Давление абсолютное критическое

Пример 3-14. Определить скорости истечения из суживающегося сопла для следующих параметров пара pj = 80 бар, ti = 400 С, Рз = = 50 бар (давления абсолютные). Определить критическую скорость для случая, если Ра = 20 бар. [c.292]

Точки линии АС изображают состояния жидкости, имеющей температуру 0° С и различные давления, т. е. линия АС представляет собой изотерму 0° С. Но, как показывает опыт, жидкость, имея температуру 0° С, кипит, если находится под абсолютным давлением ро = 0,006108 бар (0,006228 кгс/см ). Поэтому точка А характеризует кипящую жидкость при температуре 0° С и принадлежит как линии АС, так и линии АК, каждая точка которой изображает кипящую жидкость при определенном давлении. Точки линии В К изображают сухой насыщенный пар при различном давлении, а значит, и различной температуре насыщения. Линия АКВ называется пограничной кривой, АК — нижней пограничной кривой, ВК — верхней пограничной кривой. Точка К, в которой сходятся линии АК и ВК, называется критической, а параметры в этой точке — критическими. Значения критических параметров водяного пара следующие критическая температура tкp = 374,12° С абсолютное критическое давление р р = 221,15 бар (225,51 кгс/см ) критический удельный объем 1 р = 0,003147 м= /кг. [c.66]

До сих пор мы не устанавливали единиц давления и объема. Для того чтобы формулы стали особенно простыми, мы, рассматривая поведение любого вещества, выберем в качестве единицы объема его критический объем и в качестве единицы давления — его критическое давление р . Мы также откажемся от указанной выше эмпирической единицы для градуса температуры, основанной на точках замерзания и кипения воды, и для каждого газа в качестве единицы абсолютной температуры выберем его критическую температуру Г . Мы положим, следовательно, [c.277]

Под приведенным давлением понимается отношение абсолютного рабочего давления газа к его абсолютному критическому давлению [c.455]

Для заданного расхода найти критическое абсолютное давление ро перед шайбой, при котором в трубопроводе за шайбой возникнет кавитация, если давление насыщенных паров керосина р . = 16 кПа. [c.176]

Д. И. Менделеев дал следующее определение Абсолютной температурой кипения я называю такую температуру, при которой частицы жидкости теряют свое сцепление (поднятие в капиллярной трубке равно нулю, скрытое тепло равно нулю) и при которой жидкость, несмотря ни на какое давление и объем вся превращается в пар- . Многочисленные опыты с реальными газами полностью подтвердили существование критической точки, в которой исчезает различие между газообразной и жидкой фазами. [c.44]

Я-1 1б(М1 -> оо. Последнее означает, что в околозвуковом эжектируемом потоке абсолютная величина Ь(Х) будет значительно больше, чем в сверхзвуковом эжектирующем потоке, и при любом конечном значении а для критического режима работы эжектора ( 2 = 1) получается Ара> Ар. Другими словами, давление с внешней стороны сопла будет при уменьшении F [c.540]

При увеличении давления критическая тепловая нагрузка сначала увеличивается, затем уменьшается. Например, для воды максимум критической тепловой нагрузки достигает при абсолютном давлении около 80 бар, а ее значение в 3,2 раза больше, чем при атмосферном давлении. Анализ опытных данных показывает, что максимум критической тепловой нагрузки получается при р = = (0,3 — 0,4) Ркр, где Рнр — давление, при котором удельные объемы кипящей жидкости и сухого насыщенного пара одинаковы. [c.408]

Даже кажущийся сухим воздух содержит значительное количество водяных паров. Их содержание определяется абсолютной влажностью, выраженной парциальным давлением в мг-л- или относительной влажностью в процентах максимально возможного парциального давления водяного пара при данной температуре. При относительной влажности ниже критической коррозии не возникает. Для стали критическая влажность при 25° С колеблется между 65 и 75% (см. рис. 4). [c.21]

Откуда следует, что для оболочек средней длины при абсолютной величине v порядка единицы осевое начальное усилие незначительно влияет на критическое внешнее давление. В частности, оболочки средней длины, находящиеся под действием всестороннего внешнего давления, можно рассчитывать на устойчивость ио формуле П. Ф. Папковича. Для коротких оболочек влияние осевого усилия на критическое внешнее давление можно учесть с помощью зависимости (6.64), подбирая при фиксированном v число волн в окружном направлении п р из условия минимума причем при абсолютной величине v порядка единицы это влияние не велико. [c.256]

Таким образом, для определения J требуется знать состояние перенасыщенного пара. Как видно из (4-15 ), на величине J резко сказывается степень перенасыщения. С увеличением отношения р/р или АТ = T —Т уменьшается радиус равновесного зародыша входящий во второй степени в показатель экспоненты, в связи с чем J интенсивно растет. При фиксированном перенасыщении (или переохлаждении) пара скорость образования капель критического размера нарастает с увеличением абсолютной величины давления, так как при этом в показателе степени е убывает комплекс оЩ/Т и одновременно растут сомножители и p/RT. [c.132]

Случай второй. Теплообмен происходит при столь значительной неоднородности температурного поля в текущей среде, что ее физические параметры, в том числе и плотность, следует считать изменяющимися в зависимости от местной температуры. Числа Маха малы по сравнению с единицей, что позволяет пренебрегать сжимаемостью среды. Заданными являются геометрические параметры, характерная скорость, характерная абсолютная температура среды Гер, о, абсолютная температура стенки Т , предполагаемая повсеместно одинаковой, а также уровень давления, на котором развивается процесс. Физические параметры изменяются с температурой по простым степенным формулам типа ы/Но = (Г/То) , где п есть число для каждого данного параметра универсальное. Это последнее свойство присуще в довольно широких пределах газам. Для плотности газов п — —1, для коэффициента вязкости и теплопроводности п = 0,76 в среднем, по Карману). Теплоемкость зависит от температуры гораздо слабее. Газы, рассматривав мые в состояниях, близких к критическому, а также капельные жидкости отличаются более сложными свойствами. [c.100]

Таким образом, все физические константы, входящие в формулу (10. 16), на линии насыщения можно приближенно выразить как функции только абсолютного давления над поверхностью нагрева р и критического давления для данной жидкости [c.114]

Прочность жидкости на разрыв зависит также от температуры. Очевидно, что при критической температуре она должна быть равной нулю. Лармор [37], а позднее Темперли [53] показали, что в соответствии с уравнением Ван-дер-Ваальса наибольшая температура, при которой жидкость может существовать при нулевом внешнем давлении, равна ее абсолютной критической температуры. При дальнейшем понижении температуры жидкость будет существовать, если отрицательные давления будут увеличиваться. Таким образом, существует теоретическое объяснение повышения прочности жидкости на разрыв при понижении температуры, справедливое для любой жидкости. Для воды теоретическая предельная температура равна 273°С. При более высоких температурах жидкость будет существовать только при положительном внешнем давлении. На фиг. 3.1, заимствованной из работы Бриггса [8], показаны экспериментальные данные для кипяченой воды. Данные для низких температур (от О до 50°С) получены в экспериментах с вращающимися трубками [7], а для высоких температур (от 264 до 270 °С)—в статических экспериментах по предельному перегреву воды в капиллярах [8]. В обоих случаях использовались капиллярные трубки, вытянутые непосредственно перед опытом. Пунктирная часть кривой на фйг. 3.1 получена путем экстраполяции, при которой ориентиром служила точка нулевого предела прочности при критической температуре (374 °С). Эти результаты качественно согласуются с выводами, сделанными на основе уравнения Ван-дер-Ваальса. [c.76]

Отметим характерные отличия распределений давлений при медленном обтекании шара вязкой жидкостью от обтекания его идеальной жидкостью 1) в идеальной жидкисти коэффициент давления зависит только от относительного расположения точки (угла 0), в которой давление определяется, н не завнсит от размеров тела, скорости и плотности жидкости в вязкой жидкости коэффициент давления является функцией числа Рейнольдса обтекания, т. е. зависит от абсолютного размера тела, от скорости, плотности и вязкости жидкости, 2) распределение давления по поверхности шара не симметрично относительно миделевой плоскости, так что главный вектор сил давления при обтекании шара вязкой жидкостью отличен от нуля (парадокс Даламбера ие имеет места), 3) коэффициент давления в критических точках не равен единице он зависит от числа Рейнольдса и имеет разные знаки [c.501]

В 1860 г. Д. И. Менделеев, исследуя зависимость поверхностного натяжения жидкостей от температуры, установил, что при некоторой температуре, названной им температурой абсолютного кипения, поверхностное натяжение исчезает. При этом обе сосутцествующие фазы (жидкость и пар) становятся тождественными. Такое состояние характеризуется определенными значениями температуры Г,р, давления / ,р и объема К,р и называется критическим состоянием. Кривая равнове- [c.242]

На существование критических параметров состояния указывал великий русский химик — создатель периодического закона Д. И. МенделееР . Критическую температуру он назвал температурой абсолютного кипения . В своих Основах химии он говорит ... температура абсолютного кипения определена мной (1861), как таковая, при которой жидкость не существует и дает газ, не переходящий в жидкость, несмотря на увеличение давления . [c.111]

Таким образом, из уравнения (13.8) следует, что для бинарных смесей при давлениях, не очень близких к критическому, отношение (Мф),о/(- кр)см<1,0, т. е. возникновение к.п.с. приводит к снижению а, к тем более значительному, чем больше абсолютные значения ДСик И производной (d uiildt)p. Этот же результат был получен в, предыдущем параграфе из общих физических представлений о процессе теплообмена при кипении смесей и растворов. [c.348]

Прекращение пленочного кипения наступает при уменьшении температуры поверхности ниже определенного значения. В эти моменты- жидкость начинает касаться (смачивать) теплоотдающей поверхности. Опыты показывают, что прекращение пленочного кипения происходит тогда, когда температура поверхности нагрева t оказывается ра вной или обычно несколько более низкой, чем температура предельного перегрева жидкости tn. Последняя определяет тот максимальный перегрев жидкости, выше которого жидкая фаза оказывается термодинамически абсолютно неустойчивой она самопроизвольно распадается и испаряется. В работах [Л.82, 83] подробно исследовались величины температур предельного перегрева жидкостей с применением различных методов эксперимента. На рис. 4-21 показана зависимость ta= —fip) для воды [Л. 83]. На этом рисунке показана также линия насыщения ta=f p) воды. Характерной особенностью зависимости t =f(p) является то, что она близка к прямой линии, которая заканчивается в критической точке состояния вещества. В табл. 4-3 приведены значения tn для ряда жидкостей при атмосф ерном давлении [Л. 82]. [c.126]

На рис. 8.9 представлены экспериментальные данные, полученные на модели ТВС. Сравнение экспериментальных данных, полученных на сборках с интенсификаторами и без них, показывает, что применение интенси-фикаторов теплообмена существенно расширяет область бескризисной работы стержневых сборок по выходному паросодержанию и повышает критическую плотность теплового потока. При одной и то же плотности теплового потока абсолютная величина прироста зоны бескризисной работы за счет увеличения критического массового паросодержания составляет 0,2—0,3. С увеличением массовой скорости и давления этот прирост за счет критического массового паросодержания возрастает. [c.154]

Опыты по определению критических тепловых нагрузок [4.13] проводились в тех же условиях, что, и исследование теплообмена. Как показали эксперименты, величина критической нагрузки увеличивается с ростом давления до 25—30 бар, затем до 50 бар остается практически постоянной. Четкого максимума до я = 0,5 не наблюдается в отличие от большинства жидкостей, имеющих максимум при л = 0,3—0,4. Величина кр практически не зависит от предварительных изменений давления и нагрузки. Абсолютные значения кр для четырехокиси азота примерно в 1,5—2 раза ниже рассчитанных по зависимостям Кутателадзе, Стермана, Мак-Аддомса и др., хорошо обобщающим данные по кр для многих жидкостей. [c.104]

По абсолютной величине первая критическая плотность теплового потока при кипении N2O4 в большом объеме примерно в 4 раза ниже по сравнению с кр для воды и составляет для давлений 1, 5, 10, 20, 30 и 50 бар соответственно (2, 6, 7, 9, 10. л 10) -Ю вт/м с отклонением опытных данных 20,%. [c.104]

ПО определению расходных характеристик круглых сходящихся сопел при протекании испаряющейся жидкости [41 было обнаружено, что критическое отношение давлений жидкостно-парового потока неоднозначно. После установления кризисного состояния давление в выходном сечении суживающихся сопел, оставаясь выше давления во внешнем пространстве, убывает с уменьшением противодавления в довольно широком диапазоне отношений PnplPv Критическое давление перестает заметно отзываться на изменение противодавления лишь при Р р/Р, 0,30 0,25. Уровень, на котором происходит стабилизация Pnpi Pi, зависит при прочих равных условиях от абсолютного давления жидкости перед соплом. Таким образом, для потока испаряющейся жидкости характерно наличие зоны кризисных отношений давлений, располагающейся в интервале относительных противодавлений PnJPi примерно от 0,7 и ниже. Такие же свойства обнаруживает жидкостно-паровой поток и при течении в соплах типа Лаваля. Из кривых рис. 2 видно, что в области критических к сверх-критических перепадов давлений (от Р /Р О, до 0,17) давление в горле Pjy с уменьшением противодавления снижается дальнейшее убывание противодавления уже не сказывается на отношении PJP-,. [c.193]

Впервые на существование для каждого вещества определенной критической температуры было указано в работе великого русского ученого Д. И. Менделеева, давщего в 186 ) г. следующее ее определение . Абсолютной температурой кипения я называю такую температуру, при которой частицы жидкости вполне теряют свое сцепление (поднятие в капиллярной трубке раннястся нулю, скрытое тепло испарение равняется нулю) н при которой жидкость, несмотря ни на какое давление и объем, вся превращается в пар . [c.60]

Расчеты, произведенные для воды, ртути, аммиака, фреонов и углекислоты, показали, что в диапазоне давлений Р /Рк -С 0.6 и вплоть до капель радиуса порядка сотых долей мкм обе вычитаемые из единицы величины в выражении для 8 (As) весьма малы. Таким образом, в пределах этой области при фиксированном размере капель поправка к разности энтропий на пограничных кривых S (As) (лэ avJT (пропорциональна отношению капиллярной постоянной к абсолютной температуре). Поскольку с повышением давления растет температура и одновременно уменьшается капиллярная постоянная av [Л. 25], то и поправка 8 (As) на криволинейность поверхности раздела с ростом давления убывает. По мере приближения к критическому состоянию (Рн/Рк > 0.6) усиливается влияние vjv" изменяется и характер температурной зависимости коэффициента поверхностного натяжения, устремляюще- гося в критической точке к нулю. Вид функции а = а (Т) вблизи критического состояния неизвестен. Если считать, что в окрестности критической точки коэффициент поверхностного натяжения пропорционален T — Tf [Л. 27], то в этой области производная daldT и с по- [c.45]

Из графиков видно, что отношение давлений p lpi, отвечающее началу кризисного состояния потока, зависит от абсолютного давления насыщенной жидкости на входе в сопло. С повышением начального давления точка возникновения кризиса течения смещается в сторону меньших противодавлений. Стабилизация критического отношения давлений также происходит при несколько снижающихся значениях paplpi (0,25 0,15 соответственно при р = = 9 ч- 48 бар). Эти явления регулярно отмечались во всем интервале параметров, охваченных экспериментом. [c.177]

ТЕМПЕРАТУРА критическая соответствует критическому состоянию вещества переходу сверхпроводника из сверхпроводящего состояния в нормальное) Кюри является [общим названием температуры фазового перехода второго рода температурой фазового перехода ферромагнетика в парамагнетик при которой исчезает самопроизвольная поляризация в сегнетоэлектриках) ] насыщения соответствует термодинамическому равновесию между жидкостью и ее паром при данном давлении Нееля фиксирует фазовый переход антиферромагнетика в парамагнетик плавления выявляет фазовый переход из кристаллического состояния в жидкое радиационная — температура абсолютно черного тела, при которой его суммарная по всему спектру энергетическая яркость равна суммарной энергетической яркости данного излучающего тела термодинамическая определяется как отношение изменения энергии тела к соответствующему изменению его энтропии цветовая определяется температурой абсолютно черного тела, при которой относительные распределения спектральной плотности яркости этого тела и рассматриваемого тела максимально близки в видимой области спектра яркостная — температура абсолютно черного тела, нри которой спектральная плотность энергетической яркости совпадает с таковой для данного излучающего тела, испускающего сплошной спектр] ТЕНЗИ-ОМЕТРИЯ — совокупность методов измерения поверхност э-го натяжения ТЕНЗОМЕТРИЯ—совокупность методов измерения механических напряжений в твердых телах по упругим деформациям тел ТЕОРЕМА Вариньона если данная система сил имеет равнодействующую, то момент этой равнодействующей относительно любой оси или точки равен алгебраической сумме моментов слагаемых сил относительно той же оси или точки Вириала устанавливает соотношение, связывающее среднюю кинетическую энергию системы частиц с действующими в ней силами) [c.281]

Смотреть страницы где упоминается термин Давление абсолютное критическое : [c.17] [c.209] [c.267] [c.39] [c.501] [c.14] [c.166] [c.246] [c.38] [c.811] [c.40] [c.212] [c.136] [c.289] [c.139] [c.176] [c.75] [c.207] [c.298] [c.349]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...