Определение параметров состояния водяного пара

Определение параметров состояния водяного пара [c.54]

Имея высокое давление и относительно низкую температуру, пар, используемый в названных тепловых агрегатах, близок к состоянию жидкости, поэтому пренебрегать силами сцепления между его молекулами и их объемом, как в идеальных газах, нельзя. Следовательно, не представляется возможным использовать для определения параметров состояния водяного пара уравнения состояния идеальных газов, т. е. для пара рь Ф ЯТ, ибо водяной пар есть реальный газ. [c.72]

Определение параметров состояния водяного пара.....78 [c.434]

При решении задач, связанных с изменением состояния водяного пара, применение графического или аналитического метода в большой мере определяется характером процесса. Однако в редких случаях удается определить все необходимые величины одним из этих способов поэтому чаще всего приходится одновременно пользоваться как графическим, так и аналитическим способами. При этом часть параметров пара и величин, подлежащих определению, находят из диаграммы, а остальные определяют аналитическим путем с применением таблиц водяного пара. [c.187]

Для водяного пара было предложено большое число характеристических уравнений (уравнений состояния) при этом чем точнее какое-либо из них описывает определенные экспериментально свойства водяного пара, тем оно более сложно и менее удобно для расчетов. Поэтому для вычисления удельного объема и других параметров перегретого пара удобнее всего пользоваться таблицами и диаграммами, обычно составляемыми по экспериментальным данным с использованием уравнения состояния. [c.116]

Московский энергетический институт имени, В. М. Молотова, Всесоюзный теплотехнический институт имени Ф. Э. Дзержинского и другие институты проводят большую экспериментальную и теоретическую работу по определению термодинамических свойств водяного пара, главным образом в области сверхвысоких параметров и по составлению новых, наиболее точных таблиц водяного пара, охватывающих область состояний до 525 ата и 1000° С. Можно надеяться, что такие таблицы в скором времени будут изданы. [c.3]

Для расчета процессов водяного пара и определения параметров состояния влажного насыщенного пара удобно пользоваться диаграммой Н, 8 (рис. [c.131]

В практике чаще всего встречается последний случай. Расчеты процессов изменения состояния водяного пара, т. е. определение всех параметров состояния в начале и конце процесса, определение количества теплоты, работы и изменения внутренней энергии, можно проводить как аналитическим, так и графическим методом с применением is-диаграммы. Аналитический метод сложен из-за громоздкости уравнений состояния водяного пара. [c.87]

Полученное выражение является характеристическим уравнением для определения величины к - I ъ зависимости от параметров у, о, В х, El, I, N, N", N3. Решение его представлено на рис. 1.2,а в виде зависимости к - I 01 В 2 для трех значений параметра у. Расчет У, У произведен с использованием физических свойств воды и водяного пара в состоянии насыщения при атмосферном давлении. Кроме того, принято до = 2 °С 6=10 мм X = 10 Вт/(м К) / =0,052 Ei =0,5. Значениям параметра у = 10 31,6 100 при этих условиях соответствуют величины /1у= 10 , 10 , 10 Вт/(м - К). [c.163]

Вопросы определения параметров водяного пара и расчета процессов изменения его состояния с использованием к—5-диаграммы рассматриваются в гл. 5. [c.129]

Экспериментальная установка и проведение опытов. Если известно давление влажного пара, то для полной характеристики его состояния (в том числе и для определения его степени сухости х) необходимо измерить какой-либо второй параметр пара, за исключением температуры. В настоящей работе в качестве такого второго параметра измеряется энтальпия влажного водяного пара. [c.210]

В. Практике расчетов пользоваться приведенными формулами для определения физических параметров водяного пара почти не приходится, так как существуют таблицы этих параметров для кипящей воды, сухого и перегретого пара в зависимости от температуры или давления (некоторые из параметров приведены в приложениях 1 и 2). Пользоваться этими таблицами просто и удобно, так как для любого состояния воды можно быстро и точно определить параметры р, v, Т, i, s. [c.61]

В некоторых частных случаях физические свойства конкретных веществ позволяют построить интерполяционные зависимости, упрощающие определение параметров критического состояния. Например, влажные пары воды и ртути в наиболее существенной для практики области состояний обнаруживают следующие свойства. У насыщенного водяного пара в пределах начальных давлений от 0,07 до 90 бар и значений начальной степени сухости Хд = [c.98]

На рис. 3.10 приведена граница инверсии скорости звука в водяном паре, которая является геометрическим местом точек таких значений put, при которых скорость звука в водяном паре имеет минимум Аналогичные зависимости, приведенные к критическим параметрам для водорода (кривая 1) и углекислого (кривая 2) газа, изображены на рис. 3.11. Эти кривые построены как результат анализа зависимостей, приведенных на рис. 3.8 и 3.9. Совершенно очевидно, что полученные на рис. 3.10 и 3.11 графики р = f t) являются геометрическим местом не только точек, в которых имеет минимум температурная зависимость скорости звука, но и таких, в которых постоянными остаются показатель изоэнтропы (к = 2 для Н О и СО и = 2,4 для Нг) и объемное соотношение сжимаемой и конденсированной фаз ((3 = 0,5) в реальном газе. Из анализа табличных данных термодинамических свойств различных газов можно установить, что при определенных значениях р и Т в закритической области состояния имеется минимальное (Эр/ЗПр и максимальное (dv/dT)p значения производной. С точки зрения возможности построения границы инверсии температурной зависимости скорости звука для различных газов интересно выяснить, не совпадают ли с ней экстремальные точки указанных выше производных. С этой целью запишем плотность реального газа как плотность однород- [c.61]

Для практики представляет интерес влажный воздух при атмосферном или близком к атмосферному давлении в интервале температур, ограниченном снизу не слишком низкими температурами (не ниже —50° С). При этих параметрах сухой воздух может находиться только в газообразном состоянии, тогда как вода может находиться в паровой, жидкой или твердой фазе в зависимости от температуры смеси. Отсюда следует, что влажный воздух представляет собой такую смесь газов, один из компонентов которой — водяной пар — при снижении температуры может переходить в другую фазу (жидкую или твердую) и вследствие этого выпадать из смеси. Поэтому количество водяного пара в рассматриваемой смеси не может быть произвольным в зависимости от температуры и полного давления смеси количество водяного пара во влажном воздухе, как мы увидим ниже, не может превышать определенной величины. В этом и состоит принципиальное отличие влажного воздуха от обычных газовых смесей. [c.459]

Термодинамика системы воздух — вода — пар проста поэтому такая система удобна для иллюстрации задач массопереноса, в которых в L-состоянии находится жидкость, а в О- и оо-состояниях — газ. Мы рассмотрим сначала расчет этой системы, затем — систем с химическими реакциями и, наконец, некоторые специальные случаи. Если считать газ совершенным и для определения парциальных давлений использовать только закон Гиббса—Дальтона, то термодинамическое состояние рассматриваемой системы однозначно определяется заданием следующих параметров кривой зависимости давления насыщенных паров воды от температуры, скрытой теплоты испарения Н2О при некоторой определяющей температуре, а также удельных теплоемкостей воды, водяного пара и воздуха. [c.389]

До последнего времени определение указанных производных представляло значительные трудности и для ряда областей параметров состояния не могло быть выполнено с требуемой точностью, так как издававшиеся ранее таблицы свойств водяного пара в этих областях составлялись графическим путем (без привлечения уравнений состояния) со сравнительно редким шагом по давлению и температуре. Это в первую очередь относится к области, близкой к критической точке, надкритической области и областям, прилегающим к линии насыщения, где термодинамические свойства претерпевают наиболее сильные изменения. [c.3]

Насыщенный влажный воздух представляет собой двухкомпонентную гомогенную парогазовую смесь, состоящую из сухого воздуха и насыщенного водяного пара. В этом случае парциальное давление водяного пара р совпадает с давлением насыщения пара Рн в смеси, т. е. рп = Рн-. Так как давление насыщенного водяного пара зависит только от температуры р = /(Т ), то для определения тепловлажностного состояния насыщенного влажного воздуха достаточно знать два независимых термодинамических параметра, например, температуру и давление смеси. [c.85]

Уравнения состояния воды и водяного пара. Ограничения памяти ЭВМ вызывают значительные трудности при использовании обширных табличных данных для определения параметров водяного пара и воды. Один из упрощающих приемов заключается в замене полных таблиц сокращенными, состоящими из узловых точек. Промежуточные значения параметров по этим узловым точкам определяются методами линейной или квадратичной интерполяции. [c.175]

Под влаго- и водостойкостью диэлектрика понимают способность его выдерживать воздействие атмосферы, близкой к состоянию насыщения водяным паром, и (или) воздействие водяной среды без недопустимого ухудшения его свойств. Контролируемыми параметрами при такого рода испытаниях материала являются электрическая прочность пр, удельное объемное сопротивление р, сопротивление изоляции и внутреннее сопротивление Наряду с электрическими характеристиками определяют также влаго- и водопоглощение и набухание (ГОСТ 10315-75). Образцы для определения Епр, р, / из и Ri большинства твердых диэлектриков выполняют, как указано в 29.4. При испытании пластмасс (ГОСТ 4650-80) образцы изготавливают в форме диска диаметром (50 1) мм, толщиной (3 0,2) мм или, в случае листового и слоистого материалов, в форме квадратной пластины со стороной (50 1) мм, толщиной, равной толщине материала. Для стержней, прутков и труб длина образца берется равной (50+1) мм, диаметр не должен превышать 50 мм срез должен быть перпендикулярен оси. Если труба имеет диаметр больше 50 мм, то образцы вырезают из стенки трубы, при этом длина, ширина и толщина образца не должны превышать (50 1) мм. [c.418]

Точки линии АС изображают состояния жидкости, имеющей температуру 0° С и различные давления, т. е. линия АС представляет собой изотерму 0° С. Но, как показывает опыт, жидкость, имея температуру 0° С, кипит, если находится под абсолютным давлением ро = 0,006108 бар (0,006228 кгс/см ). Поэтому точка А характеризует кипящую жидкость при температуре 0° С и принадлежит как линии АС, так и линии АК, каждая точка которой изображает кипящую жидкость при определенном давлении. Точки линии В К изображают сухой насыщенный пар при различном давлении, а значит, и различной температуре насыщения. Линия АКВ называется пограничной кривой, АК — нижней пограничной кривой, ВК — верхней пограничной кривой. Точка К, в которой сходятся линии АК и ВК, называется критической, а параметры в этой точке — критическими. Значения критических параметров водяного пара следующие критическая температура tкp = 374,12° С абсолютное критическое давление р р = 221,15 бар (225,51 кгс/см ) критический удельный объем 1 р = 0,003147 м= /кг. [c.66]

Определение параметров характерных состояний воды и водяного пара и связь между ними [c.169]

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПАРАМЕТРОВ ХАРАКТЕРНЫХ СОСТОЯНИЙ ВОДЫ И ВОДЯНОГО ПАРА И СВЯЗЬ МЕЖДУ НИМИ [c.211]

Аналитические зависимости между параметрами водяного пара слищком сложны, чтобы ими можно было пользоваться в повседневных расчетах, поэтому по ним составлены таблицы и диаграммы, которыми пользуются для определения параметров состояния водяного пара. [c.33]

Уравнения, вытекающие из двух законов термодинамики, устанавливают определенные зависимости между параметрами состояния водяного пара. Это позволяет, найдя некоторые из них экспериментальным путем, вычислять другие параметры путем расчета. Примером такой зависимости служит уравнение Кла-пейрона-Клаузиуса, которое может быть выведено для любого вещества следующим образом. [c.60]

Исходными для определения параметров состояния влажного воздуха по / г-диаграмме (рис. 3-22) служат показания влажного и сухого термометров психрометра. В несколько упрощенном виде принцип действия психрометра можно представить так. У поверхности жидкости, находящейся в чашке, куда опущена ткань, окружающая шарик мокрого термометра психрометра, появляется в процессе испарения воды тонкий слой насыщенного воздуха, образующийся в результате вылета из жидкости молекул ее, преодолевших поверхностное натяжение жидкости. Так как дальнейшее проникновение молекул жидкости из этого слоя в воздух затруднено вследствие столкновения их с молекулами воздуха, концентрация молекул жидкости в тонком слое, прилегающем к поверхности жидкости, велика и с достаточной степенью точности можно считать, что воздух в этом слое насыщен водяным паром. Парциальное давление этого пара есть давление насыщенного пара при температуре поверхностного слоя жидкости, показываемом мокрым термометром (при точных расчетах в это показание вносятся поправки). Сухой же термометр показывает температуру ненасыщенного влажного воздух а в помещении. В подробных курсах технической термодинамики доказывается, что энтальпия насыщенного воздуха над поверхностью жидкости и ненасыщенного воздуха в помещении, где находится психрометр, (почти) одинаковы. Отсюда нахождение в / f-диаграмме точки, характеризующей состояние ненасыщенного воздуха в помещении по показаниям психрометра, сводится к следующему. На линии ср = 100% находят точку соответственно показанию мокрого термометра. Из нее проводят линию 1 = = onst. Очевидно, на этой линии находится точка, характеризующая состояние воздуха в помещении, в котором находится психрометр. Взяв пересечение линии I = onst с изотермой сухого термометра, находят искомую точку. По ее координатам и с помощью линий /d-диаграммы находят все параметры воздуха в помещении (см. пример 3-17). [c.145]

Расчеты термодинамических процессов с водяным паром производятся с помощью термодинамических таблиц и диаграмм состояний водяного пара. Особое значение для расчета процессов с водяным паром имеет is-диаграмма, каждая точка на которой соответствует определенным значениям параметров состояния р, v, Т, i, S (приложение 21). На w-диаграмме нанесены изобары, изотермы и изохоры. Адиабатный обратимый процесс изображается отрезком вертикальной прямой (s= onst). [c.63]

Исходными для определения параметров состояния влажного воздуха по / -диаграмме (рис. 3-24) служат показания влажного и сухого термометров психрометра. В несколько упрощенном виде принцип действия психрометра можно представить так. У поверхности жидкости, находящейся в чашке, куда опущена ткань, окружающая шарик мокрого термометра психрометра, появляется в процессе испарения водьи тонкий слой насыщенного воздуха, образующийся в результате вылета из жидкости ее молекул, преодолевших поверхностное натяжение жидко-проникновение молекул жидко-затруднено вследствие воздуха, концентрация. молекул жидкости в тонком слое, -прилегающем к поверхности жидкости, велика, и с достаточной степенью точности можно считать, что воздух в этом слое н а-с ы щ е н водяным паром. Парциальное давление этого пара есть давление насыщенного пара при температуре поверхностного слоя жидкости, показываемое мокрым термометром (при точных расчетах в это показание вносятся поправки). Сухой же термометр показывает температуру ненасыщенного влажного воздуха в помещении. В подробных курсах технической термодинамики доказывается, что теплосодержания насыщенного воздуха над поверхностью жидкости и ненасыщенного воздуха в помещении, где находится психрометр (почти), одинаковы. Отсюда нахождение в / -диаграмме точки, характери-156 [c.156]

Оценка точности результатов измерения. Для экспериментальной изохоры значение удельного объема определяется при помощи таблиц термодинамических свойств воды и водяного пара по измеренным параметрам некоторого состояния р и i. Поэтому максимальная относительная погрешность определения удельного объема в соответствии с (4.35) равна [c.135]

В природе, строго говоря, не существует сухих газов. Такие широко применяемые в технике газы, как атмосферный воздух или продукты сгорания топлива, всегда содержат водяной пар. Но даже небольшое содержание пара при определенных условиях может оказать существенное влияние на термодинамические свойства газа. Если же массовая доля пара оказывается более или менее значительной или изменение состояния смеси происходит в такой области параметров, когда пар претерпевает фазовый переход, то парогазовую смесь следует рассматривать как особое рабочее тело с необычными для пара или газа термодинамическими свойствами. Между тем такие процессы измене1гия состояния встречаются в технике все более часто. Примерами могут служить процессы в системе кондиционирования воздуха, процессы адиабатного сжатия или расширения с фазовым переходом одного из компонентов. [c.181]

В природе, строго говоря, не существует сухих газов. Такие широко применяющиеся газы, как атмосферный воздух или продукты сгорания топлива всегда содержат, как известно, некоторое количество водяного пара. Но даже небольшое количество пара при определенных условиях может оказать весьма существенное влияние на термодинамические свойства газа и результаты изменения его состояния. Если же содержание пара оказывается более значительным или изменение состояния смеси происходит в такой области параметров, когда пар в течение всего процесса или некоторой его части претерпевает фазовый переход, то парогазовая смесь должна рассматриваться как особое тело, обладающее необычными для пара или газа термодинамическими свойствами. Изхорная и изобарная теплоемкости получают значения от О до оо и находятся в большой зависимости от давления и температуры, показатель адиабаты приближается к единице, количественный состав смеси влияет на параметры состояния и на их приращение и т. п. Термодинамический расчет такого процесса во многом усложняется. [c.6]

Пакет прикладных программ для- автоматизации процесса построения термодинамических уравнений состояния [33]. Пакет построен по принципу интерпретатора, что позволяет организовать хорошую диагностику, легко расширять входной язык пакета и его функции. Модульная организация пакета обеспечивает его легкую модернизацию. Пакет состоит из управляющего блока-мопитора, семи обрабатывающих блоков, базового набора модулей для расчета термодинамических параметров воды и водяного пара и базы данных пакета — архива уравнений. Исходные данные включают область изменения параметров, для которой необходимо построить уравнение список параметров, являющихся аргументами список параметров, для которых необходимо построить уравнения. В соответствии с запросом осуществляется выбор метода построения уравнений, выбор формы уравнений, определения коэффициентов аппроксимации, аналитическое преобразование уравнений согласно дифференциальным соотношениям термодинамики и проведение оценки точности уравнений. Пакет реализован на языке Фортран-lV для ЭВМ М-4030 ДОС АСВТ (версия 1.2). Он мон ет применяться на ЕС ЭВМ на моделях не ннлсе ЕС-1033. Для работы пакет требует около 160 Кбайт оперативной памяти. [c.179]

Рассматриваются вопросы расчетного определения параметров паровой и жидкой фаз высокоскоростного потока неравновесно конденсирующегося водяного пара вблизи верхней пограничной кривой в широком диапазоне изменения давления. Анализируются особенности использования уравнений конденсационного роста капель и уравнения состояния паровой фазы потока применительно к условиям проточных частей влажно-паровых турбин. Приведенное сравнение результатов систематических расчетов одиночных сопел и проточных частей влажно-паровых турбин с опытными данными свидетельствует о необходимости учета эффекта неравновесности конденсации при проектировании турбин. Библ. — 20 назв., ил, — 7. [c.247]

Ненасыщенный влажный воздух представляет собой двухкомпонентную гомогенную парогазовую смесь, состоящую из сухого воздуха и перегретого водяного пара. Для определения тепловлажностного состояния двухкомпонентной смеси необходимо знать три независимых термодинамических параметра. Чаще всего используют такие параметры, как температура, давление и состав смеси, определяемый массовым влагосодержанием. Масса влаги Wgjj, содержащаяся в ненасыщенном влажном воздухе, будет опр е-деляться массой перегретого водяного пара. Влагосодержание, в соответствии с (4.1), [c.80]

Рассмотрим процесс изобарического охлаждения системы Ml, первоначально расположенной в области водяного пара при температуре Ti и давлении Рь При охлаждении системы от и Гг состояние ее не будет меняться (система дивари-антна и изменение любого из ее параметров в определенных пределах не приведет к фазовым превращениям). Точка Мг характеризует появление наряду с паром жидкой фазы. С этого момента до полного исчезновения пара температура системы остается постоянной, а потеря тепла будет компенсироваться выделяющейся теплотой конденсации водяного пара. После того как весь пар превратится в воду, однофазная система будет обладать дополнительной степенью свободы и дальнейшая потеря тепла вызовет вновь ее охлаждение. При этом система М2 перейдет в Mg, где наряду с жидкой фазой присутствует лед. В точке М3 процесс охлаждения вновь остановится, поскольку при наличии жидкой фазы потери тепла компенсируются теплотой кристаллизации льда. Дальнейшее охлаждение системы произойдет после исчезновения жидкой фазы. [c.52]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...