Вырождение спиновое

Спиновая переменная а может принимать только два значения - - 2 и —1/2, представляющие собой компоненты спинового момента в магнитном поле. Таким образом, спин приводит к появлению вырождения (спиновое вырождение), так что для каждого уровня энергии будут существовать две соб- [c.316]

Ядро с угловым моментом I обладает магнитным моментом (отношение которого к магнитному моменту электрона обычно величина того же порядка, что и отношение массы электрона к массе ядра). Во внешнем магнитном поле (2/ + 1)-кратное вырождение спиновых уровней ядра снимается, причем расщепление равно Это расщепление можно обнаружить, наблю- [c.281]

Здесь N — эффективная плотность состояний в зоне проводимости, определяемая выражением (7.133) g — фактор спинового вырождения примесного уровня. Обсудим физический смысл величины g. Полное число примесных состояний в запрещенной зоне равно числу примесных атомов, т. е. равно A d в расчете на единичный объем кристалла, поскольку каждый атом может отдать [c.252]

Кроме орбитального квантового числа Л каждое электронное состояние характеризуется спиновым квантовым числом А, которое определяет мультиплетность этого состояния ( =25 + 1), т. е. число энергетических подуровней, на которое оно может расщепляться во внешнем поле при отсутствии орбитального вырождения. Мультиплетность уровня записывается в виде индекса у обозначения состояния, например означает уровень с Л=1, А=1. Состояния, для которых 5 = 0, называются синглетными (одиночными) состояниями, для которых 5=1,— триплетными (тройными). [c.242]

Ориентация спинов в жидком Не . Возможность существования минимума на кривой плавления Не следует из рассмотрения спинового вырождения в жидкой и твердой фазах этого вещества. Ядро Не имеет спин Vs, и поэтому при абсолютном нуле спины должны быть упорядочены. [c.815]

К. в. в сверхтекучей /4-фазе Не — частный вид линейных особенностей поля параметра порядка этой фазы. Существование линейных особенностей — следствие вырождении состояний /4-фазы, характеризуемых параметром порядка А f T)d (r)di, r) ио ориентациям векторов d и Д. Единичный спиновый вектор d определяет направление оси квантования спинов куперовских пар (спин пары iS —1), равновероятно распределённых в плоскости, перпендикулярной (I. Д = Д - -гА" — комплексный вектор, Д и Д" — единичные ортогональные векторы, определяющие направление =[Д Д"] — орбитального момента куперовских пар (момент пары L = l), А Т) — множитель, зависящий от темп-ры. [c.267]

ПАУЛИ парамагнетизм — спиновый парамагнетизм вырожденного идеального газа электронов проводимости (в общем случае — газа фермионов). [c.550]

При сильном вырождении (кТ, рвН f) для вычисления спиновой парамагн. восприимчивости Хп используют разложение (1) до членов Г , к-рое описывает характерное для этой области насыщение классич. температурной зависимости [c.550]

Сульфат гадолиния. Gd2(SOj )3 SHjO вес грамм-иона 373,0 плотность 3,010. Свободный ион гадолиния находится в состоянии 6 и, следовательно, орбитальный магнетизм отсутствует. Восьмикратно вырожденный спиновый уровень расш епляется кубическим нолем на два дублета и квар тет, расположенный между ними расстояния между уровнями находятся в отношении 3 5 [100]. Поле более низкой симметрии может вызвать дальнейшее расщепление квартета. Если эти штарковские расщепления малы по сравнению с 1° К, то магнитный момент и энтропия могут быть описаны [c.497]

F —сила, свободная энергия Fhki — структурная амплитуда g —фактор спинового вырождения G — модуль сдвига 0(ш)—спектральная функция распределения частот А=2л ft—постоянная Планка [c.377]

Энергия атома в целом, равная сумме энергий отдельных электронов, определяется заданием квантовых чисел Пи Ц всех электронов (/ = 1, 2, 3,..., К, где N — число электронов в атоме). Совокупность квантовых чисел П 1, 2 2, , определяет электронную конфигурацию атома. Электронная конфигурация охватывае г в общем случае несколько состояний атома, отличающихся взаимной ориентацией орбитальных и спиновых моментов электронов. В центральном поле энергия электронов не зависит от ориентации их моментов. Поэтому в приближении центрального поля все состояния конфигурации имеют одинаковую энергию, т. е. являются вырожденными. [c.60]

Если у какой-нибудь системы реализуется несколько различных состояний, в которых она имеет одну и ту же энергию, то о таких состояниях говорят, что они вырождены. Число состояний, отвечающее данному значению энергии, называется кратностыо вырождения. Так, состояние электрона в-водородонодобном атоме описывается 4 квантовыми числами главным я, орбитальным I, магнитным nil и спиновым S. Энергия же электрона зависит лишь от главного квантового числа п. Поэтому имеет место вырождение по I, nil, S- Кратность этого вырождения, как легко подсчитать, [c.111]

В сверхтекучем Не, где нарушены одновременно разные непрерывные симметрии, существует неск. Г. м. Так, в Не- А параметр вырождения нмеет 5 степеней свободы. В результате существуют 5 Г. м. четвёртый звук, как в Не, две спиновые волны, как в антиферромагнетике с нарушенной группой 50(3) спиновых поворотов, и две моды диффузионного типа, как в нематич. жидком кристалле. Последние становятся распространяющимися волнами при понижении температуры Т, когда диссипация мала это так называемые орбиталь-ные волны. [c.502]

В вырожденных электронных состояниях важное значение имеют взаимодействия электронного спина с ядерными спинами, энергия к-рых в больше энергии чисто ядерных спин-спиновых взаимодействий, где ge л g — электронный и ядерный g -фак-торы, Цв — магнетон Бора, рд — ядерный магнетон. Электрон-ядерные спин-спиновые взаимодействия бывают двух видов 1) классич. диполь-дипольное взаимодействие (анизотропное), энергия к-рого в общем случае произвольной М. определяется тензором второго ранга с 9 компонентами 2) не имеющее классич. аналога изотропное контактное взаимодействие Ферми aSI, обусловленное наличием электронной спиновой плотности в месте расположения ядра. В отличие от анизотропного спин-спинового взаимодействия контактное взаимодействие имеет место только в состояниях с Л = о, аналогичных -состояниям атомов, т. к. только атомные s-орбитали создают спиновую плотность в мосте расположения ядра. Константы обоих видов взаимодействий зависят от электронной плотности М. и дают ценную информацию об электронных волновых ф-циях М. [c.190]

МУЛЬТИПЛЁТНОСТЬ —число 2S4-1 возможных ориентаций в пространстве полного спина атомной системы (где спиновое квантовое число системы). В случае LS-свя-зи (нормальной связи, см. Связь векторная) при S L — орбитальное квантовое число) М. равна числу возможных ориентаций в пространстве полного момента J атомной системы (т. е. кратности вырождения уровня энергии). При L < S число возможных ориентаций J равно 2 , - - 1, однако и в этом случае М. наз. число 25 -Н 1. [c.217]

Применение. Методом О. о. в полупроводнике исследуются кинетич. и релаксац. явления, параметры зонной структуры, дефекты кристаллич, структуры. Деполяризация рекомбинац. излучения в магн. поле, наблюдаемая в А В , даёт информацию о механизмах рекомбинации и спиновой релаксации носителей. Для полупроводников характерны специфич. типы спиновой релаксации при низких темп-рах существенны обмен спином с быстро релаксирующей дыркой (механизм Бира — Аронова — Пикуса), при колшатной темп-ре — механизм Дьяконова — Переля, обусловленный снятием спинового вырождения зон в кристаллах без центра инверсии. [c.438]

СПИНОВАЯ СВЕРХТЕКУЧЕСТЬ - совокупность явлений, связанных с существованием бездиссипативного механизма переноса намагниченности в сверхтекучем Не. При переходе в сверхтекучее состояние атомы Не образуют конденсат из куперовских пар в состоянии с полным спином 5 = 1 (см. Гелий жидкий. Сверхтекучесть). Поэтому параметр порядка Не содержит угл. переменные <р, описывающие ориентацию системы спинов куперовских пар. Энергия системы не зависит ни от фазы волн ф-ции конденсата, ни от этих угл. переменных. Такое вырождение состояний в случае возникновения градиента к.-л. из углов ф приводят к появлению спинового сверхтока 1 М ) VTi где — ком- [c.632]

Обобщённый спиновый гамильтониан. Дальнейшее обобщение С. г. (3) для магн. диэлектриков можно получить при учёте не только обменного, но и релятивистского межиониого взаимодействия. Этот С. г. может быть получен с помощью возмущений теории для вырожденного овня в операторной форме (Н. Н. Боголюбов, С. В. Тябликов, 1949). Обменный интеграл ста- [c.642]

В приближении центрально-симметричного поля (при учёте только взаимодействия электронов с ядром) энергия атомной системы полностью определяется заданием электронной конфигурации, т. с. главными и орбитальными числами всех её электронов. Учёт эл.-статич, взаимодействия электронов между собой приводит к расщеплению уровня энергии на ряд подуровней—термов, характеризующихся квантовыми числами L и S для моментов L и S соответственно. Число таких подуровней наз. кратностью вырождения терма, она равна (2L+ 1)(25 -(-1) в соответствии с возможными проекциями орбитальных и спиновых моментов на фиксированное направление в пространстве. Взаимное расположение термов одной электронной конфигурации определяется Хунда пра-ви.юм. [c.107]

В граничном случае й =4 обе неподвижные точки juj и Д сливаются в одну, двукратно вырожденную, причём степенные особенности корреляц. ф-ций сменяются при этом на логарифмические. Физ. смысл смены характера устойчивости точек nj и р при переходе через значение d=4 состоит в том, что при d>4 спиновые флуктуации слабо взаимодействуют друг с другом и крнтич. поведение описывается гауссовым приближением (эквивалентным среднего паля приближению), в к-ром осн. роль играет градиентное слагаемое с сфЬ, соответствующее сильному взаимодействию соседних спиновых блоков. Однако при d<4 влияние этих флуктуаций становится существенным и величиной U, в принципе, нельзя пренебрегать, однако учитывать вклад соответствующего слагаемого в критич. свойства возможно лищь приближённо. [c.624]

ЯНА—ТЕЛЛЕРА ЭФФЕКТ—совокупность явлений, обусловленных взаимодействием электронов с колебаниями атомных ядер в молекулах или твёрдых телах при наличии вырождения электронных состояний. Это взаимодействие приводит либо к возникновению локальных деформаций, к-рые в твёрдых телах могут способствовать структурным фазовым переходам (статич. Я.—Т. э,), либо к образованию связанных электрон-колебательных (виброиных) состояний (динамич, Я.—Т. э.). Объяснение Я. — Т.э. основано на теореме, сформулированной и доказанной Г. Яном Н. Jahn) и Э. Теллером (Е. Teller) в 1937, согласно к-рой любая конфигурация атомов или ионов (за исключением линейной цепочки), где есть вырожденное осн. состояние электронов, неустойчива относительно деформаций, понижающих её симметрию (имеется в виду вырожде-690 ние, отличное от двукратного спинового). Я, — Т.э. [c.690]

Орбитальное вырождение уровней Uig и есть 1, уровней eg и ей — 2, уровней t2u, kg и t2g —3. Размещая на каждой орбитали по два электрона с противоположными направлениями спинов, можно заполнить все уровни, включая tm- Таким образом, эти орбитали us оказываются замкнутыми без остаточной спиновой поляризации. Первым незанятьш уровнем является tig. Показанный на рис. 110 штриховой линией уровень Ферми отделяет занятые орбитали от незанятых. Энергетический интервал между орбиталями ai и tm можно рассматривать как зародыш р-зоны массивной меди. Более того, вычисленная с помощью слэтеровской процедуры переходного состояния энергия возбуждения электрона из заполненных орбиталей tm и ей на пустую орбиталь t g имеет ту же величину (2,0—2,6 эВ), какая наблюдается в межзонных переходах, ответственных за характерный цвет массивной меди. [c.244]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...