Виды ионизации

В случае а 1 при Т > То ионизируется практически каждая адсорбировавшаяся частица или каждая образованная ею вторичная частица / слабо зависит от Т и Е, если 7 1 или постоянна, и значит, превосходит токи, получаемые с помощью др. видов ионизации. [c.646]

В электрическом газовом разряде различают следующие виды ионизации газов соударением, фотоионизацию, тепловую, электрическим полем. [c.30]

Какие виды ионизации происходят в электрическом газовом разряде [c.137]

Поскольку работа выхода значительно меньше работы ионизации, твердые и жидкие тела часто служат источником свободных электронов для прилегающего газового объема. Подобно видам ионизации в газе (где мы знаем ионизацию соударением, фотоионизацию, термическую ионизацию), имеем аналогичные процессы и для эмиссии электронов термоэлектронную, автоэлектронную, или электростатическую, фотоэлектронную и вторичную —- при бомбардировке поверхности различными частицами. [c.76]

Изучив основные условия возникновения заряженных частиц на электродах, осуществляющих перенос заряда, рассмотрим виды ионизации в газовом промежутке сварочной дуги. [c.18]

Какие известны виды ионизации газов [c.131]

Среди многих известных видов ионизации особый интерес для дальнейших рассмотрений представляют два, а именно, фотоионизация и ударная ионизация. [c.191]

При разности потенциалов на электродах происходит ионизация межэлектродного промежутка. Когда напряжение достигнет определенного значения, в среде между электродами образуется канал проводимости, по которому устремляется электрическая энергия в виде импульсного искрового или дугового разряда. При высокой концентрации энергии, расходуемой за 10" —10 с, мгновенная плотность тока в канале проводимости достигает 8000—10 ООО А/мм , в результате чего температура на поверхности обрабатываемой заготовки-электрода возрастает до 10 ООО—12 ООО °С. При этой температуре мгновенно оплавляется и испаряется элементарный объем металла и на обрабатываемой поверхности заготовки образуется лунка. Удаленный металл застывает в диэлектрической жидкости в виде гранул диаметром 0,01—0,005 мм. [c.401]

Электрохимический механизм в виде протекающей с участием свободных электронов электрохимической реакции, при которой ионизация атомов металла [см. уравнение (271)] и восстановление окислительного компонента коррозионной среды [см. уравнение (326) ] проходят не в одном акте и их скорости зависят от величины электродного потенциала металла, имеет место в подавляющем большинстве случаев коррозии металлов в электролитах и является, таким образом преобладающим. [c.181]

Очень большая замедленность анодной реакции ионизации металла имеет место при возникновении анодной пассивности (см. с. 305). Анодная поляризация металлов в определенных условиях может облегчать переход металлов в пассивное состояние (образование на металле первичных фазовых или адсорбционных защитных пленок), что сопровождается резким торможением анодного процесса с соответствующим самопроизвольным падением плотности тока и значительным смещением потенциала электрода в положительную сторону (участок BE на рис. 137) до значений, достаточных для протекания нового анодного процесса, обычно выделения кислорода [участок EF кривой (Ко,)обр DEF на рис. 137]. Значение этого вида анодной поляризации рассчитать нельзя и его берут обычно из опытных данных. [c.197]

При неупругих соударениях частиц энергия передается в виде энергии диссоциации Шд, возбуждения или ионизации Wi, причем за одно столкновение может быть передано сразу несколько электрон-вольт. При этом электрон нейтрального атома переходит с низкого уровня на более высокий, потенциальная энергия атома растет и атом возбуждается либо ионизируется. [c.43]

Плазму, находящуюся в термическом равновесии, т. е. имеющую практически одинаковую температуру для всех частиц, называют часто термической плазмой. Для нее, как указывалось выше, соблюдаются условия квазинейтральности и, за исключением предельных случаев высокого давления, законы идеальных газов. По виду плазмы сварочные дуги при атмосферном давлении могут быть отнесены к категории дуг термического типа. Можно рассматривать термическую ионизацию, как обратимую химическую реакцию газов [c.53]

Однако надо иметь в виду, что уравнение Саха дает результаты, близкие к опытным, только при малых степенях ионизации 1. При 6000 К расчет по уравнению (2.37) дает для Na л 0,21 для Аг хя 0,23- 10 Следовательно, степень ионизации Аг по сравнению с Na меньше в Ю" раз. [c.54]

Эта энергия расходуется на возбуждение и ионизацию молекул газа, а также на повышение их кинетической энергии при упругих столкновениях. В конечном итоге баланс мощности для единицы длины столба дуги имеет вид [c.58]

Если накаленный эмиттер находится в парах какого-либо металла, то атомы падают на поверхность эмиттера, ненадолго адсорбируются ею и затем испаряются вновь. Часть из них испаряется в виде ионов. Такое явление получило название поверхностной ионизации. [c.69]

Коронный разряд. В сильно неоднородных электрических полях, образующихся, например, между острием и плоскостью или между проводом и плоскостью (линия электропередачи), возникает самостоятельный разряд особого вида, называемый коронным разрядом. При коронном разряде ионизация электронным ударом происходит лишь вблизи одного из электродов, в области с высокой напряженностью электрического поля. [c.171]

Величина а, имеющая размерность площади, называется эффективным сечением по отношению к данному процессу (в нашем случае, сечение ионизации и возбуждения), она может быть представлена как Следовательно, при рассмотрении взаимодействия каждый атом можно заменить мишенью в виде кружочка радиусом Го и площадью а, выбранных так, что каждая пролетающая частица, которая пройдет внутри этой мишени, испытает взаимодействие-столкновение с атомом. Величина No называется макроскопическим сечением и представляет собой сумму эффективных сечений в единице объема. [c.26]

Одним из видов неупругого электромагнитного взаимодействия заряженных частиц с веществом является ионизационное торможение, при котором кинетическая энергия частицы тратится на возбуждение и ионизацию атомов среды. Величина удельной потери энергии на ионизацию не зависит от массы частицы, пропорциональна квадрату ее заряда и концентрации электронов в среде и обратно пропорциональна (в первом приближении) квадрату скорости частицы [c.255]

При известных условиях можно изменить число содержащихся в атоме электронов (ионизация) или число содержащихся в ядре нуклонов (ядерная реакция). В результате таких процессов из одних ядер и атомов получаются другие. Таким образом, Б некотором смысле атомы и ядра можно считать простым объединением трех видов частиц — протонов, нейтронов и электронов. В связи с этим естественно было назвать эти частицы элементарными. [c.541]

Различают три вида ионизации в газах соударением, облучением (фотоионизация) и нагревом (термическая ионизация). Суть ионизации независимо от ее вида заключается в том, что за счет энергии, полученной нейтрдльным атомом газа тем или иным образом, этот атом теряет электрон и становится положительно заряженным ионом. Количество энергии, которое необходимо затратить для отрыва электрона от ядра атома, называют энергией ионизации-, ее измеряют в электронвольтах. Эта энергия численно равна потенциалу ионизации, который измеряется в вольтах и характеризует величину напряженности внешнего электрического поля, при которой электрон приобретает энергию, равную энергии ионизации. Потенциал ионизации зависит от строения атома и различен для различных химических элементов. Чем меньше потенциал ионизации, тем легче оторвать электрон от атома. [c.86]

Наряду с эмиссией электронов с катода существенное влияние на стабильное горение сварочной дуги оказывают процессы образования (ионизации) сво д-ных электронов и ионов в объеме нейтрального газа электрической дуги. Для освобождения электрона от связи с атомным ядром необходимо затратить определенное количество энергии. Энергия, необходимая для отрыва электрона от атома вещества, находящегося в газообразном состоянии, называется работой ионизации илиработой выхода. Величина работы выхода электрона зависит от свойств, чистоты и температуры поверхности электрода (катода). Относительно малой работой выхода обладают щелочные, щелочноземельные металлы, которые имеют большие межатомные расстояния и малые плотности, т. е. обладают наименьшим потенциалом ионизации. В связи с этим в электродные покрытия, флюсы, порошки вводят соединения калия, кальция, натрия и других элементов, повышающих устойчивость горения дуги. В электрическом газовом разряде различают несколько видов ионизации газа [c.6]

Из множества процессов, ведущих к ионизации, наиболее значимыми являются ионизация при столкновении, передача электрона, ионизация при передаче энергии возбуждения и хемоионизация. При горении углеводородных топлив имеют место все названные виды ионизации. Кроме того, многие возникающие в процессе сгорания частицы, способны образовывать отрицательные ионы. Поскольку реакции захвата электрона носят экзотермический характер, то имеет место диссипация энергии, что накладывает определенные ограничения на механизм реакций такого типа. Сходным с захватом электрона является процесс передачи заряда, который в случае реакции между ионами и молекулами может сопровождаться химической перегруппировкой. [c.90]

Если при протекании анодного процесса выход ионов металла в раствор не поспевает за отводом электронов, отрицательный )аряд на металлической обкладке двойного слоя уменьшится, а потенциал металла сдвинется в положительную сторону. Этот вид анодной поляризации принято называть перенапряжением ионизации металла. [c.34]

Таким образом, коррозия с кислородной деполяризацией является термодинамически более возможным процессом, так как равновесный потенциал восстановления кислорода более положителен, чем равновесный потенциал выделения водорода. Общая кривая катодной поляризации (рис. 16) имеет сложный вид и является суммарной из трех кривых, характеризующих поляризацию при ионизации кислорода (/), копцептрацнонную поляризацию (//) и поляризацию при разряде ионов водорода (///). Как это видно из рис. 16, общая катодная кривая слагается из трех участков, характерных. для этих трех процессов. [c.45]

В работе oy и Димика [7371 рассматривался возможный случай, когда степень ионизации атомов газа в системе газ — твердые частицы может стать весьма существенной. При равновесии условие нейтральности заряда для нереагирующих твердых частиц в инертном газе записывается в виде [c.454]

Газовый разряд может быть неустойчивым (например, искровым) и устойчивым. Последний можно классифицировать по внешнему виду темновой, тлеющий, в том числе коронный, и дуговой разряды. Например, если в длинной цилиндрической стеклянной трубке, заполненной газом при давлении около 100 Па, медленно повышать разность потенциалов между катодом и анодом, то приборы фиксируют наличие тока начиная с Ю ... 10 А. Он появляется вследствие ионизации в объеме газа, на стенках и электродах, вызываемой космическими лучами. С помощью ограничивающего сопротивления можно получить все три формы разряда (рис. 2.5). Темновой разряд переходит в тлеющий, который отличается уже заметным свечением, используемым в газосветных трубках. При этом катодное падение [c.36]

В сильноточных сжатых дугах ионизация газа в столбе может достигать значений, близких к 100%, а термоэмиссионная способность катода исчерпана. В этом случае увеличение тока практически уже не может изменить числа заряженных частиц в дуге. Ее сопротивление становится положительным и почти постоянным R = onst. Высокоионизированная сжатая плазма по своим свойствам близка к металлическому проводнику. Закон Ома вновь становится справедливым в его обычном виде [c.39]

Кривые зависимости степени ионизации от температуры, вычисленные по уравнению Саха, имеют S-образный вид (рис. 2.18). Например, при атмосферном давлении для калия (и,= = 4,3 В) д ж 1 при 11 ООО К для водорода 13,5 В) д 1 при 24 ООО К для гелия ( , = 24,5 В) xivl при 50 ООО К. [c.54]

Нойтроны при двилсеиип веществе < электронными o j-лочками атомов не взаимодействуют и возбуждать или ионизировать атомы не могут. При столкновении с атомными ядрами они испытывают рассеяние или вызывают ядерные реакции с выходом из ядра заряженных частиц и гамма-квантов. Таким образом, конечными результатами взаимодействия с веществом любого вида ядерного излучеиия являются ионизация и [c.325]

Чем больше ионизирующее действие пролетающе частицы, т. е. чем больше потери ее энергии на ионизацию, тем больше возникает черных зерен на ее пути и тем плотнее будет след частицы. По виду следа частицы в фотоэмульсии (по его плотности, по наличию извилистости) можно судить о виде частицы, о ее энергии. [c.51]

Выравнивание средней кинетической энергии электронов и атомов идет довольно сложным путем. При упругом столкновении электронов с атомами обмен кинетической энергией происходит в весьма слабой степени вследствие огромного различия в массах электронов и атомов. При неупругом столкновении кинетическая энергия передается атомам крупными порциями (возбуждение, ионизация), но воспринимается ими не как кинетическая энергия, а как внутренняя энергия атома, перешедшего в иное состояние. Однако возбужденный атом может не только испустить приобретенную им энергию в виде излучения возможны и столкновения возбужденного атома с невозбужденным, при которых энергия возбуждения распределяется между обоими атомами в виде кинетической энергии. Такие столкновения, получившие название столкновений вто рого рода, наблюдаются на опыте. Они-то и играют важную роль в явлениях электрического разряда при переходе кинетической энергии электронов в кинетическую энергию атомов. [c.743]

Предположим, что полупроводниковый фотоэмиттер имеет энергетическую диаграмму, показанную на рис. 7.9, а. Здесь через Е обозначена энергия ударной ионизации (Ei AE), штриховой прямой показан порог ударной ионизации X — энергия электронного сродства. В рассматриваемом случае % -Ei (х>А ). Чтобы не участвовать в столкновении с валентным электроном, зародившийся фотоэлектрон должен был бы иметь энергию ниже порога ударной ионизации, но тогда, как легко видеть, он оказался бы ниже уровня вакуума . Если же фотоэлектрон имеет энергию [c.170]

Чем меньше энергия электронного сродства по сравнению с энергией ударной ионизации, а следовательно, и с шириной запрещенной зоны, тем, во-первых, выше над уровнем вакуума остается фотоэлектрон после столкновения с валентным электроном и, во-вторых, больше фотоэлектронов могут иметь энергию выше уровня вакуума , но ниже порога ударной ионизации. На рисунке показаны два фотоэлектрона — один испытывает столкновение с валентным электроном, энергия другого ниже порога ударной ионизации легко видеть, что оба фотоэлектрона могут участвовать в фотоэмиссии. Фотоэмиттеры, для которых выполняется условие (7.2.6), имеют м здесь Н определяется электрон-фононными и электрон-примеснымп столкновениями. Квантовый выход в максимуме превышает 0,1. Он может увеличиться еще больше за счет размножения фотоэлектро- [c.171]

Средняя длина свободного пробега средняя длина свободного пробега может быть определена для всех взаимодействий (г. е. полная средняя дли1га свободного пробега) или /игя определенных типов взаимодействий, например для рассеяния, захвата или ионизации. [c.229]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...