Модель классическая Кельвина

Модель (8) использовалась в [17] для сравнения экспериментальных данных и теоретических расчетов для реальной части комплексного модуля и тангенса угла потерь для резины при а = Р = 0,6442 и для акрила при а = Р = 0,4558, а в [18] — для силиконовой гели при а — Р — 0,633 и для бутила В 252 при а — = Р = 0,5. В обеих этих работах приводится сравнение и с классической моделью Кельвина-Фойгта и показывается, что обобщенная модель Кельвина-Фойгта с дробными производными (8) дает хорошее согласование с экспериментом, в отличие от классической модели, которая плохо отвечает экспериментальным данным. [c.696]

Тело Кельвина-Фойгта. Классическую схему построения модели частотно-зависимого поглощения удобно проиллюстрировать на примере неупругого (вязкого) тела Кельвина-Фойгта, используя для простоты одномерные уравнения типа (1.3) - (1.5), как это сделано в работе (Кондратьев, 1986). [c.109]

Глава 8 посвящена главным образом разрещению вопроса о неединственности рещений классических задач, рассмотренных в Главе 5. Для этого привлекается переход к усложненной модели, когда упругая среда рассматривается как предел вязкоупругой среды Кельвина-Фойхта при вязкости стремящейся к нулю. На основании изучения структур ударных волн (исследованных качественно), а также рещений, представляющих нестационарные неавтомодельные волны и их взаимодействие, (полученных численно) сделаны выводы о реализуемости невязких решений, рассматриваемых как предел вязких при вязкости, стремящейся к нулю. Это особенно важно при неединственности этих рещений. [c.11]

Классические модели сплошных поглощающих сред были сформированы во второй половине XIX века. В их основе лежит механизм вязких потерь, отсюда и сложившаяся терминология. Позднее эти модели были переосмыслены с позиций формализма линейных систем были также предложены другие механизмы поглощения - упругое последействие (Больцман, в сейсмических приложениях - В. Б. Дерягин и др.), тепловые потери, диссипация упругой энергии на молекулярном уровне (Г. И. Гуревич), и другие. Однако эти теории не смогли дать более полного объяснения многочисленным экспериментальным данным по сравнению с классическими моделями Кельвина и Фойгта (1885, 1890), моделью Максвелла (1865) и моделью стандартного линейного тела. Поэтому именно эти модели и будут рассмотрены в качестве сплошных изотропных неупругих сред. При этом, если в среде и допускаются флюидонасыщенные поры, то, как и в случае аппроксимации моделью сплошной среды пористых идеально-упругих сред, считается, что при распространении волн флюид не смещается относительно твердого скелета, а упругими свойствами среды считаются осредненные свойства агрегата в целом. [c.109]

Будем считать, что относительные перемещения точек при деформа-Щ1ЯХ малы, и функционал потенциальной энергии упругих деформаций е Щи] (е — малый параметр, свидетельствующий о большой жесткости упругой среды) соответствует классической теории упругости малых деформаций (см. 9.2). Кроме того, будем считать, что функционал внутренних диссипативных сил е Ч)[й] определяется моделью Кельвина-Фойхта, т.е. )[й] = х [й], где х > О — коэффициент внутреннего вязкого трения. [c.291]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...