Газовый разряд устойчивый

Одним из основных требований, предъявляемых к любому методу накачки лазеров, является однородное, а в случае непрерывной генерации и стабильное во времени возбуждение рабочего тела. Это означает, что используемая в качестве активной среды плазма газового разряда должна быть не только по возможности однородна, но и устойчива относительно всегда присутствующих в реальных условиях флуктуаций различных параметров. В определенных ситуациях эти вначале малые, случайные флуктуации могут начать нарастать необратимым образом, в результате чего плазма переходит в новую, так называемую неустойчивую фазу, характеризующуюся неоднородным распределением в пространстве концентраций частиц, плотности тока, электрических полей, плотности выделяемой энергии и других параметров. [c.84]

Наука об устойчивости плазмы газового разряда сравнительно молода. Она продолжает интенсивно развиваться и еще далека от завершенности. Учитывая сложность вопроса, ограничимся лишь качественным рассмотрением основных понятий о причинах развития неустойчивости, с тем чтобы иметь возможность оценивать предельные характеристики технологических газоразрядных лазеров, а также облегчить заинтересовавшимся этой проблемой читателям дальнейшую работу со специальной литературой. [c.85]

Все рассмотренные типы самостоятельных разрядов постоянного тока характеризуются вполне определенными значениями необходимых для их поддержания электрических полей и взаимосвязью величины этих полей с током. Это обстоятельство несколько ограничивает эффективность использования отдельных форм разряда для возбуждения конкретных лазеров. Определенные ограничения на использование самостоятельных разрядов в лазерах накладывает и их худшая по сравнению с несамостоятельными разрядами устойчивость. Тем не менее, благодаря своей технической простоте, возможности осуществления в большом числе газовых смесей и отсутствию специальных устройств ионизации, самостоятельные разряды находят очень широкое применение в газовых лазерах. [c.106]

Описаны способы и схемы зажигания газоразрядных приборов, входящих в состав излучателей лазеров. Рассмотрены различные способы преобразования источников напряжения в источники тока, поскольку внешняя характеристика последних обеспечивает устойчивое питание газового разряда и минимальные потери мощности при зарядке емкостных накопителей энергии, которые используются в импульсных источниках питания. Приведены схемы и основные расчетные соотношения для выбора элементов разрядного контура импульсного излучателя, зарядных устройств емкостных накопителей энергии. [c.4]

В точке Е на возрастаюш ем участке вольт-амперной характеристики устойчивый разряд поддерживается источниками питания обоих типов, однако ky при питании газового разряда от источника напряжения будет значительно ниже, чем при питании от источника тока. [c.19]

Источники электропитания с характеристикой источника тока могут обеспечить любую требуемую устойчивость во всем диапазоне вольт-амперной характеристики газового разряда. [c.19]

Для повышения устойчивости газового разряда последовательно с трубкой. включается балластный резистор RI, а уменьшение пульсаций тока достигается установкой дросселя Др. Последний служит также для ликвидации возникающих в лампе флюктуаций тока до того момента, когда источник питания в силу своего быстродействия не восстановит прежнее значение параметров дугового разряда. Цепочка из резистора и диода, [c.28]

В условиях газового разряда молекулы водорода при столкновении с электронами и ионами переходят с различных колебательных уровней основного электронного состояния в различные возбужденные электронные состояния, в частности в состояния и (система обозначений электронных состояний довольно сложна и в данном учебном пособии не рассматривается). При переходе в нестабильное состояние молекула диссоциирует на два атома водорода в основном Is- o-стоянии (см. 4). При переходе в устойчивое состояние образуется возбужденная молекула, которая стремится спонтанно перейти в более низкое состояние Ai 2 или Переход в состояние дает дискретный спектр, расположенный в области около 100 нм, а переход в состояние сопровождается непрерывным спектром испускания ( 65—320 нм), так как это состояние не имеет квантованных уровней. Этот спектр широко используется в практической спектроскопии в качестве источника непрерывного спектра испускания для получения ня его фоне спектров поглощения в УФ-области спектра "(см. раздел II, 11). [c.80]

Зажигают дугу прикосновением конца электрода к изделию. В этот момент напряжение источника тока приближается к нулю, а сила тока возрастает до максимума. Точки соприкосновения электрода с изделием мгновенно нагреваются и металл частично испаряется. При отрыве электрода от изделия возникает электрический разряд в дуговом газовом промежутке. Такой электрический разряд, устойчиво горящий между электродом и изделием, называется сварочной дугой. Строение дуги показано на рис. 16. Основным участком дуги является- катодное пятно, представляющее собой ярко раскаленный участок на конце электрода, соединенного с отрицательным полюсом источника тока. Из катодного пятна, нагретого до высокой температуры, излучается поток электронов в газовый столб дуги. Устойчивость горения дуги в значительной степени зависит от температуры и состояния катодного пятна. [c.39]

Газовый разряд может быть неустойчивым (например, искровым) и устойчивым. Последний можно классифицировать по трем видам темный тлеющий, в том числе коронный дуговой разряд. Например, если в длинной цилиндрической стеклянной трубке, заполненной газом при давлении 1 мм рт. ст., медленно повышать разность потенциалов между катодом и анодом, то можно обнаружить ток, начиная с 10 —10- а. Он появляется вследствие ионизации в газе, на стенках и электродах, вызываемой космическими лучами. С помощью ограничивающего сопротивления можно получить все три формы разряда (рис. 2.6). Темный разряд переходит в тлеющий, который отличается уже заметным свечением, используемым в газосветных трубках. При этом катодное падение /к 100 в / до 1—10 а/см . Температура газа в тлеющем разряде практически не повышается. Затем, через аномальный тлеющий разряд происходит переход к мощному дуговому разряду. Характерными его чертами являются малая величина (порядка 10 в вместо сотен для тлеющего), большие плотности тока, составляющие тысячи а см , высокая температура газа в проводящем канале, при 1 атм 7=5000- 50 000° К, высокие концентрации частиц в катодной области. [c.42]

Все газовые разряды можно разделить на устойчивые, или стационарные, и неустойчивые, например искровой разряд. Важным является разделение разрядов на самостоятельные и несамостоятельные. Самостоятельный питается от основного источника тока и не требует дополнительных источников, например обычная сварочная дуга. Несамостоятельные разряды, помимо основного источника тока, имеют вспомогательные источники, главным образом, для обеспечения достаточной ионизации газа. Вспомогательными источниками могут быть рентгеновское излучение, подогреватель катода, ток высокой частоты, дежурная дуга, питаемая от вспомогательного источника тока, и т. п. [c.63]

Последний результат находится в некотором противоречии с экспериментальными данными. Оказывается, состояние равновесия на падающем участке будет устойчивым, если сопротивление Я будет достаточно большим, а емкость С — достаточно малой (см. 5 гл. V). Это обусловлено стабилизирующим действием инерционности газового разряда, конечными скоростями установления стационарных состояний в неоновой лампе. Вывод о неустойчивости состояния равновесия на падающем участке характеристики, равно как и все наше рассмотрение задачи о колебаниях в схеме с неоновой лампой, справедлив только при достаточно больших емкостях С, при которых колебания в схеме достаточно медленны. [c.274]

В устойчивом дуговом разряде температура электродов часто приближается к точке кипения электродного материала и его пары могут добавляться к газовой среде. Поэтому вблизи электродов дуга будет гореть в смеси газов и паров и давление здесь может быть значительно выше, чем в столбе. [c.69]

Более высокие параметры, необходимые для голо-графических съемок, имеют ионные газовые лазеры на аргоне, криптоне и их смесях. Они обеспечивают большую длину когерентности, высокую по сравнению с гелий-неоновыми лазерами мощность и возможность генерирования на одной из многих длин волн выборочно или одновременно на нескольких, что имеет существенное значение для цветной голографии. Ионный лазер имеет призму, эталон, регулируемую диафрагму (рис. 22). Активным элементом служит газоразрядная трубка, в которой накачка осуществляется дуговым разрядом в ионизированном газе с высокой плотностью тока (например, ток разряда достигает 30—50 А при диаметре канала около 3 мм). Поэтому в конструкции разрядной трубки предъявляются высокие требования к катоду и устойчивости стенок трубки к действию разряда. Необходимо принудительное водяное охлаждение (например, мощность, потребляемая лазером, составляет 25 кВт и выше). [c.42]

В качестве источника тепла при дуговой электросварке используется электрическая дуга, представляющая собой электрический разряд между двумя электродами в газообразной среде, сопровождающийся большим выделением тепла и лучеиспусканием. Для возникновения дугового разряда необходимо ионизировать газовый промежуток между электродами, потому что при обычных условиях газы, в том числе и воздух, не проводят электричества. Для получения электрической дуги один полюс сварочной машины соединяется со свариваемым изделием, а другой — с электродом. Разогретый электрод отводят на 2— 3 мм от изделия расплавленный конец электрода будет излу-часть электроны, которые, пролетая с большой скоростью сквозь воздушный промежуток, расщепляют молекулы, нейтральных газов на положительно и отрицательно заряженные частицы, так называемые ионы ионизированный воздух обеспечивает устойчивое горение электрической дуги. Отрицательные ионы при ударе анода выделяют на нем большее количество тепла, чем положительные ионы, ударяющиеся о катод. Поэтому и температура анода выше, чем катода. Электрическая дуга является мощным источником тепла с высокой температурой дуги, в особенности в осевой ее части. [c.316]

Сварочной дугой называется мощный устойчивый электрический разряд в газовой среде, образованной между электродами, либо между электродами и изделием. Сварочная дуга характеризуется выделением большого количества тепловой энергии и сильны.ад световым эффектом. Она является концентрированным источником тепла и применяется для расплавления основного и Присадочного материалов. [c.33]

В жидких средах, в том числе и в воде, можно также под водой получить достаточно устойчивый дуговой разряд, который, образуя высокую температуру и имея большую удельную тепловую мощность, испаряет и разлагает окружающую жидкость. Образующиеся при таком дуговом разряде пары и газы создают вокруг сварочной дуги газовую защиту в форме газового пузыря, т. е. в сущности дуга горит не в воде, а в газовой среде. Газ состоит в основном из водорода, образующегося при термической диссоциации водяного пара, а образующийся при диссоциации кислород окисляет материал электродов— происходит резка. [c.146]

Среди газовых лазеров особенно интересны, работающие на колебательных переходах молекул. Они позволили освоить практически весь диапазон излучения между инфракрасным и сверхвысокочастотным. Наиболее характерны такого рода лазеры на смеси азота и двуокиси углерода и лазеры на молекулах воды. Главным отличием их является то, что для генерации излучения возбуждаются колебания ядер, составляющих молекулы. Частота этих колебаний гораздо ниже частоты, обусловленной электронными переходами. В таком лазере с помощью электронного разряда возбуждается в первую очередь азот, концентрация которого обычно заметно выше концентрации углекислого газа. Так как величины энергии электронов, сталкивающихся с молекулами азота, различны, то молекулы азота попадают в различные возбужденные состояния. Из этих состояний они с довольно большой вероятностью выбирают так называемое метастабильное состояние — оно довольно устойчиво, долговечно и имеет сравнительно небольшую энергию возбужде- [c.105]

Дуга является мощным электрическим разрядом в ионизированной газовой среде. Процесс зажигания дуги при сварке состоит из трех этапов короткое замыкание электрода на заготовку, отвод электрода на расстояние 3—6 мм и возникновение устойчивого дугового разряда. Короткое замыкание (рис. 192, а) производится с целью разогрева торца электрода 1 и основного металла в зоне контакта с электродом 2. После отвода электрода (рис. 192, б) с его разогретого торца, являющегося катодом, под действием электрического поля начинается эмиссия электронов 3. Столкновение быстро-движущихся по направлению к аноду электронов с молекулами газов и атомами паров металлов приводит к их ионизации 4. В результате дуговой промежуток становится электропроводным и через него [c.300]

Принципиально иную роль должны играть параметры /о, /1 и О о- Представляя собой координаты особых точек кривой (/), они характеризуют определенные стадии процесса формирования дуги и ее устойчивость при данных условиях опыта. Как уже отмечалось в 24,а, величинам /о и 1 0 естественно придать смысл порогового значения тока дуги с ртутным катодом и нормальной продолжительности ее существования при этом токе. В отличие от этого /1 и -0 1 приобретают смысл тока и длительности существования вполне сформированной ячейки дуги. Признаком истинного увеличения устойчивости разряда явилось бы уменьшение параметров /о и 1 либо увеличение о. Заметное увеличение <)о нами было отмечено лишь в условиях дуги с кипящим катодом и при фиксации пятна на тонкой пленке ртути. В остальных случаях этот параметр оставался в пределах точности наблюдений постоянным, из чего можно заключить, что он представляет собой величину, характеризующую состояние самого катода. Значительное уменьшение /1 отмечалось в присутствии газовой среды и при наложении магнитного поля. Это обстоятельство можно расценивать как признак истинного увеличения устойчивости дуги под влиянием заказанных факторов. Одновременное увеличение параметров 1 0 и 11)1 [c.111]

В устойчивом дуговом разряде температура электродов часто приближается к точке кипения материала, из которого они изготовлены, и пары этого материала могут в значительных количествах добавляться к газовой среде. Поэтому вблизи электродов дуга может гореть в смеси газа и паров и давление здесь может быть значительно выше давления в местах, удаленных от электродов. [c.51]

Электрическая дуга представляет собой длительный устойчивый электрический разряд между двумя электродами в ионизированной газовой среде. [c.54]

Газовый разряд может быть неустойчивым (например, искровым) и устойчивым. Последний можно классифицировать по внешнему виду темновой, тлеющий, в том числе коронный, и дуговой разряды. Например, если в длинной цилиндрической стеклянной трубке, заполненной газом при давлении около 100 Па, медленно повышать разность потенциалов между катодом и анодом, то приборы фиксируют наличие тока начиная с Ю ... 10 А. Он появляется вследствие ионизации в объеме газа, на стенках и электродах, вызываемой космическими лучами. С помощью ограничивающего сопротивления можно получить все три формы разряда (рис. 2.5). Темновой разряд переходит в тлеющий, который отличается уже заметным свечением, используемым в газосветных трубках. При этом катодное падение [c.36]

ЭЛЕКТРбДЫ ПЛАЗМЕННЫЕ—плазменные поверхности, образующиеся непосредственно у поверхности электродов катодов и анодов) и обладающие повышенной электронной эмиссией. Очень часто Э. п, образуются при взрывной электронной эмиссии и в случае приповерхностных электрич. разрядов (искровых, скользящих, коронных и т. д.), Э. п,, возникающие в случае скользящего по поверхности диэлектрика разряда, широко используются для организации объёмных однородных сильноточных разрядов в газовых средах повышенного давления. Такой способ организации объёмных разрядов относительно прост, т. к, при скользящем разряде возникает плазменное образование большой площади 60х200см ) при относительно низких напряжениях ( 100 кВ). Объёмные газовые разряды с Э, п, характеризуются повышенной устойчивостью при давлениях >1 атм. Это объясняется тем, что повышенная концентрация электронов создаётся непосредственно вблизи электродов, что предупреждает возникновение в приэлектродных областях к,-л. неустойчивостей (тепловых, ионизационных и др.). Повышенная излучат, способность скользящего разряда в области вакуумного ультрафиолета приводит к интенсивной фотоионизации в газовом объёме, что повышает уровень нач. концентрации электронов. Кроме того, плазма скользящего разряда, через к-рую замыкается ток объёмного разряда, играет стабилизирующую роль за счёт собственного активного сопротивления. [c.533]

В простейшем случае источник тока может состоять из выпрямителя В, выполненного по одной из схем од- ,нофазного или трехфазного питания с фильтром для уменьшения уровня пульсаций тока, и пассивного токоограничивающего балластного резистора Яб в составе ТСУ [18, 19]. Расчет величины Rq производится из условий устойчивости, при этом всегда должно быть больше динамического сопротивления в любой точке рабочего участка вольт-амперной характеристики газового разряда. Максимальная величина Re должна быть при минимальном значении рабочего тока, так как динамическое сопротивление газоразрядного промежутка в этой точке наибольшее. [c.20]

Наряду с эмиссией электронов с катода существенное влияние на стабильное горение сварочной дуги оказывают процессы образования (ионизации) сво д-ных электронов и ионов в объеме нейтрального газа электрической дуги. Для освобождения электрона от связи с атомным ядром необходимо затратить определенное количество энергии. Энергия, необходимая для отрыва электрона от атома вещества, находящегося в газообразном состоянии, называется работой ионизации илиработой выхода. Величина работы выхода электрона зависит от свойств, чистоты и температуры поверхности электрода (катода). Относительно малой работой выхода обладают щелочные, щелочноземельные металлы, которые имеют большие межатомные расстояния и малые плотности, т. е. обладают наименьшим потенциалом ионизации. В связи с этим в электродные покрытия, флюсы, порошки вводят соединения калия, кальция, натрия и других элементов, повышающих устойчивость горения дуги. В электрическом газовом разряде различают несколько видов ионизации газа [c.6]

В более мопщых СОа-лазерах используется схема с поперечным разрядом и непрерывной прокачкой газа (рис. 4). При этом давление р газа и плотность тока ограничены только устойчивостью газового разряда. Переход к несамостоят. разряду (ионизация газа обеспечивается электронным пучком, УФ излучением и др.) позволяет возбуждать большие объёмы газа при высоких давлениях (до 20— 50 атм). Быстропроточные СОа-лазеры с поперечным несамостоят. разрядом генерируют излучение мощностью в десятки кВт при кпд - 15—20%. [c.105]

Для предотвращения захвата был использован следующий метод. Известно, что при возбуждении газового разряда постоянным, током эффект Лэнгмюра приводит к относительному смещению частот двух встречных бегущих волн. Это смещение зависит от внутреннего диаметра трубки, давления газовой смеси и интенсивности возбуждения. Используя этот эффект, удалось предотвратить захватывание двух бегущих волн при низких скоростях враще -ния. Анализ анизотропии в различных участках доплеровской кривой, вызванной током Лэчгмюра, показал, что в некоторых участках это смещение частот достаточно для предотвращения их захвата. В центре кривой усиления между двумя встречными типами колебаний существует сильная связь и сигнал биений отсутствует. По обе стороны от центра этой кривой существуют области со слабой связью, где возникает синусоидальный сигнал биений. Очевидно, частоты генерации должны попадать в одну из областей слабой связи, где наблюдается устойчивая частота биений. Такой режим был обеспечен с помощью вспомогательного ОКГ-гетеродинэ, имеющего стабильность около 10 (рис. 12.21). Частота стабилизировалась с помощью пьезоэлектрической модуляции длины резонатора, фазового детектирования и цепи обратной связи. Для стабилизации частоты КОКГ использовали обычный метод гетеро-дирования. [c.255]

В подавляющем большинстве газовых лазеров инверсия населенностей создается в электрическом разряде. При этом электроны разряда возбул<дают газ, создавая инверсию населенностей уровней энергии ионов, нейтральных атомов, устойчивых и неустойчивых молекул. Газоразрядный метод применим для возбуждения лазеров как в непрерывном, так и в импульсном режиме. Электрический разряд в газе бывает самостоятельным и несамостоятельным. Несамостоятельные разряды могут быть получены в газах высокого давления и больших объемах. Переход к несамостоятельным разрядам позволил резко поднять мощность и энергию излучения прежде всего таких лазеров с большим КПД, как С02-ла-зеры. [c.895]

Процесс обычно протекает в две фазы, первая из которых — прерывистый разряд при правильном режиме — кратковременна либо отсутствует ведущим фактором нагрева является разряд через устойчивую газовую обо,.10чку у катода. [c.960]

В плазмотронах сжатие дуги чаше всего осуществляется газовым потоком, который, проходя сквозь узкое сопло, ограничивает поперечные размеры дуги (рис. 4.17). Газ, подаваемый внутрь плазмотрона, выходит сквозь узкое отверстие в сопле, оттесняя дугу от стенок. Для устойчивой работы плазмотрона стенки сопла охлаждаются водой и при работе остаются холодными. Пристеночный охлажденный слой газа изолирует плазму от сопла как в электрическом, так и в тепловом отношении. Поэтому дуговой разряд между электродом внутри горелки и изделием (или соплом) стабилизируется и проходит сквозь центральную часть отверстия в сопле. Способ сварки сжатой дугой часто называют также плазменнодуговой сваркой или сваркой плазменной струей. [c.187]

С помощью осциллографа контролировалась разность потенциалов на электродах и число пробоев. Для получения устойчивого разряда чрезвычайно важно контролировать также чистоту газа в трубке и поддерживать постоянство состава газовой смеси, так как только при этих условиях потенциал зажигания разряда сохраняется постоянным. Для поддержания устойчивого разряда важно также правильно выбрать емкость конденсатора и мощность разряда. Разряд был наиболее стабилен для смесей гелия с азотом, кислородом, сухим воздухом или аргоном. Давление гелия составляло 0,2 тор, при этом потенциал зажигания был около 5 кв, примеси вводились до тех пор, пока потенциал зажигания не падал до 3 кв. Устойчивые условия разряда получались благодаря контролю за потенциалом зажигания. В обычных искровых схемах для контроля над потенциалом заж1игаиия включается дополнительный искровой промежуток, но это не всегда достигает цели, так как в нем могут изменяться условия пробоя из-за окисления и обгорания электродов. [c.54]

Сборник включает сокращенные варианты опубликованных в 1950-2000 гг. статей, содержащих результаты исследований ученых лаборатории Газовой динамики ЦИАМ. В первом томе рассмотрены квазиодномерные модели проблемы пограничного слоя и его отрыва гиперзвуковые течения оптимальное профилирование аэродинамических форм и газодинамических подшипников устойчивость течений в каналах, их аэроакустика, взаимодействие решеток и венцов, нестационарное сжатие газа. Во втором томе рассмотрены течения с детонационными волнами численные методы трансзвуковые течения турбулентные струи теория и модели турбулентности двухфазные течения МГД течения электрогазодинамические турбулентные течения в каналах и струях коронный разряд в потоке газа бесконтактная электростатическая диагностика. Сборник будет интересен тем, кого волнует прошлое, настоящее и будущее газовой динамики. [c.4]

Значительно более определенным представляется вопрос о причинах увеличения продолжительности существования дуги в присутствии газовой среды, в чем известную роль сыграли опыты с неоном, описанные в 29. При относительно низких давлениях среды ее влияние на дугу сводится ксыючительно к повышению эффективности восстановительного механизма без заметных признаков увеличения ее устойчивости в точном смысле этого слова, о чем можно судить по характеру изменения кривой 0(/). Это и понятно. При низких давлениях газовая среда не изменяет существенно условий в пределах самого функционирующего катодного пятна, где концентрация нейтральных и заряженных частиц достаточно высока и контролируется самим разрядом. Заметную роль она может приобрести лишь при критических состояниях дуги, сопровождающихся резким уменьшением концентрации атомов ртути в катодной области разряда и повышением катодного падения. В этих критических обстоятельствах атомы газа, возбуждаемые быстрыми электронами, могут заметно способствовать повышению интенсивности ионизационного процесса, производя ионизацию ртутного пара посредством ударов второго рода и внося, таким образом, свой вклад в процесс восстановления дуги. На облегчение условий восстановления разряда из его переходной формы в присутствии газовой среды указывает не только установленное нами повышение вероятности положительного исхода, выражающееся в увеличении показателя степени -фо согласно соотношению (16), но и заметное сглаживание импульсов напряжения на осциллограммах, снятых в присутствии газа. [c.142]

Электрическая дуга является одной из форм электрического разряда в ионизированном газе. Устойчивый разряд образуется в газовой среде между твердыми или жидкими проводниками (электродами), если в этой среде имеются заряженные частицы — электроны и ионы. В объ1чных условиях газы являются изоляторами, поскольку атомы газов электрически нейтральны. Заряженные частицы в дуговом промежутке создаются за счет процесса ионизации, при котором происходит расщепление нейтральных атомов на положительно заряженные ионы и отрицательно заряженные электроны. Именно они обеспечивают перенос зарядов при своем движении к электродам и протекание электрического тока через дуговой промежуток. Для горения дуги необходим источник тока (рис. 26.1, а и б). [c.374]

В жидких средах, в том числе и в воде, сравнительно легко может быть получен достаточно устойчивый дуговой разряд. Активные части дугового разряда, столб и электродные пятна не соприкасаются непосредственно с жидкостью. Дуговой разряд, развивающий высокую температуру и имеющий большую удельную тепловую мощность, испаряет и разлагает окружающую жидкость образующиеся пары и газы создают вокруг дуги непрерывно возобновляемый газовый пузырь, в котором и протекает разряд, так что в сущности дуга горит в газовой среде. Газ состоит преимущественно из водорода, получающегося при термической диссоциации водяного пара освобождающийся кислород окисляет материал электродов. Пары металла и компонентов покрытия, соприкасаясь с водной средой, конденсируются в мельчайшие частицы, состоящие преимущественно из окислов железа и образующие в воде коллоидальный раствор темно-бурого цвета, не отстаивающийся и не осветляющийся лшого часов (фиг. 1). [c.570]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...