Силы изображения

Для координаты у с аналогичную формулу найдем, беря моменты относительно оси Ох. Чтобы определить г , повернем опять все силы, сделав их параллельными оси Оу, и применим к этим силам (изображенным пунктиром с точками) теорему Вариньона, беря моменты относительно оси Ох. Это даст - [c.88]

ЭЛЕМЕНТАРНАЯ РАБОТА. РАБОТА СИЛЫ НА КОНЕЧНОМ ПУТИ. ТЕОРЕМЫ О РАБОТЕ СИЛЫ. ИЗОБРАЖЕНИЕ РАБОТЫ В ВИДЕ ПЛОЩАДИ [c.159]

Задача 2.1. Определить равнодействующую пространственной системы сходящихся сил, изображенной на рисунке. [c.149]

Задача 2.6. Вычислить главные моменты относительно осей х, и 2 и точки О пространственной системы сил, изображенной на рисунке. Сила F лежит на ребре куба, а силы и F — на диагоналях его боковых граней. Ребро куба а равно 2 м, / 1=10 н, Fi = = Fз= 12/2 н. [c.161]

К валу и шестерне приложены следующие активные силы, изображенные на рисунке три составляющие Т , Ту, Т давления Т и пара сил, момент которой т —Шцр требуется определить (в данной задаче момент активной пары сил неизвестен). [c.168]

Задача 2.16. Привести к простейшему виду систему сил, изображенных на рис. а. Силы приложены к вершинам куба, ребро которого равно а = = = Р = Р = 2Р. [c.194]

Строим силовые многоугольники для каждого из узлов фермы, начиная с того узла, где сходятся два стержня, например с узла OF А. Силовой треугольник для этого узла состоит из силы изображенной отрезком OF, и реакций стержней АО и FA. Для нахождения этих реакций проводим через точку О прямую, параллельную О А, через F — прямую, параллельную FA. Точка пересечения этих прямых будет А. Длины отрезков О А и F А в масштабе определяют усилия в соответствующих стержнях. [c.82]

Таким образом, мы доказали теорему Вариньона для частного случая системы сил, изображенной на рис. 130. [c.272]

Составим первое уравнение системы (IV.2). Из анализа сил, изображенных на рис. 166, следует [c.328]

На основании анализа схемы сил, изображенной на рис. 174, [c.345]

Направление равнодействующей обратно круговому обходу многоугольника сил, т. е. навстречу направлению последней силы. Если из точки А проводить векторы сил не по порядку номеров, а в совершенно произвольном порядке, то в результате построения получим ту же равнодействующую. Так, многоугольник сил, построенный на рис. 23,в, отличается от многоугольника сил, изображенного на рис. 23,6, формой (за счет разного порядка сложения , а замыкающая сторона его сохранила свою величину и направление. Следовательно, порядок проведения векторов сил на величине и направлении равнодействующей не отражается, а изменяется лишь форма многоугольника сил (от порядка слагаемых сумма не зависит). [c.25]

Если к системе сил, изображенных на рис. 23,а, прибавить еще одну силу, равную по модулю Р и направленную по одной прямой с нею в противоположную сторону, то при построении многоугольника сил (см. рис. 23.6) последний замкнется. В этом случае замыкающей стороны не будет, а следовательно, равнодействующая будет равна нулю, т. е. система сил будет находиться в равновесии. [c.25]

Схема сил, изображенная на рис. 64, аналогична схеме на рис. 62. Силы Р и Р" представляют собой пару (РР") с моментом т ( РР") = = Рг, сообщающим мотылю вращательное движение. Таким образом, перенос силы Р из точки А в точку В (сила Р = Р) параллельно самой себе вызывает появление пары (РР"). [c.53]

Для лучшего усвоения понятия момента снлы относительно точки решим пример па определение момента силы. Вычислим моменты сил, изображенных па рис. 1.64, относительно начала координатных осей — точки О. Силы в килоньютонах и расстояния в метрах указаны на чертеже. [c.46]

Аналогичное выражение будет и для Sk+i- Оно показывает, что в уравнения равновесия типа (8.69) войдут обобщенные упругие силы только от примыкающих к узлу конечных элементов. Это следует из механической модели обобщенных упругих сил, изображенной на рис. 8.33, б. Формально это можно доказать тем, что энергия деформации пластины равна сумме энергий отдельных элементов [c.262]

Спроектируем все силы изображенные на рис. 44, на ось г [c.124]

Рассмотрим вначале равновесие элемента срединной поверхности пластинки в недеформированном состоянии. Будем учитывать совместное действие сил, изображенных на рис. 44 и 60. Под [c.180]

Эта сила носит название силы изображения, представляющая собой силу притяжения дислокации обратного знака, отстоящую от границы на том же расстоянии. [c.479]

По этим данным построена эпюра продольных сил, изображенная на рис. 18,8 г. Пример 18.4. Построить эпюры УИ, Q и /V для рамы, изображенной на рис. 18.9, а. [c.458]

Следовательно, все силы, изображенные на рис. 13.24, можно вычислить. [c.350]

Таким образом, изменение объема тела при появлении в нем одного дефекта бУ равно производной от атомного объема по относительной концентрации дефектов. Для определения смещений атомов вблизи дефекта можно не учитывать обусловленную силами изображения часть сме- [c.55]

В однородном неограниченном теле, содержащем только один дефект, поле напрян<ений, создаваемое этим дефектом, смещается вместе с ним как целое и энергия Е не зависит от координат дефекта. Поэтому на такой дефект не будет действовать сила. В ограниченном однородном теле, даже не находящемся под действием внешних сип, вид поля напряжения и, следовательно, его энергия зависят от расположения дефекта относительно поверхности. В этом случае появляется сила, обусловленная поверхностью тела (сила изображения). Поле дефекта при этом может быть разделено (см. 3) на две части, из которых одна перемещается с дефектом как целое (и не дает сил, действующих на дефект), а другая вызвана наличием поверхности и определяется в соответствии с граничными условиями. Эта вторая часть поля и обуславливает существование сил. [c.114]

Из-за различия значений модуля сдвига граничащих фаз существует сила изображения, величина которой составляет [c.260]

Независимо от механизма передачи напряжений поверхность раздела может явиться самостоятельным источником упрочнения, если микроструктура композита мелкодисперсна. Причина этого эффекта может заключаться во взаимодействии скользящих дислокаций с дислокациями поверхности раздела, а также в связанных с поверхностью раздела силах изображения и в механическом стеснении при деформации матрицы. [c.263]

Если осевая сила Fa получится отри 1ательной, ее следует направить к вершине конуса, т. е. в сторон/, противоположную силе, изображенной на рис. 3.1, в. Если радиальная сила Fr получилась со знаком плюс, она должна быть направлена так, как показано на рис. 3.1, в. [c.49]

Из предыдущих результатов вытекают, в частности, исходные положения 1 и 2, сформул1 рованные в 2, так к ак очевидно, что две силы, изображенные на рис. 2, удовлетворяют условиям (40 ) и являются уравновешенными и что если к действующим на тело силам прибавить (или от них отнять) уравновешенную систему сил, т. е. удовлетворяющую условиям (40 ), то ни эти условия, ни уравнения (40), определяющие движение тела, не изменятся. [c.301]

Пример 31. Привести к простс1Пнему виду систему сил, изображенных па рис. 1С>1, если Я, — 2 >1, Р. -= 5 Н, А) -= 14 Н, а размеры прямоугольного параллелепипеда [c.120]

На основании принципа Даламбера система сил, изображенных на рис. 404, эквивалентна нулю. Поэтому для указанной системы внещ-них сил (активных и сил реакций связей) и сил инерции барабана можно написать любое уравнение, равновесия, в том числе и уравнение моментов, т. е. 2 [ о + гпд (Ф )] = 0. Следовательно, прини- [c.731]

Решение. Конструкция п действующая на нее система сил являются плоскими. После замены внешних связей реакциями мы получим систему сил, изображенную на рис. 221, а,- Сила Q. равнодействующая распределенной нагрузки, приложена на расстоянии 1 М от точки приложения qmax и равна Q = /2 mai-S = = 30 кН. [c.263]

При приближении дислокации к свободной поверхности энергия деформации кристалла уменьшается, так как свободная поверхность не вызывает напряжений, которые препятствовали бы перемещению дислокации. Чем меньше расстояние от свободной поверхности до дислокации, тем меньше энергия дислокации и больше ее притяжение к свободной поверхности. Поэтому дислокация будет притягиваться к поверхности до тех пор, пока она не выйдет на поверхность, при этом образуется ступенька в одно межатомное расстояние. Сила притяжения дислокации к свободной поверхности кристалла аналогична силе, с которой в бесконечном кристалле на нее действует воображаемая дислокация противоположного знака, соответствующим образом ориентированная по отношению к поверхности. В случае винтовой дислокации, приближащейся к плоской поверхности, воображаемая дислокация есть зеркальное отражение исходной дислокации от поверхности кристалла. В этом случае силу, притягивающую дислокацию к поверхности, называют силой изображения. В частности, если винтовая дислокация параллельна свободной поверхности и лежит на расстоянии г от нее, то сила изображения на единицу длины дислокации [c.52]

Силы изобранюния, согласно (3,31) (где >1), приводят к дополнительному изменению объема всей сферы, вызванному дилатацией матрицы. При этом, как и следовало ожидать, в случаях, когда го >Г1, т. е. 7о > 0 (дефекты с положительной мощностью А), получается расширение, а при Го < Г1 ( 7о < о, дефекты с отрицательной мощностью) сжатие матрицы. Поэтому при появлении дефектов первого типа (атомы больших размеров, замещающие атомы матрицы, внедренные атомы) силы изображения увеличивают постоянную решетки металла, а при появлении дефектов второго типа (малые атомы на узлах и вакансии) уменьшают ее. [c.61]

Из (3.27) и (3.23) видно, что связанные с поверхностью силы изображения играют существенную роль в изменении объема. При изменении о от 0 до /г постоянная у изменяется в пределах от 3 до 1. Например, при = 7з по (3,23) получаем у = 2 и вызванное силами изображения изменение б Из объема сферы составляет половппу от 67]. [c.63]

Мо5Кпо показать [8], что формула (3,27) остается справедливой не только для рассмотренных тел сферической формы, по и при любой форме поверхности ограниченного тела, хотя поле смещений имеет в этих случаях более слолшый вид. В теле произвольной ( )ормы смещения, вызванные силами изображения, зависят от формы тела II расположения дефекта относительно его поверхности. Однако эти смещения точек среды представляют собой плавно меняющуюся во всем объеме кристалла функцию координат, тогда как смещения типа (г), которые только и имели бы место в безграничном теле, резко возрастают при приближении к дефекту. [c.63]

Стремясь получить лишь грубую оценку энергии образования вакансии, не будем учитывать силы изображения. Тогда по (3,30) U = U r r , т. е. U R ) = Щ Г1 Н ) Пренебрегая малыми слагаемыми (дополнительно содер-лсащими мполгатели типа п/Л и ri R ), из (4,15) и (4,14) получаем [c.95]

Наиболее полно дислокационную модель зарождения и роста пор, обусловленных частицами, разработал Броек [392]. Согласно этой модели поры образуются на границе раздела частица — матрица вследствие создания у частиц дислокационных скоплений (рис. 5.4). Вокруг частиц образуются дислокационные петли (рис. 5.4, а). Под действием сил изображения эти петли отталкиваются от частиц (рис. 5.4, б). В то же время лидирующая петля выталкивается к частице следующими за ней дислокациями и действующим сдвиговым напряжением (рис. 5.4, в). Когда одна или более петель будут вытолкнуты на границу раздела, частица вдоль линии АВ отделится от матрицы и произойдет рождение поры. Существенным следствием этого будет значительное снижение отталкивающих сил изображения, действующих на следующие петли, в результате чего большая часть дислокаций скопления выйдет на вновь образованную поверхность поры, тем самым увеличивая ее (рис. 5.4, г). Дислокационные источники, испускавшие петли и ставшие неактивными вследствие образования дислокационного скопления, возобновят свое действие, что приведет к спонтанному росту пор и последующему их слиянию. [c.194]

Другой возможный механизм упрочнения эвтектических опла-вов с двумя деформируемыми фазами определяется действием дислокационных сил изображения на поверхности раздела. Эти силы связаны с изменением энергии дислокаций при изменении модуля [63] и создают сопротивление переходу дислокаций из фазы с низким модулем в фазу с высоким модулем. Иопользуя предложенное Флейшером [17] соотношение [c.373]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...