Формула Краснова

С точ ки зрения наблюдателя, находящегося в S, этот космологический эффект не является ни эффектом Доплера, ни эффектом Эйнштейна согласно рассуждениям 10.7, так как в S источники покоятся, а гравитационный потенциал всюду исчезает. Для него это скорее эффект разбегания, обязанный изменению во времени пространственной части метрического тензора, который приводит к изменению кинетической энергии частицы точно так же, как если бы частица двигалась в инерциальной системе, но по поверхности переменной формы. Но формулу красного смещения (12.181) можно переписать в виде, напоминающем нерелятивистскую формулу Доплера. Хотя в рамках гипотезы Вейля скорость источника относительно S равна нулю, его расстояние а до наблюдателя увеличивается с течением времени в соответствии с (12.178). Определим скорость v галактики относительно наблюдателя как производную по времени от а [c.369]

Принцип действия оптического пирометра с исчезающей нитью прост и иллюстрируется на рис. 7.30 а. Линза объектива формирует изображение источника, температура которого измеряется в плоскости раскаленной нити миниатюрной лампы. Наблюдатель через окуляр и красный стеклянный фильтр видит нить и совмещенное изображение источника. Ток через лампу регулируют до тех пор, пока визуальная яркость нити не станет точно такой же, как яркость изображения источника. Если оптическая система сконструирована правильно, в этот момент нить на изображении источника исчезает. Пирометр градуируется в значениях тока, проходящего через миниатюрную лампу. Так как детектором равенства яркостей является глаз человека, то доступная непосредственно для измерений область температур ограничена с одной стороны границей приемлемой яркости, с другой — яркостью, слишком слабой для наблюдения. Нижний предел зависит от апертуры оптической системы и составляет примерно 700°С, верхний предел равен примерно 1250°С. Для измерения более высоких температур между линзой объектива и нитью помещается нейтральный стеклянный фильтр (С на рис. 7.30а), понижающий яркость изображения источников. Плотность фильтра выбирается такой, чтобы обеспечить небольшое перекрытие областей. Например, току лампы, эквивалентному, скажем 700 °С на шкале без фильтра, на следующей шкале, с фильтром, будет соответствовать температура 1100°С. Таким образом, с помощью одного прибора температурные измерения могут быть расширены до любой желаемой максимальной температуры. Коэффициент пропускания фильтра т, который требуется для того, чтобы понизить яркость источника от температуры Т до температуры, например точки золота Гди, можно найти, используя приближение Вина, по формуле [c.365]

Аномальная дисперсия. Формула Коши хорошо описывает дисперсию в области спектра, в которой данное тело не поглощает свет. В области же полосы поглощения обнаружена аномальная зависимость показателя преломления от длины волны — возрастание показателя преломления с увеличением длины волны. Явление это впервые было обнаружено Леру (1862 г.) при прохождении света через пары иода. Он установил, что при прохождении света через полую призму, наполненную парами иода, синие лучи преломляются меньше, чем красные. Такое отклонение зависимости показателя преломления от длины волны Леру назвал аномальной дисперсией. [c.265]

Как видно из формул, I l/ i (закон Рэлея), т. е. чем короче световые волны, тем сильнее они рассеиваются. Голубой цвет неба, как об этом уже упомянули, и красный цвет Солнца на восходе и на [c.308]

Из формул (160.2) и (160.3) вытекает закон Рэлея I 1Д . Таким образом, молекулярное рассеяние света способно объяснить голубой цвет неба и красный цвет Солнца на закате. Принимая в расчет уравнение состояния идеального газа и связь между е и р, из формулы (160.3) можно получить выражение для интенсивности света, рассеянного в газе, — первоначальную формулу Рэлея (см. упражнение 206). [c.586]

Таким образом, производная поляризуемости молекулы по колебательной координате йа1(1д играет существенную роль в явлении комбинационного рассеяния света. Из формул (3.11) и (3.12) следует, что интенсивности красного и фиолетового сателлитов должны быть практически одинаковы, что противоречит опытным данным. Это противоречие может быть устранено лишь в рамках квантовой теории комбинационного рассеяния света. [c.100]

Из формул (3.48) и (3.49) непосредственно следует, что отношение интенсивностей фиолетового и красного сателлитов имеет вид [c.113]

Это отношение показывает в согласии с опытом, что при комнатной температуре интенсивность фиолетовых сателлитов значительно меньше интенсивности красных. Например, для частот 100,. 500 и 1000 ом отношение интенсивности фиолетового сателлита к красному соответственно равно 0,62, 0,09 и 0,008. Поэтому фиолетовые сателлиты с частотами более 500 см очень трудно наблюдать. С увеличением температуры интенсивность фиолетовых сателлитов возрастает, что связано с ростом заселенности верхних колебательных уровней в молекуле (см. формулу (3.21)). [c.113]

При комнатной температуре подавляющая часть молекул находится на основном колебательном уровне о=0. При рассеянии света число переходов 0- 1 много больше, чем 1 0. Естественно,, что интенсивность красного сателлита будет гораздо больше интенсивности фиолетового. Поэтому, взяв отношение заселенностей двух колебательных уровней A u=i/A t>=o. с помощью формулы Больцмана (3.21) можно найти отношение интенсивностей фиолетового и красного сателлитов, которое будет аналогично формуле (3.52). [c.113]

Обычно vo Vj и множитель, стоящий перед экспонентой в формуле (3.52), близок к единице и не оказывает влияния на соотношение интенсивностей фиолетового и красного сателлитов. [c.113]

При измерении температуры методом обращения следует вводить некоторые поправки. Одна из них связана с тем, что ленточная лампа обычно градуируется по оптическому пирометру в красном свете (1 = 665 нм), а наблюдаемые линии имеют другую длину волны. Для пересчета яркостной температуры, измеренной при 1 = 665 нм, к яркостной температуре при другой длине волны необходимо воспользоваться соотношением, легко получаемым из формулы Вина (5.26) и закона Кирхгофа. [c.259]

Все больше и больше времени проходит с зимнего дня 1920 года, когда в нетопленном зале Большого театра, заполненном молодыми бойцами Красной Армии, рабочими и крестьянами, прозвучали слова Владимира Ильича Ленина о том, что план, разработанный Государственной комиссией по электрификации России (ГОЭЛРО), является второй программой партии. Это было не менее неожиданно тогда, чем и другое знаменитое высказывание Ленина, связавшего коммунизм, Советскую власть и электрификацию в единую формулу Коммунизм — это есть Советская власть плюс электрификация всей страны . [c.160]

III. И хотя он является фениксом среди алгебраистов, он краснеет и будет краснеть и впредь за то, что восставал против здравого смысла и простейших понятий, выводя такие, например, формулы тело, притягиваемое к центру силами, непрерывно ускоряющими его движение, остановится в момент самого сильного разбега ), или же, что было бы всего удивительнее, что тело в известных случаях исчезает внезапно и нельзя установить, что с ним сталось ). [c.736]

Все формулы и буквенные обозначения четко вписываются в текст чернилами или тушью, при этом должна быть отчетливо видна разница между прописными и строчными буквами, между надстрочными (степени) и подстрочными (индексы) обозначениями. Формулы и обозначения в рукописи и на чертежах необходимо разметить (карандашом) буквы, имеющие одинаковое начертание в строчном и прописном написании подчеркиваются прописные — двумя черточками снизу, строчные — двумя черточками сверху. Особенно тщательно должны быть размечены индексы. Латинские индексы подчеркиваются волнистой чертой, русские — прямой скобочкой. Обязательно указать строчная или прописная буква в индексах. Степени и индексы отмечаются дугой повышения и понижения. Греческие буквы должны быть подчеркнуты красным карандашом. Редко употребляемые буквы следует выносить на поля и писать их названия. [c.153]

Толщина токонесущего слоя индуктора при высокочастотном нагреве весьма мала. Глубина проникновения тока в красную медь при температуре 20° определяется по формуле [c.172]

В табл. 11-2 приведены значения цветовой температуры в зависимости от Г и отношения вычисленные по формуле (11-5) для случая Ai = 0,66 мкм и А,2 = 0,46 мкм (т. е. для красно-синего отношения ). Если 0,95 8 j 1,05 (практически это соотношение соблюдается у большинства существующих материалов для указанных и Х2), то Гцв начинает заметно (на 40—50 К) отличаться от Т только при температурах 3000 К и выше. [c.332]

Для определения температуры в плоскости соприкосновения шамотного кирпича с красным пользуемся формулой (208) [c.211]

В фотосферах звёзд устанавливается распределение темп-ры, падающее наружу, и распределение плотности, определяемое барометрической формулой. Характерная толщина фотосферы ДЛ определяется длиной свободного пробега фотонов в слое с оптич. глубиной (толщиной) т —1. Она близка к величине шкалы высот в фотосфере, тем самым пропорциональна темп-ре Т и обратно пропорциональна гравитац. ускорению g, т. е. при заданной массе пропорциональна радиусу звезды R. Для большинства звёзд ДЛ/Л<1, напр. AR/R iO для горячих звёзд гл. последовательности 10 —10 для красных карликов, красных гигантов и сверхгигантов для белых карликов [c.62]

Подобную ситуацию можно иллюстрировать таким образом в системе с числом N шариков-атомов щ из них окрашено в красный цвет, 2 в оранжевый, пз — в желтый, ъ фиолетовый и т.д., рис. 1.1,а. Как видно, выражение (1.15) описывает случай дискретного распределения цветовой или энергетической гаммы системы. Если это распределение имеет непрерывный характер (рис. 1.1,6), формула (1.15) преобразуется к виду [c.15]

Если теперь включить слабый считывающий лазер, чья частота изменяется в пределах первой (красной) полосы, то мы обнаружим провал, который будет описываться следующей формулой [c.194]

Последняя формула известна как закон Вина, так как она бы-Л1а предложена этим исследователем еще до работы Планка. Для красного света формула Вина достаточно точна до 4000°. [c.114]

Определенный практический интерес имеет то обстоятельство, что некоторые типы суспензий проявляют ньютоновские свойства и что их вязкости могут быть достаточно хорошо предсказаны на основе существующих теоретических методов, например по формуле (9.4.22), даже если частицы не являются сферическими и имеют неодинаковый размер. Сравнительные значения для двух сред такого типа — суспензии человеческих красных кровяных телец и суспензии каучукового латекса — приведены в табл. 9.6.3. [c.542]

Если скорость распространения пламени по образцу из исследуемого материала меньше, чем по образцу из красного дерева, то Is рассчитывается по формуле [c.352]

Фиксация направления наблюдений связана с тем, что длина волны при наблюдении вдоль капилляра смещается по отношению к длине волны, наблюдаемой поперек капилляра, и при том в разные стороны — в зависимости от расположения анода по отношению к наблюдателю. Если длина волны, наблюдаемая поперек капилляра в месте измерения температуры лампы (в середине капилляра), действительно соответствует давлению криптонового газа в лампе и, следовательно, по отношению к истинному идеальному значению смещена в красную сторону на величину, определяемую формулой [c.75]

Некоторые стекла, как это видно из таблиц 3.221 и 3.222, в действительности имеют отрицательное Xq, так что для них оптический коэффициент напряжения численно возрастает в направлении от фиолетового цвета к красному, что является обратным обычному порядку. По физическим причинам положительные значения Х должны быть ограничены ультрафиолетовой частью спектра, потому что положительное Хр в видимом спектре влечет за собой бесконечное значение оптического коэффициента напряжения, чего на самом деле не наблюдается. Величина Х(, = 4218 для стекла 2954 в таблице 3.221 в действительности не противоречит этому, так как это стекло очень плохо удовлетворяет формуле и постоянные, вычисленные из величин 6708 А и 5351 А, следует рассматривать как дающие только общие указания на характер дисперсии. [c.200]

Рассмотрим для примера получение пропускающей и отражательной голограмм в красном свете при is = 0,647 мкм и воспроизведение изображений в желтом свете при = 0,578 мкм. Примем направление опорных пучков в воздухе равным =45° направление объектных лучей перпендикулярным поверхности слоя, т. е. для отражательной голограммы ц,5 = 180° и для пропускающей голограммы, Us = 0° показатель преломления для слоя равным = = 1,52. Если толщина слоя сохраняется неизменной, согласно формуле (1.8), критическая толщина слоя отражательной голограммы равна dkp=l,89 мкм, а пропускающей dkp = 31,l мкм. [c.23]

В соответствии с (12.7) спектральные линии, излученные атомами у поверхности Солнца, должны слегка сместиться в красную сторону по сравнению тем же спектром, но излученным земными атомами. Этот интересный эффект, предсказанный Эйнштейном 169], качественно согласовался с наблюдениями излучения Солнца и тяжелого спутника Сириуса, где эффект оказался в тридцать раз больше [8, 100, 216]. Однако количественное соответствие было не совсем хорошее. Нужно принять во внимание, что формула (12.7) выведена для случая излучающих атомов, находящихся в покое. Чтобы учесть движение атомов, нужно (12.7) заменить формулой, вытекающей из (10.210), которая содержит комбинацию эффектов Доплера и Эйнштейна. Действительное смещение спектральных линий, как было показано, содержит суперпозицию обоих этих эффектов. В то время как излучение края сол1[ечного диска хорошо описывается формулой (12.7), свет от центра диска смещен в красную сторону на величину, равную одной трети значения (12.7) 16, 7, 23, 26, 90, 99, 150]. Этот краевой э( ект легко объяснить, если предположить, что излучающие атомы принадлежат к той части фотосферы Солнца, которая совершает радиальное движение от центра. С другой стороны, ясно, что количественная проверка формулы красного смещения будет оставаться неточной до тех пор, пока мы ие разберемся дегально в кинематике фотосферы. [c.347]

Многофотонный фотоэффект приводит к исчезновению красной границы фотоэффекта, определяемой формулой (15.20а), и ее смещению в длинноволновую часть шкалы электромагнитных волн. Это вполне понятно, так как при многофотонном, например -фотонном, фотоэффекте в левой части выражения (15.19) будет присутствовать энергия не одного, а п квантов. В частности, если энергии всех поглощенных квантов равны, то для п-фотонного фотоэффекта условие (15.20) будет иметь вид = А, где /г ш 1 — энергия одного фотона. Тогда v,j n = Alhit = h uH/hn, т. е. красная граница , выраженная в частотах, в этом случае станет в п раз меньше по сравнению с однофотонным фотоэффектом. [c.345]

Если падающий свет — немонохроматический, то разным X соответствуют разные г , т. е. вместо черных и светлых колец мы получигл систему цветных колец. Полагая в формуле (26.3) т — , найдем область, занимаемую кольцами первого порядка, т = 2 — кольцами второго порядка и т. д. Нетрудно видеть, что фиолетовый (X = 400 нм) максимум второго порядка совпадает с темнокрасным (Я = 800 нм) максимумом первого порядка на красный максимум второго порядка накладывается фиолетовый максимум четвертого порядка и зеленый (Я = 530 нм) максимум третьего порядка и т. д. Так как, кроме того, каждое кольцо имеет заметную ширину и в нем осуществляется плавный переход от максимума к минимуму, то даже в пределах первого порядка происходит значительное наложение одних цветов на другие в еще большей сте- [c.126]

Космологическое красное смещение также предсказывалось теорией Фридмана, и для расчета Н в ней была выведена теоретическая формула. Таким образом гипотеза о расширяющейся Вселенной, полученная сначала в тиши кабинета, а затем нашедшая экспериментальное подтверждение, стала фактом. В теории Фридмана как постоянная Хаббла, так и радиус Метагалактики зависят от времени [c.146]

Для теплоемкости красного глипталевого лака можно предложить следующую приближенную формулу, которая представляет три значения, полученных при 4, 10 и 1о°К [111J [c.370]

Высота волнистого гидравлического прыжка (точнее, высота первой нолны) в русле прямоугольного поперечного сечения при малом уклоне дна приближенно может быть определена по формуле М. С. Краснит-ского [c.156]

Изотопические сдвиги удобнее всего наблюдать на разделенных четных изотопах элементов, которые не обнаруживают сверхтонкой структуры. Такие сдвиги были, например, изучены Герцем [5 ] на смесях изотопов неона Ne2o и Ne s и Копферманом и Крюгером [ ] на смесях изотопов и в которых искусственно отношение изотопов было получено близким к 1 1, В табл, 116 эти экспериментальные данные для нескольких линий неона и аргона сравнены с величиной нормального сдвига, вычисленной по формуле (5), Как видно из таблицы, для линий нейтральных атомов наблюденные сдвиги не сильно отличаются от вычисленных значений для линий ионов наблюденные сдвиги относительно велики. Вообш.е, как правило, линии ионов обнаруживают большие сдвиги, чем линии нейтральных атомов. В некоторых случаях и для нейтральных атомов наблюденные сдвиги сильно отличаются от вычисленных значений Av . Так, для ряда линий видимой части спектра Мо1(Мо — Mo ) сдвиги в среднем равны Av = — 0,0126 см знак — означает, что линии более тяжелого изотопа сдвинуты в красную сторону спектра. Значение Avj, для этих линий получается равным -f-0,0020 [c.558]

Однако релятивистская формула (9.2.28) показывает, что даже световой луч, приходящий от источника, движущегося перпендикулярно направлению луча ( os0=0), испытывает небольшое красное смещение. Этот так называемый поперечный эффект Допплера был исследован экспериментально, и было показано полное совпадение результатов измерений с предсказаниями теории [c.339]

Указанная выше теория полива кинонлепки п фотобумаги и выведенная из нее формула позволили не только внести ясность в этот процесс, но и устанавливать на основании точного расчета его режим, необходимый для получения желате.тыюй толщины светочувствительного слоя. Эта задача особенно важна при поливе цветной кинопленки, состоят,ей из отдельных слоев, чувствительных к разным цветам (красному, синему, зеленому). Такая пленка при нарушении толщины какого-либо слоя после проявления дает искаженную передачу цветов вследствие нарушения цветового баланса. [c.57]

Охлажденную золу помещают в стакан емкостью 200 мл, добавляют 50 мл 0,1-нормальной соляной кислоты и 100 лл дистиллированной воды.. Избыток соляной кислоты отти-тровывают 0,1-нормальным раствором едкого натра в присутствии метилового оранжевого до перехода красной окраски в желтую. Содержание нитрита натрия в г/л определяют по формуле [c.77]

Из последней формулы следует, что максимум ФК удален от максимума БФЛ на величину А. Фотонные крылья в спектрах поглощения и флуоресценции простираются в фиолетовую и красную сторону от БФЛ. Расстояние 2А между максимумами ФК назьгеается стоксовым сдвигом спектра флуоресценции относительно спектра поглощения. [c.135]

Здесь функция Ф(ы) описывает форму фононного крьша полосы поглощения, т. е. она отлична от нуля в основном при положительньк частотах. Первое слагаемое в (12.10) описывает БФЛ с удвоенной полушириной. Второй член описывает ФК, которое расположено с красной стороны от БФЛ, как и в обычном спектре флуоресценции. Это ФК имеет две составляющие, что отражает сомножитель, содержащий числа молекул. Первая составляющая образовалась благодаря свертке БФЛ поглощения и ФК флуоресценции. Она пропорциональна п(шь). Вторая составляющая образована сверткой ФК спектра поглощения и БФЛ спектра флуоресценции. Она пропорциональна п шг). И, наконец, третье слагаемое в формуле (12.10) является сверткой двух ФК с функцией распределения п шо). Это слагаемое образует бесструктурный фон. Очевидно, что структурная часть спектра флуоресценции определяется первыми двумя слагаемыми в формуле (12.10). Хотя форма ФК не искажена, отношение интегральной интенсивности БФЛ к интегральной интенсивности всей полосы, включая фон, равна квадрату фактора Дебая-Валлера [c.167]

Выражения (13.69) аналогичны выражениям (13.60), которые мы рассматривали при нахождении угла (р между дипольными моментами молекулы и фотопродуета, только теперь единичные векторы n j и п 2 определяют направление дипольных моментов первого и второго электронного переходов. Если ориентировать лучи зеленого выжигающего и красного считывающего лазеров вдоль оси 0Y, их поляризацию выбрать в соответствие с формулами (13.56), а для единичных векторов n j и взять выражения, описываемые формулами (13.56) и (13.61), заменив в последней угол (р на угол ф, то после усреднения по ориентациям придем к следующей формуле для провала [c.194]

Эта формула для стабильного провала в первой (красной) полосе поглощения аналогична (13.62), полученной ранее для антипровала. Их отличает только физический смысл угла ф. Поэтому все формулы, выведенные в пункте 14.5 из этой формулы, могут бьггь выведены и здесь. В частности для тангенса угла между дипольными моментами первого и второго электронного перехода мы найдем формулу, аналогичную (13.64) [c.194]

Красный светофильтр выделяет узкий спектральный участок, в которо.м проводится сравнение яркостей. Ширина пропускания около 0,1 мкм. Она ограничена (рис. 9.9), с одной стороны, кривой спектральной чувствительности глаза а с другой — кривой пропускания красного светофильтра Тр. Для расчета шкал квазимонох рематических пирометров в формулу Вина подставляют эффективную длину волны, которая находится в диапазоне от 0,6 до 0,7 мкм и уточняется специальны.ми измерениями. сдвигается в сторону коротких волн при повышении измеряемой температуры. Зти изменения невели- [c.336]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...