Излучение от плоских стенок

Излучение от плоских стенок 93 [c.93]

Пусть в случае излучения звука от плоской стенки распределение (186) нормальной скорости поверхности существенно только при у2 2 с 2. Показать, что на расстояниях г от начала координат, больших по сравнению с I, но не обязательно больших по сравнению с uZ / , результирующее звуковое поле хорошо аппроксимируется выражением (187), если Fj [М, N) интерпретировать как фурье-преобразование не функции f Y, Z), А выражения [c.115]

Пусть между плоскими стенками, температуры которых равны t и t i, имеется газовая прослойка. Толщина этой прослойки б, а коэффициент теплопроводности заполняющей среды равен % (рис. 6-10). Так как через прослойку тепло передается не только путем теплопроводности, но также конвекцией и излучением, то количество тепла, переданного в единицу времени от горячей поверхности к холодной через прослойку, равно [c.194]

Напомним здесь, что эти вычисления имеют силу только в случае изолированного источника в свободном пространстве. Присутствие же препятствий в значительной степени может изменить приведенные результаты. Например, в случае простого источника, находящегося вблизи от бесконечной плоской стенки, амплитуда колебаний в любой точке удваивается вследствие отражения, и явление протекает таким образом, как если бы это отражение приходило от зеркального изображения источника, между тем как излучение энергии оказывается увеличившимся в четыре раза. Наоборот, источник, со всех сторон окруженный твердыми стенками, не производит вообще никакой работы, так как энергия газа остается постоя чой. [c.621]

Оценим ориентировочно возможные режимы плавки, ограничиваясь случаем полного отжатия от тигля расплава в форме цилиндра с плоскими торцами [1]. Для этого введем коэффициент, характеризующий соотношение между активной мощностью, поглощаемой всей поверхностью расплава Р- , и потерями тепла этой поверхностью на излучение к стенкам тигля Д з (плотностью 7 3 =-Риз) При [c.63]

Рассмотрим стационарное течение несжимаемой прозрачной жидкости в ламинарном пограничном слое на плоской пластине при постоянной плотности потока подводимого тепла на стенке Qw От поверхности пластины тепло отводится путем теплопроводности к жидкости и путем излучения (пропорционального Т ) в окружающее пространство, имеющее температуру Те. Поверхность пластины непрозрачная, серая и имеет постоянную степень черноты е. Свойства жидкости постоянны, скорость Ыоо и температура Too во внешнем потоке также постоянны при этом скорость потока достаточно мала, так что диссипацией энергии вследствие вязкости можно пренебречь. На фиг. 7.1 представлены схема течения в рассматриваемой задаче и система координат. [c.254]

В этом разделе рассматривается влияние излучения на теплообмен в ламинарном пограничном слое при обтекании плоской пластины поглощающим и излучающим сжимаемым газом. Принимается, что газ является идеальным и серым, вязкость его линейно зависит от температуры, удельная теплоемкость и число Прандтля постоянны, температура внешнего потока Гоо также постоянна. Поверхность пластины является непрозрачной и серой, диффузно излучает и диффузно отражает и непроницаема для газа. К стенке подводится извне постоянный тепловой поток с плотностью qw На фиг. 13.6 схематически изображена картина течения и показана система координат. [c.553]

В физике плазмы рентгеновская спектроскопия применяется для диагностики источников двух типов с большим размером плазменного объема 0,1—1,0 м (например, токамаков) и источников малого размера 0,1—1,0 мм (лазерной плазмы, плазменного фокуса, вакуумной искры). Температура этих источников одного порядка — от единиц до нескольких десятков миллионов градусов, и основная часть линейчатого и непрерывного излучения приходится на мягкий рентгеновский диапазон от нескольких сотен электронвольт до нескольких килоэлектронвольт. В термоядерных установках проводятся исследования Н, Не, Ы, Ве — подобных ионов легких (О, С, Н) и тяжелых (Т1, N1, Ре) элементов, по которым определяются электронная и ионная температуры, ионный состав и состояние равновесия, а также исследуются макроскопические процессы и кинетика плазмы. Исследуемые линии принадлежат ионам примесей, поступающих в плазменный объем из стенок или остаточного газа, поэтому их интенсивность по сравнению с континуумом относительно невелика. Для разделения линий ионов различных элементов и кратностей необходимо разрешение порядка (1 — 3). 10 в отдельных, относительно узких, участках спектра. По изменению интенсивностей линий ионов различных кратностей можно судить об изменениях температуры, плотности и ионного состава плазмы по объему. Для таких измерений спектральная аппаратура должна иметь пространственное разрешение порядка 1 см для токамаков и 1 мкм для лазерной плазмы. Горячая плазма существует непродолжительное время (характерное время изменения параметров плазмы токамаков порядка 1 мс, лазерной плазмы — 10 нс), поэтому приборы должны обладать достаточно большой апертурой и многоканальной системой детектирования. Поскольку большинство координатно-чувствительных детекторов высокого разрешения имеют плоскую чувствительную поверхность, фокальная поверхность спектрометра тоже должна быть плоской, и угол падения излучения к ней должен по возможности быть небольшим. [c.286]

НЬЮ или без нее. Для ящика с закрытой задней стенкой диффузор является излучателем нулевого порядка с теми оговорками, которые были сделаны для поршневых излучателей в бесконечном экране (см. 6.2). Заметим, что излучение лицевой стороны диффузора в случае закрытой задней стенки происходит во всю сферу, а не в ее половину, как это получается в случае поршневой диафрагмы, находящейся в плоском бесконечном экране. Поэтому зависимость сопротивления излучения, приведенная на рис. 6.2а (кривая 5), несколько отличается от характеристики для бесконечного экрана (кривая 2). [c.134]

Эффективность работы сушильных установок во многом зависит от концентрации и направленности испускаемого излучателями потока излучения. Это достигается применением отражателей. В сушильных установках с плоскими излучателями функции отражателя выполняют стенки камеры, в установках с ТЭНами используют специальные отражатели-рефлекторы. Они могут быть параболической, эллиптической, цилиндрической формы или иметь вид плоского листа в зависимости от того комплектуются с одиночными излучателями или группой излучателей. Отражатели обычно выполняются из листового полированного алюминия (толщина листа до 2 мм) или стали 146 [c.146]

В замкнутой полости, заполненной рассматриваемой средой, стенки которой поддерживаются при постоянной температуре. В точности такое же излучение установится в среде и в том случае, когда она заполняет только часть полости. Предположим, что часть полости заполнена рассматриваемой средой, а в другой находится вакуум. Равновесное излучение как в среде, так и в вакууме совершенно не зависит от формы и свойств поверхности, вдоль которой среда граничит с вакуумом. Не меняя окончательного результата, можно принять, что эта граница плоская и гладкая. [c.683]

Следовательно, плотность энергии численно равна этому давлению. Рассмотрим теперь некоторое количество изотропного излучения в кубическом ящике. Поле излучения можно считать некогерентной суперпозицией плоских волн, распространяющихся во всех направлениях. Относительная интенсивность плоских волн зависит только от температуры, определяемой стенками ящика. Радиационное давление на какую-либо стенку ящика равно /з о плотности энергии в ящике, так как хотя все плоские волны дают вклад в плотность энергии, но только /з волн дает вклад в давление излучения на стенку ящика. [c.282]

При этом явное несовпадение частоты пульсации с геометрическими размерами люк-лаза в трубопроводной обвязке ГТК-25 ИР (длина волны колебания 2,3 м глубина люк-лаза 0,2 м при диаметре 500 мм) объяснялось сложной геометрией потока при малой глубине отвода и наличием присоединённой длины к геометрической длине люк-лаза, связанной с излучением колебаний в основной трубопровод. Поэтому конструкция вставки предусматривала отсечение основного трубопровода от люк-лаза внещней поверхностью вставки, выполненной по форме в виде плоской или цилиндрической стенки и расположенной в тройнике люк-лаза. [c.246]

Как видно из табл. 1, выявляемость непроваров в вершине шва, размер которого составляет 2% от толщины металла трубы, обеспечивается (например, при просвечивании на плоскую пленку труб диаметром 100 мм, толщиной стенки 10 мм и шириной шва 14мм) сдвигом источника излучения от оси шва на 70 мм, причем зона максимальной выявляемости непровара (без искажений) равна 74 мм. [c.325]

Угловой коэффициент л экр зависит от конструкции экрана и характеризует соотношение между количеством тепла, воспринимаемым трубами экрана, и количеством тепла, которое восприняла бы непрерывная плоская стенка при температуре экранных труб. Для настенных экранов этот коэффициент определяется с учетом излучения обмуровки, а для экранов двухстороннего облучения— без учета излучения обмуровки. Для котельных пучков и закрытых чугунными плитами или ошипованных экранов угловой коэффициент агэкр принимается равным единице. [c.182]

В малоапертурных лазерах используются либо волноводные, либо открытые устойчивые резонаторы (у других их типов дифракционные потери оказываются чрезмерно большими так, у низшей моды плоского резонатора из круглых зеркал при N= I они составляют 20 % на проход, см. рис. 2.12). Волноводными именуют резонаторы, у которых удержание излучения в зоне малого сечения осуществляется за счет отражения от боковых стенок кюветы. Ввиду большой специфичности мы эти резонаторы рассматривать не будем отметим только, что поскольку и число отражений от боковых стенок на длине резонатора, и потери при каждом отражении растут с углом наклона лучей, волноводные резонаторы по своим селективным способностям похожи на открытые плоские. [c.204]

Кювета для комбинационного рассеяния света 3 имеет с одной стороны плоское окно, а с другой — зачерненный рог (рог Вуда), который поглощает излучение возбуждающей линии ртути, отраженное от внутренних стенок и окон кюветы. Этот свет сильно мешает наблюдению слабого КР-спектра, Чтобы излучение от источника возбуждения не мешало наблюдению. малоинтенсивного КР-спектра, рассеянный свет фотографируется под углом 90°. Рассеянный свет от кюветы собирается и направляется на щель спектрографа 6 линзой-конденсором 7. Конденсор, как и осветитель, укрепляется на рельсе спектрографа на строго определенном расстоянии от щели. Обычно передняя часть кюветы (дно) проецируется на объектив коллиматора, а задняя (начало рога Вуда) — на щель спектрографа. Для стандартных кювет длиной около 10 см и при фокусном расстоянии конденсора /=9,5 см это.му требованию удовлетворяет расстояние от щели до задней части кюветы— примерно 33 с.м. В связи с тем что линии КР-спектра очень слабы и времена экспозиции при фотографировании достигают нескольких часов, необходимо устранить все посторонние источники света. Для этого на конденсор надеты выдвижные светозащитные кожу.хи, а кассетную часть рекомендуется прикрывать черной материей. Кроме того, необходимо устанавливать более широкие входные щели (порядка 50 мкм), чем в случае полосатых спектров испускания двухатомных молекул. В спектре ртутной лампы наряду с возбуждающей линий А=435,8 нм содержатся еще ряд более слабых линий, и в КР-спектре они могут проявляться как линии релеевского рассеяния. Для того чтобы эти линии идентифицировать на фотопластинке рядом с КР-спектром снимают также и спектр ртутной лампы. [c.145]

Зависимость V от геодгетрической характеристики при абсолютно черных стенках изображена на рис. 9. В случае плоского слоя, при I— 1, процесс поглощения излучения стенок преобладает над процессом собственного излучения, и наличие среды приводит к уменьщению теплового потока. Для геометрии, характерной для метода нагретой нити ( С1), тепловые потоки излучения от стенок заметно меньшие, вследствие чего собственное излучение среды играет значительно большую роль, нежели поглощение излучения стенок, и, как результат, наличие среды увеличивает тепловой поток. При I = о 0,6 результирующий тепловой поток оказывается не зависящим от поглощающей способности среды (для рассматриваемого случая малых поглощений). [c.28]

Применение условия взаимности при оценке низкочастотного излучения, возникающего благодаря импульсу давления, приложенному к короткому отрезку пустой скважины, дает хорошее соответствие с результатами Хилена, выраженными формулами (6.18).. Условие взаимности использовалось также при оценке излучения от пары сил. действующих на стенку скважины. Рассмотрим примеры в предположении радиально ориентированных сил Gg t). приложенных в точках, показанных на рис. 6,12. Задача состоит-в определении смещений Ur и ы , наблюдаемых в горизонтальной плоскости на расстоянии г от оси, в направлении 0. Смещение г есть сумма смещений, вызванных двумя изображенными силами. Если считать, что сила Gg t) действует в точке, в которой отыскивается значение и,, то сумма двух радиальных смещений на противоположных концах диаметра будет равна и. Следовательно, необходимо определить радиальное движение стенок скважины при прохождении продольной волны. Вначале рассматривается каждое из трех напряжений, действующих во взаимно перпендикулярных направлениях и генерирующих плоскую продольную волну. Для длин волн, много больших диаметра скважины, можно использовать статическое решение. Для нормального напряжения ргг. действующего в направлении оси скважины, радиальное дви- [c.224]

Для контроля плоских степок разработана приставка к тому же прибору, действие которой основано на использовании явления рассеяния излучения контролируемой стенкой (рис. 2). При этом, в отличпс от прибора для труб, здесь применен экран 2 между излучателем 1 и детектором излучения 4. Схема прибора благодаря этому значительно проще. Поглотитель, размещенный между излучателем и кристаллом, заметно не утяжеляет прибор, так как здесь применены изотопы с мягким излучением (Se ) или тормозное излучение Р-источников Sr9o, или В первом [c.218]

В этом разделе мы рассмотрим обратную связь для излучения в пассивном оптическом резонаторе. Такой резонатор обычно является открытым, т. е. в соответствии с рис. 2.1 у него нет боковых стенок, а имеются только два расположенных друг против друга зеркала. Приближенно, однако, открытый резонатор, образованный двумя плоскими зеркалами, можно заменить при расмотрении закрытым, имеющим форму прямоугольного параллелепипеда с идеально отражающими стенками. Будем считать ось г направленной по его длине (полная длина равна L), а оси X и у направим по сторонам квадратного поперечного сечения (длина стороны 2а). Волновые поля в таком резонаторе вблизи его оси лишь мало отличаются от соответствующих полей открытого реального лазерного резонатора. Как известно, для идеального полого резонатора решение волнового уравнения с учетом граничных условий имеет вид стоячих волн. На- [c.55]

Пример 2-11. Плоская загрузка различной толщины 25=2, 20, 200 и 1000 мм — вносится в разогретую до температуры 860°С садочную печь с удельной мощностью нагревательных элементов 29 ООО Вт на 1 тепловоспринпмающей поверхности загрузки. Определить время нагрева поверхности загрузки Т] от начальной температуры /а до температуры / пов, при которой возможно поддержание постоянной температуры печи. Расчет произвести двумя способами — исходя пз постоянства температуры печи и исходя из постоянства теплового потока. Нагрев загрузкн двусторонний тепловыми потерями через стенки печной камеры можно пренебречь. Исходные данные для расчета начальная температура загрузки /о=0°С удельная теплоемкость загрузки с=0,197 Вт-ч/(кг °С) плотность загрузхи у=7850 кг/м теплопроводность загрузкн Я = 40,6 Вт/(м-°С) приведенный коэффициент излучения Спр=4,65 Вт/(м -К ). [c.150]

Вопросы теплообмена при совместном переносе энергии конвекцией и излучением еще мало разработаны. Мы не будем рассматривать их подробно. Чтобы составить представление о влиянии излучения на конвективный теплообмен, проанализируем простейший случай—течение диатермической среды в плоской трубе вдали от входа [Л. 11]. Пусть на каждой из стенок трубы заданы постоянные по поверхности, но не равные друг другу плотности теплового потока д фдс2)- [c.169]

Процесс распространения волн в лю-бой сплошной среде можно рассматривать как распространение сферических волн ог каждого возмущенного бесконечно малого элемента. Плоскую волну следует понимать как предельный случай сферической волны а большом расстоянии г ог центра излучения (г- -оо), )В хо же время в сферической волне при г=Ф°° можно выделить достаточно тонкую лучевую трубку, на концевом сечении которой волну можно рассматривать плоской. Раст пространение любого возмущения вдоль стержня, пластины или оболочки можно представить, в основном, в виде волн, которые многократно отражаются от стенок. При этом волна каждого одного типа (эквиволюминальная, дилатационная) [c.56]

Электромагнитную герметичность передатчика легко проверить чувстви-тедьиым резЬиаисным волномером. Перемещая волномер вокруг работающего передатчика, можно заменить точки (области), где проникновение высокочастотных полей наружу максимально — это плохо подогнанные крышки и...стенки корпу ..а, отверстия для размещения приборов, органов управления, выводов проводов и т. п.-Для уменьшения излучения в.каждом отдельном случае сдедует принимать меры в зависимости от конструкции. Например, при значительном излучении через приборные отверстия можно поместить сзади измерительных головок П-образный экран или отгородить переднюю панель передатчика от остальной схемы дополнительным плоским экраном. [c.249]

Кроме инерционной слагающей силы, уравновешивающей силу Fj, следует принять в расчет слагающую излучения звука в помещение II.. Выражение для мощности, излучаемой стенкой в помещение II, должно зависеть от характера звукового поля в этом помещении. Стенка, колебания которой близки к поршневым, характеризуется, во-первых,, значением % равным или приближенно равным единице во-вторых, волны, излучаемые такой стенкой, будут отличаться плоским фронтом, если учесть, что линейные размеры стенки велики, по сравнению с рассматрйва[емыми длинами волн. Поэтому излучаемая стенкой мощность выражается [c.239]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...