Сверхзвуковое обтекание внешнего тупого угла

СВЕРХЗВУКОВОЕ ОБТЕКАНИЕ ВНЕШНЕГО ТУПОГО УГЛА [c.309]

Сверхзвуковое обтекание внешнего тупого угла [c.309]

Четыре уравнения (13) — (16) составляют систему, к решению которой сводится задача об обтекании внешнего тупого угла сверхзвуковым потоком газа. [c.160]

Изложенная теория обтекания внешнего тупого угла сверхзвуковым потоком газа применяется для решения большого числа конкретных задач газовой динамики некоторые из них мы рассмотрим ниже. [c.167]

Пусть сверхзвуковой поток газа течет с заданной скоростью над плоской неподвижной стенкой. В точке С (рис. 4.18) стенка обрывается, а давление в пространстве за точкой С меньше, чем давление в невозмуш,енном потоке вдоль стенки. Тогда точно так же, как в случае обтекания внешнего тупого угла, точка С [c.167]

Схема течения в косом срезе решетки СА показана на рис. 9.12. Течение газа в косом срезе при > 1 происходит аналогично течению при обтекании внешнего тупого угла большего 180°. В минимальном сечении (в горле СА) скорость газа равна скорости звука. Около выходной кромки (в точке т ) происходит почти скачкообразное падение давления от его критического значения в горле (ртк ,) до величины pi на выходе из сопла. В результате из точки т исходит серия волн )разрежения, при прохождении через которые поток разгоняется и поворачивается в сторону свободной границы струи. Отражение волн разрежения от спинки соседней лопатки и возникновение скачков уплотнения в результате взаимодействия струй, вытекающих из соседних каналов, усложняет картину течения в косом срезе, но не нарушает общей закономерности разгона сверхзвукового потока в области косого среза. [c.155]

Сверхзвуковое течение газа с непрерывным увеличением скорости. Обтекание внешнего тупого угла [c.108]

Таким образом, для аналитического исследования задачи обтекания внешнего тупого угла сверхзвуковым потоком газа мы получили следующие четыре уравнения. Уравнение характеристики [c.113]

Как уже указывалось и как это видно из табл. 16. 1, начальным параметрам 0 = О и г =0 соответствует чисто звуковой поток (М1=1). Однако с помощью этой таблицы можно рассчитать обтекание внешнего тупого угла и сверхзвуковым потоком газа, когда М,>1. [c.382]

УСКОРЕНИЕ СВЕРХЗВУКОВОГО ПОТОКА ПРИ ОБТЕКАНИИ ВНЕШНЕГО ТУПОГО УГЛА (ТЕЧЕНИЕ ПРАНДТЛЯ—МАЙЕРА) [c.235]

Приведенные рассуждения показывают, что при повороте сверхзвукового газового потока около внешнего тупого угла значения скорости, давления и плотности остаются постоянными вдоль лучей, исходящих из угловой точки и являющихся характеристиками. Поэтому при аналитическом исследовании обтекания тупого угла удобно воспользоваться полярными координатами, поместив начало координат в этой угловой точке. Координатными линиями тогда служат лучи, исходящие из угловой точки, и концентрические окружности с центром в этой угловой точке. Координатами точки на плоскости являются радиус-вектор г этой точки п угол ф, составляемый радиусом-вектором с лучом, имеющим фиксированное нанравление, которое мы определим позже. Все параметры газа будем рассматривать как функции от г и ср w = w r, (р), р=р(г, ф), р = р(г, ф). В силу того, что параметры газа вдоль лучей в нашей задаче сохраняются постоянными, частные производные от гг , р и р по г равны нулю (при перемещении вдоль луча не происходит изменения параметров газа). Таким образом, [c.158]

Криволинейную поверхность тела всегда можно, с известным приближением, заменить граненой. Тогда расчет обтекания тела сверхзвуковым потоком сведется к расчету обтекания внутренних тупых углов (к расчету волн сжатия) и внешних тупых углов, т. е. к расчету течения Прандтля—Майера или волн расширения. [c.235]

Указание профиль крыла рассматривается как тонкая пластина параметры воздуха на внешней границе пограничного слоя рассчитываются снизу как за косым скачком уплотнения, а сверху как параметры воздуха после обтекания тупого угла потоком со сверхзвуковой скоростью. [c.199]

Наличие даже слабого скачка уплотнения приводит к резкому увеличению давления во внешнем потоке. Рост давления передается навстречу потоку по дозвуковой части пограничного слоя. Линии тока отклоняются от стенки, порождая в сверхзвуковой частя пограничного слоя семейство волн сжатия, которые распространяются во внешний поток и оказывают влияние на форму и интенсишность скачка уплотнения вблизи области взаимодействия. Продольный градиент давления в пограничном слое оказывается значительно меньше, чем во внешнем потоке. Если скачок слабый, то движение в пограничном слое происходит под воздействием небольшого положительного градиента давления и отрыв потока не происходит. С увеличением интенсивности скачка уплотнения во внешнем потоке возрастает градиент давления вблизи стенки и возникает отрыв пограничного слоя. При этом увеличивается отклонение линий тока в сверхзвуковой части течения, благодаря чему поддерживается необходимое распределение давления, соответствующее данной интенсивности скачка уплотнения. В зависимости от условий во внешнем потоке (интенсивности скачка уплотнения, местного числа М, ускоренного или замедленного характера течения) и формы обтекаемого тела возможны два случая. В первом случае поток после отрыва присоединяется снова к стенке. Сразу за скачком уплотнения возникают волны разрежения, как при обтекании внешнего тупого угла. В месте присоединения поток направлен под некоторым углом к стенке, поэтому здесь возникает новый скачок уплотнения, который может вызвать иногда новый отрыв пограничного слоя. Таким образом, могут появиться несколько 22 [c.339]

Теперь мы можем дать картину обтекания внешнего тупого угла. Пусть в некоторой точке С стенка поворачивает, образуя с первоначальным направлением угол о (фпг. 48). При сверхзвуковом обтекапип внешнего тупого у1 ла ЛСВ газ расширяется, ибо область, занятая газом, увеличивается ири расширении газ ускоряется. Вдоль участка стенки АС скорость газа постоянна. Угловая точка С при обтекании её газом является препятствием, которое служит источником возникновения слабых возмущений в газовом потоке. Эти возмущения, как было показано, распространяются в равномерном потоке по прямой линии — характеристике СК, которая отделяет невозмущённый газовый поток от возмущённого. Вдоль участка стенки СВ скорость газа снова принимает постоянное [c.109]

Обтекание сверхзвуковым потоком выпуклой граненой стенки — это последовательное обтекание внешних тупых углов с вершинами С],Сг... С (рис. 13.6, а). Для определения конечных параметров потока расчет можно сразу произвести для 6s=6i-b62-r. .. +бп. Если общий угол поворота потока окажется больше предельного для заданного числа К 5s >бпред, то при бщед произойдет отрыв сверхзвукового потока при рк и 7 к=0. [c.240]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...