Экспериментальные данные для гелия

Экспериментальные данные для гелия I [c.199]

Таким образом, можно сделать вывод, что выход ГПД (как и ТПД) определяется двумя механизмами прямой отдачей и выбиванием атомов из поверхностного слоя. Это позволяет провести обработку экспериментальных данных о газовыделении для определения вклада в выход ГПД каждого из механизмов. На рис. 1—5 показаны расчетные зависимости, описывающие газовыделение из UO2 по этим механизмам сумма этих зависимостей описывает полученные экспериментальные данные. Для F = = (1,4 1,5) 10 дел/(м -с) для постоянной выбивания получено значение /(=9,2- 10 с для газовыделения в атмосфере как гелия, так и азота. В пересчете на F= (1,1 -f- 1,2) 10 дел/(м -с) получим /( = 7,0-10 с . Видно, что экспериментальные точки хорошо описываются кривой, являющейся суперпозицией двух расчетных кривых выхода ГПД по механизму выбивания при [c.126]

По экспериментальным данным для воздуха и конструкционных материалов коэффициенты термической аккомодации изменяются в пределах от 0,87 до 0,97. Для газов с небольшим молекулярным весом коэффициент аккомодации на поверхности специально очищенных металлов имеет малую величину. Например, для пары гелий — вольфрам л 0,02. [c.325]

Так, в [9] показано, что модель (4) при о = 0,6и/3 = 1 хорошо описывает экспериментальные данные для демпфера на основе силиконовой гели в диапазоне частот от О до 50 Гц. Параметры определялись путем аппроксимации методом наименьших квадратов данных по реальной и мнимой частям комплексного модуля, которые были получены в динамических тестах на сдвиг. В [9] также показано, что традиционная модель Максвелла а = 0 = 1) намного уступает модели [c.695]

На рис. 6.6 расчеты по формуле (5) из табл. 6.1 сравниваются с экспериментальными данными для. кислорода, азота, водорода и гелия [9]. Штриховая часть кривой относится к условиям, [c.167]

Экспериментальные данные для газообразного гелия (зависимость второго вириального коэффициента от температуры). [c.122]

Выбрав для АД- значение 8,8° К, для /и, — величину массы атома гелия, умноженную на 9,1, Лондон вычислил по формулам (43.2) и (43.8) значения плотности нормальной компоненты и энтропии и показал, что они вполне удовлетворительно согласуются с экспериментальными данными. Теплоемкость, определенная тем же способом по формулам (43.5) и (43.6), имеет в Х-точке разрыв, однако температурная зависимость выше и ниже не очень хорошо совпадает с экспериментальной, причем величина скачка, полученная ии формулы (43.7), оказывается много меньше экспериментальной. [c.877]

Резюмируя содержание последних двух параграфов, мы можем сказать, что выводы из квантовой механики подтверждаются всем разнообразным экспериментальным материалом, который подтверждал и теорию Бора. Вместе с тем, квантовая механика не обладает теми внутренними затруднениями логического характера, которые были свойственны теории Бора. За пределами этой теории по-прежнему остается тонкая структура линий водорода и сходных с ним ионов, В дальнейшем мы увидим, что тонкая структура объясняется, если принять гипотезу о наличии собственного магнитного момента у электронов. Но главные успехи квантовой механики относятся к теории атомов с несколькими валентными электронами. Теория Бора даже в простейшем случае многоэлектронной системы — в случае атома гелия и сходных с ним ионов — давала неверные значения энергий стационарных состояний. Квантовая механика позволяет вычислить для гелия эти энергии, которые находятся в очень хорошем согласии с экспериментальными данными. [c.108]

Известно, что существует взаимозависимость между оптическими характеристиками поглощения и физико-химическими свойствами многокомпонентных углеводородных систем. С целью изучения зависимости молекулярной массы от коэффициентов поглощения были исследованы спектры поглощения в ультрафиолетовой области эталонных стандартных образцов олигомерного полистирола для гель-хроматографии с известными молекулярными массами. В результате обработки экспериментальных данных была обнаружена линейная корреляция между средней молекулярной массой и удельным коэффициентом поглощения следующего вида [c.62]

Имеется косвенное подтверждение правильности выбора скорости изотопического рассеяния, помимо совпадения экспериментальных и теоретических данных в этих экспериментах. Используя аналогичные методы анализа (см. ниже) для гелия и неона, нельзя пользоваться подходящими рэлеевскими значениями для скорости релаксации гелий и неон являются квантовыми кристаллами , в которых изотопы должны более существенно влиять на решетку, чем в кристалле Ь1Р. Таким образом, анализ позволяет обнаружить, когда рассеяние отличается от рэлеев-ского. [c.127]

Вывод аналитического выражения для пропускания зеркала, при котором достигается максимальная выходная мощность, явился темой многих работ [103—108]. Выбор оптимального пропускания зеркал был сведен (для случая изучавшегося во многих работах перехода на длине волны X = 6330 А в гелий-неоновом газовом лазере) к анализу ряда графиков и формул 407, 108]. Теперь по крайней мере можно определить некий интервал пропускания зеркал, позволяющий приблизиться к идеальному случаю. Данные, полученные путем таких расчетов, лучше согласуются с экспериментальными данными, нежели результаты расчетов, проводившихся ранее [103, 104], но расхождение еще значительно. В большинстве случаев необходимое пропускание зеркала при заданной конфигурации разрядной трубки подбирают путем кропотливых лабораторных измерений, ориентируясь при этом на данные теоретических расчетов. [c.306]

Отметим, что в приведенных примерах наиболее распространенной жидкостью является вода. Это объясняется просто тем, что вода самая доступная из всех жидкостей и поэтому чаще всего используется в качестве рабочей среды. Однако установлено, что кавитацию и ее последствия можно наблюдать и в других жидкостях, В химической промышленности вследствие кавитации или ее совместного действия с коррозией происходили громадные разрушения. Поэтому кавитации приходится уделять серьезное внимание при проектировании и эксплуатации нефтеперерабатывающих заводов и трубопроводов. Возникновение кавитации затрудняет управление потоками расплавленных металлов в литейном производстве. Кавитация наблюдается и в криогенных жидкостях, например при использовании жидкого гелия. Кавитация в криогенных жидкостях, расплавленных солях и металлах, а также в воде и нефтепродуктах при высокой температуре имеет огромное значение для космической и ядерной техники. Необходимо всегда учитывать, что кавитация может возникать и возникает в любой жидкости. Хотя большинство приведенных в этой книге экспериментальных данных получено для воды и в большинстве рассмотренных [c.29]

Накопленный к настоящему времени большой экспериментальный материал по термическим свойствам гелия нуждается в критической оценке и отборе наиболее точных и надежных данных для составления уравнения состояния. [c.172]

Объемные элементарные функции ао, ai и р были определены по экспериментальным данным в соответствии с общим методом, изложенным в монографии [4], путем образования условной температурной функции ifi, обращающейся в нуль на двух базисных изотермах. Уравнение (2) с объемными функциями, коэффициенты которых приведены ниже, хорошо описывают данные [1—6] и может использоваться как упрощенное для расчета термодинамических свойств гелия при температурах выше 20° К. [c.175]

Полученное уравнение (4) описывает экспериментальные данные в газовой и жидкой фазах (до трех критических плотностей) при температурах выше 2,2° К, удовлетворяет критическим условиям и состоянию насыщения, т. е. представляет собой единое уравнение состояния. Уравнение (4) используется для расчета таблиц термодинамических свойств гелия. [c.176]

Получено единое уравнение состояния гелия, которое хорощо согласуется с экспериментальными данными в газовой и жидкой фазах при температурах выше 2,2° К. Уравнение может быть использовано для расчета таблиц термодинамических свойств гелия. Таблиц 3. Библиографий 25. [c.401]

Описана экспериментальная установка для определения теплопроводности гелия, водорода и аргона при высоких температурах. Обработка результатов опытов, проведенные расчеты, а также анализ литературных данных показали, что теплопроводность трех исследуемых газов может быть определена с достаточной точностью. Таблиц 1. Библиографий 17. Иллюстраций 3. [c.402]

В работе [9.41] использовалось соотношение, аналогичное (9.8) для вероятности образования быстрого электрона за счет е 2е рассеяния, что позволило с хорошей точностью описать экспериментальные данные, полученные в ряде работ. Соотношение, аналогичное (9.8), использовалось и в работе [9.42] это позволило получить зависимость образования ионов гелия, аналогичную экспериментальным данным работы [9.18]. [c.238]

Модель (8) использовалась в [17] для сравнения экспериментальных данных и теоретических расчетов для реальной части комплексного модуля и тангенса угла потерь для резины при а = Р = 0,6442 и для акрила при а = Р = 0,4558, а в [18] — для силиконовой гели при а — Р — 0,633 и для бутила В 252 при а — = Р = 0,5. В обеих этих работах приводится сравнение и с классической моделью Кельвина-Фойгта и показывается, что обобщенная модель Кельвина-Фойгта с дробными производными (8) дает хорошее согласование с экспериментом, в отличие от классической модели, которая плохо отвечает экспериментальным данным. [c.696]

Наименьшее число степеней свободы—три—имеют одноатомные газы (при обычных условиях—гелий Не, неон N6 и др., при высокой температуре—полностью диссоциированные кислород О, азот N и др.). Для таких газов у = 5/3, и это значение хорошо подтверждается экспериментальными данными. Газы с очень сложными молекулами имеют большое число внутренних степеней свободы и для них 7—> 1. Таким образом, величина у для совершенных газов заключена в пределах I < V 5/3. [c.23]

Со времени первых экспериментов Камерлинг-Оннеса [1] в 1911 г. в интервале от давления в 3 мм рт. ст. до давления в критической точке зависимость между давлением насыщенных паров и температурой жидкого гелия многократно исследовалась и для этой области была установлена температурная шкала. В 1948 г. было достигнуто неофициальное международное соглашение [2] и были опубликованы таблицы зависимости давления паров от температуры с целью согласования различных экспериментальных данных. К этому моменту было ясно, что шкала 1948 г. не вполне удовлетворительна, но соглашение об этой шкале было первым шагом по узаконению существовавшей практики измерения температур. Несколько позже [3—6] появились экспериментальные данные, которые подтвердили неудовлетворительность шкалы, и была произведена дальнейшая ее проверка по-видимому, в ближайшем будущем будут произведены дальнейшие исправления шкалы 1948 г. [c.228]

Результаты экспериментов показали, что замена воздушной среды, окружающей узел трения, на нейтральный газ (азот, гелий), а также изменение парциального давления кислорода путем вакуумирования не приводит к изменению характера температурной зависимости работоспособности на ПМТ. Подобно тому, как это установлено для воздушной среды, экспериментальные данные достаточно хорошо описывает уравнение (10), а для характеристики продуктов пригодны те же показатели коэффициент В и Т(. [c.108]

На рис. 5-2 показаны результаты сопоставления величин к — f (Кп), полученных по уравнению (5-6), с опытными данными для гелия. При коэффициенте аккомодации хромированных плоскостей теплообмена а 0,4 совпадение расчетй с экспериментальными данными удовлетворительное.. Отметим, что оценка величины а по формуле [Л. 37] [c.161]

В справочнике систематизированы и критически рассмотрены существующие экспериментальные данные для наиболее изученных веществ в жидком и газообразном состоянии (для гелия, неона, аргона, криптона, ксенона, водорода, азота, кислорода, воздуха, двуокиси углерода, аммиака, десяти углеводородов, четыреххлорнстого углерода, этилового спирта и воды). [c.2]

Рис. 16.5. Раствсрение гелия в горючем (а) и в окислителе (6) по расчетным и экспериментальным данным для двигательной установки посадочной степени лунного корабля Apollo-II.

Величины прямых и обменных сумм фазовых сдвигов показаны на рис. 3.3 и 3.4, где по оси абсцисс отложены единицы, пропорциональные приведенному моменту кт- При температурах выше области жидкого гелия обменный вклад очень быстро становится пренебрежимо малым, поскольку 0-(кт)- п18 по мере роста кт- Однако если требуется знать вторые вириальные коэффициенты в области температур до 2 К, то обменным вкладом пренебрегать нельзя. Для термометрии вид кривых сумм фазовых сдвигов С (кт) и С-(кт), а следовательно, и В(Т), имеет важное значение при интерполяции величины В(Т) между теми температурами, для которых найдены экспериментальные данные В(Т). Ниже при обсуждении вопросов, связанных с акустической термометрией, будет показано, что второй акустический вириальный коэффициент зависит не только от В(Т), но также от с1 В(Т)1йТ и (ВВ(Т)1с1Г. [c.82]

В работе [188] приведены данные по сравнительному влиянию на адгезию пленок меди на поверхности алюминия ионов Ne и Не с энергией 3,2 10 Дж. Электронные потери этих ионов примерно одинаковы, а смещения атомов в ядерных столкновениях значительно интенсивнее в случае более тяжелых ионов неона. Бомбардировка гелием вызвала лишь незначительное увеличение адгезионного взаимодействия, тогда как бомбардировка неоном привела к увеличению адгезии в 20 раз. Интерпретация Э1их данных оказалась не простой, поскольку исследование границы не обнаружило заметного перемешивания меди и алюминия. Предполагается, что атомы на границе перемеш аю1 ся в основном параллельно поверхности. Следствием перемещения являются более совершенный контакт поверхностей и увеличение числа межатомных связей. Роль электронных возбуждений рассматривается в работе [219]. Экспериментальные данные свидетельствуют об улучшении адгезии в условиях незначительности процессов, связанных с упругими взаимодействиями в области межфазной границы. Однако в случае металлов, обладающих газом коллективизированных электронов, значение электронных возбуждений в обеспечении адгезии не слишком убедительно. Более вероятно влияние этого вида возбуждений в случае контакта ковалентных и особенно ионных кристаллов. Вместе с тем эксперименты проведены в основном без принятия специальных мер для очистки поверхностей от окислов и других поверхностных соединений и адсорбционных слоев. В этих условиях роль электронных возбуждений может оказаться существенной. [c.149]

Электрическая прочность бумаг и пленок в жидком азоте и гелии при импульсном напряжении в 1,3—2,5 раза выше, чем при переменном. Япр при переменном напряжении и стандартном импульсе для нейлона и мелинек-са согласно экспериментальным данным тем выше, чем тоньше пленка. Такая закономер- [c.337]

При более высоких температурах (до 2000° К) единственные опубликованные для гелия и водорода экспериментальные данные Блейса и Манна завышены по сравнению с полученными в настоящей работе, причем завышение их данных растет с увеличением температуры и при 2000° К составляет для гелия 12 и для водорода 25%. Анализ работы Блейса и Манна показал, что основное завышение данных получилось в виду того, что не учтен нагрев стенки цилиндра и недостаточно учтены концевые эффекты. В связи с отсутствием необходимых данных в работе Блейса и Манна нам не удалось провести соответствующие расчеты и ввести поправки в результаты этих исследователей. Однако проведенный оценочный расчет дает суммарную поправку по порядку величины, соответствующую указанному завышению. [c.215]

Было проведено также сравнение полученных экспериментальных данных с рассчитанными в настоящей работе коэффициентами теплопроводности для гелия и аргона. Расчеты производились по обычным формулам кинетической теории с использованием потенциалов взаимодействия типа Леннарда-Джонса (6—12), экспоненты отталкивания (ф=Л<г Р) и модифицированного потенциала Букингема (ехр-6). Параметры потенциалов подбирались по имеющимся до 1200° К экспериментальным значениям вязкости для гелия из работ Траутца с сотрудниками и работы Стефанова и Тим-рота и для аргона из работ Бониллы и Василеско. Расчетные значения удовлетворительно согласуются между собой, расхождения составляют не более 3%. В тех же пределах расчетные значения согласуются с экспериментом это дало возможность получить расчетным путем надежные значения К аргона и гелия до температуры [c.215]

Интересную аналогию можно провести между рассматриваемыми экспериментальными результатами и недавно развитыми в работах [14, 15] теоретическими представлениями о термической диффузии в запыленном (dusty) газе , т. е. в смеси газа с малым количеством взвешенных макроскопических частиц, размеры которых меньше длины свободного пробега молекул газа. Эта модель имеет практическое значение для изучения свойств переноса пылинок или аэрозолей в газовой среде. Перечисленные в таблице смеси тяжелых молекул паров антрацена и его производных с гелием практически удовлетворяют условиям такой задачи, поэтому данные для этих смесей можно, по-видимому, рассматривать, как первую экспериментальную демонстрацию термодиффузионных свойств запыленного газа . Эти данные совпадают с теоретическими выражениями работ [14, 15] также и в количественном отношении. [c.231]

На рис. 3 по экспериментальным точкам проведены две кривые, соответствующие истечению гелия в воздушный поток из сопел, радиусы выходных сечений которых составляли 10 и 25 мм. Данные для этих сопел существенно расходятся, за исключением т вблизи 0. Это, по-видимому, объясняется тем, что условия истечения из сопел были эазными. Как показали измерения, на наружной поверхности сопла нарастает пограничный слой, причем на стенке сопла радиуса 10 мм он толще, чем для сопла радиуса 25 мм. Однако проявление влияния пограничного слоя только при истечении гелия пока не может быть удовлетворительно объяснено. В опытах с затопленной струей гелия (ш = О, п 7), имевшей значительно большую скорость истечения, нежели в основной серии экспериментов, отмечено некоторое уменьшение толщины зоны смешения по сравнению с 6° 0.9 на рис. 3. Таким [c.273]

Рис. 7.8.5. Влияние вязкости жидкости на параметр й , определяющий кризис (оттеснение жидкости) при барботаже и кипении. Незачерненные точки 1—7 соответствуют барботажу при р = 0,1—4,1 МПа, Т = 280 К, из них точки 1—5 соответствуют воде и водоглицериновым растворам разной вязкости, барботируемым разными газами 1 — водородом, 2 — гелием, 3 — азотом, 4 — аргоном, 5 — ксеноном точки 6, 7 соответствуют этанолу, барботи-руемому азотом (б) и аргоном (7). Зачерненные точки 8—16 соответствуют кипению разных жидкостей при разных давлениях р (МПа), из них точки 8—12 — для кипения воды (8 — при 0,02 МПа, 9 — при 0,1 МПа, 10 — при 4,5 МПа, 11 — при 5,4 МПа, 12 — при 18,6 МПа), точки 13, 14 — для кипения этанола (13 при 0,1 МПа, 14 при 1,0 МПа) 5—для кипения бензола при 0,1 МПа, 16 — для кипения метанола при 0,1 МПа. Точки 1—16 — экспериментальные данные С. С. Кутателадзе, И. Г. Маленкова (1976) и И. Г. Маленкова (1978). Точки 17—20 соответствуют кипению натрия, калия, цезия, рубидия, для которых скорость IV рассчитывалась по полному тепловому потоку (данные В. И. Субботина и др., 1968, 1969)

Для каждого газа указанная выше формула очень хорошо соответствует экспериментальным данным, но если выражать ее в приведенных координатах, то для различных газов численные значения обоих коэффициентов заметно различаются. Иначе говоря, для большей точности следует пользоваться экспериментальными, а не вычисленными из критических констант значениями А В. Таким образом, для различных газов- азота, водорода, кислорода, гелия и аргона—следует заново вычислить расхождение между термодинамической шкалой и шкалой газовых термометров при постоянном давлении или постоянном объеме, учитывая сделанное выше замечание и взяв значения Л и В, полученные по данным Камерлинг-Оннеса и Шаппюи. [c.92]

Полученные значения (а вместе с опубликованными данными для Ср и ру были использованы при вычислении значений X для гелия [26]. Эти значения X использовались для определения значения интеграла (/—/ ) по формуле (7). После этого по формуле (8) из экспериментальных данных, полученных с гелиевым термометром постоянного объема (р), вычислялись значения для гелия, приведенные в табл. 1. Принятое (наиболее вероятное) значение Т — =273,165 и вычисленные значения интеграла"(/—/ ) снова подставляли в формулу (8) для того, чтобы вычислить значения 6, соответствующие данным значениям Т. Вычисленные таким образом значения О приведены в табл. 4. Все значения 6 превышают соответствующие значения Т, но разности Т—Ь=Е настолько малы, что ошибки до 50% в значениях (/—/ ) меняют вычисленное значение не больше чем на 0,01°. В области температур, охватывае- [c.169]

Криоге-нные жидкости — жидкий кислород, азот, водород, гелий и т. д. — при кипении в большом объеме ведут себя так же, как обычные жидкости. Положение кривой д=/(Гго—Тнас) сильно зависит от материала и характеристик твердой паверхности. Обзор таких экспериментальных данных имеется в работах [59—63]. На рис. 5.19 приведен обобщенный график, построенный на основании большого количества экспериментальных данных по кипению в большом объеме, а та1кже по пленочному кипению для кислорода. В работе [63] была предпринята попытка описать все эти данные модифицированным соотношением Кутателадзе [c.154]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...