Моменты прямая

Ai, Аз, A . В какой-то момент прямая Ь окажется параллельной прямой а. Не станем считать это положение исключением, а условимся говорить, что прямые а и ft и в этом случае пересекаются, но в бесконечно удаленной точке иначе [c.10]

Определить, выдержит ли труба внутреннее давление в момент прямого гидравлического удара, если длина трубы 4200 м, диаметр 200 мм и толщина стенки 12 мм. Трубы стальные. По трубопроводу движется нефть, плотность которой 888,0 кг/м истинный модуль сжатия нефти 135 ООО Н/см. Средняя скорость движения [c.80]

Из определений величин Q и А1 в соответствии с принятым правилом их знаков вытекает, что для балок, симметричных по нагрузке и способу закрепления, эпюра поперечной силы будет обратно симметрична, а эпюра изгибающего момента — прямо симметрична (рис. 52, а). [c.95]

Если на всей длине балки или на какой-то ее части эпюра поперечной силы обратно симметрична, то соответственно на тех же длинах балки эпюра изгибающего момента прямо симметрична, и оборот. [c.96]

Полезно иметь в виду, что в поперечном сечении, совпадающем с осью прямой симметрии балки, поперечная сила (обратно симметричная сила) равна нулю, а в сечении, совпадающем с осью обратной симметрии балки, изгибающий момент (прямо симметричный момент) равен нулю. Если по оси прямой симметрии на балку действует внешняя сосредоточенная сила, то поперечные силы в сечении левее и правее оси симметрии численно равны половине этой силы. [c.96]

Опытами установлено, что при чистом качении цилиндрического катка по плоскости в зоне их контакта возникает реактивный момент, препятствующий движению катка. Величина этого момента прямо пропорциональна нормальному давлению N и зависит от материала, твердости, формы, размеров и чистоты поверхности катка и плоскости. [c.87]

Для равновесия тела, имеющего одну неподвижную точку, необходимо и достаточно, чтобы результирующий момент прямо приложенных сил относительно этой точки был равен нулю. [c.239]

Для выполнения этого условия необходимо и достаточно, чтобы вектор G был равен нулю или перпендикулярен к W, т. е. перпендикулярен к неподвижной оси. Это приводит к известному условию для равновесия твердого тела, имеющего неподвижную ось, необходимо и достаточно, чтобы результирующий момент прямо приложенных сил относительно этой оса был равен нулю. [c.294]

Таким образом, производная по времени от угловой скорости равна частному от деления главного момента прямо приложенных сил относительно неподвижной оси на момент инерции тела относительно той же оси. [c.69]

Уравнения Эйлера. — Уравнения, о которых идет речь, получаются применением теоремы моментов к движению твердого тела, имеющего неподвижную точку О. Если построить, относительно неподвижной точки, результирующий момент количеств движения, или кинетический момент (ОК), и, с другой стороны, результирующий момент внешних сил (00), то скорость точки К будет геометрически равна вектору (00). Заметим, что момент внешних сил приводится к моменту прямо приложенных сил, так как момент реакции в неподвижной точке относительно той же точки, очевидно, равен нулю. [c.86]

Пусть есть результирующий момент прямо приложенных сил относительно оси ОХ. Результирующий момент сил связи равен нулю, так как силы связи представляют собой реакции плоскости (Р), нормальные к плоскости и, следовательно, параллельные оси ОХ. Нужно выразить, что проекция на ось ОХ абсолютной скорости конца К вектора кинетического момента равна О . [c.181]

Иными словами, диагональ этого параллелограма, дающая в каждый момент прямую действия угловой скорости ш = <о н-<ц2 прецессии, т. е. соответствующую ось движения, во все время движения сохраняет постоянные углы как с прямой р, так и с f отсюда вытекает при правильной прецессии оба аксоида представляют собою круглые конусы (Пуансо). [c.210]

После этих предварительных замечаний обратимся опять к твердому телу S с закрепленной осью а и покажем, что обращение в нуль результирующего момента прямо приложенных сил F относительно оси а является достаточным условием для равновесия для этой цели воспользуемся рассуждением, аналогичным рассуждению п. 5. [c.113]

Отсюда, принимая во внимание равенство (3), заключаем (теорема Эйлера), что при движении по брахистохроне в каком-нибудь силовом поле реакция кривой в любой момент прямо противоположна удвоенной составляющей активной силы по главной нормали. [c.456]

Идеальная и реальная рессора. Обычно рессора рассматривается как балка равного сопротивления постоянной по длине толщины, в плане представляющая собой треугольник (фиг. 90, а). Под действием силы Р в каждом сечении балки возникает изгибающий момент, прямо пропорциональный расстоянию этого сечения от конца балки. Так как ширина сечения, а следовательно, момент инерции и момент сопротивления его также пропорциональны этому расстоянию, то напряжения во всех сечениях оказываются одинаковыми, и балка изгибается по цилиндрической поверхности. [c.727]

Кривые изгиба для чугуна и стали показаны на фиг. 59. Так как изгибающий момент прямо пропорционален величине упругой стрелы прогиба, то на кривых изгиба могут быть [c.29]

Считается, что главная центральная ось поперечного сечения лежит в плоскости действия изгибающего момента (прямой изгиб). [c.75]

Последний изменяет направление потока и обеспечивает постоянный входной угол жидкости в насос независимо от числа оборотов турбины. Поэтому условия обтекания входных кромок лопаток насосного колеса остаются постоянными, что дает возможность преобразовать крутящий момент, передаваемый турбиной на ведомый вал. Поскольку крутящий момент прямо пропорционален мощности и обратно пропорционален числу оборотов соответствующего вала, то при уменьшении числа оборотов или возрастании нагрузки момент на турбинном валу должен увеличиваться. Теоретически вследствие этого при заторможенном турбинном вале его крутящий момент должен быть бесконечно большим. Однако вследствие низкого к. п. д. на этом режиме (вследствие потерь на удар и потерь, обусловленных жидкостным трением) крутящий момент, естественно, не может увеличиваться до бесконечности и достигает определенной величины, во много раз кратной номинальному крутящему моменту машины. [c.15]

Таким образом, величина передаваемого крутящего момента прямо пропорциональна [c.497]

Значительное искрение под всем краем щетки с наличием крупных и вылетающих искр [допускается только для моментов прямого (без реостатных ступеней) включения или реверсирования мащин, если при этом коллектор и щетки остаются состоянии, пригодном для дальней-щей работы] [c.201]

На участке, где поперечная сила равна нулю, балка испытывает чистый изгиб, и эпюра изгибающих моментов — прямая, параллельная оси балки. [c.173]

В начальный момент прямая ОС была горизонтальна, в конечный момент— вертикальна. Работа силы тяжести Alg на заданном перемещении будет равна Mgl, а работа силы инерции + Mwl (знак + , если в начальный момент центр [c.250]

Кулона Мх = О в для крутящего момента прямого цилиндра с круговым сечением, показывая ( 57), что она также требует, чтобы быть точной, особого способа распределения сил на основаниях и в их плоскостях. [c.338]

Од — пороговая скорость движения тепловоза в момент прямого переключения (включение реле) [c.218]

На первой, второй и третьей передачах скорость вращения ведомого вала получается меньше, а крутящий момент соответственно больше, чем у ведущего вала. Это увеличение крутящего момента прямо пропорционально передаточному числу, т. е. отношению числа оборотов ведущего вала к числу оборотов ведомого вала на той или иной передаче. Наибольшее передаточное число (не считая заднего хода) имеет первая передача. [c.125]

НОЙ силы обратно симметрична, то соответственно на тех же длинах балки эпюра изгибающего момента прямо симметрична, и наоборот. [c.78]

Следовательно, на участках, где поперечная сила равна нулю (чистый изгиб), эпюра изгибающих моментов — прямая, параллельная оси (рис. 140, в). [c.225]

Считая, что на рассматриваемом промежутке движущий момент, выраженный в функции времени, изменяется по закону прямой линии, соединяем точки экстремальных значений движущего момента прямой и вычисляем избыточную площадку fизб> после чего, пользуясь равенством (12.11), находим искомую величину У момента инерции маховика. [c.332]

Из Езлоясенного следует, что вектор ш можно в каждый момент рассматривать, как угловую скорость соответствующего тангенциального двия1е]Ч я поэтому вектор ш просто называют угловой екоростъю твердого движения в данный момент. Прямая, проходящая через точку О параллельно вектору m (т. е. ось слагающего вращения при несобственном разложении тангенциального винтового движения, отнесенного к точке О), назы вается мгновенною осью вращения относительно полюса О. Ось тангенциального винтового движения, которая в каждый момент параллельна вектору <о, называется просто осью или центральной осью движения в рассматриваемый момент 2). Центральная ось движения, естественно, вообще меняет свое положение с течением времени как по отношению к подвижным, так и по отношению к неподвижным осям координат. По самому своему определению, она в каждый момент представляет геометрическое место точек, в которых скорость в этот момент параллельна мгновенной угловой скорости поэтому на основе соотношений (27) ее уравнения по отношению к подвижным осям суть [c.181]

Если же речь идет о твердом теле с закрепленной осью, то относительно реакций, возникающих в закрепленных точках оси, основные уравнения равновесия утверждают только то, что их результирующая сила и результирующий момент (относительно данной точки) должны быть равны и прямо противоположны результирующей силе и результирующему моменту активных сил, но не дают возможности определить эти реакции в отдельных закрепленных точках оси. Таким образом, основные уравнения равновесия приводят к заключению, что в статических условиях действие связей можно зайенить какой угодно из систем реакций (эквивалентных между собой), приложенных в закрепленных точках и имеющих результирующую силу и результирующий момент, прямо противоположные результирующей силе и результирующему моменту активных сил. Такое заключение, очевидно, неудовлетворительно, так как с физической точки, зрения бесспорно, что при равновесии реакции всегда определяются однозначно. Мы приходим, таким образом, к новому случаю статической неопределенности, который можно сравнить со случаем, уже встречавшимся в п, 10 гл. IX эта неопределенность происходит от того, что в принципах статики твердого тела не принимаются во внимание деформации, вызываемые силами. Это вполне допустимо в первом приближении, так как деформации вообще бывают незначительными, так что следствия, которые вытекают из этого упрощающего предположения, в достаточной степени соответствуют результатам опыта. Но нельзя претендовать на правильное и детальное отображение всех обстоятельств, связанных с рассматриваемым явлением, если мы намеренно пренебрегаем какими-либо существенными элементами этого явления. Поэтому мы не должны удивляться тому, что относительно реакций Ф мы в состоянии определить лишь свойства, относящиеся к ним в целом (т. е. то, что они имеют результирующую силу и результирующий момент, прямо противоположные результирующей силе и результирующему моменту активных сил F), и не можем указать их распределение в каждой точке. Это достигается в теории упругости, где как раз учитываются указанные выше деформации. [c.114]

Б. Пусть П — плоскость, перпендикулярная постоянному вектору кинетического момента, прямая Of — пересечение ее с плоскостью Оху, Ti — угол между осью Ох и прямой О/, а 02 — угол между прямой О/ и радиусом-вектором точки. Показать, что переменные р1 = Лг, р2= Л , оь 02 являются каноничбскими, что это переменные действие — угол для движения по инерции и что Я = р22/2тг2. [c.269]

Определить, какую траектор 1Ю описывает точка С, лежащая на пересечении прямых ОМ и ВЫ, вращающихся вокруг точек О п В с постоянными угловыми скоростями, соответственно равными 2м и со, в одинаковом направлении (рис. 115). В начальный момент прямые ОМ и ВЫ совпадают с прямой АВ. [c.47]

Пусть в начальный момент прямая касается окружности в точке 0. Через яекоторый промежуток времени будет совпадать какая-нибудь точка а прямой с точкой 1 окружности. Затем будут совпадать точки 6 и 2 и т. д. Отсюда следует, что при отсутствии скольжения отрезок Оа должен равняться дуге 01, отрезок аЬ — дуге 12 и т. д. [c.86]

Поэтому начиная с некоторого момента можно считать, что спутник враш ается вокруг поперечной оси (точнее говоря, поперечная ось спутника составляет некоторый малый угол с вектором кинетического момента, то есть угол нутации О близок к 90°). Тогда по радионаблюдениям непосредственно определяется положение вектора кинетического момента в пространстве, как это указано выше. Это положение было бы неизменным, если бы на спутник не действовали моменты возмуш аю-щих сил. Однако в силу действия этих моментов вектор кинетического момента медленно перемеш,ается в пространстве. Для спутника Эксплорер-Х1 такое изменение положения вектора кинетического момента изображено на рис. 81, где приведены наблюдаемые изменения двух угловых координат вектора кинетического момента прямого восхождения а, и склонения б (с1 — время в сутках от 27 апреля 1961 г.). Величина модуля вектора кинетического момента достаточно хорошо известна. Это есть произведение поперечного момента инерции на угловую скорость кувыркания период кувыркания легко определяется из записи радиосигналов. Зная модуль вектора Ь и две его угловые координаты, легко вычислить наблюдаемые компоненты Ьх, у, Lz, а затем диф- [c.343]

Заметим, в частности, что в этой промежуточной области частот интересующий нас второй момент прямо пропорционален МПФ дифракционно-ограниченной оптической системы, а коэффициент пропорциональности равен отиощению квадратов го н Оо. Поскольку дифракционно-ограниченная МПФ имеет значительную величину в этой промежуточной области частот, может быть значительным здесь и второй момент МПФ, если отнощение го/Оо не слишком мало. [c.422]

Из определений величин Q и /И в соответствии с принятым правилом их знаков вытекает, что для балок, симметричных по нагрузке и способу закрепления, эпюра поперечной силы будет обратно симметрична, а эпюра изгибающёго момента — прямо симметрична (рис. 52, а). Для балок обратно симметричных, наоборот, эпюра поперечной силы будет прямо симметрична, а эпюра изгибающего момента обратно симметрична (рис. 52, б). [c.77]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...