Действительное значение количественной величины

Действительное значение количественной величины [c.28]

Так как значения физических величин находят опытным путем, они содержат погрешность измерений. В связи с этим различают истинное и действительное значения физических величин. Истинное значение — значение физической величины, которое идеальным образом отражает в качественном и количественном отношениях соответствующее свойство объекта. Оно является пределом, к которому приближается значение физической величины с повышением точности измерений. [c.9]

В зависимости от способа определения действительного значения измеряемой величины различают прямые измерения, когда количественная оценка измеряемой величины производится непосредственно по показанию прибора или по отклонению размера детали от установочной меры, и косвенные измерения, когда количественная оценка измеряемой величины производится косвенно по результатам прямых измерений величин, связанных с измеряемой известными зависимостями (например, определение конусности по результатам измерения диаметров двух сечений и по расстоянию между этими сечениями и др.). [c.93]

Погрешность измерения представляет собой отклонение результата измерения от истинного значения измеряемой величины, которое имеет место в действительности и, если бы было известно, идеальным образом отражало быв качественном и количественном отношениях соответствующее свойство объекта. [c.62]

Определяющим параметром УВК также будем полагать значение измеренной величины времени выдачи команды (в рассматриваемом случае это величина, полученная после срабатывания третьего по порядку прибора), которое обозначим через Т . Поэтому формальное описание процесса функционирования УВК представляет собой алгоритм определения времени выдачи команды. В данном случае в качестве количественных характеристик надежности безусловных систем используем коэффициент целесообразности Кц и коэффициент влияния Кв- Выходной информацией алгоритма исследования надежности УВК будем считать эффективность работы его при идеальной надежности элементов F и при действительной надежности элементов Рд. При этом под эффективностью работы УВК будем понимать вероятность попадания значения момента выдачи команды, т. е. Тц, в заданные пределы. В качестве допустимых [c.124]

Под истинным значением физической- величины понимается значение, которое идеальным образом отражает в качественном и количественном отношениях соответствующие свойства технической системы (ТС) через ее выходной параметр. Поскольку истинное значение есть идеальное значение, то в качестве наиболее близкого к нему используют действительное значение Хд, найденное экспериментальным методом, например с помощью более точных СИ. [c.117]

Каждому размеру величины Q можно приписать положительное действительное число являющееся наименьшим из рациональных чисел т/п, где т и п — целые числа, определяемые из соотношения nQ /n[Q], где [( ] — некоторый размер физической величины, называемый единицей данной физической величины. Число д называется числовым значением величины Q, а ее количественное выражение в виде некоторого числа принятых для нее единиц — значением физической величины [c.18]

Известность значений погрешностей измерений можно гарантировать только в некоторых границах, что связано с неизвестностью истинного значения измеряемой величины, которое при определении погрешности измерения заменяют действительным значением Хд, а также с влиянием на процедуру измерений множества факторов. При этом эффект влияния каждого из факторов на резуль ат измерения порой трудно количественно оценить. [c.3]

Физические законы выражают в математической форме количественные связи между различными физическими величинами. Они устанавливаются на основе обобщения опытных, полученных экспериментальным путем данных и отражают объективные закономерности, существующие в природе. Принципиально важным является поэтому то, что физические законы не являются абсолютно точными, их точность возрастает с развитием науки и техники. Но это отнюдь не умаляет объективного значения законов. На каждом данном этапе своего развития физика дает нам приближенный снимок с действительности, со временем качество этих снимков—точность измерений— улучшается, они все лучше и полнее отражают объективные свойства окружающего нас мира. Опыт, эксперимент, измерение играют в науке принципиально важную роль. Об этом предельно четко писал У. Томсон (лорд Кельвин) Если вы можете измерять и выражать в числах то, о чем говорите, то об этом предмете вы кое-что знаете если же вы не можете сделать этого, то ваши познания скудны и неудовлетворительны. Быть может, они представляют собой первый шаг исследования, но едва ли позволительно думать, что ваша мысль продвинулась до степени настоящего знания [13]. Строго говоря, сама физика получила статус точной науки благодаря тому, что измерения позволяют устанавливать точные количественные соотношения, в которых находят отражение закономерности природы. [c.27]

Все изменения прочностных свойств материалов, происходящие при изменении их частоты собственных тепловых колебаний при тепловой обработке и деформировании, связаны с изменением только величины y- Следовательно, у может быть использована как количественная мера прочности, т. е. мера сопротивления разрушению, учитывающая временную и температурную зависимость прочности. Действительно, так как /Уо и То не меняются и известны, то знание y позволяет построить все семейство временных зависимостей прочности при разных температурах. В свою очередь, значение y может быть вычислено из временной зависимости, полученной при одной температуре [10] [c.22]

Полученная формула свидетельствует об одинаковом механизме воздействия нестационарных граничных условий на процесс тепломассообмена в пучке витых труб независимо от числа Рг д. Действительно, производная по времени мощности тепловой нагрузки ЭЛ /Эг связана с производной для температуры стенки ЭГ /Эг, входящей в безразмерный параметр, определяемый выражением (5.46) и учитывающий изменение турбулентной структуры потока в пристенном слое при изменении температуры стенки труб. Поэтому действие величины дN/ )т)y на коэффициент к должно быть независимым от шага закрутки витых труб, или числа Рг . В то же время с уменьшением числа Рг, , (или 3/(1) интенсивность закрутки потока в пучке возрастает, а рост закрутки потока увеличивает уровень турбулентности прежде всего в пристенном слое, интенсифицируя обменные процессы между пристенным слоем и ядром потока. Кроме того, увеличиваются конвективный перенос между соседними ячейками пучка и организованный перенос массы теплоносителя по винтовым каналам труб в межтрубном пространстве. Эти обменные процессы в пучке витых труб должны ускорять процесс выравнивания температурных неравномерностей в потоке при уменьшении числа Рг и при нестационарном протекании тепломассообменных процессов. Поэтому при одинаковой структуре формул (5.63) и (5.60) для пучков с Рг = 57 и 220 и идентичной качественной зависимости коэффициента к от числа Фурье Ро количественно результаты расчета по (5.63) и (5.60) отличаются при одном и том же числе Ро (рис. 5.18, 5.19). При этом для пучка с числом Рг = 57 значения коэффициента к в первые моменты времени существенно меньше, чем значения коэффициента к для пучка с Рг = 220. При Рг = 10 [c.167]

А —соответственно действительное (полученное) и номинальное значения параметра. При несимметричном расположении поля допуска относительно номинального значения вместо номинального значения параметра принимают его среднее значение. Отношение абсолютной погрешности к заданному значению параметра называют относительной погрешностью ДА/А или ДА/А -100%. Количественно точность характеризуется обратной величиной модуля относительной погрешности 1ДА/А 1- . [c.6]

Процессу оптимизации параметров теплоэнергетических установок свойственны определенные погрешности. В [19] рассмотрены погрешность метода решения задачи оптимизации и вычислительная погрешность, а также дан анализ источников их появления. В то же время мало исследован весьма важный вопрос о соотношении между погрешностями определения функции цели и решения задачи. Положения работ [2, 19] позволяют определить погрешность нахождения функции цели АЗ. Это очень важный показатель качества решения задачи. Вторым не менее важным показателем является погрешность решения задачи АХ, т. е. разница между значениями параметров теплоэнергетической установки, полученными в результате решения задачи, и действительно оптимальными значениями параметров. Вопрос о количественной оценке погрешности решения задачи АХ разработан мало. Практически для ее нахождения используются знания о величине погрешности определения функции цели и характере поведения функции цели в зоне оптимальных значений параметров. Последнее, как правило, определяется в результате расчетных исследований на ЭЦВМ с использованием математических моделей. [c.12]

Случайные погрешности — это погрешности, величину которых для каждой отдельной детали предусмотреть невозможно, например, возникающие от неравномерной твердости заготовок, неточности зажима заготовки в приспособлении, колебания величины припуска, температурные колебания, и т. д. Фактическая величина отклонений размера детали будет зависеть от систематических и случайных погрешностей, и действительные размеры деталей одной партии будут переменными это явление называется рассеянием размеров. Погрешность обработки можно определить двумя методами расчетным и статистическим. Расчетный метод основан на выявлении соответствующих погрешностей в партии деталей и определении их количественных значений расчетом. Статистический метод основан на определении результативной погрешности путем измерения ряда обработанных деталей одной партии и последующей обработки результатов измерений методом математической статистики. [c.14]

В ходе А -кривых при различных температурах отражаются две противоположные тенденции, а именно, тенденции упорядочения и разупорядочения, которые в данном случае выражаются в разделении обоих компонентов А и В при гетерогенном распаде расплава или в статистически беспорядочном распределении атомов обоих видов в гомогенном смешанном кристалле. Эти тенденции можно описать количественно с помощью энергии и энтропии системы. Действительно, стремление свободной энергии к минимуму может быть достигнуто как благодаря стремлению внутренней энергии к минимальному значению, так и за счет стремления энтропии к максимальной величине. При низких температурах преобладает первая тенденция, при более высоких — вторая. Появление точек перегиба на рис. 8.14 при критическом значении кТ является следствием того, что энтропийный эффект сильнее влияет на те процессы, которые ведут к гомогенному распределению. [c.153]

Если бы ширина экситонной линии была действительно столь мала, как это предполагают авторы работы [22а], их эксперименты по отражению, вероятно, можно было бы рассматривать как подтверждение суш,ественной роли пространственной дисперсии и как метод для определения эффективной массы экситона. Однако, как это следует из экспериментальных данных, полученных в работе [100], где впервые были проведены количественные измерения интенсивности, формы и температурной зависимости экситонного поглощения в dS при 4° К, полуширина Л -экситонной линии составляет величину, равную 2,5 10 эв, т. е. в 25 раз больше, чем это принято в [22а]. Это обстоятельство заставляет отнестись с осторожностью к выводу работы [22а], касающемуся роли пространственной дисперсии, тем более, что в расчетах, отраженных на рис. 19 и 20, величина А, пропорциональная силе осциллятора перехода (см. (6.13)), выбиралась не из независимых данных (например, по ходу (a>) вне полосы поглощения), а подбиралась, как и значение эффективной массы экситона и толщины приповерхностного слоя. Далее, использованное в [22а[ значение Л = 0,0625 находится в противоречии с зависимостью (си) вне полосы поглощения, измеренной в работе [100], которой скорее соответствует значение Л = 0,0047, использованное в расчетах, отраженных на рис. 18, б. [c.297]

Учет экранирования в теории локальных уровней представляется существенным не только (и не столько) в чисто количественном, сколько в принципиальном отношении. Действительно, радиус экранирования в силу (21.7) и (21.12) зависит от концентрации свободных зарядов и от температуры. Последняя неявно входит и в выражение (21.12), ибо от нее зависит концентрация п. Это означает (в полном соответствии с общей дискуссией 16), что энергия ионизации примеси в полупроводнике есть не чисто механическая, а термодинамическая величина. То же относится, очевидно, и к энергиям возбуждения (если кроме основного примесного уровня есть и возбужденные), к числу уровней, создаваемых данным структурным дефектом, и вообще ко всем без исключения характеристикам примесных состояний они зависят от Т и п, т. е. от положения уровня Ферми в кристалле (в частности, и от концентрации как данной, так и посторонней примеси). Таким образом, оказывается возможным, меняя значения Т и п, в известной мере управлять энергетическим спектром полупроводника. При этом существенно, что в экранировке принимают участие не только равновесные, но и неравновесные носители тока. Действительно, время жизни последних определяется процессами рекомбинации, экранировка же, очевидно, устанавливается полностью, коль скоро достигается равновесное распределение свободных зарядов (при заданном общем их числе) и устанавливается статическое значение поля. Первый из названных процессов характеризуется временем свободного пробега, второй—максвелловским временем релаксации. Оба [c.208]

Однако до сего времени нет ясной физической картины механизма дегазации и четкого представления об основных качественных и количественных зависимостях этого процесса от параметров звукового поля. И происходит это, по-видимому, потому, что работы по исследованию этого вопроса не носят систематического характера и в основном содержат лишь качественные результаты. В большинстве работ нет данных об абсолютных значениях величин, характеризующих звуковое поле. Приводимые авторами этих работ такие величины, как сила тока в колебательном контуре, электрическое напряжение на преобразователе, потребляемый последним ток или мощность не позволяют судить о действительных условиях, в которых протекает процесс. Естественно, что, не зная самого механизма дегазации, невозможно использовать этот метод эффективно, и в большинстве случаев работа проводится в случайных, неоптимальных условиях, что отрицательно сказывается на производительности действующих установок и ограничивает более широкое внедрение данного способа дегазации. [c.255]

Для количественного описания турбулентных течений Рейнольдс предложил действительные скорости (давления) в данной точке представлять в виде суммы средних во времени величин и пульсационных составляющих. Однако, для развитого турбулентного течения пульсационные составляющие пренебрежимо малы со средними значениями величин, поэтому сохраняется интегральная теорема движения, эквивалентная трём дифференциальным уравнениям + уравнение неразрывности. [c.43]

Выше указывалось, что понятие толщины пограничного слоя не имеет точного количественного смысла. Действительно, скорость в пограничном слое и с ростом у асимптотически приближается к значению скорости внешнего потока Величина 8 зависит от того, где выбрана точка, условно показывающая границу слоя. [c.235]

Поэтому при увеличении площади до таких значений, при которых нагрев воды в межэлектродном промежутке составляет всего 100-200 С в соответствии с формулой (1.30), эта площадь не будет определять действительную степень нагрева. "Холодные участки сферической площади в этом случае будут только увеличивать потери на нагрев жидкости, не участвующей н образовании акустических эффектов. Это явление хорошо известно в технике сильных токов. Количественные закономерности, полученные в этой серии экспериментов, представлены на рис. 2.7. В полном согласии со сделанным предположением ведут себя кривые А( ), суммарная акустическая энергия упругой волны E(S) i другие параметры упругого импульса P(t) Большая крутизна кривой E(S) в окрестности экстремума лишний раз свидетельствует о необходимости тщательного контроля не только за величиной Alf но и S в процессе эксплуатации электроискрового источника. [c.64]

В газовой фазе молекулы могут перемещаться относительно свободно и передавать количество движения или энергию с помощью механизма столкновений . Межмолекулярные силовые поля влияют на значения к, у и П хотя и заметно, но не определяющим образом, т. е. силы межмолекулярного взаимодействия отражаются только в интегралах столкновений 2р и Йд, которые в действительности представляют собой отношения интегралов столкновений для реального силового поля и идеальной системы, в которой молекулы рассматриваются как жесткие невзаимодействующие сферы. Отклонения значений и Йд от единицы дают грубую количественную оценку важности влияния сил межмолекулярного взаимодействия на величину коэффициентов переноса в газовой фазе. Уравнения [c.447]

Для количественной оценки точности обработки используют статистические показатели. Среднее значение размеров деталей в партии определяют как частное от деления суммы действительных размеров на все количество измеренных деталей. Сравнивая среднее значение с номинальным размером, судят о величине систематической погрешности обработки. [c.56]

Истинным значением физической величины называется значение физической величины, которое идеальным образом оФра-жало бы в качественном и количественном отношениях соответствующее свойство объекта. Определить экспериментально его невозможно вследствие неизбежных погрешностей измерения. Вместо истинного значения при эксперименте получают действительное значение физической величины, степень приближения которого к первому зависит от цели эксперимента и выбранной точности измерительного средства. [c.18]

Экспериментальная проверка приведенных соображений в общем подтвердила их правильность, однако результаты количественных измерений в некоторых случаях недостаточно хорошо соответствовали расчетным. Это относится, например, к кривой зависимости амплитуды напряжения от глубины залегания дефекта г при постоянной величине площади поверхности дефекта. При небольших значениях г величины иполученные экспериментально, оказываются ниже расчетных. Это объясняется тем, что в приведенном выше уравнении предполагается, что в пределах телесных углов О и 6 интенсивность УЗК одинакова по всему сечению поля. В действительности интенсивность падает для лучей, составляющих некоторый угол с осью симметрии поля и притом тем сильнее, чем больше этот угол. Это обстоятельство сказывается на результатах измерения тем сильнее, чем больше угол зрения, под которым виден дефект из мнимого фокуса пьезопреобразователя, т. е. при небольших расстояниях до дефекта. [c.117]

Реализация алгоритмической шкалы наименований (1.23), напротив, основана только на количественных значениях величин х и Х]. Она не требует непосредственного участия в измерительной процедуре оценки принадлежности к классу эквивалентности самих мате-риаш>ных объектов, характеризующихся величинами х и Х]. Экспериментальной процедурой здесь является только измерение величин X и хь Как правило, объект является эталонным и значение величины XI известно с погрешностью, значительно меньшей, чем погрешность результата измерения величины х. Такое значение величины XI называется действительным. Обозначим его Х1а. Подставим в вьфажение (1.23) вместо величины х случайный результат измерения 7(х), а вместо величины Х] действительное значение Х] . Тогда получим следующую запись алгоритмической шкалы наименований при хех г= 1, 2 [c.27]

Истинное значение Хи физической величины - это значение, идеальным образом отражающее свойство данного объекта как в количественном, так и в качественном отношении. Оно не зависит от средств нашего познания и является той абсолютной истиной, к которой мы стремимся, пытаясь выразить ее в виде числовых значений. На практике истинное значение практически всегда пеизвестпо (в редких случаях оно может быть определено с примепепием первичных или вторичных эталонов), поэтому его приходится заменять понятием "действительное значение". [c.32]

Далее, переходя к более точному приближению, можно установить, что формула (21) хорошо выражает также и количественно действительное изменение д, если только величине е вместо значения (ii Ejgo приписать подходяш ее числовое значение е = 0,005302 и положить ) gQ = 918,0 0 см/сеп . [c.318]

Отсюда следует, что найденное решение является локальным дополнением общего решения задачи оптимального проектирования. Действительно, е01И пщ проектировании многослойной пластины в аварийном режиме толщина листов и их число могут быть любыми, то из количественного описания масштабного эффекта следует, чтб для большинства листов оптимальная толщина равна величине /г/о> соответствующей максимуму вязкости разрушения слоя. Если по технологическим или экономическим причинам этого достичь невозможно, т.е. для некоторых заготовок hi > hi о 9 то оптимальная толщина листов равна минимально возможному значению толщины Ьц, Тжим образом, при решении задачи оптимального проектирования многослойной пластины в аварийном случае можно считать, что толщина слоя г-то материала представлена в виде hi = kihn + + hi2, где hii < hi2 < 2Ьц viki — целое число. Задача оптимального про- [c.246]

Совпадение расчетных значений сил адгезии позволяет считать, что приведенный радиус кривизны поверхности действительно явояяется характеристикой микрогеометрии поверхности и введение этой величины в уравнения (11,24), (V, 8) и (V, 9) дает возможность качественно и количественно оценить адгезионное взаимодействие конденсированных систем. [c.155]

Отсюда выражение (208) получает механическое истолкование работа силы, равной по величине разности между крутизной спрямленного участка г с и действительной крутизной отдельного элемента /д на соответствующей длине в размере 2 ООО кГм на 1 т веса поезда компенсируется запасами кинетической энергии и инерцией поезда. Такое количественное соотношение должно иметь место для каждого элемента профиля, входящего в спрямленный участок, что и требует их проверки по формуле (208) или (208а). Формула (208) эмпирическая, она получена на основе сравнительной проверки расчетных значений скоростей по результатам многих попыток спрямления продольных профилей с непосредственными опытными данными. [c.141]

Еще более нечетким становится понятие энергии отдельных связей в молекулах, содержащих различные виды связи. Величины АЯат для таких молекул дают, как и в других случаях, только сумму энергий всех связей, имеющихся в молекуле, и дать количественную оценку какой-либо одной из них можно только, приняв для всех остальных связей значения их, найденные из других молекул. Найденные таким образом энергии связи следует рассматривать только как некоторые эффективные величины, которые используют в вычислениях. Однако и набор таких эффективных величин позволил бы производить вычисление энергий образования различных молекул из атомов, если бы они действительно оставались постоянными при переходе от одной молекулы к другой. В действительности же это не так, и поэтому вычисление энергии образования молекул по энергиям связей не может дать точных результатов. [c.115]

Шероховатость обработанных поверхностей нормируется допусками, предусмотренными в ГОСТ 2789—59. Для количественной оценки шероховатости поверхности (рис. 9) установлены два показателя среднее арифметическое отклонение профиля, обозначасхмое Яа, и высота еровностей, обозначаемая Яг. Среднее арифметическое отклонение Яа определяется как ареднее значение расстояний точек действительного профиля (г/ь г/2, г/з и т. д.) до его средней линии (при этом берутся абсолютные величины у без учета знака). Приближенно значение выражается формулой [c.19]

В соответствии с (12.7) спектральные линии, излученные атомами у поверхности Солнца, должны слегка сместиться в красную сторону по сравнению тем же спектром, но излученным земными атомами. Этот интересный эффект, предсказанный Эйнштейном 169], качественно согласовался с наблюдениями излучения Солнца и тяжелого спутника Сириуса, где эффект оказался в тридцать раз больше [8, 100, 216]. Однако количественное соответствие было не совсем хорошее. Нужно принять во внимание, что формула (12.7) выведена для случая излучающих атомов, находящихся в покое. Чтобы учесть движение атомов, нужно (12.7) заменить формулой, вытекающей из (10.210), которая содержит комбинацию эффектов Доплера и Эйнштейна. Действительное смещение спектральных линий, как было показано, содержит суперпозицию обоих этих эффектов. В то время как излучение края сол1[ечного диска хорошо описывается формулой (12.7), свет от центра диска смещен в красную сторону на величину, равную одной трети значения (12.7) 16, 7, 23, 26, 90, 99, 150]. Этот краевой э( ект легко объяснить, если предположить, что излучающие атомы принадлежат к той части фотосферы Солнца, которая совершает радиальное движение от центра. С другой стороны, ясно, что количественная проверка формулы красного смещения будет оставаться неточной до тех пор, пока мы ие разберемся дегально в кинематике фотосферы. [c.347]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...