Неустойчивость плазмы

Для успешного осуществления управляемой термоядерной реакции необходимо найти пути для борьбы с различными видами неустойчивости плазмы. Плазма, схваченная магнитным полем, неустойчива, испытывает судорожные скачки, и плазменный шнур почти мгновенно гибнет (рис. 112). [c.333]

Несохранение четности 158, 598 Нестабильные частицы 660 Неупругое рассеяние нейтронов 348 Неупругое ядерное рассеяние 258 Неустойчивость плазмы 482 Нечетно-нечетные ядра 47, 49 Нечетно-четные ядра 47 Носителя метод 29), 414—415 Нуклид 32 [c.717]

Главной трудностью осуществления магнитной термоизоляции плазмы оказалась крайняя неустойчивость плазмы практически во всех магнитных полях, имеющих простую геометрическую форму. Например, прямолинейный плазменный шнур , удерживаемый текущим через него током, неустойчив относительно образования перетяжек или перегибов (рис. 11.7). Раз возникнув, такие деформации [c.591]

Однако основная трудность на пути осуществления термоядерных реакций заключена в неустойчивости плазмы. При прохождении электрического тока через высокотемпературную плазму она стягивается в шнур, разрывается на [c.282]

Не просто запрячь тигра — заставить работать термоядерную реакцию. Тысячи препятствий встают перед учеными. Не имеющие заряда частицы — фотоны, кванты, нейтроны — уносят энергию из пылающего шнура . Обладающая фантастической теплопроводностью плазменная струя внезапно остывает. Но больше всего неприятностей доставляет неустойчивость плазмы. [c.182]

Использование магнитных полей для удержания (термоизоляции) плазмы стало возможным потому, что она состоит из смеси ионов и электронов. Известно, что в однородном магнитном поле заряженная частица перемещается по винтовой линии, ось которой совпадает с направлением поля. Если силовые линии поля замкнуть, как это сделано, например, в тороидальных камерах путем намотки на тор проводников с током, создающим магнитное поле, то частицы смогут уходить из таких камер только двигаясь поперек магнитного поля. Такое движение в торе хотя и затруднено, но возможно из-за кривизны и неоднородности магнитного поля. Для устранения этой неустойчивости плазмы создают дополнительное магнитное поле таким образом, чтобы результирующие силовые линии образовывали винтовые спирали вдоль тора (на поверхности плазмы). Тогда поперечное смещение большинства частиц плазмы при их продольном движении по тору происходит с переменным направлением и в среднем равно нулю. [c.155]

ВОЛНАХ КОНЕЧНОЙ АМПЛИТУДЫ В НЕУСТОЙЧИВОЙ ПЛАЗМЕ ВОЛНОМЕР НА ОТКРЫТОМ РЕЗОНАТОРЕ СО СФЕРИЧЕСКИМИ ВОЛНЫ ПРОБОИ И ВОССТАНОВЛЕНИЕ КВ [c.75]

Импульсные системы. Наряду с рассмотренными выше квазистационарными системами ведутся работы по созданию импульсных систем, основанных на серии периодически повторяемых взрывов малой мощности с удержанием энергии и продуктов взрыва в специальных камерах. Основные достоинства таких систем в сравнении с квазистационарными—меньшая опасность накопления примесей в плазме, уменьшающих время ее удержания, а также нечувствительность к неустойчивостям плазмы, время развития которых больше периода импульса. Основные проблемы создания таких систем— импульсный характер энерговыделения, а также необходимость разработки мощных импульсных источников питания. [c.258]

Класс М. п. весьма обширен. В него входят семейство дрейфовых неустойчивостей (дрейфовая универсальная, дрейфово-диссипативная, дрейфово-температурная и т. д.), связанных с градиентами концентрации и темп-ры плазмы неустойчивости типа Кельвина — Гельмгольца в движущейся как целое плазме с неоднородным профилем скорости конусные неустойчивости, связанные с анизотропным распределением электронов и наличием конуса потерь токово-конвективная неустойчивость и др. (см. Неустойчивости плазмы). Источниками энергии для М. ц. могут служить неоднородность плазмы и удерживающего её магн. поля, неравновесные распределения частиц по скоростя.м, относительное движение заряж. компонент и пр. [c.138]

СТАБИЛИЗАЦИЯ НЕУСТОЙЧИВОСТЕЙ ПЛАЗМЫ, [c.656]

Механизмы неустойчивостей плазмы тлеющего разряда повыщенного давления. — В сб. Химия плазмы. М. Атомиздат, [c.188]

Обобщение кольцевого уравнения на случай неустойчивой плазмы было сделано в работах [c.307]

Обратим внимание на еще одно важное свойство формулы (3.4.50). Может случиться, что функция e k z) имеет нули в верхней полуплоскости комплексной переменной 2 . Тогда подынтегральное выражение в (3.4.50) имеет сингулярности. Подобная ситуация возникает в неустойчивой плазме и требует особого изучения. Кроме очевидных математических сложностей, возникают физические проблемы, связанные с описанием неравновесного состояния неустойчивой плазмы. Дело в том, что неустойчивости порождают в плазме крупномасштабные флуктуации, для описания которых недостаточно одночастичных функций распределения. Некоторые примеры кинетических процессов в неустойчивой плазме можно найти в книгах [35, 55]. Чтобы получить более глубокое представление об этом интересном, но и весьма сложном разделе физики плазмы, читателю следует обратиться к специальной литературе. [c.226]

В неравновесной илазме, когда ф-ция распределения частиц суиюстиенно отличается от максвелловской, В. ч, с в. приводят к появлению разл. рода неусто1гчи-востей (см. Неустойчивости плазмы). [c.266]

Tj,-f-Г,-, где у =— скорость дрейфа электронов, переносящих ток ( — плотность плазмы). Но это условие по существу совпадает с условием возникновения Еоустойчивостн Бунемана — раскачки связанных друг с другом колебаний плотности заряда электронной и ионной компонент плазмы (см. Неустойчивости, плазмы). [c.562]

Электрич. зонды часто используются как локальный метод определения флуктуаций концентрации и цотснциала в неустойчивой плазме. Одпако для правильного определения флуктуацпонных характеристик плаамы необходим корректный расчёт передаточных ф-ций, что во МП. случаях трудно разрешимо. [c.610]

Интенсивность коллективных механизмов излучения резко возрастает в неустойчивой плазме. Обычно в таких случаях наблюдается индуцированное излучение того или иного происхождения. Интепсив-ность И. п. коллективного происхождения определяется конкретным механизмом неустойчивости. [c.108]

Здесь Eq и Т р — нач. энергия и объём сжимае.мого газа, Е V его конечные энергия и объём, -у — отношение теплоёмкостей с /су при пост, давлении и объёме. И.з (6) следует, что в системах с И. у. для достижения наибольшего сжатия целесообразно стремиться к уменьшению величины Л й, что в принципе возможно нри медленном сжатии, когда ударные волны, создающие нач. нагрев, являются слабыми. Из ф-лы (3) видно, что в таких системах выгодно использовать вещества с большим атомным весом, т. к. нри. заданной темп-ре и давлении разлёт будет происходить с меныпими скоростями, Поэтому в системах И. у. иногда используют оболочки из тяжелых материалов. Препятствием к достижению высоких степеней сжатия является гид-родинамич. неустойчивость (см. Неустойчивости плазмы), приводящая к ограничению макс. плотности из-за нарушения симметрии в конечной фазе сжатия. Для устойчивости системы И. у. необходима также симметрия и однородность нач. состояния миллени и сжимающего давления. Плотность вещества в конечном сжатом состоянии зависит не только от величины нач. подогрева и развития неустойчивости, но и от сопро- [c.145]

В физике плазмы величина, обратная И., показывает, аа какое время амплитуда волны неустойчивости увеличивается в е раз. Напр., при вынужденном ком-бипац. рассеянии света, к-рое возникает вследствие развития распадион неустойчивости, величина, обратная И, усиления, характеризует расстояние, на к-ром интенсивность света увеличивается в е раз. См. также Неустойчивости плазмы, Ныкуждечное рассеяние света. [c.149]

НЕУСТОЙЧИВОСТИ ПЛАЗМЫ — самопроизвольное нарастание отклонений от невозмущённого квазиста-ционарного состояния плазмы (состояния равновесия, стационарного течения и т. и.), связанное либо с пространств. неоднородностью плазмы, либо с неравновесным распределением по скоростям. С энергетич. точки зрения для возникновения Н, и, необходим нек-рый избыток свободной энергия (над термодинамически равновесной) в невозмущённом состоянии плазмы. [c.345]

Параметрические Н. п. При распространении в плаз.ме волн большой амплитуды происходит периодич. простраыствеыно-временная модуляция параметров плазмы. На этом фоне возникает параметрич. связь волн малой амплитуды (пробных волн), амплитуда к-рых возрастает экспоненциально в результате раскачивания колебаний электронов и ионов волнами большой амплитуды. Возникают т. н. параметрические неустойчивости. Примером может служить распадная неустойчивость плазмы, в к-рой волна конечной амплитуды с частотой (Оо и волновым вектором к распадается на две волны того же или другого типа с меньшими частотами, удовлетворяющими условиям резонанса Мо Юi + 2- ко = -)- 2. [c.347]

Неустойчивости плазмы. Начиная с нек-рого критич. значения электрич. тока, протекающего через П. т. т., её стационарное состояние перестаёт быть устойчивым. Это означает, что нек-рые электрич. флуктуации не затухают во времени, а неограниченно растут. Результатом является либо разрушение образца, либо возникновение новой устойчивой временной и пространственной электронной структуры. Механизмы неустойчивости могут быть различными. Наиб, ярко они проявляются в плазме полупроводников, где наряду с заметными пространственно-временными изменениями дрейфовой скорости носителей заряда возможны и вариации их концентраций. В металлах таких условий нет. [c.603]

Для плотности имеются 2 предела—нижний и верхний. Ниж. предел по плотности связан с образованием т. н. ускоренных, или убегающих электронов. При малой плотности частота столкновений электронов с ионами становится недостаточной для предотвращения их перехода в режим непрерывного ускорения в продольном электрич. поле. Ускоренные до высоких энергий электроны могут представлять опасность для элементов вакуумной камеры, поэтому плотность плазмы выбирается настолько большой, чтобы ускоренных электронов не было. С др. стороны, при достаточно высокой плотности режим удержания плазмы вновь становится неустойчивым из-за радиационных и атомарных процессов на границе плазмы, к-рые приводят к сужению токового канала и развитию винтовой неустойчивости плазмы. Верх, предел по плотности характеризуется безразмерными параметрами Му-раками M=nRjB и Хьюгелла H=nqR B (здесь ср. по сечению плотность электронов п измеряется в единицах 10 частиц/м ). Для устойчивого удержания плазмы необходимо, чтобы числа М и Я не превышали нек-рых критич. значений. [c.120]

Устойчивость. Удовлетворение теоретич. условиям равновесия ещё не достаточно для У. п. Плазма — чрезвычайно подвижная среда. Случайно возникшие в ней возмущения могут нарастать и разбрасывать плазму. Поэтому удерживающее магн. поле должно быть таким, чтобы плазма, по крайней мере, сохраняла бы свои положение и форму, т. е. была бы устойчивой по отношению к крупномасштабным, магнитогидродинамич. возмущениям (см. Стабилизация неустойчивостей плазмы). [c.212]

В установках импульсного действия (Z-пинч и 0-пинч) нагревание плазмы и её удержание осуществляются сильными кратковрем. токами, протекающими через плазму. При нарастании тока и одноврем. нарастании магн. давления плазма отжимается от стенок установки, чем обеспечивается её термоизоляция. Повышение темп-ры происходит за счёт джоулева нагрева, за счёт адиабатич. сжатия плазменного шнура и, по-видимому, в результате турбулентных процессов при развитии неустойчивостей плазмы (подробнее см. Пинч-эффект и Плазменный фокус). [c.232]

Причиной затухания Ландау являются те заряж. частицы, скорость к-рых V в направлении распространения волны совпадает с её фазовой скоростью 1 ф. По отношению к таким заряж. частицам поле волны стационарно, поэтому оно может производить над заряж. частицами работу, не равную нулю при усреднении по времени. Однако в связи с обратимым характером бесстолкновительной диссипации термодинамич. условия не требуют положитель-Йости диссипируемой энергии Q Она всегда положительна для изотропной Ф. р., а для анизотропных ф-ций может оказаться отрицат. величиной — заряж. частицы будут в ср. отдавать энергию волне, что может привести к возникновению неустойчивостей плазмы. [c.385]

Это условие устойчивости плазмы. Оно сводится к требованию, чтобы функция % — i6j не имела нулей в верхней полуплоскости. В типичном примере неустойчивой плазмы у функции ф (v) имеется два максимума, расстояние между ноторымв превышает критическое. [c.297]

Хотя интеграл столкновений заряженных частиц, учитывающий динамическую поляризацию плазмы, позволяет рассмотреть влияние плазменных колебаний на релаксацию распределений частиц и на процессы переноса в плазме, однако такое рассмотрение остается все еще сравнительно ограпиченпым. Именно, при этом полностью выпадает из поля зрения вопрос о временнбй зависимости колебаний, которые, как известно из теории колебаний плазмы, могут затухать во времени или нарастать, если плазма неустойчива. Последний случай представляет особый интерес, поскольку благодаря развитию неустойчивости интенсивность колебаний может стать весьма большой, а поэтому плазменные колебания могут существенно изменить закономерности релаксации частиц. Ниже мы ограничимся именно таким случаем неустойчивой плазмы, в которой могут раскачиваться колебания с инкрементом, значительно меньшим частоты. [c.252]

Смотреть страницы где упоминается термин Неустойчивость плазмы : [c.394] [c.482] [c.33] [c.90] [c.188] [c.690] [c.20] [c.30] [c.60] [c.257] [c.464] [c.696] [c.345] [c.588] [c.599] [c.610] [c.181] [c.682] [c.16] [c.150] [c.531] [c.124] [c.331]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...