеального газа (4.16) видно, что его температуру Т можно определить, измеряя его давление Р при этой температуре и плотность р при данных значениях Т и Р. Кроме того, нужно еще знать массу его молекулы т, поскольку плотность числа частиц п = /т = р/т. И если поддерживать объем и число частиц газа неизменными, измерение температуры сведется просто к измерению давления. [c.86]

Таким образом, радиус р круговой траектории, описываемой заряженной частицей в магнитном поле, может служить прямой мерой релятивистского импульса. Последнее соотношение лежит в основе важнейшего прямого некомбинированного метода измерения импульса заряженной релятивистской частицы. Этот метод используется при анализе фотографий, полученных с помощью пузырьковой камеры (см. гл. 15). [c.403]

Одним из основных методов лазерной анемометрии является доплеровский метод измерения локальных скоростей в потоках, сущность которого заключается в следующем. Движущаяся со скоростью и частица (рис. 11.11) воспринимает некоторую круговую частоту (1), которая связана с круговой частотой падающей на нее волны о уравнением, отражающим эффект Доплера [c.228]

Выражение (11.12) положено в основу доплеровского метода измерения скорости потока. Оно позволяет рассчитывать частоту рассеянной волны, если известны шо и геометрические условия проведения опыта, а также находить скорость частицы по измеренной частоте рассеянной волны. [c.229]

Метод измерения, основанный на определении скорости движения частиц среды или субстанции, так называемый кинематический метод. Сюда надо отнести приборы, позволяющие определять скорость переноса ионизированных или нагретых объемов среды, освещенных или светящихся частиц и др. [c.482]

Образцы топлива или смазочного материала, помещенные в ампулы из алюминия, нержавеющей или мягкой стали и запаянные в вакууме, на воздухе или в инертной атмосфере, облучали на источнике рентгеновских лучей, ускорителях частиц, -источниках и в различных ядерных реакторах в контролируемых и неконтролируемых температурных условиях. Экспозиции облучения определяли с различной степенью точности, хотя истинные дозы облучения в большинстве случаев не были измерены. В тех немногих случаях, когда были сделаны попытки исследовать влияние некоторых упомянутых выше параметров (например, мощности дозы или типа источника излучения) на изменение свойств и эксплуатационных характеристик облучаемых объектов, было показано, что влияние таких параметров может быть существенным. Поэтому следует сделать вывод, что для большинства исследованных веществ результаты по радиационному воздействию, полученные в экспериментах первого типа, могут. служить только как общее руководство при разработке новых материалов и более чувствительных методов измерения. [c.116]

Развитие атомной физики породило значительное число специфических методов измерений свойств атомов и элементарных частиц, величин, характеризующих процессы, в которых они участвуют, и т.п. При этом во многих случаях оказалось удобным ввести специальные единицы, частично основанные на единицах системы СГС, частично смешанного характера, а подчас и не связанные непосредственно с какой-либо определенной системой. [c.307]

Прибор Кишиневского государственного университета. Предложена схема прибора, работающего по методу измерения интенсивности обратного рассеяния бета-частиц. [c.35]

Известны абсолютный и относительный спектроскопические методы измерения [Л. 11-1, 11-9, 11-24]. С их помощью можно отдельно измерить температуры нейтральных частиц, ионов и электронов. Эти температуры совпадают только в случае термодинамического равновесия. [c.322]

В настоящее время не имеется единого универсального физического метода измерений, который позволил бы одновременно охватить весь широкий интервал размеров частиц. В связи с этим на практике приходится пользоваться дифференцированными методами измерений, действенными обычно в диапазоне одного-двух порядков размеров частиц. [c.213]

Из имеющихся методов измерения предпочтительны оптические, использующие явление рассеяния света при прохождении его через мутную среду. Размеры частиц, создающих мутность среды, и число их в единице объема определяют соответственно характер и интенсивность рассеяния света. Принципиально опти- [c.42]

В двухфазных течениях, включающих светорассеивающие частицы (капли), эффективно используется лазерная доплеровская анемометрия — бесконтактный оптический метод измерения скорости движения жидкой фазы. Этот метод можно использовать для прямого измерения коэффициента скольжения жидких (или твердых) частиц, их размеров, степени турбулентности несущей фазы. [c.52]

В случае же псевдоожижения твердых частиц газами обычна совершенно иная картина — прорыв части газа в виде каналов или пузырей, почти лишенных твердых частиц. Это — так называемое негомогенное, нли неоднородное, псевдоожижение. Визуальные наблюдения, кинематографическая съемка и методы измерения размеров пузырей вдали от стенки трубы показывают, что они растут по мере своего подъема сквозь слой. Проходя через поверхность псевдоожиженного слоя, пузыри поднимают некоторую прослойку частиц и взрываются , подбрасывая эти частицы и демонстрируя наличие избыточного давления внутри пузырей Л. 966]. [c.81]

Многие из рассмотренных методов измерения размеров капель являются общими как для легких, так и для тяжелых топлив. Однако при измерении тонкости распыли-вания тяжелых топлив требуется более строгое соблюдение температурного режима работы топливной системы. При нахождении характеристик топлив необходимо определять не только общепринятые физические свойства, но и состав топлива, особенно влажность и содержание твердых частиц. Учитывая возможные вариации значений температуры, влажности и т. д., для получения более достоверных результатов определения мелкости распыливания тяжелых топлив требуется большее число замеров, чем для легких однокомпонентных топлив. [c.40]

На базе Т. э. разработан метод измерения времён протекания ядерных реакций в диапазоне 10 —10 с. При облучении монокристаллич. мишени быстрыми частицами образующаяся составная ядерная система смещается из узла кристаллич. решётки под действием импульса частицы. Продукты реакции испускаются на нек-рых расстояниях от узлов решётки эти расстояния определяются скоростью составной системы v и временем протекания ядер-ной реакции т. При ср. смещении [jt>10 m степень запрета на движение заряж, продуктов реакции в направлении кристаллографич. оси (или плоскости) ослабевает, что отражается на форме тени (рис, 4). По изменению формы тени определяется ср. величина смещения источников частиц и находится время протекания ядерной реакции т. [c.66]

Сущность абсолютного метода измерения состоит в непосредственном определении полного числа распадающихся ядер в единицу времени (обычно путем регистрации отдельных частиц или квантов в минуту, имп, мин). В абсолютных измерениях пользуются методом фиксированного телесного угла (с применением торцовых и цилиндрических счетчиков) и методом полного телесного угла (с применением 4я-счетчиков). [c.107]

Метод измерения средней скорости V и максимальной скорости флуктуации 1 основан на том, что в поле зрения частица наблюдается или в виде постоянной яркой точки при рассмотрении ее через прибор, движущийся с той же самой скоростью, что и частицы, или в виде полоски, если относительная скорость не равна нулю. Для создания относительного движения нет необходимости вращать весь микроскоп, достаточно приводить в движение объектив при неподвижной трубе окуляра. Схема микроскопа с вращающимся объективом, который был использован для измерения скорости в квадратном канале, представлена на рис. 5 в работе [1]. В данной статье эта схема не приводится, поскольку принцип работы микроскопа ясен из рис. 9 и 10. Объектив устанавливался на горизонтальном диске, ось вращения которого была параллельна оси трубы и несколько смещена. Один раз за полный оборот оптические оси объектива и окуляра совпадали, причем регулировка осуществлялась таким образом, что в момент совпадения осей объектив двигался в направлении потока. В результате подбора скорости вращения объектива и фактора калибровки, величина которого зависит от оптической системы, частицы, обладавшие относительной скоростью, доводились до видимого покоя. Поле потока наблюдалось только за малую долю каждого полного оборота, однако установка на вращающемся диске нескольких идентичных объективов сокращала интервал времени между последовательными наблюдениями. На рис. 9 и 10 видны три таких объектива, но аппарат, который использовался в настоящих исследованиях, был снабжен только одним объективом. [c.123]

Для рещения важных задач, связанных с исследованием потоков влажного пара, необходимо разрабатывать приборы для определения фракционного состава скидкой фазы. Из имеющихся методов измерения наиболее предпочтительны оптические, использующие явление рассеяния света при прохождении его через мутную среду. Размеры частиц, создающих мутность среды, и число их в единице объема определяют соответственно характер и интенсивность рассеянного света. [c.401]

D/dr. Взаимодействие частиц со стенками канала призван отражать коэффициент Кф, определенный косвенно (по кинетике нагрева зерна) и зависящий лишь от диаметра канала. В исследовании Б. М. Максимчука Л. 207 использована экспериментальная установка высотой 18,5 м, замкнутая по частицам (зернопродукты), оборудованная 14 отсчетными задвижками электромагнитного типа и устройством для определения скорости методом меченой частицы, В качестве модели зерна использован пластмассовый контейнер с изотопом Со-60 активностью 0,25 мкюри. Обнаружено, что увеличение скорости частиц происходит не только на начальном, разгонном участке, но и наблюдается за ним, но при меньшем ускорении. При сравнении измеренной скорости частиц Ут.л и скорости, подсчитанной по разности v—Ув, необходимо учитывать увеличение скорости газа по длине за счет падения давления и загроможденности сечения. Учет этих поправок по [Л. 207] должен дать закономерное неравенство [c.85]

В работе [110] разработан метод измерения распределения частиц по размерам в полидисперсной среде, основанный на изменении интенсивности рассеянного вперед света в зависимости от угла. Авторы получили интегральную формулу на основе модифицированного уравнения Вугер — Вера [c.253]

Использование точных методов измерения энергии а-частиц привело к открытию так называемой тонкой структуры а-спект-ров. Оказалось, что обычно ядра испускают а-частицы не с одним, а с несколькими близкими значениями кинетической энергии. Примером может служить ядро Th (saBi i ), имеющее следующий состав спектра испускаемых а-частиц (табл. 5). Было замечено, что наибольшее число линий тонкой структуры встречается у а-спектров таких ядер, дочерние ядра которых обладают ярко выраженной несферичностью, и что при прочих равных условиях а-частицы с меньшей энергией испускаются с меньшей интенсивностью. [c.113]

Для получения данных о скоростях и траекториях движения частиц наиболее часто используют бесконтактные методы измерений, среди которых широкое распространение получили скоростная киносъемка и фоторегистрация потока. Фоторегистрация и киносъемка в настоящее время используются и для исследования внутренних характеристик процессов конденсации и кипения. Так траектория и скорость частиц могут быть определены фоторегистрацией путем экспонирования пленки двумя последовательным импульсами света различной длительности. В результате такога экспонирования изображение дисперсного компонента на пленке-фиксируется в виде парных штрихов, имеющих различную протяженность. Зная масштаб съемки и продолжительность импульсов света, по фотограммам потока легко определить траектории частиц, и их скорость. Этот метод применяют в потоках с невысокой концентрацией дисперсного компонента (ф<0,05), когда возможны. наблюдение и регистрация на пленке отдельных частиц. [c.248]

Рассмотрим так называемый времяпролетний метод измерение скорости частиц. Исследуемая среда освещается двумя параллельно расположенными источниками света (в качестве источни- [c.248]

Исследование впия.ння парофазвых ингибиторов на заряд поверхности частиц оксида железа методом измерения дзета потенциала [c.36]

Характер изменения внутреннего строения стали, выявленный методом измерения электросопротивления, хорошо подтверждается результатами просвечивающей электронной микроскопии. Доминирующей особенностью микроструктуры, даже на ранних стадиях малоцикловой усталости при 650° С, является наличие дислокационных петель и постепенное скопление дислокаций вокруг выделений карбидов МегзСв (рис. 3, а, б). С увеличением числа циклов количество и размер карбидных частиц в стали Х18Н10Т также увеличивается (рис. 3, в, г). Анализ, выполненный на стереоскане, показал, что с увеличением числа циклов малоциклового нагружения при 650° С наблюдается коагуляция и перераспределение карбидных частиц в приграничные зоны это [c.77]

Коэффициент отражения для химического соединения или смеси различных веществ является сложной функцией концентрации компонентов смеси. Отсутствие в настоящее время строгой теории отражения электронов затрудняет вывод аналитического выражения для зависимости коэффициента отран енмя от концентрации. Экспериментальные ист следования этой зависимости показывают, что она близка к линейной [2, 31. Поэтому при определении чувствительности описываемого метода измерения концентрации можно принять, что ток, созданный в камере -частицами, отраженными от бинарной смеси, равен [c.224]

Из общих представлений о причинах, вызывающих появление теплового эффекта в каскаде столкновений, следует, что в случае облучения урана осколками деления большая масса атомов урана наряду с высокой энергией частиц, инициирующих пики смещения, будет способствовать значительному локальному разогреву решетки в течение очень коротких промежутков времени. По расчетам Нельсона [33], атом отдачи с энергией 60 кэВ вызывает повышение температуры на 1450 К, которая сохраняется примерно 10 с. Результаты расчета Нельсона основаны на сравнении экспериментальных данных по распылению в зависимости от температуры урановой мишени без облучения и в условиях облучения ионами Кг с энергией 80 кэВ. Летертром предложен другой способ оценки максимальной температуры в пиках смещения, основанный на отжиге дефектов закалки в уране при облучении осколками деления. Исследование процесса отжига методом измерения электросопротивления позволяет оценить объем материала, в котором пик смещения отжигает пары Френкеля, и получить, таким образом, представление о температуре в пике смещения. Расчет по этому методу дает температуру порядка 2200 К, что, однако, рассматривается как верхний предел среднее повышение температуры в пиках ожидается несколько меньше. Следовательно, расчеты Летертра подтверждают оценку Нельсона. [c.202]

Универсальным методом изучения дисперсных сред, применимым в довольно широком диапазоне радиусов капель (0,01—100 мкм), следует считать метод измерения индикатрисы рассеяния. На рис. 2.14 представлены типичные индикатрисы, вычисленные для различных диаметров капель воды. Масштаб инди-катрис разный (для сравнения на рис. 2.14 индикатриса для р=30 должна быть в 70 раз длиннее , чем для р=8 (р=2яг // , где —длина волны падающего света). Изображение на рис. 2.14, а соответствует релеевскому рассеянию частицами очень малых радиусов (Iimp -0). Его характерные особенности следующие [c.43]

Важно отдштить, что точность измерений скорости в пленке все еще является неопределенной по следующим причинам. Перед измерением расстояния между двумя изображениями частицы на фотографии с помощью теории авторов производилась грубая оценка ожидаемых результатов измерений. В опытах наблюдался целый ряд расстояний между двумя изображениями частиц, обусловленный конечным значением глубины резкости изображения (и, возможно, наличием переходного течения при больших значениях толщины). В соответствии с мнением наблюдателя о степени резкости некоторые парные изображения частиц отбрасывались, а для оставшихся изображений прн вычислении скорости производилось осреднение. Поэтому вполне возможно, что если наблюдатель знал величину приблин енной оценки, то это ставило под сомнение надежность такого метода измерения расстояния между двумя положениями нзобран ений частицы па фотографии. Кроме того, измерения проводились для очень небольшого числа парных изображений, а при пересечении верхней границы пленки фотографирование велось для совершенно недостаточного числа фиксированных положений поля зрения объектива. [c.196]

ТЕМПЕРАТУРА критическая соответствует критическому состоянию вещества переходу сверхпроводника из сверхпроводящего состояния в нормальное) Кюри является [общим названием температуры фазового перехода второго рода температурой фазового перехода ферромагнетика в парамагнетик при которой исчезает самопроизвольная поляризация в сегнетоэлектриках) ] насыщения соответствует термодинамическому равновесию между жидкостью и ее паром при данном давлении Нееля фиксирует фазовый переход антиферромагнетика в парамагнетик плавления выявляет фазовый переход из кристаллического состояния в жидкое радиационная — температура абсолютно черного тела, при которой его суммарная по всему спектру энергетическая яркость равна суммарной энергетической яркости данного излучающего тела термодинамическая определяется как отношение изменения энергии тела к соответствующему изменению его энтропии цветовая определяется температурой абсолютно черного тела, при которой относительные распределения спектральной плотности яркости этого тела и рассматриваемого тела максимально близки в видимой области спектра яркостная — температура абсолютно черного тела, нри которой спектральная плотность энергетической яркости совпадает с таковой для данного излучающего тела, испускающего сплошной спектр] ТЕНЗИ-ОМЕТРИЯ — совокупность методов измерения поверхност э-го натяжения ТЕНЗОМЕТРИЯ—совокупность методов измерения механических напряжений в твердых телах по упругим деформациям тел ТЕОРЕМА Вариньона если данная система сил имеет равнодействующую, то момент этой равнодействующей относительно любой оси или точки равен алгебраической сумме моментов слагаемых сил относительно той же оси или точки Вириала устанавливает соотношение, связывающее среднюю кинетическую энергию системы частиц с действующими в ней силами) [c.281]

В США методы измерения размеров и счета частиц пыли для чистых комнат и других контролируемых по пыли помещений устанавливаются стандартами ASTMF 25—68 f-50—69 (США) Частицы, загрязняющие атмосферу на пылеконтролируемых участках. Помещения чистые и пылеконтролируемые площади для размещения электронной аппаратуры . Установка для автоматического определения размера и подсчета частиц — по стандарту Р 32—72. На пылемеры существует также стандарт BS 1747—72 (Англия). [c.96]

Определяется К. с. ч. в больнтнстве случаев по колебат. смещению частиц и звуковому давлению. К прямым методам измерения относится л1етод Рзлея [c.406]

Первое сообщение об эксперим. обнаружении П. и. назад появилось в 1958. П. и. от пучка частиц, падающего на металлич. поверхность в вакууме, наблюдается визуально в виде яркого белого светящегося пятна в том лтесте, куда падает пучок. Характеристики П. и., полученные экспериментально, оказались в хорошем согласии с теорией. С развитием эксперим. методов измерения определение П. и. в оптич. области стало настолько точным, что до его иараметрам (спектру, поляризации, угл. распределению) можно судить об оптич. свойствах поверхностей. [c.579]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...