Ионизованный газ

Коронная зарядка и рассеяние ионизованного газа [c.436]

Так как электроны обладают более высокой скоростью, чем положительные ионы, благодаря своей малой массе, частица стремится принять отрицательный заряд. Видно, что случай ф > 0 в (10.14) представляет интегральное распределение для электронов, тогда как случай ф <0 относится к положительным ионам. Для слабо ионизованного газа столкновения типа ион — атом газа и электрон — атом газа будут происходить примерно во столько раз чаще электронно-ионных столкновений, во сколько раз концентрация атомов нейтрального газа больше концентрации положительных ионов. В первом приближении взаимодействием ударяющихся ионов и электронов можно пренебречь. Делается дополнительное предположение о присоединении абсолютно всех электронов и ионов, падающих на поверхность частицы, так как [c.441]

Для заряженной сферической частицы радиусом а, окруженной ионизованным газом, уравнение Пуассона записывается в виде [c.446]

Взаимодействие твердых частиц с ионизованным газом [c.453]

Проблемы ослабления радиоволн продуктами сгорания металлизированных ракетных топлив и концентрации зольных частиц в МГД-генераторе на продуктах сгорания стимулировали изучение взаимодействий твердых частиц в ионизованном газе [727, 728, 737]. [c.453]

Уравнение (10.75) приводится к случаю К = Q, когда ионизация в газообразной фазе незначительна. Параметр К характеризует соотношение между термоэлектронной эмиссией и накоплением электронов, испускаемых термически ионизованным газом, вследствие электростатической емкости твердых частиц в объеме зонда [311. [c.455]

Типичные экспериментальные результаты показаны на фиг. 10.8 и 10.9 в виде зависимости тока зонда от времени t (положения зонда относительно отверстия указаны на фиг. 10.8). По этой шкале времени рекомбинация происходит в ионизованном газе как с добавками твердых частиц, так и без них. [c.458]

Для простого случая ионизованного газа без частиц константа скорости рекомбинации определяется, согласно [501], по уравнению [c.458]

Накопление электронов. Когда положительно заряженные твердые частицы, имеющие заряд 2 , вводятся в ионизованный газ с концентрацией ионов щ (равной начальной концентрации электронов Пе1 при ионизации типа М М+ -[- е), конечная конг центрация электронов будет равна [c.463]

Электропроводность смеси в условиях термической электризации была исследована oy [728]. Смесь состояла из твердых заряженных частиц (размером 1 мк или менее), электронов (образующихся только благодаря термической электризации) и атомов газа. Было установлено, что сечение столкновений между электронами (индекс е) и заряженными твердыми частицами (индекс р) при кулоновском взаимодействии намного превосходит сечение столкновений, скажем, между атомами гелия (индекс а) и электронами, взаимодействующими по закону одной пятой . Вследствие большого дебаевского радиуса в этом случае сочетание диффузного рассеивания и пространственного заряда обусловило более низкую электропроводность, чем в ионизованном газе с подобной концентрацией электронов. [c.466]

Формально такой же результат получается при описании совершенно иного явления — распространения радиоволн в ионосфере. Хотя в этом случае рассматриваются весьма низкочастотные колебания (длина волны порядка десятков метров), исходное положение со о>о оказывается приемлемым. Действительно, ионосфера представляет полностью ионизованный газ (плазму), в котором излучающие электроны не связаны внутриатомными силами. Отсюда следует, что в рамках развиваемой теории нужно положить = f/m = 0. Для таких свободных электронов условие й>о будет удовлетворяться даже в области столь низких частот. [c.146]

Внутренняя энергия полностью ионизованного газа состоит из кинетической энергии движения частиц и средней энергии кулоновского взаимодействия их [c.635]

Величину Y кТ/Нле п называют дебаевским радиусом и обозначают обычно через О. Дебаевский радиус характеризует быстроту уменьшения потенциала электрического поля в ионизованном газе или, другими словами, глубину проникновения внешнего электрического поля в ионизованный газ. [c.636]

Следовательно, внутренняя энергия ионизованного газа [c.637]

Энергия Гельмгольца разреженного ионизованного газа на основании уравнения Гиббса — Гельмгольца равна Т j Г, т. е. [c.637]

Давление разреженного ионизованного газа может быть найдено нз известного термодинамического соотношения [c.637]

Из уравнения (4) видно, что давление разреженного ионизованного газа меньше сум.мар- [c.637]

Давление частично ионизованного газа в случае, когда плотность газа настолько мала, что кулоновским взаимодействием частиц можно пренебречь, [c.638]

Тогда число ионизованных атомов будет сравнительно невелико и кулоновским взаимодействием ионов и электронов можно пренебречь. Поэтому при сделанных допущениях ионизованный газ можно рассматривать как смесь трех идеальных газов (нейтральных атомов, ионов и электронов). [c.638]

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ ИОНИЗОВАННОГО ГАЗА [c.436]

При течении электропроводящей жидкости или ионизованного газа по каналу, находящемуся в поперечном магнитном поле, в газе возникает индуцированный электрический ток, который может быть выведен с помощью электродов наружу, Таким образом, поток электропроводящей газа жидкости или газа при наличии магнитного поля может служить генератором электрической энергии подобные генераторы называют магни-то-гидродинамическими или сокращенно МГД-генераторами (рис. 7-24). [c.301]

Плазма — частично или полностью ионизованный газ, в котором плотности положительных и отрицательных зарядов практически одинаковы. [c.280]

Установив это, нетрудно представить себе и плазменный электроракетный двигатель. Главный его узел — почти обыкновенная камера сгорания, где в пламени электрической дуги ионизуется, превращается в плазму какое-либо вещество. Образовавшаяся плазма устремляется в обыкновенное реактивное сопло и разгоняется в нем за счет охлаждения и расширения. Но это сопло окружено витками электрической обмотки — соленоидом. Сквозь ионизованный газ пропускают электрический ток. Возникает взаимодействие с электромагнитным полем окружающего сопло соленоида и газ получает дополнительное ускорение. [c.187]

ВЛИЯНИЕ АБЛЯЦИИ НА КОНВЕКТИВНЫЙ НАГРЕВ В КРИТИЧЕСКОЙ ОБЛАСТИ НРИ ТЕЧЕНИИ ДИССОЦИИРОВАННОГО И ЧАСТИЧНО ИОНИЗОВАННОГО ГАЗА В ПОГРАНИЧНОМ СЛОЕ i) [c.369]

Рассеяние электронов и ионов. Проблема взаимодействия сферической частицы со слабо ионизованным газом была рассмотрена Розеном [652], Димиком и oy [166]. Последний развил метод, предложенный в работе [562], применительно к случаю взаимодействия с ионизованным газом в присутствии ионов обоих знаков при нулевом внешнем поле. [c.441]

Дальнейшее развитие теории зонда применительно к системе, содержащей твердые частицы и ионизованный газ, выполнено Димиком [165]. В работе [3921 приведены дальнейшие подробности относительно дебаевского радиуса и критической температуры, при которой ионная оболочка становится электронной, что подтверждается указанными выше результатами [737]. [c.463]

Теплообмен между ионизованным газом и частицами изучал Энгельке [194]. [c.465]

Свойства ионизованного газа. Ионизованный газ по своим физическим свойствам значительно отличается от обычного или нейтрального газа. Так, например, давление ионизованного газа меньше, чем у аналогичного ему, по неионнзованного газа, а теплоемкость больше. [c.635]

Различие в свойствах ионизованного и обычного газов обусловлено характером сил, действующих между составляющими газ частицами. В обычных, т. е. неионизоаанных газах, между частицами действуют вандерваальсовские силы, убывающие с расстоянием как г" , тогда как в ионизованном газе между частицами действуют кулоновские силы, обратно пропорциональные квадрату расстояния между ними. По сравнению с вандерваальсовскими силами кулоновские силы являются дальнодействующими. Поэтому в ионизованном газе силовое взаимодействие частиц проявляет себя на больших расстояниях, т. е. при меньших по сравнению с обычным газом плотностях. [c.635]

Предположим, что газ полностью ионизован. Это значит, что он состоит из одинакового числа положительно заряженных (ионы) и отрицательно заряженных (электроны) частиц. В одноатомном газе каждая из частиц совершает только поступательное движение. Между обеини частями, т. е. иона.ми и электронами, имеет место термодинамическое равновесие это условие не всегда выполняется в действительности, однако при выводе выражения для термодинамических функций полностью ионизованного газа будем считать, что система находится в равновесии. Вследствие этого средняя энергия поступательного движения каждой из частиц будет равна 3/2 кТ. Далее мы будем пренебрегать действием вандерваальсовских сил, полагая, что силовое взаимодействие частиц связано только с электростатическим действием их. [c.635]

Таким образом, ионизованный газ веледствие кулоновского взаимодействия частиц отклоняется от идеальности. [c.637]

Перенос тепла в ионизованном газе осуществляется как за счет нейтральных, так и заряженных частиц. При этом в слабоионизованном газе вклад положительных ионов в теплопроводность относительно невелик, поскольку значения энергии, переносимой ионом и нейтральным атомом, сопоставимы, а доля ионов относительно мала. Электроны, скорость которых значительно превышает скорость тяжелых частиц, вносят заметный вклад в теплопроводность плазмы уже при малых степенях ионизации ]Лт/Л/ (та — масса электрона М—масса атома, иона). При этом, поскольку обмен энергией электронов с атомами мал ( mlM), вклады в теплопроводность нейтральных частиц и электронов аддитивны. Наряду с этим определенный вклад в теплопроводность равновесного ионизованного газа вносит процесс установления ионизационного равновесия [c.436]

Из оГодего уравнения (4.90) несложно получить уравнение течення для того случая, когда по каналу постоянного сечения площадью а X Ь, находящемуся в магнитном поле, движется электропроводящий, т. е. ионизованный газ. Пусть канал расположен вдоль оси ОХ, магнитное поле направлено по оси 0Z и имеет напряженность Я (.с), а электрическое поле направлено по оси 0Z и имеет напряженность Е (х). Полезная внешняя (т. е. техническая) работа, производимая 1 кг газа на участке канала dx, в предположении, что вся полезная работа отводится в виде энергии электрического тока. [c.360]

Плазма, как ионизованный газ, представляет собой систему частиц с далыюдействующнм электростатическим взаимодействием. В плазме обычно хц > г , где Гд — расстояние между частицами. [c.390]

Экономичность термо-электрических ПЭ. Рабочий процесс ПЭ, в которых рабочее тело — электронный или ионизованный газ, плазма, а получаемая работа — электрическая, тоже можно представить в виде обобщенного цикла, если под сжатием подразумевать любой процесс, в котором внешние силы совершают положительную работу над данной системой, а под расширением — процесс, при котором система сама совершает работу за счет внутренней энергии любого вида против внешних сил. В магнитогазодинамических теплоэлектрогенераторах (МГДГ) процессы сжатия и расширения имеются в их буквальном значении. [c.74]

Описанию электропроводности термоионизованной плазмы посвящено большое количество экспериментальных и теоретических работ. Обычно теоретически рассматривается электропроводность для двух крайних случаев очень слабо ионизованных и полностью ионизованных газов однако до недавнего времени не исследовали промежуточный случай, характерный для МГД-генераторов,— частично ионизованные газы [105, 106]. [c.112]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...