Смещение фазы колебаний

Крутильные и осевые колебания могут сопровождаться и поперечными колебаниями, влияющими на точность формы рассверливаемых отверстий и разбивку их. Последнее зависит от амплитуд поперечных колебаний во взаимно нормальных направлениях А и В и смещения фаз колебаний. [c.342]

Волновые вибродвигатели, в которых используется тангенциальная составляющая скорости поверхностных точек упругих тел при генерировании в них волновых деформаций. Конструктивно волновые вибродвигатели оформляются несложно (рис. 6) в них используются либо несколько преобразователей со смещенной фазой колебаний, либо преобразователи с периодически меняющейся фазой. [c.116]

Для борьбы с автоколебаниями средних частот прибегают в основном к повышению перепада давления на форсунках. Эти.м ослабляется обратное влияние внутрикамерных кратковременных всплесков давления на работу системы подачи. Для смещения фаз колебаний расхода и давления иногда специально из.ме-няется длина одного или нескольких трубопроводов, подающих топливные компоненты к камере. [c.143]

Величина о>о стоящая под знаком косинуса (или соответственно ыо/ + л/2 — под знаком синуса), определяет смещение системы в данны момент времени I и называется фазой колебаний. [c.167]

Если для момента / = 0 известны смещение x = xq и скорость v = Vq, то из этих начальных условий нетрудно найти амплитуду и начальную фазу колебания. Действительно, подставив t = 0 в урав- [c.169]

Проанализируем функцию ч.р. Из (17.126) видно, что вынужденные колебания, происходящие с частотой вынуждающей силы, имеют смещение фазы на величину ф по отношению к последней. Амплитуда вынужденных колебаний, т. е. максимальное перемещение от положения системы в состоянии покоя, [c.104]

Полученный результат отвечает наиболее неблагоприятному соотношению фаз колебаний, соответствующих моментам скачкообразных возмущений..Заметим, однако, что нередко полученный таким образом результат оказывается ближе к реализуемому в практике, чем результат, полученный при весьма точном учете фаз. Последнее связано с тем обстоятельством, что в процессе работы машины соотношение фаз может изменяться из-за отклонения угловой скорости от расчетной, причем весьма незначительные изменения со могут оказаться достаточными для смещения [c.103]

Первое получается подстановкой (2.43) в (2.40) и определяет дисперсионные свойства системы, а второе выражает условие равенства фаз бегущих волн при X —Vt фазе колебания нагрузки и определяет величину смещения частоты согласно эффекту Доплера. [c.77]

Дуговая координата при указанном выборе начала отсчета еще называется смещением колеблющейся точки от среднего положения. Фаза зависит от времени и определяет положение (смещение S) и направление движения колеблющейся точки в момент t. Например, положение В (рис. 11.1) колеблющаяся точка проходит за один период дважды первый раз — двигаясь в прямом и второй раз — двигаясь в обратном направлении. Хотя смещение S в обоих случаях одинаково, но фазы будут разными, ибо направления движения не совпадают. Начальная фаза определяет положение и направление движения точки в начальный момент времени ( = 0). Смысл циклической частоты выясняется из следующих рассуждений. Пусть в некоторый момент времени ti колеблющаяся точка находилась в положении В (рис. 11.1) и двигалась вправо. Этому положению отвечает фаза колебания o/i + ф. Так как движение является периодическим, то найдется такой момент времени t-2 > t], в который колеблющаяся точка вновь придет в данное положение, имея такое же, как в момент tu направление скорости. Минимальный промежуток времени, через который это произойдет, называют периодом колебания и обозначают через Т. Итак, через промежуток времени Т фаза колебания примет значение [c.315]

Далее, поскольку смещение от положения равновесия любой частицы системы при ее движении по своей траектории пропорционально д (в приведенных выше обозначениях оно равно ад),. мы видим, что каждая частица совершает гармонические колебания с указанной частотой и отдельные частицы движутся синхронно, одновременно проходя через средние положения. Кроме того, амплитуды колебаний разных частиц находятся в постоянном отношении друг к другу произвольны только абсолютная величина амплитуды и фаза колебания они зависят от заданных начальных условий. [c.29]

Это — аналитическая запись бегущей плоской синусоидальной волны) она указывает для любого момента времени t отклонение от положения равновесия частицы газа, находившейся при покое на расстоянии х от начала отсчета. Отклонение (смещение) у х, О является как функцией координаты х частицы при покое, так и функцией времени 1. Все частицы совершают гармонические колебания с амплитудой А и частотой ш, но фаза колебаний частиц, имеющих различные координаты х, различна. Очевидно, что фронт волны есть плоскость, нормальная к оси л . Функция [c.479]

При отражении поперечных волн от свободной поверхности твердого тела при углах ввода, больших 3-го критического (для металла 45°>а>33°), происходит вырождение отраженной продольной волны в неоднородную. Вследствие интерференции ее с отраженным пучком происходит быстрое изменение фазы колебаний в последнем, что эквивалентно его смещению А вдоль поверхности (незеркальное отражение). [c.145]

По классической электронной теории, оптический электрон в атоме связан квазиупругой силой, пропорциональной его смещению из положения равновесия, так что при возбуждении он совершает колебания с определенной частотой шо. Такая система обладает сферической симметрией, т. е. колебания электрона в зависимости от начальных условий могут происходить в любом направлении. Поэтому ясно, что поляризация излучения в отдельных волновых цугах, испущенных различными атомами, зависит в точке наблюдения от соотношения амплитуд и фаз колебаний излучающего электрона по двум взаимно перпендикулярным направлениям. В общем случае поляризация излучения в отдельных цугах будет эллиптической с произвольными ориентацией и эксцентриситетом эллипса колебаний. Эти характеристики эллипса колебаний сохраняются на протяжении одного цуга, но случайным образом изменяются от одного цуга к другому. [c.60]

С целью еще более глубокого проникновения в механизм возмущающего движения для некоторых нейтральных колебаний было исследовано распределение амплитуды пульсаций и в направлении, перпендикулярном к стенке, на разных расстояниях от стенки (рис. 16.19). Нижняя кривая в каждой строке осциллограммы показывает колебания на постоянном расстоянии от стенки, а верхняя кривая — на переменном расстоянии, отмеченном слева от строки. Отчетливо видно, что с увеличением расстояния от стенки происходит постепенное смещение фаз обеих пульсаций до тех пор, пока на определенном расстоянии оно не достигает значения 180°. Это и есть скачок фазы на 180°, предсказанный теорией. Далее, на рис. 16.20 изображено распределение амплитуд пульсаций и по толщине пограничного слоя для двух нейтральных возмущений, отмеченных на рис. 16.11 цифрами / и //. И здесь согласование с теоретическими расчетами Г. Шлихтинга получилось очень хорошим. [c.442]

X = А sin (ijt+ p ), где X — смешение А — амплитуда колебаний — начальная фаза u>t + — фаза колебаний ш— круговая частота / — момент времени, в который определяется смещение х S — коэффициент затухания (модуль затухания, показатель затухания). [c.51]

Смещение фазы t > зависит от способа соединения источника колебаний с основанием и от других свойств этой последней. [c.516]

Между двумя любыми точками пространства, где распространяются бегущие звуковые волны, разность фазы колебаний давления (и других акустических величин— смещения частиц воздуха, акустической скорости и пр.) остается постоянной с течением времени. [c.137]

В результате возникает "гашение колебаний при низком давлении. В случае одинакового двустороннего опускания колес оба плеча амортизатора опускаются вниз. Вытесненное масло проходит путь — 4 — к Н — — 3 — N1. Б результате получаем уже гашение колебаний при высоком давлении. Во время левого одностороннего подъема оси движение в правой части начинается только при смещении фаз. Если правая [c.580]

Из решений (5.193), (5.194) следует, что амплитуды вынужденных колебаний в резонансных случаях зависят от параметров синус- и косинус-образов Фурье ядра Т, смещения фаз ijji, т )а и от соотношений амплитуд внешних возмуш,ений. [c.259]

Если начальная фаза колебаний положительна, то угол а откладывается от оси ОХ в сторону, противоположную вращению часовой стрелки, а если отрицательна, то по часовой стрелке. Из рис. 138 видно, что проекция вектора амплитуды на ось ОХ равна (В том же масштабе) начальному смещению х = асо5а в момент г = 0. Если построенный таким образом вектор амплитуды привести во вращение с угловой скоростью изо против часовой стрелки (при м>0), то координаты конца вектора амплитуды на ось ОХ изменяются со временем по закону х = а соз (озо(-Ьа). Следовательно, Л -координата конца вектора амплитуды совершает гармонические колебания с амплитудой а, частотой шо и начальной фазой а. [c.176]

Входящий В уравнение (58.1) множитель 2аоСоз2лХ Хх/7.1 при переходе через нулевое значение в узле изменяет знак. Поэтому если в некоторый момент по одну сторону узла смещение положительно, то по другую сторону узла оно отрицательно. В соответствии с этим фаза колебаний по разные стороны от узла отличается на [c.221]

Полученные данные позволили построить амплитуд-но-частотные и фазо-частотные характеристики элементов фундамента, т. е. зависимость между амплитудами и фазами колебаний от скорости вращения роторов турбогенератора и, что особенно важно, эти данные поз во-лили в каждой из трех плоскостей измерения колебаний установить относительное фазовое смещение точек, в которых производились измерения. Положение точки на плоскости опрещелялось по амплитудам и фазо1вым углам, откладываемым от соответствующих о-сей, характеризующих направление колебаний. [c.36]

Теплопроводностью называется та форма передачи тепла, которая всецело обусловлена зависящими от местной температуры движениями микроструктурных элементов тела. В газах микро-структурными движениями являются беспорядочные молекулярные движения, интенсивность которых возрастает с увеличением температуры. Подобно тому как молекулярное движение обусловливает перенос массы—диффузию, перенос импульса — вязкость, таким же образом оно приводит к переносу энергии—теплопроводности. В твердых металлах при средних температурах передача тепла происходит вследствие движения свободных электронов, в совокупности образующих электронный газ , который по своему поведению похож на обычный газ. В неметаллических твердых телах теплопроводность осуществляется в основном упругими, акустическими волнами, образуемыми вследствие согласованности смещений всех молекул и всех атомов из их равновесных положений. Взаимодействие волн приводит к энергетическому обмену между ними, что проявляется в изменении одних амплитуд за счет других, а также в сдвиге фаз колебаний. Выравнивание температуры из-за теплопроводности можно понимать, имея в виду описанный механизм, как переход к беспорядочному распределению накладывающихся друг на друга волн, при котором распределение энергии колебаний равномерно во всем теле. Следует заметить, что упругостная составляющая теплопроводности способна играть некоторую роль и в металлических телах. Что касается жидкости, то там она вновь получает первостепенное значение. Микрофизические теории теплопроводности отличаются большой сложностью и во многом еще не завершены. В настоящем курсе, как было уже сказано, вся проблема будет рассматриваться только в макроскопическом плане. [c.9]

В эл.-магн. стоячей В. фазы колебаний олектрпч. и магн. полой смещены во времени на п/2, поэтому поля обращаются в нуль по очереди . Аналогичное смещение по фазе происходит и в пространстве пучности Е приходятся на узлы Я и т. д. Поэтому поток энергии в таких В. в среднем за период колебаний равен пулю, но в каждой четвертьволновой ячейке происходит ме-риодич, с частотой 2(о) перекачка электрич. анергии в магнитную и обратно. В случае звуковых В, аналогичным образом ведут себя звуковое давление р и колебат. скорость частиц V, при этом кинетич. энергия переходит в потенциальную и обратно. Т. о., стоячая В, в любой физ. системе как бы распадается на совокупность независимых осцилляторов, колеблющихся в чередующихся фазах. Волновое поле внутри замкнутого объёма с идеально отражающими стенками (резонатора). существует в виде стоячих В. Простейший пример — система, состоящая из двух параллельных, от]ражающи1 зеркал, между к-рыми оказывается запертой плоская эл.-магн. В. интерферометр Фабри—Перо). Поскольку на поверхности идеально проводящего зеркала тангенциальная составляющая электрич. поля Еравна нулю, границы x=L фиксируют узлы ф-ции [c.318]

ГАРМОНЙЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ колебания, при к-рых физ. (или любая другая) величина изменяется во времени по синусоидальному закону х А sin( ijH-+ ф), где X —. значение колеблющейся величины в момент времени t (для механич. Г. к., напр., смещение и скорость, для электрич.— напряжение и сила тока), А, О), ф — пост, величины А — амплитуда, о) — круговая частота, (шг+ф) — полная фаза колебаний, ф — нач. фаза колебании. [c.417]

Рассмотрим интерференцию, возникающую при перенало-жении волн, отраженных слоями Si, S2, S3.. . С этой целью сравним фазы соответствующих им колебаний на поверхности одного какого-то произвольно выделенного волнового фронта W2, т. е. определим, в одинаковые ли моменты времени эти колебания проходят максимумы и минимумы. При этом в качестве начала отсчета фазы примем фазу колебаний, созданных волной, отраженной слоем Si. Из рисунка следует, что если пренебречь эффектами наклона лучей, то можно считать, что волна, отраженная следующим слоем S2, прибывает к плоскости W2 с отставанием относительно волны, отраженной слоем Si на величину, равную удвоенному расстоянию между слоями Si и 2. Поскольку длина волны падающего излучения равна в данном случае а расстояние межд слоями Si и S2 равно /2, то очевидно, что взаимное рассогласование волн, отраженных слоями Si и S2, в точности равно длине волны отраженного излучения Нетрудно понять, что смещение волны на целую длину волны фактически ничего не меняет, и поэтому колебания волн, отраженных слоями Si и S2, должны быть строго синфазными. Аналогично волны, отраженные слоями S3 и S4, смещаясь относительно волны, отраженной слоем Si на кратное число длин волн, остаются синфазными как по отношению к этой волне, так и по отношению друг к другу. Таким образом, оказывается, что волны, отраженные слоями Sj, S2, S3, синфазны и поэтому, 40 [c.40]

Допустим, что время т значительно меньше, чем период колебания 7 = 2я/со. Это значит, что за время т фаза колебаний практически не изменится. Пусть свойства среды таковы, что фаза ускорения частиц совпадает с фазой вынуждающей силы, тогда система ведет себя в колебаниях как масса, а упругими свойствами ее можно пренебречь. Если окажется, что смещение совпадает по фазе с вынуждающей силой, то система ведет себя как идеальная упругость, влияние массы на характер вынужденных колебаний незначительно. В связи с этим для изучения поведения системы на низких частотах ее можно условно разделить по характеру колебаний на отдельные части. В одних частях колебания управляются массЬй, а в других— упругостью. Главным условием возможности такого разделения является то, что линейные размеры отдельных частей системы во много раз меньше длины упругой волны. [c.93]

Импедансный метод (рис. 24, в) заключается в наблюдении за режимом колебаний стержня, опирающегося на поверхность изделпя. При наличии дефекта, близкого к поверхности изделия, уменьшается акустический импеданс данного участка поверхности, т. е. он становится более мягким. Это приводит к увеличению амплитуды колебаний стержня, уменьшению механического напряжения на его конце, изменению фазы колебаний и смещению частоты резонансных колебаний. По одному из этих признаков судят о наличии дефекта. [c.176]

Когда стол станка неподвижен, сигналы фотоэлементов <5 и 7 одинаковы но фазе и частоте колебаний. При перемещении стола происходит изменение фаз выходного сигнала, создаваемого фотоэлементом 3, и опорного сигнала фотоэлемента 7. Получаемая величина сдвига фаз сравнивается с величиной смещения фаз сигналов управления, имеющихся на магнитной ленте происходит устранение рассогласования. Синхроиный двигатель 5 управляется импульсами от магнитной ленты. Этим двигателем осуществляется вращение стеклянного диска со спиралью, имеющей число заходов, соответствующее числу пар полюсов двигателя. Стеклянным диском осуществляется развертывание дифракционной решетки 2. [c.201]

Приведенное выиш правило для возмущений доказывается довольно просто Герц-борг и Теллер [542]). В нулевом приб.1иженип электронная волновая функция считается не зависящей от фазы колебания мы обозначим се ((>о), Ще Qo — координаты ядер к положении равновесия. В более высоком нрпближеннп надо учесть зависимость от смещений ядер, т. о. надо использовать г] ,, (Q), где координаты Q меняются во время колебаппн. Функцию г )у (()) можно разложить и ряд [c.71]

Когда мы не знаем фазь колебаний обоих лазеров, наш формализм описывает ансамбль экспериментов, в которых фазы распределены совершенно случайным образом. Ясно, что вклад интерференционного эффекта в среднюю интенсивность для этого ансамбля обращается в нуль. Однако из обращения в нуль среднего по ансамблю нельзя заключать, что полосы не будут наблюдаться в отдельных экспериментах. Эти эксперименты таковы, что элементы ансамбля в отдельности совершенно не похожи на среднее по всему ансамблю. В каждом из этих опытов будет наблюдаться стационарная интерференционная картина на экране точно так, как если фазы колебаний были бы известны. Но, поскольку фазы случайны, смещение картины будет случайным образом изменяться от данного эксперимента к следующему. Тогда усреднение будет уничтожать полосы в среднем по ансамблю. [c.174]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...